Модель зонная

Структура потока жидкости на тарелках описывается комбинированной моделью, состоящей из последовательно соединенных зон полного перемешивания зоны, характеризуемой диффузионной моделью зоны полного иеремешивания. [c.287]

Зона роста кристаллов находится в участке циркуляционной трубы 6 (см. рис. 2.10), в котором пересыщение раствора снимается на рост и образование зародышей. С учетом допущений, принятых в начале гл. 2, математическая модель зоны роста кристаллов имеет вид [c.205]

Анализ этих дв/х случаев аварий приведен в следующей главе, однако для целей данной главы необходимо обратить внимание на рис. 13.22, на котором представлена модель зоны разрушений в Фликсборо. Согласно рисунку, зона представляет собой грубый эллипс, большой радиус которого, направленный на северо-восток, в 2,4 раза больше малого радиуса, направленного на юго-запад. Из рис. 9.9 видно, что наибольшая плотность оборудования и установок на предприятии в Фликсборо характерна для северо-восточного направления от места утечки, в то время как в юго-западном направлении существовало "окно" относительно свободной территории предприятия. [c.286]

Такой подход к явлениям адсорбции и катализа позволяет объяснить 1) сходство в каталитическом действии одних и тех же элементов в виде простых твердых тел (металлы), в виде их твердых соединений (окислы, сульфиды и т. д.) и в виде сольватиро-ванных ионов в растворе 2) роль хемосорбции в катализе 3) особое место переходных элементов в катализе без использования спорной модели -зоны. Развитые представления позволяют использовать достижения теории гомогенного катализа и химии координационных соединений в гетерогенном катализе и сближают взгляды на механизм различных типов катализа. [c.170]

В (3.2.20) предполагается, что зона охлаждения разбивается на 0 интервалов, а зона конденсации — на (к — Ао) интервалов, где к — общее число интервалов разбиения аппарата по длине. Синтез модели зоны охлаждения и зоны конденсации проводится из (3.2.20) выбором соответствующих уравнений. Связь между зонами осуществляется через граничные условия в точке /-ОХЛ (длина зоны охлаждения) и пространство хладагента. [c.105]

Проверяется достаточность числа интервалов разбиения по зонам, обеспечивающего, с задаваемой степенью точности, приближение математических моделей зон охлаждения и конденсации к моделям идеального вытеснения. [c.107]

Рис.1. Модель зоны с.ушки и конденсации I- зона сушки и конденсации 11-зона интенсивного нагрева

Модели зон идеальны при подготовке обобщающего заключения по проекту АЭС, которая может состоять из нескольких сотен аналогичных отсеков. Традиционное руководство по пожарной безопасности не подходит для такой АЭС, потому что обычно помещения имеют принудительную вентиляцию, стены сделаны из толстого бетона, а горючая нагрузка включает масло и кабели. Возможности оценки пожарной опасности помещений без использования ЭВМ ограничены. В то же время запустить модели с привлечением разных наборов входных данных несложно. Количество комбинаций входных данных, а следовательно, и количество необходимых машинных прогонов может быть порядка нескольких тысяч, т. е. автоматизировать процедуру прогона — простая задача. [c.76]

В моделях полей пожарный отсек делится на множество ячеек, может быть, на несколько тысяч, для каждой ячейки решается до 16 уравнений, описывающих сохранение массы и тепла одновременно с граничными условиями. Модели прогнозируют среди прочих параметров температуру, скорость газа и давление. Модели полей хороши для механизмов, которые подразумевают пространство большого или сложного объема, наличие заданных воздушных потоков и множества источников зажигания. Они требуют экспертных знаний в области динамики вычислительных флюидов и значительных вычислительных возможностей для проведения биллионов вычислений. Модели полей идеальны для решения уникальных проблем, когда ответы невозможно получить с помощью моделей зон и когда огневые испытания нереальны. [c.77]

Модель зоны горения, которая обычно используется при исследовании вибрационного горения, является моделью с одномерной гомогенной плоской зоной горения (см. рис. 1). Принимается допущение об одноступенчатой химической реакции в газе и предполагается, что процесс газификации также является одноступенчатым поверхностным процессом и не затруднен обратным процессом. Единственным процессом, который принимается во внимание в конденсированной фазе, является процесс теплопроводности. Влиянием тепловых потерь и возвращения молекул из газа в конденсированную фазу всегда пренебрегают. Исследования различаются лишь подходом к анализу процессов в газовой фазе. [c.300]

Математическая модель зоны дозирования является результатом совместного решения системы уравнений, которые выражают законы сохранения массы, энергии и количества движения при ламинарном течении, с уравнениями, описывающими физическое состояние перекачиваемой жидкости [40—48]. [c.242]

Граничные условия для такой полной дифференциальной модели зоны дозирования имеют вид [c.244]

Рис. 4.1. Две модели зонной структуры алмаза согласно работе [182].

Рис. П.4. Модель зоны проводимости металла. Показано, как смещается уровень Ферми (Ер) при введе-

Для решения систеш уравнений, представляющей собой математическое описание идеализированной модели зоны активного теплообмена, избран разностный метод, т.е, правые части дифференциальных уравнений в частных производных и некоторые граничные условия представляются разностными аппроксимациями, что позволит для решения задачи использовать электронные аналоговые вычислительные Хт [c.166]

Математическая модель зоны восстановления углекислого газа представлена системой уравнений и эквивалентной структурной схемой на рис.5 [c.171]

С использованием математич. моделей зоны пластикации м. б. определены длина участка червяка, в пределах к-рого текущая ширина X пробки уменьшается до 0,05—0,1 ео начального значения закономерности распределения давлений и темп-р на этом участке возникающее в пределах зоны осевое усилие и расходуемая мощность. Решение этих задач основано на совместном рассмотрении ур-ния теплового баланса (учитывающего подвод тепла к пробке вследствие теплопроводности от нагревателей корпуса и диссипативного разогрева в тонком слое, а также расход теила на разогрев и плавление материала) и ур-ния движения в тонком слое, определяющего интенсивность отвода образующегося расплава к толкающей стенке червяка. Длину пробки из условия Х/И с0,05 он-ределяют, интегрируя численными методами по длине винтового канала ур-ние вида [c.469]

Таблица 9- Значение резонансных интегралов (в эВ), полученных из двух моделей зонной структуры алмаза, а также из данных по углеводородам

Поскольку до сих пор еще нет единой теории термо-э.д.с. графита, в этом разделе будет сделана попытка дать некоторые теоретические представления, которые в некоторой мере должны помочь экспериментаторам в интерпретации полученных данных. Предлагаемая теория основана на применении основных принципов явления переноса в твердом теле [35—37], так как это тесно связано с термо-электрическими эффектами, с относительно простой моделью зонной структуры и механизмом рассеивания в поликристаллическом графите. [c.335]

Математич. модели зоны питания учитывают одномерное движение в винтовом канале червяка твердой сжимаемой пробки , сопровождающееся ее проскальзыванием относительно стенок канала червяка и корпуса. Иногда рассматривают дополнительно и начальную стадию движения сыпучего материала (гранул, порошка), частицы к-рого взаимодействуют между собой. Движение пробки сопровождается в этом случае перемещением слоев сыпучего тела. [c.467]

Математич. модель зоны дозирования позволяет определить поле скоростей, объемный расход расплава, а также рассчитать продольное распределение давлений и темп-р, осевые усилия и мощность, потребляемую в этой зоне. Расчет сводится обычно к решению системы нелинейных дифференциальных ур-ний — ур-ния движения (5), ур-ния неразрывности (6), ур-ния энергетич. баланса (7) и реологич. ур-ния состояния (8) VP = [VP] (5) [c.468]

В данной главе мы все время ссылаемся на эти корреляции. В настоящее время имеется уже достаточно экспериментальных данных для того, чтобы критически оценить достоинства и недостатки предложенных моделей. Дополнительно это будет сделано и в гл. 7, где рассматривается сверхпроводимость, и в гл. 8 при обсуждении теоретических моделей зонной структуры и химической связи. [c.202]

В теоретической модели зонной структуры, предложенной Коста и Конте, рассматриваются только взаимодействия металл—металл е- и Y-типов . Взаимодействия металл—неметалл не учитываются исключение составляют только эффекты возмущения -состояний металла, вызванного потенциалом неметалла. Геометрия 8- и у-волновых функций представлена на рис. 127. Согласно Коста и Конте, g-состояния образуют узкую полосу ( 2,5 эВ), в то время как у-полоса очень широка ( 10 эВ) из-за влияния потенциала неметалла. Вклад атома внедрения в потенциал, входящий в интегралы взаимодействия между двумя dy- o-стояниями, почти в четыре раза больше, чем соответствующий вклад от атомов металла. При этом геометрия комплекса допускает перекрывание не только у-состояний, но и образование ( ра)мех- [c.241]

Из этих соображений, прежде чем перейти к обсуждению азидов, мы рассмотрим некоторые свойства зонно-энергетических схем хлоридов калия и серебра, что облегчит нам построение идеализированных моделей зонной структуры азидов. Для сокращения изложения мы будем использовать терминологию и представления физики дефектных кристаллов без предварительного их объяснения, а для простоты примем, что основной составляющей энергии кристаллической решетки [2] является электростатическая энергия, вычисляемая по Маделунгу. [c.131]

Структура шаровой модели, зоны Дебая с расположением атомов в элементарной [c.198]

Структура шаровой модели, зоны Дебая [c.198]

Математическая модель зон с четными номерами, в которых происходит процесс кристаллизации, имеет вид 1 /гринадлежит участкам [ 1, 2,. . ., Л ]) [c.237]

Рисунок 2.1.10 - Модель зоны пластической деформации у вершины трещины (Макклинток — Ирвин)

В частном случае в микрообъемной модели зона реагирования также может иметь вид переменной поверхности малой толщины. Однако в отличие от поверхностной модели, основным процессом, определяющим в этом случае интенсивность сгорания, является теплообмен между микрообъемами в направлении, перпендикулярном к нормали, теплообмен, осуществляемый путем смешения самих микрообъемов. Перемещение зоны реакции относительно свежей смеси здесь не является стационарным процессом, определяемым теплопередачей и диффузией. Это перемещение осуществляется путем турбулентных пульсаций молей свежей смеси и продуктов и их взаимного смешения. Именно в этом заключается принципиальная разница между микрообъемной и поверхностной моделью для того частного случая, когда в обеих моделях реакция горения происходит в относительно узких зонах, имеющих вид искривленных поверхностей. [c.138]

Модель зоны горения, предложенная Хартом и Мак Клюром, была усовершенствована Денисоном и Баумом введением нредположения о том, что скорость пламени зависит от свойства потока на горячей границе зопы горения (см. пункты б и в 4 главы 5), которое позволяет заменить феноменологические коэффициенты, учитывающие зависимость скорости пламени от давления и температуры, величинами, более тесно связанными со скоростью химической реакции. Ими была исследована лишь область колебаний низкой частоты (колебаний с частотой меньшей, чем 10 колебаний в секунду). При этом нестационарные уравнения сохранения необходимо рассматривать лишь в конденсированной фазе, так как можно считать, что процессы в газе без запаздывания следуют за колебаниями давления. Было установлено, что в этом предельном случае результаты зависят только от двух безразмерных параметров. В работе было рассчитано вызванное колебаниями давления возмущение массовой скорости горения, однако не были определены ни акустическая проводимость, ни фазовый угол (величины, которые являются наиболее существенными при решении вопроса о том, усиление или ослабление имеет место). Денисон и Баум Р] установили также наличие внутренней неустойчивости ) (самовозбуждение) у рассмотренной ими системы (см. пункт в 4 главы 7) [c.301]

Обозначено равновесное межатомное расстояние гц. Масштаб по вертикальной оси произвольный. Слева —схема, поясняющая модель зонной структуры. Л —диэлектрики Б —собственные полупроводники В —примесные полупроводники Г—металлические проводники. J —зона проводимости 3—валентная зона Л —зоны, обусловленные примесими 4—Зр-зоий (зона проводимости) 5 — Зз-зона (валентная зона). [c.135]

Математическая модель зоны плавления была предложена Тад-мором , исходившим из механизма плавления, описанного в работах Маддока и Стрита (см. раздел V.2). В соответствии с этим механизмом процесс плавления гранулированного материала начинается на поверхности контакта материала с горячей внутренней стенкой корпуса. На поверхности стенки образуется тонкая пленка расплава. Постепенно толщина этой пленки увеличивается, и в тот момент, когда она оказывается больше, чем величина радиального зазора между червяком и корпусом, передняя кромка стенки винтового канала начинает соскребать слой расплава, который и собирается у толкающей стенки. Величина радиального зазора оказывается, таким образом, непосредственно связанной с работой зоны плавления [c.246]

Такой же характер движения материала был обнаружен на аэроди-нахмической модели зоны горения (в горне доменной печи), состоящей пз кусочков дерева в застекленной раме. [c.411]

Модель Вандер ркхове [50]. Согласно этой модели, зона экзотермических реакций расположена весьма близко к поверхности ТРТ в пограничном слое между потоками продуктов первичного распада частиц окислителя н 1 орюч(Зго. Хотя при этом вблизи поверхности в химическую реакцию вовлекается лишь небольшая доля газов, выделяющегося тепла достаточно для локального изменения температуры между кристаллами окислителя и горючего. Кроме того, па этой границе пиролиз горючего под влргянием тепла разлонхения окислителя интенсифицируется в большей степени, чем для более удаленных от кристаллов окислителя участков горючего. Поэтому основную роль в регулировании скорости горения играют процесс ,1 на границе фаз [50]. [c.82]

Фишер и Бауи [38] тщательно изучили спектры Ti, Ti , TiN и нескольких окислов титана. Результаты их исследования позволяют понять зонные структуры Ti и TiN. Полученные ими данные приведены на рис. 102. Спектр Ti более похож на спектр Ti, в то время как спектры TiN и TiO сходны между собой. Так как известно, что в TiO достаточно велик вклад ионной составляющей в связь (в результате перехода электронов от титана к кислороду), то, сравнивая спектры, авторы пришли к выводу, что в TiN также велика роль ионной составляющей. Особенности спектра Ti они интерпретировали как указание на переход электронов от С к Ti. Кроме того, отмечается, что этот спектр согласуется с моделью зонной структуры [40] (см. гл. 8), которая предполагает переход около 1,3 электрона от атома углерода . [c.198]

В работах [24, 32, 36] рассмотрены структуры зон слоистых соединений — GaS и GaSe. В основу расчета структуры зон положена двухмерная модель зон одного четырехкратного слоя типа S—Ga—Ga—S. При этом использованы известные экспериментальные данные оптических, фотоэлектрических, магнетоонтических и других свойств рассматриваемых кристаллов. Валентная зона, а также минимум зоны проводимости носят двухмерный характер. Первая зона Бриллюэна этих кристаллов имеет вид тонкой гексагональной пластинки (рис. 7). В GaS минимум зоны проводимости и максимум валентной зоны не совпадают. Минимальное значение энергии соответствует непрямому переходу. Энергии междузонных переходов Е GaS имеют следующие значения [36] (в зв) [c.41]

В настоящее время установлено, что у низко- и высокомолекулярных полупроводников с системой сопряженных двойных или тройных связей в молекулах наблюдается электронная проводимость. Значение и механизм этой проводимости определяются строением молекул и надмолекулярной структурой полимерного полупроводника. 1Иожно считать, что в пределах цепи сопряжения я-электроны макромолекулы движутся, как в единой потенциальной яме с периодическим потенциалом, определяемым строением цепи. В первом приближении для рассмотрения такого движения электронов в цепи сопряжения применима обычная модель зонной теории. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология