Лейбензона

В подземной гидромеханике [22, Л. С. Лейбензон] уравнение (П. 32) применяют в виде [c.36]

Какой вид примет функция Лейбензона для сжимаемой жидкости с уравнением состояния (2.28), если зависимости вязкости жидкости и проницаемости пласта от давления определяются соотношениями (2.37) и (2.47) [c.58]

Какая функция называется функцией Лейбензона [c.58]

Выразим функцию Лейбензона (2.55) через давление для различных флюидов- несжимаемой жидкости, упругой жидкости, совершенного газа и реального газа. Для этого в (2.55) подставим соответствующие выражения для плотности и возьмем интеграл. [c.55]

Функция ЗР названа функцией Лейбензона. Так как функция Лейбензона и давление зависят от координат х, у, z vl времени t, то равенство [c.54]

Л.С. Лейбензон (1879-1951 гг.)-основатель советской школы ученых и специалистов, занимающихся развитием теории фильтрации применительно к проблемам разработки нефтяных и газовых месторождений. [c.4]

Предположим далее, — и это самое основное и до некоторой степе 1и спорное предположение — что, несмотря на резкое изменение сечения и направления скорости на входе в данный отрезок, течение на всем этом отрезке имеет установившийся пуазейлевский параболический профиль скоростей. Тогда, как известно [22,Л. С. Лейбензон] [c.34]

Для сопоставления гидравлических сопротивлении элементов внутри совокупности (шара в зернистом слое и трубки в пучке труб) и в потоке с безгранично удаленными границами важно правильно оценить истинные скорости потока в пучке труб и слое шаров. В первом случае целесообразнее всего относить эту величину к сжатому сечению между трубками, во втором — к сечению в просвете между шарами. Минимальный просвет г )т1п может быть определен по приближенной зависимости, предложенной Лейбензоном [22] г )т1п = 0,625 е . Рассчитав истинную скорость ис = ы/г )т1п по соотношению (П. 52), можно определить коэффициент гидравлического сопротивления Я шара в зернистом слое в зависимости от скорости потока. Соответствующие расчеты были выполнены [36] для слоя из шаров с е = 0,39 и пучка труб с шахматным расположением и расстоянием между трубками 1,25 Аналогичные расчеты были проведены [c.69]

Основоположниками отечественной школы теории фильтрации являются профессор Н. Е. Жуковский, академики Н. Н. Павловский, Л. С. Лейбензон. Исследования этих выдающихся ученых, их многочисленных учеников и последователей стали фундаментальной основой развития теории фильтрации в нашей стране. [c.4]

Теоретические и экспериментальные исследования Л. С. Лейбензона начались в 1921 г. в Баку. Ему принадлежит приоритет в постановке и решении ряда задач нефтегазовой и подземной гидромеханики. Им проведены первые исследования по фильтрации газированных жидкостей, сформулированы задачи нестационарной фильтрации при расчетах стягивания контуров нефтеносности при вытеснении нефти водой, получены фундаментальные результаты в развитии теории фильтрации природного газа. [c.4]

ВЫВОД ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ НЕУСТАНОВИВШЕЙСЯ ФИЛЬТРАЦИИ ОДНОРОДНОГО ФЛЮИДА ПО ЗАКОНУ ДАРСИ. ФУНКЦИЯ Л. С. ЛЕЙБЕНЗОНА [c.54]

В случае установившейся фильтрации d pm)/dt = О и будет удовлетворяться уравнение Лапласа для функции Лейбензона [c.55]

Т.е. функция Лейбензона пропорциональна квадрату давления. [c.55]

Для определения основных характеристик используем формулы (3.21), (3.22), (3.23). Подставив, как и в предыдущих случаях, выражения для функции Лейбензона (3.24) и (3.25) для жидкости и газа соответственно, получим основные формулы, которые сведены в табл. 3.3. [c.80]

Для расчета перечисленных характеристик одномерных фильтрационных потоков жидкости и газа можно использовать два подхода. Первый из них-вывод дифференциальных уравнений и их решение отдельно для прямолинейно-параллельного, плоскорадиального и радиально-сферического потоков жидкости и газа . Второй-вывод обобщенного уравнения одномерного течения флюида в недеформируемой трубке тока переменного сечения с использованием функции Лейбензона и получение из него конкретных формул применительно к различным схемам фильтрационных потоков. Второй подход более эффективен, позволяет исходить из обобщенных характеристик течения. Он используется в настоящем учебнике. [c.62]

Запишем закон Дарси (2.11) через функцию Лейбензона (2.55). Для этого умножим правую и левую части уравнения (2.11) на плотность флюида р(р) и на площадь сечения со (5) [c.62]

Найдем из него распределение функции Лейбензона по длине струйки и выведем формулу для расчета дебита. В уравнении (3.2) разделим переменные [c.63]

Формула (3.8) является аналогом закона Ома силе тока соответствует дебит, электрическому потенциалу-функция Лейбензона, и по аналогии с электрическим сопротивлением знаменатель формулы (3.8) 7 12, т.е. выражение (3.9). называют фильтрационным сопротивлением. [c.64]

Зная конкретные зависимости плотности р и функции Лейбензона от давления для различных флюидов (см. формулы (2.57), (2.60)), а также выражения R ,, R 2, со (s) для разных одномерных потоков, можно рассчитать распределение давления p(s), скорости фильтрации w(s), получить формулы для массового и обьемного расходов. [c.64]

Основы теории движения газа в пористой среде были разработаны основателем советской школы нефтегазовой гидромеханики академиком Л. С. Лейбензоном. Он впервые получил дифференциальные уравнения неустановившейся фильтрации совершенного газа в пласте по закону Дарси Полученное им нелинейное дифференциальное уравнение параболического типа впоследствии было названо уравнением Лейбензона. [c.181]

В соответствии с (2.57) и (2.60) функция Лейбензона имеет следующий вид [c.66]

Подставив в основные расчетные формулы (3.15), (3.16), (3.17) выражение функции Лейбензона (3.24), а также на контуре = ро/>, + С и на галерее = рдр + С, получим основные характеристики для несжимаемой жидкости массовый расход [c.67]

Если пластовое давление выше 10 МПа и депрессия не слишком мала (Рс/Рк 0 9), то уравнение состояния природного газа значительно отклоняется от уравнения Клапейрона и его плотность определяется по формуле (2.34). Кроме того, для этих условий нужно учитывать зависимость вязкости газа от давления. Эта зависимость определяется по формулам (2.37), (2.38) или по графикам, приведенным в [16], [25]. Проницаемость будем считать постоянной и функцию Лейбензона примем по формуле (2.48) [c.80]

Найдем дебит скважины при плоскорадиальной фильтрации реального газа. Из формулы (3.18) имеем формулу для массового дебита, если к/г входят в функцию Лейбензона, в виде [c.80]

Разделив переменные и введя функцию Лейбензона (2.55) = I pdp -I- С, получим [c.85]

Переходя от функции Лейбензона к давлению по формулам (3.24) для несжимаемой жидкости и (3.25) для газа, найдем из (3.104) и (3.105) распределение давления и расход флюида (табл. 3.5). [c.85]

Распределение функции Лейбензона, а следовательно и распределение давления во всех пропластках, будет одинаково для жидкости-линейное по формуле (3.27), для газа-параболическое-по формуле (3.32). Скорость фильтрации в каждом пропластке будет своя, соответствующая проницаемости пропластка k . Массовый расход всего пласта можно вычислить как сумму расходов в отдельных пропластках. [c.90]

Характеристики такого потока в пределах каждой однородной зоны будут рассчитываться по формулам (3.15)-(3.17), (3.26)-(3.44). В соответствии с формулой (3.16) распределение функции Лейбензона в каждой зоне линейное и определяется выражением [c.92]

Логарифмическая кривая распределения функции Лейбензона (3.19) будет общей для всех пропластков. Это означает, что для жидкости в каждом пропластке распределение давления описывается уравнением [c.94]

Распределение функции Лейбензона в каждой /-й зоне подчиняется логарифмическому закону (3.19) [c.96]

Переходя от функции Лейбензона к давлению, найдем, что для несжимаемой жидкости давление в каждой зоне подчинено логарифмическому закону, а для газа-корню квадратному из логарифма радиуса (формулы приведены в табл. 3.7). [c.96]

Выражение функции Лейбензона Р для упругой жидкости имеет вид с учетом (2.59) [c.135]

Вывод дифференциального уравнения Лейбензона [c.181]

Плоские и пространственные поля скоростей и давлений определяются интегрированием уравнений Навье — Стокса с учетом граничных и начальных условий. Решение ряда подобных задач в области преобладания сил вязкости, когда уравнения становятся линейными, излагается, например, в следующих книгах [22, Л. С. Лейбензон и А. Е. Шейдеггер 45, 72] и мы здесь, на этих вопросах не останавливаемся. В этих же книгах освещается вопрос о пространственном движении жидкости в зернистом слое в условиях, когда нельзя пренебрегать силами инерции и основные уравнения движения перестают быть линеи-ными. [c.71]

Трудами учеников и последователей академика Л.С. Лейбен-зоиа сложилась школа, которая по праву называется школой Л Ч. Лейбензона. [c.5]

Если проницаемость среды и динамический коэффициент вязкости флюида постоянны, т. е. /с = onst, г[ = onst, а плотность р = р (р), то можно ввести функцию Лейбензона в виде [c.55]

Какой вид примет функция Лейбензона для реального газа, если к = onst, г = onst, а коэффициент сверхсжимаемости г зависит от давления линейно (формула (2.35)) [c.58]

Отметим, что уравнение пьезопроводности (5.14) имеет место только для слабосжимаемой упругой жидкости, для которой (р — Ро) 1. Если же это условие не выполняется, то функцию Лейбензона нельзя определять по формуле (5.12), необходимо сохранить слагаемое Рж(Р Ро) под интегралом. При этом дифференциальное уравнение значительно усложнится и примет нелинейный вид. [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология