Испарение жидкой капли

Теория растворения мелкодисперсных частиц аналогична теории испарения жидкой капли. Растворимость мелкодисперсных частиц повышается по сравнению с крупными частицами, и это повышение можно описать уравнением типа (14.15) [c.276]

ИСПАРЕНИЕ ЖИДКОЙ КАПЛИ [c.198]

Рис. 8.17. Влияние температуры окружающей среды на константу испарения жидкой капли (Кумагаи. Исода)

Итак, полученные результаты говорят о том, что ири испарении жидкой капли, помещенной в газовую [c.200]

Перед входом в полимеризатор изобутилен смешивается с жидким этиленом в отношении 1 1, после чего смесь поступает на ленту. По другой линии из холодильника на ленту поступает жидкий этилен, в который через ротаметр дозируется трифторид бора. Эти два потока непрерывно подаются на движущуюся ленту. При смешении двух потоков происходит интенсивная полимеризация изобутилена, сопровождаемая выделением большого количества тепла, которое отводится бурным испарением жидкого этилена. На образовавшийся полимер, который движется вместе с лентой, непрерывно из мерника 5 через смотровой фонарь 4 по каплям поступает раствор стабилизатора для предотвращения его деструкции при дегазации и переработке. [c.336]

При горении жидкого топлива отдельные частицы его, окруженные свободной воздушной средой, прохоДят в огневом процессе стадию испарения, а затем горения. Под воздействием внешнего тепла или создаваемой вокруг них собственной огневой оболочки они испаряются, молекулы паров, перегреваясь, расщепляются и вступают в стадию истинного смесеобразования с молекулами газообразного окислителя, входя с ними в реакцию горения. Вследствие резкого увеличения объема горючего материала, вокруг частицы образуется сфера газифицированного топлива, вытесняющая воздух и не дающая ему доступа к поверхности испаряющейся жидкой капли. Тщательные фотофиксации показывают, что стехио-метрическая зона горения имеет радиус, превышающий радиус самой капли в 10—15 раз. Таким образом, горение возникает уже в объеме, в зоне образования истинной горючей смеси (даже в среде чистого воздуха), и весь внутренний объем такой огневой оболочки занят чисто газификационным процессом. Толщина самой огневой оболочки весьма мала и приближается к геометрической поверхности при горении однородных, отдельных углеводородов и может значительно увеличиться при горении смешанных (нефракционированных) углеводородов. [c.16]

Горение жидкого топлива рассматривается как процесс горения его паров, капли рассматриваются лишь как источник пара. Предполагается, что скорость, или время, испарения определяется константой, соответствующей условиям испарения одиночной капли. С другой стороны, горение паров топлива, т. е. реакция химического взаимодействия молекул топлива и кислорода, происходит в условиях как бы гомогенной смеси со скоростями, зависящими от местных концентраций, реагирующих веществ и температуры. [c.66]

Анализ этого уравнения показывает, что температура в каждой точке предпламенного участка факела тем выше, чем выше начальная температура потока и температура во фронте пламени. Увеличение скорости потока снижает эту температуру. Совместное влияние указанных факторов приводит к тому, что величина участка, на котором наблюдается интенсивный рост температуры, будет сравнительно небольшим, и прогрев капель главным образом определяется начальной температурой потока. Это имеет весьма существенное значение для тяжелых топлив, так как для ускорения их прогрева требуются значительно более высокие температуры среды (см. гл. 1, п. 2). Ускорение прогрева топливного факела прежде всего достигается увеличением начальной температуры потока и его интенсивной турбулизацией. В практике обе эти задачи решаются созданием вращательного движения потока воздуха путем установки различного рода турбулизаторов, главным образом лопаточных завихрителей. Обычно для практических расчетов принимается, что температура среды в головной части топочного устройства остается неизменной и для различных конструкций фронтовых устройств и топочных камер составляет от 600 до 1000° С. В этих условиях прогрев топливного факела приближенно может быть рассчитан в соответствии с закономерностями прогрева и испарения одиночной капли жидкого топлива, которые приведены в гл. 1. [c.71]

Таким образом, повышение температуры подогрева топлива приводит к суш,ественному уменьшению критерия Л < 1 и сокращению периода испарения. Однако полностью задачу горения потока распыленного жидкого топлива нельзя сводить к задаче испарения одной капли. В ряде опытов топливо предварительно доводилось до парообразного состояния и затем вводилось в реакционный объем. Если бы скорость горения определялась одним только испарением капель, то парообразное топливо при вводе вторичного воздуха должно было бы сгореть мгновенно или по крайней мере на очень коротком участке. На самом же деле этого не происходит, как и при горении газообразного топлива. Время и протяженность горения зависят от ряда других факторов гидродинамики, диффузии, скорости реакций в условиях теплообмена между факелом и окружающими стенками и т. д. Процесс горения даже термически подготовленного топлива протекает в течение определенного времени, хотя и приближается по характеру к процессу выгорания газообразного топлива, т. е. к гомогенному горению. При этом для эффективного сгорания термически подготовленного жидкого топлива, вводимого в реакционное пространство в парообразном состоянии, требуется не только хорошее смешение с окислителем, но и температура окислителя не ниже температуры топлива. [c.67]

В двухфазной смеси возможно поджигание соседней капли от горящей, если период индукции меньше, чем время существования уже горящей капли. В этом случае положение фронта пламени будет стабилизироваться при еще меньшей степени испарения жидких углеводородов, так как пространство, разделяющее поджигаемую каплю от поджигающей, может быть заполнено топливными парами, концентрация которых еще недостаточна для образования горючей смеси. Необходимо только, чтобы горючая смесь образовалась в зоне поджигаемой капли. Следовательно, в этом случае не требуется испарения даже 30% всего введенного топлива. [c.42]

Процесс полимеризации осуществляется следующим образом. Изобутиленовая шихта, предварительно охлажденная до минус 30 — минус 40 °С, поступает в змеевиковый холодильник 2. Там она охлаждается этиленом до минус 90 — минус 95 °С за счет частичного испарения этилена. Перед входом в полимеризатор изобутилен смешивается с жидким этиленом в соотношении 1 1. После этого в полимеризатор подается катализатор. Полимеризация протекает с большой скоростью, при этом выделяется большое количество теплоты, которая отводится -при испарении жидкого этилена. На образовавшийся полимер, который движется вместе с лентой, непрерывно из мерника 5 по каплям поступает раствор стабилизатора для предотвращения деструкции полимера при дегазации и переработке. Поступление стабилизатора контролируется визуально через смотровой фонарь 4. [c.207]

На некотором осевом расстоянии от смесительной головки оба компонента топлива уже полностью распылены и хорошо перемешаны, так что коэффициент соотношения компонентов становится постоянным по всему поперечному сечению камеры сгорания выравнивается и состав газовой фазы. Так как объем жидких компонентов в камере сгорания составляет лишь малую толику объема горячих газов (порядка 1%), вероятность соударения капель и их взаимодействия в факелах распыла пренебрежимо мала. Таким образом, в зоне смешения капли обоих компонентов ускоряются потоком окружающего их горячего газа. Теплопередача от горячего газа к жидким каплям вызывает испарение последних. Образующиеся пары перемешиваются и реагируют с окружающим газом с образованием до- [c.143]

Во многих случаях органический компонент в атмосферных аэрозолях входит в состав аэрозолей, состоящих преимущественно из неорганических компонентов [100, 102, 206, 207]. В смешанных частицах органическое вещество имеет тенденцию концентрироваться на поверхности, а не внутри частицы [256]. Это стабилизирует размеры последней при значительных колебаниях влажности окружающего воздуха, замедляя как конденсационный рост, так и испарение с поверхности частицы [191]. В случае туманов и облаков наличие органической пленки должно приводить к уменьшению поверхностного натяжения жидкой капли и,, следовательно, к возрастанию ее равновесного размера [100. Однако замедление конденсационного роста частиц оказывает определяющее влияние, что приводит к уменьшению коэффициентов ослабления и поглощения света, а также к уменьшению водности туманов и облаков. [c.55]

Анализ уравнения (IV. 18) позволяет сделать важный вывод о теоретической невозможности получить путем постепенного-испарения жидкий остаток, представляющий собой чистый вы-сококипящий компонент. В самом деле, при х = 0 состав равновесного пара у тоже равен нулю, интеграл в правой части превращается в бесконечность и, следовательно, вес остаточной жидкости, отвечающий составу х = 0, т. е. чистому высококипящему компоненту, / = 0. Это означает, что теоретически абсолютно чистый высококипящий компонент при постепенном испарении исходной системы может быть получен лишь с последней микроскопической каплей остаточной жидкости. Однако следует указать, что практически чистый высококипящий компонент и может быть получен при достаточно глубоком выкипании системы и без того, чтобы потребовалось полностью испарить всю жидкость. [c.162]

Большинство экспериментаторов, несомненно, замечали, хотя зачастую это и не подчеркивается в публикациях исследований, что константа испарения все же изменяется в зависимости от диаметра подвешивающей нити или начального диаметра жидкой капли. Однако провести различие между влиянием диам.етра кварцевой нити и влиянием начального диаметра капли на константу испарения оказалось очень трудным, так как эти эффекты взаимосвязаны. Тем не менее, Кумагаи удалось экспериментально показать [25], что начальный диаметр капли почти не [c.217]

Представляет также интерес определение эффективности циклонов, служащих для улавливания из воздуха (газа) капель жидкости. В этом случае невозможно определить ч-пр, так как диаметр взвешенных в газе жидких частиц беспрерывно меняется в результате слияния или испарения капель. Капли, осаждающиеся на стенках циклона, сливаются в пленку и стекают вниз под действием силы тяжести. Вихревые потоки газа (восходящий центробежный поток) создают вакуум в середине нижней части аппарата, благодаря чему от жидкой пленки отрываются мелкие брызги и уносятся через выходную трубу из циклона. [c.155]

Окончание испарения из жидкой капли и начало сушки твердой частицы (момент коркообразования) считается наступающим при достижении раствором в капле известной из предварительных опытов концентрации Ск- После образования твердой оболочки на поверхности частицы ее температура полагается увеличивающейся линейно со временем [89—90] [c.368]

Для упрощения задачи В. В. Померанцев [Л. 16] считает, что температура поверхности жидкой капли равняется температуре кипения и в основу расчета берется уравнение теплового баланса испарения капли в процессе горения [c.181]

Предполагается, что жидкие капли взвешены в парогазовой смеси, температура которой достаточно близка или даже значительно выше температуры кипения жидкости. Кинетика испарения определяется скоростью подвода теплоты к каплям. Такой процесс находит применение в системах испарительного охлаждения газов и распространен в энергетике и металлургии. Имеется только один параметр — радиус капли г, который определяет ее состояние, и одна существенная характеристика смеси — температура. [c.435]

Исследовалось все, что только могло заключать в себе газы всевозможные минералы, метеориты, минеральные воды. Наряду с линиями обычных газов в поле зрения спектроскопа изредка появлялись линии аргона и гелия, но новых спектральных линий, которые пришлось бы приписать каким-то неизвестным ранее элементам, не появлялось, В конце концов Рамзай вновь обратился к воздуху. На помощь ему пришло весьма своевременное для Рамзая усовершенствование техники сжижения воздуха — машина Линде, доставляющая теперь уже не капли и кубические сантиметры, а неограниченное количество жидкого воздуха. Вскоре в остатке от испарения основной массы жидкого воздуха и в первых порциях испарений жидкого аргона были последовательно открыты криптон ( скрытый ), неон новый ) и ксенон ( чуждый ). [c.250]

Наибольшее различие концентраций азота в газовой и жидкой фазах наблюдается при содержании его в жидкости в пределах 30—40 мол. %. Газообразный воздух, содержащий —79,1% N2, при 1 атм и 81,5 К находится в равновесии с жидкостью, в которой содержится 48,5% N2- Такой состав будут иметь первые капли, образующиеся при конденсации атмосферного воздуха. Жидкий воздух, в котором содержится 79,1% азота, при 1 атм и 78,5 К находится в равновесии с парами, содержащими 92,7% N2- Такой состав будут иметь первые порции газа, выделяющегося при испарении жидкого воздуха. [c.117]

Скорость испарения или конденсация жидкой капли. До сих пор рассматривалась только диффузия в одном измерении. Теперь мы распространим обсуждение на трехмерный случай роста или испарения сферической жидкой капли, находящейся в газовой фазе. Рассмотрим случай испарения сферической капли радиуса Tj, состоящей из жидкости Л, пары которой должны диффундировать через атмосферу, содержащую инертный газ В (см. рис. 1.10). Мо-В будут соответственно N л [c.34]

Рис. 8.25, Зависимость константы испарения жидкой капли от коэффициента теплопроводносгн материала нити, поддерживающей каплю (этанол температура окружающей среды 530 С значение коэффициента теплопроводности взято при температуре 550 С) (Кумагаи, Исода),

Широко распространен в газо-жидкостной хроматографии пламенно-ионизационный детектор. При работе этого детектора происходит ионизация анализируемых веществ в процессе вх сгорания в пламени водорода. Образовавшиеся ионы рекомбинируют на электродах. Возникающий при этом ионный ток пропорционален концентрации ионов и напряжению, приложенному к электродам. Механизм образования ионов в пламени водорода вклрочает стадию термодеструкции (С последующим окислением, в результате которого и происходит образование ионов. Чувствительность пламенно-ионизационных детекторов примерно пропорциональна числу атомов углерода в молекуле. Особенно четко эта пропорциональность наблюдается в ряду углеводородов. Чувствительность детектора снижается при анализе кислородсодержащих соединений. Детектор удобен для анализа проб, содержащих пары воды, но мало пригоден для анализа неорганических соединений. Пламенно-ионизационные детекторы имеют высокую чувствительность, которая сильно снижается при наличии паров органических веществ в потоке водорода и газа-носителя. Ионизационные токи чистого пламени водорода порядка —10 А, поэтому даже одна капля малолетучего оргаиическог-о соединения, лопавшая в линию водорода, может вызвать большой фоновый ток в течение длительного времени, что проявится в дрейфе нулевой линии. Чувствительность детектора можно понизить и неправильно выбранной температурой анализа, приводящей к испарению жидкой стационарной фазы. [c.299]

Массоотдача в газовой фазе. Известно лишь небольшое число работ, в которых массоотдача в газовой фазе для одиночных капель изучалась при абсорбции. Почти во всех работах исследовались испарение капель или теплоотдача от газа к твердым шарам. Во многих опытах капли или шары закреплялись неподвижно, а газ двигался около них с определенной скоростью. Исследования процессов теплоотдачи к твердым шарам или испарения с их поверхности не воспроизводят точно действительных условий в жидкой капле (деформацию и вибрацию капли). Однако полученные таким путем данные удовлетворительно совпадают с данными, полученными для жидких капель. Наблюдается также совпадение данных по теплоотдаче и массоотдаче в этом случае в уравнениях теплоотдачи критерий Nu и Рг должны быть заменены на соответствующие диффузионные критерии Nu и Рг . [c.624]

Сжигание серы. Сера - легкоплавкое вешество с температурой плавления 386 К. Перед сжиганием ее расплавляют, используя пар, получаемый при утилизации теплоты ее горения. Расплавленная сера отстаивается и фильтруется для удаления имеюшихся в природном сырье примесей, затем насосом подается в печь сжигания. Сера горит в основном в парофазном состоянии и для того, чтобы обеспечить быстрое испарение, ее необходимо диспергировать в потоке воздуха. Для этого используют форсуночные и циклонные печи. Первые оборудованы горизонтальными форсунками для тонкого распыления жидкости. В циклонной печи жидкая сера и воздух подаются тангенциально, и за счет вихревого движения достигается диспергирование жидкости и перемешивание двух потоков. Мелкие капли быстро испаряются, и сера сгорает. Горение протекает адиабатически, температура зависит от концентрации образующегося SOj (рис. 6.25). Теплота сгорания серы составляет 11325 кДж/кг и температура в печи достигает 1300 К, что достаточно для испарения жидкой серы (теплота испарения серы и температура кипения равны 288 кДж/кг и 718 К соответственно). Печь сжигания работает в комплексе с вспомогательным оборудованием для плавления и фильтрования серы и котлом-утилизатором для использования теплоты реакции (рис. 6.26). [c.386]

Вышеизложенная теория была развита на основе предположе ния о квазистационарном состоянии однако более строгий подход заключающийся в решении уравнения диффузии с зависящими от времени граничными условиями, приводит к тем же окончатечьным уравнениям Выражения, аналогичные уравнению (3 31), полу чаются и из других теоретических соображений, например при подходе к испарению капельки со стохастической точки зрения Мончик и Райс получили формулу для скорости испарения, ис пользуя функцию немаксвелловского распределения скоростей При дальнейшем развитии теории Фукса следует учитывать 1) разность между концентрацией пара Со у поверхности капли и величиной Ссс, соответствующей плоской поверхности 2) увели чение плотности электрического заряда капли в процессе испаре ния и 3) ван дер ваальсово взаимодействие между диффундирую щими молекулами и молекулами жидкой капли Можно показать однако, что рассматриваемые поправки для капелек радиусом более 0 01 мк в большинстве случаев незначительны впрочем как мы увидим ниже, первая из них имеет большое значение атя современной теории роста капелек в облаках [c.101]

При самовоспламенении одиночной капли горючего задержка воспламенения прежде всего включает два характерных времени время, в течение которого происходит нагрев капли, испарение горючего, образование горючей смеси в результате диффузии и смешения иаров горючего с окружающим воздухом н нагрев горючей смеси до достаточно высокой температуры, при которой начинается быстрая химическая реакция, и время, в течение которого происходит развитие химической реакции и ее ускорение, принимаюихее взрывной характер, т.е. образуется пламя. При самовоспла-меиепии жидкой капли горючего, внесенной в высокотемпературную воздушную среду, необходимо также учитывать время распыления жидкости. Таким образом, можно выделить две группы достаточно характерных процессов. На начальной стадии воспламене-иия протекают физические процессы, такие как распыление, теплоперенос, газификация, диффузия и смешение, на последующей стадии протекают химические процессы. [c.79]

При горении жидкой капли в условиях вынул<-денной конвекции хорошо выполняется общая зависимость, согласно которой квадрат диаметра капли уменьшается пропорционально времени. При комнатной температуре (20°С) константа испарения к возрастает по мере увеличения скорости восходящего потока воздуха. При некоторой предельной скорости воздуха (в данном случае 45 см/с) пламя сдувается. Как и в неподвижном воздухе, пламя имеет яйцеобразную форму. Эффект изменения скорости горения, вызываемый вынужденной конвекцией, зависит не только от скорости воздуха, но также и от температуры окружающей среды. При повышенных температурах наблюдается необычное явление. Так, при температуре окрулоющей среды 310°С константа испарения возрастает до тех пор, пока скорость воздуха не станет равной 90 см/с. После этого пламя, окружающее каплю, сдувается и погасает. Одиако затем сверху над каплей поднимается новое пламя, имеющее форму горизомталыюго кольца, и горение про- [c.214]

При обычно применяющихся круглых механических форсунках жидкое топливо распределяется в потоке в виде полого конуса. Поток воздуха, пройдя регистр вытекает из горелки также в виде расходящегося конуса. Такая то пливо-во1здушная струя снаружи и в особенности из полой центральной области интенсивно увлекает горячие топочные газы. Воздушная струя и распыленное жидкое топливо прогреваются, жидкие капли испаряются и, смешиваясь с воздухом, образуют горючую смесь. Наиболее быстро испаряются мелкие капли. Пары легких фракций, воспламеняясь, образуют первичный фронт пламени. После этого дальнейшее развитие процесса испарения и распространения пламени интеисифицируется. Как было изложено в 10-3, при хорошем смесеобразовании и устойчивом зажигании горение мазута может протекать почти полностью в парообразной фазе без сажеобразования. Факел получается коротким, слабосветящимся. Если же имеет место локальный недостаток кислорода, горение протекает неполно, со значительным образованием сажи и окиси углерода. Сажа, находящаяся в мелкодисперсном состоянии, раскаляясь, дает сильное излучение, факел получается ярко-желтого, соломенного цвета, светящимся. Затяжка процесса гетерогенного горения сажи при недостатке воздуха и образование СО в процессе восстановления СОа приводят к значительному химическому недожогу. [c.212]

В Змеевике нагревательной печи 6. Змеевики каждого потока печи заканчиваются трубами увеличенного диаметра. Трансферный трубопровод 5 большого диаметра проложен без резких поворотов и имеет минимальную длину. Это снижает сопротивление в коммуникациях и способствует увеличению степени испарения сырья. Нагретое сырье подается под сетчатый орошаемый отбойник 4. Основное назначение отбойника — улавливать жидкие капли, увлекаемые потоком паров сырья и водяного пара. От эффективности работы отбойника зависит содержание в газойле смол и металлов. Пары газойля направляются вверх и контактируются с жидким продуктом, находящимся на ректификационных тарел- [c.58]

В случае пропеллентов типа сжиженных газов такое падение давления не имеет места, так как, несмотря на постепенное испарение жидкого пропеллента для заполнения все возрастающего парового пространства, давление пара над сжиженным газом остается постоянным вплоть до тех пор, пока не испарится последняя капля жидкости. [c.674]

Пленки бора получают различными методами, из которых следует отметить метод термического разложения трихлорида бора в присутствии водорода с осаждением на нагретую до 997—1017 °С грань <111> р-кремния, метод вакуумного испарения и конденсации на нагретую до различных (20—797°С) температур подложку из плавленого кварца, слюды, каменной соли, сапфира или стекла, метод электронно-лучевого испарения и конденсации в вакууме 1,33-10- Па иа подложки из тантала илн ниобия (с подслоем йз вольфрама, хлористого бария или без подслоя), разогретые до 297—1197°С, и т. п. Ультрачистые пленки бора получают расплавлением и испарением капли на вертикальном стержне бора. Варьируя температуру капли от 697 до 2497 °С, можио изменить скорость испарения в широких пределах, управляя таким образом скоростью осаждения бора на подложке и совершенством образующихся пленок. Известен также способ получения пленок путем мгновенного охлаждения из жидкости. Применяют следующие схемы закалки прокатка жидкой капли, центрифугирование и захлопывание летящей капли двумя медными шайбами и т. д. Кристаллическое строение пленок бора определяется условиями кристаллизации. Так, пленкк, получаемые методом термического разложения трихлорида, имеют главным образом моно- и поликристалличсское строение, методом вакуумного испарения —в основном аморфное при применении в качестве подложек кремния и сапфира строение пленок зависит от температуры подложки — до 797 °С аморфное, при температуре до 897 "С кристаллическое и т. д. При получении пленок путем закалки из жидкой фазы скорости охлаждения составляют Ю —10 с-, а толщина пленок 40—120 мкм. В этом случае пленки имеют преимущественно кристаллическое строение для получения аморфного бора необходимы более высокие скорости. Метод осаждения бора из газовой фазы на подложку используют также для получениях борных нитей. В этом случае осаждение производят иа сердечник из вольфрама диаметром 15—16 мкм, толщина получаемого при этом борного слоя составляет до 50 мкм. В процессе осаждения происходит борирование вольфрама подложки и образуются бориды различного состава. В борном слое обнаружены аморфная и а- и Р-модификации, имеющие монокрнсталли-ческое строение с размерами кристаллитов 2—3 нм. Заметное влияние иа структуру бора оказывают примеси, попадающие в слой из газовой фазы или подложки. Так, присутствие углерода способствует образованию тетрагонального бора вместо Р-ро.мбоэдрического. [c.149]

При испарении жидкой смеси наблюдаются обратные закономерности. В газовую фазу вначале переходит преобладающая часть более летучего компонента и лишь в последующих стадиях процесса испарения пары обогащаются компонентом с более высокой температурой кипения, сжижении под атмосферным давлением воздуха, содерл-сащего 21% Ог, в первых каплях конденсата находится около 45% Ог, в последних — лишь 7% Ог. Во всех процессах сжижения воздуха образующаяся жидкость более богата кислородом, чем исходная смесь. Равновесный состав пара и жидкости для смеси кислорода и азота, кипящей под давлением 1 ата, представлен на рис. 157 (кривая Балье). для смеси, кипящей под разными давлениями, — на рис. 158 (кривые Доджа и Донбара), [c.404]

В разд. 5.2 было показано, что объем ядра пропорционален массовому числу А, т. е. общему числу нуклонов. В результате плотности всех ядер примерно одинаковы ( 10 г/слгЗ),Вэтом отношении, так же как при вращении, рассмотренном в предыдущем абзаце, ядра проявляют формальную аналогию с жидкими каплями. Эту аналогию можно продолжить дальше, создав третью модель ядра. Она, однако, намного менее применима для объяснения свойств ядра, чем оболочечная или обобщенная модели. Тем не менее такая модель имеет преимущества при рассмотрении ядерных реакций. В соответствии с этой моделью вхождение в ядро нуклона, отдающего ядру свою энергию, сравнивают с нагреванием капли, а последующее излучение а-, р- или у-частиц сравнивают с процессом испарения. Капельная модель особенно удобна для объяснения процесса деления, который происходит, иапример, в результате бомбардировки нейтронами. Вхождение в ядро нейтрона деформирует первоначально сферическое ядро из-за увеличивающихся колебаний. Положительно заряженные протоны стремятся сконцентрироваться на поверхностях, имеющих наибольшую кривизну (элементарная теория электростатики). Это приводит к тому, что заряд концентрируется на противоположных концах деформированного ядра, повышая неустойчивость и приводя в конечном счете к разрыву ядра пополам. Нейтроны остаются на перемычке, соединяющей две половинки ядра и отделяются от яд- [c.144]

При дальнейшем развитии теории Фукса следует учитывать 1) разность между концентрацией пара Со у поверхности капли и величиной Соо, соответствующей плоской поверхности, 2) увеличение плотности электрического заряда капли в процессе испарения и 3) ван-дер-ваальсово взаимодействие между диффундирующими молекулами и молекулами жидкой капли. Можно показать, однако, что рассматриваемые поправки для капелек радиусом более 0,01 мк в большинстве случаев незначительны впрочем, как мы увидим ниже, первая из них имеет большое значение для современной теории роста капелек в облаках, [c.101]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология