Буссинеска локальное

Пределы допустимых значений п в соотношении d x) = Nx определяются из физических соображений, как для приближения Буссинеска (гл. 3). Местная плотность теплового потока на поверхности q"(x), количество энергии, переносимое локально течением, Q(x), местная толщина области течения б(х) и местное число Нуссельта Nlu определяются выражениями [c.514]

В контактных задачах Герца и Буссинеска [2] и в упомянутой теории ДКР [6] природа сил взаимодействия твердых фаз и форма потенциала этих сил явно не фигурируют. По существу же, речь идет о бесконечно жестком отталкивании, к которому в теории ДКР добавлена бесконечно узкая потенциальная яма глубиной, равной удельной энергии адгезии ф (аналог липкого потенциала Бакстера). Следствием зтого являются бесконечно большие локальные давления р, притяжения или отталкивания в задаче Буссинеска о плоском штампе и в теории ДКР. Во всех контактных теориях предполагается, что зазор в каждой тонке зоны контакта радиуса а равен тождественно нулю (т. е. 2 (г) = О, г а). [c.383]

В численных экспериментах работы [269], основанных на полных уравнениях Буссинеска, и лабораторном эксперименте, описанном в [272], релаксация валов могла остаться незамеченной из-за малой. длины рабочей области и, соответственно, малого времени наблюдения. В численных экспериментах работ [262, 263], где использовалось уравнение СХ, распределение локальных волновых чисел к по х имеет минимум тт В точке инициации процесса ж = 0 это к т гораздо ближе к волновому числу кр, минимизирующему удельный потенциал, чем волновое число /с валов, сформировавшихся позднее (к > кр). Это может быть отражением процесса релаксации, при котором к уменьшается, приближаясь к кр = кр. (Правда, авторы утверждают, что вблизи ж = О, наоборот, значения к растут. Такое возможно на более позднем этапе, когда сформировалось уже много валов с к = к они также стремятся расшириться и при этом поджимают валы вблизи х — 0.) [c.182]

Особого разговора требуют ситуации, когда присутствует рамп параметров, определяющих число Рэлея. Как мы видели, решения фазовых уравнений, выведенных из уравнений Буссинеска для слоя, имеющего рамп [249, 250], показывают, что в определенных случаях возможны стационарные распределения фазы валиковых структур. Соответствующее распределение локального волнового числа как функции локального числа Рэлея может выглядеть по-разному, в зависимости от структуры рампа [249] и от числа Прандтля [250]. Оно не обязательно согласуется с наблюдаемой зависимостью кр(В) для однородного слоя. При этом, вообще говоря, предпочтительное волновое число может никак себя не проявлять. [c.185]

Некоторое отношение к этой проблеме имеют исследования [8 ], где моделировался пространственный турбулентный пограничный слой на плоской пластине с изолированным бугорком шероховатости на се поверхности, имеющим форму полусферы. Как видно, в отличие от перечисленных выше работ здесь источник возмущений не был простейшей геометрии. Выполненные автором сравнения измеренных значений касательного напряжения с вычисленными по локальной теории, основанной на гипотезе Буссинеска, а также по релаксационной формуле показали, что наилучшее соответствие с экспериментом имеют результаты расчета, когда Ь = 0.43. . Этот факт имеет крайне важное значение с точки зрения анализа характерных длин релаксаций для источников возмущений разной природы. [c.258]

Здесь В — коэффициент молекулярной диффузии, с УУ — вектор турбулентного потока примеси, идентифицируемый с помощью той или иной гипотезы замыкания, основанной на эмпирической информации. Как и для компонентов тензора напряжений Рейнольдса, для компонентов вектора турбулентного потока примеси можно сформулировать уравнения переноса с членами, описывающими генерацию усредненным течением и силами плавучести, корреляцию пульсаций давления с градиентом пульсации скалярной величины, молекулярную диссипацию [91, 109]. Идентификация этих механизмов довольно сложна, а используемые по-луэмпирические представления через пульсационные характеристики не обладают достаточной общностью и надежностью. Поэтому обычно используют гипотезу локальной изотропности и по аналогии с представлением Буссинеска вводят коэффициент турбулентной диффузии В т. [c.197]

Значительная часть экспериментальных исследований внутренней структуры пристенной турбулентности выполнена в так называемых равновесных по Клаузеру турбулентных пограничных слоях, формирующихся при безградиентном или слабоградиентном обтекании простых тел невозмущенным потоком. Для таких сдвиговых течений существуют координаты, в которых профили средней (по времени) скорости, а также нормальных и касательных напряжений, кинетической энергии турбулентности, ее диссипации и других характеристик турбулентности являются автомодельными. В то же время, решение ряда практических задач, связанных, в частности, с разработкой оптимальных конструкций каналов теплообменников, камер сгорания авиационных двигателей и других устройств, содержащих элементы двугранных углов, требует знаний о гидродинамической и тепловой структурах течения за различного рода неровностями, выступами и препятствиями, широко встречающимися в таких устройствах [1, 2]. Однако обтекание отмеченных локальных источников возмущений в общем случае относится к классу течений, формирующихся в условиях резкого изменения шероховатости поверхности [3, 4] и характеризующихся неравновесностью, нередко весьма существенной. Этот вопрос со всей остротой возникает в проточных частях реальных промышленных устройств (турбомашины, теплообменные и технологические аппараты и т.п.). Сложность обтекаемых конфигураций в таких устройствах в значительной степени определяет внутреннюю структуру пристенных течений, поэтому распределения как средних, так и пульсационных характеристик потока не являются автомодельными. При использовании полуэмпирических моделей турбулентности для анализа таких течений все чаще выражается неудовлетворенность существующими локальными подходами [51 и, в частности, гипотезой Буссинеска, которая оказывается непригодной по крайней мере во внешней части слоя. По этой причине выражается озабоченность в связи с необходимостью разработки релаксационной теории, в основе которой была бы новая формула для напряжения турбулентного трения, позволяющая учитывать память пограничного слоя, т.е. свойство сдвигового потока запоминать особенности течения выше рассматриваемой области. Не случайно при расчетах неравновесных турбулентных пограничных слоев все отчетливее стала проявляться тенденция отхода от классической формулы Буссинеска, характеризующей линейную связь турбулентных напряжений с градиентом скорости [c.255]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология