Скорость потока массовая безразмерная

Массовая скорость, или массовый поток ит = Qm/S = ро), кг/(м с) характеризует количество жидкости, протекающей в единицу времени через единицу площади поверхности, расположенной по нормали к направлению движения потока. Среднее значение скорости жидкости в трубах может быть получено из выражения == Ищ/р. з важный безразмерный параметр Ке можно записать в виде Ке = итХ/ц. [c.54]

Е. Числа Рейнольдса и Пекле. Если массовую скорость потока т умножить на характерную длину и разделить на коэффициент вязкости жидкости т , то получается безразмерный параметр, носящий название числа Рейнольдса, [c.19]

Безразмерная массовая скорость потока равна [c.47]

Анализ полученной в [13] системы уравнений выявил восемь безразмерных параметров, определяющих интенсивность физических процессов при сверхзвуковом обтекании тел гетерогенными потоками. Среди них число Маха невозмущенного потока показатель адиабаты газа коэффициент восстановления продольной составляющей скорости массовая концентрация частиц в невозмущенном потоке степень инерционности частиц параметр скоростной неравновесности падающих и отраженных частиц параметр, характеризующий изменение массовой концентрации за счет столкновений и число Рейнольдса, вычисленное по диаметру частицы. [c.139]

На рис.г приведены безразмерные профили скоростей, снятые при постоянном суммарном массовом расходе через сечение Re - 25000) и при различных соотношениях вдуваемого и транзитного потоков. Отношение текущей массы к начальной менялось от I (чисто транзитный поток) до , когда траН [c.23]

Обсуждение решения. Физическое значение. Напомним, что параметр нагрузки Ь есть безразмерная мера массового потока через гомогенный реактор или скорости массообмена между реагирующей поверхностью и потоком газа. Анализ рис. 20.5, показывает, что, когда L и параметр потерь тепла С зафиксированы, зона реакции может иметь три возможных значения температуры, одна из которых нулевая (т. е. равна температуре потока газа). Если взять наибольшую из этих температур (т. е. верхнюю половину кривой), то можно видеть, что увеличение Ь (скорости обдува) в большом диапазоне вызывает увеличение температуры. Это обычное явление для горения угля. Однако в конце концов температура опять падает до тех пор, пока для значения Ь, большего чем определено вертикальной касательной, нельзя будет найти реальной температуры, которая бы удовлетворяла уравнениям стационарного горения пламя Гаснет. [c.230]

Безразмерная скорость массопереноса (удельная плотность массового потока) [c.5]

Рис. 2.8.1. Распределение температур Т и массовых скоростей W, безразмерный поток тепла Nu к поверхности водяной капли в безграничном объеме водяного пара (р = Ро = 0,1 МПа, Тв = Tso = 373 К (Tso — 0,789) и скорость

V — средняя скорость, м/сек-, —то же, газа в двухфазном потоке — то же, для жидкости в двухфазном потоке V — то же, на входе в трубу w — массовый расход, кг/сек-, хюд — то же, для газа — то же, для жидкости X — параметр двухфазного течения определяемый уравнением (14-11) квадратный корень из отношения падений давления одной жидкости и одного газа У — весовое паросодержание в потоке, безразмерная величина I и — разность температур между поверхностью и жидкостью, ° С А4 — то же, при пиковом тепловом потоке Д , — то же, для начала пузырчатого кипения в трубах —среднее по длине трубы значение то же, для о [c.498]

Модель зоны горения, предложенная Хартом и Мак Клюром, была усовершенствована Денисоном и Баумом введением нредположения о том, что скорость пламени зависит от свойства потока на горячей границе зопы горения (см. пункты б и в 4 главы 5), которое позволяет заменить феноменологические коэффициенты, учитывающие зависимость скорости пламени от давления и температуры, величинами, более тесно связанными со скоростью химической реакции. Ими была исследована лишь область колебаний низкой частоты (колебаний с частотой меньшей, чем 10 колебаний в секунду). При этом нестационарные уравнения сохранения необходимо рассматривать лишь в конденсированной фазе, так как можно считать, что процессы в газе без запаздывания следуют за колебаниями давления. Было установлено, что в этом предельном случае результаты зависят только от двух безразмерных параметров. В работе было рассчитано вызванное колебаниями давления возмущение массовой скорости горения, однако не были определены ни акустическая проводимость, ни фазовый угол (величины, которые являются наиболее существенными при решении вопроса о том, усиление или ослабление имеет место). Денисон и Баум Р] установили также наличие внутренней неустойчивости ) (самовозбуждение) у рассмотренной ими системы (см. пункт в 4 главы 7) [c.301]

Когда газ вблизи зоны горения колеблется, происходят колебания скорости горения, которые вызывают пульсации скорости газификац1ш ТРТ ш относительно средней величины массового потока т. бычно эту величину представляют в безразмерном виде rh Irh, т. е. в виде отношения возмущения потока массы от поверхности горения к средней массовой скорости горения. Чтобы определить отклик процесса горения, необходимо знать его зависимость от частоты, амплитуды и типа колебаний в потоке, среднего давления в камере и состава топлива. Такую информацию можно получить, сделав следующие допущения [c.118]

Период Го, когда ф постоянно, т.е. время заполнения одной, например, первой ячейки или первого слоя ячеек в условно однородной насадке с одинаковыми усредненными дчейками, выражается как То = я/р /о - максимально возможная масса осадка в зоне захвата ячейки объемом О., - масса частиц, поступающих в ячейку в единицу времени). При этом Щд=Прцу, где рц - плотность материала осажденных частиц, у — плотность их упаковки. Величину <7о можно записать через исходную концентрацию Со (в безразмерном виде - массовую долю), скорость фильтрования V (направлена вдоль русла потока в открь -том сечении — без насадки), считая входом ячейки одну из граней со средним сечением /2)/3 =0,96с =с1 , следовательно [c.81]

Примем следующие обознааения А — площадь поперечного сечения, м В — внутренний диаметр, м О —средняя массовая скорость, кг/(сек-м ) К — ко -эффицнент, выражающий число скоростных напоров (безразмерный) — длина трубы или канала, м э — эквивалентная длина прямой трубы, м /5 —статическое давление, н/м и —средняя линейная скорость, м/сек — вязкость, н сек/м р — плотность, кг/ . Подстрочные индексы будут объяснены по мере их введения. Приведенные ниже уравнения и данные применимы к несжимаемым потокам, т. е. к потокам жидкостей, газов и паров с изменением плотности <10% или при скоростях <60 м/сек. [c.150]

Вопрос о разрешимости, т. е. о суш[ествовании, единственности и устойчивости решения соответствующих краевых или на-чально-краевых задач, исследовался лишь применительно к течениям вязкой несжимаемой жидкости. В отсутствие массовых сил система уравнений Навье-Стокса, описывающая обтекание тела вязким несжимаемым потоком, характеризуется единственным параметром — числом Рейнольдса. Действительно, задавая линейный масштаб тела Ь, масштаб скорости течения и кинематическую вязкость жидкости и, можно записать уравнение Навье-Стокса в следующем безразмерном виде [c.144]

Пример 1. Требуется найти безразмерные выражения из величин, влияющих на коэффициент теплоотдачи Н при нагреве или охлаждении жидкости, турбулентно движущейся по нагреваемым или охлаждаемым трубам. Тепло проводится через пограничный слой, поэтому одной из существенных величин является к Поскольку гголщина пограничного слоя зависит от массовой скорости жидкости О, диаметра трубы О и вязкости ц, то эти величины также оказывают влияние на й. Удельная теплоемкость , также войдет в число существенных величин, так как для данной величины теплового потока д от Ср зависит средняя температура потока. Перечисленные величины фигурируют -в основных дифференциальных )5равнениях гидродинамики и теплообмена. Воспользуемся системой МШТРН. Поскольку в число указанных величин входят как М, так и Я, необходимо включить размерную посто- [c.180]

Как обнаружили Норрис и Спофорд [43], при данной массовой скорости воздуха наиболее высокие коэффициенты теплоотдачи получаются в том случае, когда течение перпендикулярно к цилиндрическим ребрам для потока, параллельного ребрам, имеющим вид системы пластинок, получаются промежуточные значения, а наиболее низкие коэффициенты теплоотдачи имеют место при течении между сплошными параллельными друг другу ребрами. Эти данные в виде графика следующего безразмерного уравнения представлены на рис. 10-15 [43] [c.367]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология