Работа заряжения

В готовом к работе (заряженном) свинцовом аккумуляторе анодом служит металлический губчатый свинец (обратимый анод), катодом—оксид свинца (IV). Электродные процессы можно выразить уравнениями [c.158]

Работу заряжения сферы можно рассчитать, представив себе мысленно, что заряд малыми порциями dq и dqi,.-- переносится из бесконечности на поверхность этой сферы. Работа dA, совершаемая при создании добавочного заряда dq на поверхности сферы, заряд которой уже равен q, выразится соотношением [c.283]

Уравнение (V. 18) позволяет рассчитать потенциал сро, а следовательно и Е, при условии, если все противоионы находятся в диффузном слое. Поскольку часть противоионов в реальной дисперсной системе находится в плотном слое (слое Гельмгольца), то для учета этого при расчете работы заряжения Е следует ввести поправочный коэффициент р (как правило, ( 1 < 1) [c.140]

Работа заряжения одного иона от Сг до г-того составит [c.107]

Найдем работу разряжения 1 моль ионов в вакууме. Для одного иона она равна с обратным знаком работе заряжения иона-шарика радиуса п [c.421]

Воспользовавшись (VII.14), определим работу заряжения 1 моль ионов в растворителе с диэлектрической проницаемостью е = BoD [c.422]

Вероятность такой флуктуации, согласно Эйнштейну (см. 14, с. 284 ),описывается выражением w = e- i T, где А—работа заряжения частицы против сил электростатического отталкивания k — константа Больцмана, [c.298]

При подсчете энергетического баланса нужно учитывать и затрату электрической работы заряжения в процессе создания заряда мицеллы (сближения одноименно заряженных ионов на ее поверхности). Чем длиннее цепь, тем большим окажется выигрыш энергии (за счет выведения радикалов из воды и когезии их в мицелле) и тем меньшая концентрация ПАВ необходима для образования мицелл. Таким образом, ККМ уменьшается с ростом длины цепи (Пс). Это качественное заключение мы рассмотрим далее в количественной форме. Очевидно, что для неионогенных ПАВ при одинаковом Пс ККМ должна быть ниже, поскольку затрата электрической работы для них значительно снижена. Это, действительно, подтверждается на опыте. [c.333]

При подсчете энергетического баланса для ионогенных ПАВ, называемых коллоидными электролитами, нужно учитывать также затрату электрической работы заряжения ze ) в процессе создания заряда мицеллы (сближения одноименно заряженных нонов на ее поверхности). Очевидно, что для неионогенных ПАВ при одинаковом пс ККМ должна быть ниже, поскольку затрата электрической работы для них значительно снижена. Это, действительно, подтверждается на опыте. [c.320]

Гельмгольца (У.9) посредством замены 1г нар, . Считая, что член с1п равен электрической работе заряжения капли, после преобразований можно получить [4] для поверхностной энергии ае заряженной капли с радиусом г [c.322]

В отличие от золей в растворах электролитов, заряд на частицах аэрозолей есть величина случайная, определяемая случайными столкновениями частиц с ионами в газах. При заряжении частицы, которую можно рассматривать как сферический конденсатор с емкостью С, пропорциональной радиусу частицы г, работа заряжения равна [c.272]

На процесс конденсационного образования аэрозолей существенное влияние оказывает электрический заряд. Как указывалось выше, возникновение заряда на частицах аэрозоля, связанное с затратой работы (работы заряжения), может привести к значительному снижению поверхностного натяжения на границе частица — среда, что особенно существенно для зародышевых частиц (см. гл. IV). Величину снижения поверхностного натяжения частицы с радиусом г, несущей заряд д, можно определить, проинтегрировав уравнение Липпмана (VII—56) [c.273]

Отталкивание одноименных зарядов, образующих обкладки двойного электрического слоя на межфазной поверхности, должно облегчать увеличение площади этой поверхвости, т. е. снижать ее поверхностное натяжение а. Работа заряжения сферической поверхносги радиуса г зарядом q при разности потенциалов [c.257]

ЛЫ. Это выражение может быть также получено из рассмотрения работы заряжения мицелл. [c.271]

Пользуясь найденным значением потенциальной энергии ионов, можно подсчитать работу заряжения VI. Для этого введем некоторый множитель X при заряде так, чтобы удовлетворялось условие [c.74]

Проблема сведена к определению конечного распределения ионов и работы заряжения 1 моля при этом распределении. [c.351]

Следовательно, общая работа заряжения 1 юля ионов равна Ч [c.358]

Таким образом, мы допускаем, что потенциальная энергия -иона на расстоянии г от /-иона равна потенциалу, возникающему в этой точке под влиянием /-иона и его атмосферы, умноженному на заряд -иона, причем эта потенциальная энергия равна работе заряжения -иона в поле потенциала (г). Согласно уравнению (17), потенциал иона и его атмосферы пропорционален его заряду. [c.40]

Попытки, предпринятые в этом направлении, основывались на соотношении Борна, по которому можно оценить электрическую работу заряжения сферического иона в непрерывной диэлектрической среде [29]. Согласно этому уравнению, свободная энергия переноса иона должна уменьшаться по мере увеличения радиуса иона. Это позволяло отыскать, например, свободную энергию переноса катиона М+ как предельную величину энергии переноса его галогенида < МХ), получаемую при бесконечном увеличении радиуса аниона. Практически эта процедура выполнялась экстраполяцией к О графика за- [c.39]

Как уже было сказано, средний заряд вокруг иона является непрерывной функцией от потенциала Ф" В связи с этим при интегрировании заменим ге = аф", т. е. примем, что заряд прямо пропорционален ф". Тогда работа заряжения одного иона выразится так [c.173]

Наличие повышенной электропроводности поверхностного слоя (например, электропроводность поверхностного слоя льда толщиной 1 мм на порядок выше электропроводности объемной фазы), очевидно, является свидетельством того, что поверхностный скачок потенциала возникает не только из-за дипольной ориентации молекул, но и частично обусловлен свободными носителями зарядов. Являются ли эти свободные носители зарядов электронами или ионами, возникающими ири диссоциации нейтральных молекул воды в поверхностном слое, сейчас принципиального значения не имеет. Важно лишь то, что в термодинамические уравнения равновесия реальных гетерогенных систем необходимо ввести слагаемое, отражающее работу заряжения по верхностного слоя. [c.247]

Формулу (111.47) можно получить также двумя другими способами. В первом из них, описанном в оригинальной работе Дебая и Гюккеля, Аи рассчитывали на основе мысленного процесса заряжения центрального иона и всех ионов, входящих в ионную атмосферу. При этом в процессе заряжения учитывалось перераспределение ионов, возникающее благодаря нх электростатическому взаимодействию. Работа заряжения, рассчитанная этим способом (процесс заряжения по Дебаю), относилась ко всем ионам системы, а потому для нахождения величины Аи ее нужно было продифференцировать по числу ионов данного вида I. Во втором способе, который получил название процесса заряжения по Гюн-тельбергу. предполагалось, что процесс мысленного заряжения ионов не сопровождается их перераспределением (предполагалось, что они уже до заряжения приобрели окончательное распределение, характерное для заряженной ионной атмосферы). Этот способ эквивалентен процессу заряжения конденсатора, состоящего из центрального иона и окружающей его сферической оболочки с постоянным радиусом 1/х. Работа заряжения по методу Гюн-тельберга сразу дает величину АО. Следует подчеркнуть, что различные способы расчета изменения энергии центрального иона вследствие его взаимодействия с ионной атмосферой дают совпадающие результаты лишь при выполнении соотношения (111.31). В условиях нелинейной зависимости р от ф различные способы расчета АЬ приводят к разным результатам. До сих пор не установлено, какой способ является более точным, так как уравнение Пуассона — Больцмана, получающееся при подстановке (111.30) в (111.27), не имеет строгого обоснования в статистической механике. [c.43]

Впервые уравнение для теоретического расчета энергии гид))атации было предложено в 1920 г. Борном. Оно выведено исходя из того, что энергию перехода иона из вакуума в водный раствор можно представить как )азиость работ заряжения частицы в этих средах. Ион упрощенно считается проводящей сферой с радиусом г. [c.282]

V — число ионов, на которое распадается одна молекула. Пользуясь значением потенциальной анергии иопов, мы можем подсчитать работу заряжения Для этого введем некоторый множитель X при заряде так, чтобы удовлетворялось условие [c.107]

Отталкивание одноименных зарядов, образующих обкладки двойного электрического слоя на межфазной поверхности, должно, очевидно, облегчать увеличение площади этой поверхности, т. е. снижать ее поверхностное натяжение о. Работа заряжения Wq сферической поверхности радиуса г зарядом д при разности потенциалов ф=9/4яееол, как известно из электростатики, равна [c.214]

Выбор ЭТОГО потенциала измесЕяет выражеиис Для работы заряжения центрального иона, поскольку теперь заряд относится к поверхности иоиа, где потенциал равен (гг). Та же послечова-тельиость преобразований, которая привела к уравнению (11.2.11). в данном случае чает [c.361]

Легко показать, что при вычислении работы заряжения, зависящей от зарядов частиц, достаточно принять во внимание только макроскопическое поле вокруг этих зарядов (т.е. потенциал средней силы), пренебрегая микрополями атмосфер вокруг отдельных ионов, рассматриваемых в теории сильных электролитов Дебая. Тогда элементарная работа ( 4 заряжения, соответствующая приросту ёХ параметра Л, будет равна [c.188]

При стадш1ных схемах с переходами электронов моя но ожидать корреляции окислительно-восстановительных каталитических свойств твердых тел с работой выхода электронов (ф). Из-за большой чувствительности последней величины к ряду факторов и трудности ее измерения во время каталитического процесса проверить правильность этого вывода в общем вгще трудно. В ряде случаев можно считать доказанным наличие четкого соответствия между изменением активности катализаторов при простых реакциях или селективностью действия при сложных реакциях, с одной стороны, и изменением работы выхода при введении нелетучих или труднолетучих добавок — с другой [38]. Как было отмечено ранее [39], такой корреляции следует ожидать при различиях в заряженности исходных веществ и переходного комплекса реакции так как работа заряжения входит в свободную энергию образования комплекса. Таким образом удается объяснить влияние ряда нновалентных добавок на скорость окисления СО на МпОз и N 0 и влияние добавок щелочных и щелочноземельных металлов на активность железа в синтезе аммиака. При действии любого фактора, вызывающего заряжение поверхности, такой электростатический механизм способен приводить как к росту, так и к падению активности, и при этом не только у полупроводниковых, но и у металлических контактов, в зависимости от знака заряда переходного комплекса. [c.29]

Бели, с одной стороны, выразить различ1ие в энергии заряженных и незаряженных частиц, равное работе заряжения частиц, с помощью коэффициентов активи ости, а с другой стороны, на основании теории Дебая, исходя из потенциала иона Ф, то можно найти выражение для 1коэфф ицие нтов активности. [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология