Число магнитное

Волновые функции атома водорода. Главное квантовое число и, азимутальное (орбитальное) квантовое число /, магнитное квантовое число т. Орбитали х-, р- и -орбитали спиновое квантовое число 5. 8-8. Многоэлектронные атомы. [c.329]

Третье квантовое число — магнитное (/п ) — определяет пространственную ориентацию и число орбиталей на соответствующем подуровне. Оно принимает целочисленные значения от — I до f/. Для 5-подуровня возможна одна орбиталь (т1—0), для р-подуровня — три 2р-орбитали 2рх, 2ру, 2рг (т = —I. 0,- -1), для -подуровня — пять орбиталей (т/=—2, —I, О, +1, +2) и т. д. [c.11]

Одним из первых органических соединений, в спектре ЯМР которого обнаружено несколько отдельных пиков, был этанол (Дж. Арнольд с сотр., 1951 г.). В молекуле этанола есть три типа протонов, находящихся в различном химическом окружении три протона метильной группы, два протона метиле-иовой и один протон гидроксильной группы. Вследствие этого при плавном изменении напряженности приложенного магнитного поля Яо (и поддержании постоянной частоты генератора) протоны, находящиеся в разных местах молекулы, вводятся в резонанс один за другим, и их сигналы образуют спектр в соответствии со значениями констант экранирования этих протонов. Для этанола спектр ЯМР должен состоять из трех сигналов. Поскольку интенсивности сигналов, т. е. площади под резонансными пиками, пропорциональны числу магнитных ядер, спектр ЯМР этанола должен выглядеть, как показано на рис. 24. [c.62]

Движение электрического заряда (электрона) по замкнутой орбите вызывает возникновение магнитного поля. Состояние электрона, обусловленное орбитальным магнитным моментом электрона ( в результате его движения по орбите), характеризуется третьим квантовым числом — магнитным т.1. Это квантовое число характеризует ориентацию орбитали в пространстве,, выражая проекцию орбитального момента количества движения на направление магнитного поля. [c.47]

Третье квантовое число —магнитное т определяет изменение энергии электрона в магнитном поле. Для химии очень большое значение имеет четвертое квантовое число, которое называется спиновым и обозначается буквой S. [c.148]

В рассматриваемом случае сигнал ЭПР проявится не в виде одной, а в виде двух линий поглощений, что является результатом взаимодействия электронного спина со спином магнитного ядра (протона). К числу магнитных ядер, встречающихся в молекулах органических соединений, принадлежат Н, Р (/= /2) [c.313]

Множитель /г, (0, Ф, г) представляет собой так называемую угловую часть волновой функции, с которой связаны побочное t и магнитное т, квантовые числа. Магнитное квантовое число mi, как и в теории Бора — Зоммерфельда, определяет возможные значения проек[(,ии момента количества движения электрона на ось г, характеризующую направление внешнего магнитного поля оно может принимать значения от О до / и число таких значений равно 21+ 1. [c.208]

Рассмотренное движение изолированной магнитной частицы (ядра или парамагнитного иона, имеющего неспаренный электрон) идеализировано. В действительности мы имеем дело с системой очень большого числа магнитных частиц, взаимодействующих между собой (спин-спиновые взаимодействия) и с решеткой , к которой относятся все остальные степени свободы вещества (спин-решеточные взаимодействия). Эти взаимодействия приводят к возникновению новых явлений, прежде всего процессов установления теплового равновесия (релаксации). Тем не менее основные черты явления сохраняются. [c.366]

Таким образом, для наблюдения ядерного магнитного резонанса необходимо поместить образец в сильное однородное магнитное по ле Яо и подействовать на него излучением с частотой V, удовлетворяющей уравнению (1). При этих условиях будут происходить переходы с одного ядерного магнитного уровня на другой. Вероятность переходов на верхний и на нижний уровни одинаковы. Однако число магнитных ядер, находящихся на каждом из уровней, различно заселенность нижнего уровня выше, поскольку система всегда стремится перейти в состояние с более низкой энергией. При обычных температурах разность заселенности верхнего и нижнего уровней не превышает 10 от общего числа магнитных ядер. Именно эта незначительная разница обусловливает явление ядерного магнитного резонанса, т, е. поглощение радиочастотного излучения в соответствии с уравнением (1). Разность в заселенности уровней, обеспечивающая непрерывность поглощения, поддерживается за счет так называемой спин-решеточной релаксации. [c.97]

Чтобы система спинов могла охладиться до температуры решетки, должен происходить перенос магнитных частиц с верхнего энергетического уровня на нижний. Пусть число магнитных частиц в 1 см в состоянии с более высокой энергией равно М , а число ядер в состоянии с более низкой энергией равно Л/+. Если вся система спинов и решетка были в термическом равновесии при температуре Т, то, согласно уравнению теплового баланса, числа переходов снизу вверх и сверху в низ должны быть равны, вследствие чего W+N+ = где Н/+, — вероят- [c.368]

Если рассмотреть теперь систему спинов при температуре Т отличной от температуры решетки Т, и вспомнить, что избыток числа магнитных частиц на 1 см в нижнем состоянии (т. е. п = = —М ) изменяется на два при каждом переходе, то скорость изменения будет равна [c.368]

Это уравнение — видоизмененное уравнение (654) с учетом того, что пропорционально избытку числа магнитных [c.374]

При обычной температуре заселенность основного уровня с /= = +72 несколько выше, чем уровня с I—— /г- Однако эта разность невелика — всего 10 от общего числа магнитных ядер в образце. Связано это с тем, что энергия теплового движения значительно выше, чем разность уровней АЕ. При поглощении энергии переменного магнитного поля радиочастотного диапазона с частотой V происходит выравнивание заселенностей обоих уровней за счет перехода избыточной части ядер с низшего уровня на высший. В методе ЯМР регистрируется энергия излучения при возвращении ядер в исходное состояние. [c.88]

В этом случае релаксация между ядрами одной группы приводит к перераспределению намагниченности между эквивалентными спинами и не дает вклада в процесс утечки. Независимо от числа магнитно-эквивалентных ядер возможно появление интенсивных кросс-пиков. [c.616]

Рис. 5.19. Зависимость соотношения интенсивностей линий в мультиплетах от числа магнитно-эквивалентных протонов N

В ЯМР-спектроскопии интегральные интенсивности сигналов (т.е. площади под сигналами) пропорциональны числу магнитных ядер в образце. Так, в спектре этанола (рис. 5.28) соотношение интегральных интенсивностей линий, или просто интегралов, протонов метиленовой, гидроксильной и метильной групп составляет 2 1 3 в соответствии с числом протонов в каждой группе. [c.306]

Как уже отмечалось, в случае магнитных дисперсных систем их структура и структура флокул, образующихся при слипании частиц, в сильной мере подвержены влиянию магнитного поля. Другим, мощным и универсальным фактором, определяющим структурное состояние взвесей, в том числе магнитных, являются механические напряжения, возникающие внутри флокул при течении взвесей. Эти вопросы рассматриваются в подразделах 3.11-3.14, посвященных структуре и peo- [c.668]

Суммарное электрическое поле, действующее на электрон в атоме, отличается от кулоновского поля ядра, однако в некотором приближении его можно считать сферически симметричным. Состояние электрона в таком поле будет характеризоваться четырьмя квантовыми числами п, I, пг, т . Сохраняя терминологию, введенную для атома водорода, будем называть эти квантовые числа соответственно главным квантовым числом, орбитальным квантовым числом, магнитным квантовым числом и спиновым квантовым числом. Три последние квантовые числа определяют орбитальный момент количества-сдвижения, его проекцию на ось г и проекцию спина электрона на ось г. Главное квантовое число п в кулоновском поле однозначно определяет энергию состояния. В сложных атомах, без учета спин-орбитального взаимодействия, энергия электрона зависит от двух квантовых чисел п и I эти числа используются для обозначения соответствующих энергетических состояний п1. Обычно вместо численных значений 1 = 0, 1, 2,. .. пишутся соответственно малые латинские буквы 5, р, й, f, g,. .. [c.358]

Магнитный заряд, равный т, вызывает возникновение магнитного поля напряженностью Аят. Иными словами, намагниченность тела, равная I, приводит к возникновению магнитного потока 4я/. Эти магнитные силовые линии складываются с числом линий Н, соответствующих внешнему магнитному полю. Таким образом, полное число магнитных силовых линий, проходящих через единицу площади, равно 4я/+Я эта величина называется магнитной индукцией В. [c.170]

Чувствительность магнитно-порошкового метода определяется направлением линий магнитного поля, напряженностью поля и числом магнитных частиц. Для достижения максимальной чувствительности намагничивать изделия надо так, чтобы направление магнитного поля было перпендикулярно дефекту. Поэтому перед обследованием детали нужно учитывать возможное расположение предполагаемых разрушений материала. [c.80]

Для более полной характеристики атома недостаточно знать указанные квантовые числа п и I. Для описания поведения атома в силовом — электрическом или магнитном — поле вводится третье квантовое число — магнитное квантовое число т. Если I = 0, то электрон в атоме обладает магнитными свойствами. [c.70]

Наличие спипа — основное свойство электрона наравне с постоянным электрическим зарядом. Таким образом, электроны е атомах с разными энергиями и моментом количества движения могут быть охарактеризованы четырьмя квантовыми числами главное квантовое число п. орбитальное квантовое число / магнитное квантовое число т и спиновое квантовое число 5. Химические и физические свойства атома зависят от состояния, в котором находятся электроны в атомах. [c.70]

Так как значения п и для обоих электронов одинаковы, то каждый электрон характеризуется двумя квантовыми числами магнитным (первая цифра) и спиновым (вторая). Все возможные комбинации этих чисел для первого и второго электронов пронумерованы (1, 2, 3,. .., 6 и 1, 2, . .., 6 ). [c.11]

Понятие о квантовых числах, как мы отмечали выше, возникло на основе планетарной модели атома. Теперь эта модель стала достоянием прошлого. Однако квантовые числа для энергетической характеристики электрона сохраняются, но волновая механика вкладывает в них новое содержание. Так, главное квантовое число п определяет размер электронного облака (чем больше это облако, тем выше энергия электрона) форма электронного облака зависит от побочного квантового числа / магнитное же квантовое число ни определяет наклон электронного облака относительно магнитной оси атома. Чиспо орбиталей на подуровне (и соответственно число конфигураций электронных облаков) отвечает формуле 21+1. Это представлено на рисунке 3-2. Особенно отчетливо видно увеличение размера сферического в-об-лака с повышением п . [c.36]

Ядра углерода располагаются по цепи молекулы, поэтому они, как правило, существенно экранированы от влияния межмолекулярных, а также и некоторых внутримолекулярных (не самых ближайших) взаимодействий С—Н. В целом каждое ядро углерода взаимодействует с меньшим числом магнитных ядер (протонов), что приводит к уменьшению роли диполь-дипольного взаимодействия и сужению линий [4]. [c.185]

Число магнитных электронов [c.369]

До сих пор мы рассматривали только релаксационные процессы для системы магнитных частиц, имеющих спиновое число J = = 1/2. Если J > 1/2, то число энергетических уровней больше двух (см. рис. 155, б). Система спинов может тогда характеризоваться стгиновой температурой только в том случае, если отношение населенностей для всех соседних равноотстоящих друг от друга уровней одинаково. Если это условие выполнено и если отличается от температуры решетки Т, то приближение к равновесию аналогично приближению для случая J = 1/2. Системе можно приписать температуру, соответствующую некоторой стадии релаксационного процесса, и избыток числа магнитных частиц на каждом уровне по отношению к следующему, более вы--сокому уровню изменяется с тем же самым временем т , согласно соотношениям (655) и (656). [c.369]

Следует понимать, что внутримолекулярный эффект Овео-хаузера снимается в результате любых воздействий, которые приводят к появлению механизмов релаксации, отличных от внутримолекулярного диполь-дипольного взаимодействия. В частности, следует свести к минимуму межмолекулярные диполь-дипольные взаимодействия. Поэтому растворы образцов должны быть освобождены от кислорода и по возможности обезга-жены, используемые растворители должны иметь лишь небольшое число магнитных ядер, например S2 или I4. Кроме того, концентрация исследуемого соединения не должна быть слишком высокой. [c.322]

Установлено, что в состав забойных отложений, отобранных из скважин при опытных исследованиях, входит большое количество соединений железа, в том числе магнитной окалины, которые из-за высокой плотности не извлекаются полностью при обычных промывках в процессе подготовки скважин. Растворение неизвле-ченных при промывках соединений железа вызывает при солянокислотных ваннах и солянокислотных обработках дополнительное насыщение пласта этими соединениями. [c.295]

М = Л ngtJ.дs. где N — число Авогадро п — число магнитных иоиов в молекуле g — фактор Ланде 1д — магнетон Бора 5 — [c.621]

Подвижный единичный магнитный заряд, помещенный в магнитное поле, под действием сил поля движется вдоль некоторой кривой, называемой магнитной силовой линией. Число магнитных силовых линий, проходящих через площадь в один квадратный метр (это число называется магнитным потоком), численно равно напряженности поля. Единицей магнитного потока в СИ принят вебер (Вб), для упрощения расчетов применяют также единицу из системы СГСМ — максвелл (Мкс), равную 10- Вб. Магнитные силовые линии выходят из северного полюса магнита и заканчиваются на южном полюсе. Число магнитных линий,, исходящих из северного полюса магнита, связано с величиной магнитного заряда и составляет 4пт Вб. Эта величина называется полным магнитным потоком. [c.169]

Особое внимание уделено проблемам, рождающимся на стыке уже установившихся направлений, в том числе магнитным взаимодействиял . в химических реакциях, применению импульсного радиолиза в органической химии, лазерам на основе органических соединений. [c.2]

Спектры ЯМР можно разделить на два типа 1) спектры, в которых все ядра магнитно эквивалентны или химически сдвинуты на большие расстояния 2) спектры, в которых химические сдвиги между взаимодействующими ядрами имеют тот же порядок, что и константы спин-спинового взаимодействия. Для удобства такой классификации примем систему обозначений, предложенную Бернштейном, Поплом и Шнейдером [15]. Ядра одного и того же вида с очень мало отличающимися химическими сдвигами будем обозначать символами А, В, С.. . и т. д., а ядра с большими химическими сдвигами относительно А, В. . . будем обозначать символами X, У. .. и т. д. Ядра X, У. .. и т. д. не обязательно должны быть того же вида, что и А, В. .. и т. д. Число магнитно эквивалентных ядер определенного типа указывают в индексе. Таким образом, в случае ацетальдегида спектр протонного резонанса будет принадлежать к типу Ад X, где А — протон метильной группы, а X — альдегидный протон. В дальнейшем будут рассмотрены еще некоторые примеры. [c.218]

Комплексы трехвалентного никеля. Довольно распространено мнение, что при окислении комплексов N4" с координационным числом четыре образуются комплексы Ni , но имеющиеся экспериментальные данные, особенно по ко.мплексам с аминами и оксима-ми, не подтверждают этого. При окислении [Ni (diars)2 1.2l кислородом в избытке хлор-ионов образуется зеленовато-желтый осадок [Ni (diars)2 l.,] l. Это соединение изучали " разньши физическими методами, в том числе магнитным, и величина магнитного момента ( 1,9 Хв) указывает на наличие одного неспаренного электрона. Известны аналогичные комплексы с бромид- и тиоцианат-ионами. [c.310]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология