Ширина линии на полувысоте

Для регистрируемого обычно сигнала поглощения характерна колоколообразная форма линии. При развертке по частоте (от развертки по полю, т. е. величины В, можно перейти к частоте, используя соотношение (1-12)] могут измеряться четыре параметра сигнала vo — резонансная частота (частота максимума кривой поглощения) А — интенсивность в максимуме (амплитудная) So — интегральная интенсивность (площадь регистрограммы сигнала) Avi/2 — ширина линии на полувысоте Л/2. [c.15]

В этом случае а выбирается равным — Г2, а положительным. Затем можно отрегулировать параметр Ь в соответствии с требуемым результатом. На некоторых спектрометрах нельзя прямо вводить Ь, но обязательно есть параметр, связанный с ним, и нужно только выяснить из описания к программам, каким соотношением они связаны. Описываемая функция улучшает разрешение двояким образом. Прежде всего некоторые значения Ь действительно уменьшают ширину линии на полувысоте однако при этом заметно понизится отношение сигнал/ шум. Но возможно, что более важным оказывается изменение формы линии, которая становится гауссовой (рнс. 2.19), Гауссовы линии намно- [c.48]

Рис. 3.4. Пример теста на форму линии (протонный спектр на 500 МГц). Ширина линии на полувысоте 0,3 Гц получены ожидаемые, чля лоренцевой формы пгарины в тестовых точках-4 и 9 Гц. Видны боковые полосы первого порядка с интенсивностью, впо,ине допустимой для таких магнитов, и небо.1ьшие горбы справа от основного сигнала, от которых, по-видимому, можно избавиться за счет настройки У-градиентов высших порядков.

Амплитудное разрешение определяется как отношение ширины линии на полувысоте пика Аи к поло- [c.98]

Часто компоненты бывают лоренцевой или гауссовой формы, тогда в качестве параметров выбирают положения максимумов, ширины линий на полувысоте и пиковые интенсивности. Если аналитический вид индивидуальной линии известен, можно рассчитать на ЭВМ модель спектральной функции [уравнения (IV.1)] и, выбрав в качестве формального критерия сравнения экспериментального и модельного спектров сумму квадратов отклонений (СКО) [c.138]

Здесь Дvl /2 — полная ширина линии на полувысоте в единицах частоты, а г/ г—пиковая амплитуда сигнала при v=Vo. Если же, наоборот, поддерживается постоянной частота, а изменяется магнитное поле, то соответствующие функции формы суть [c.206]

Здесь АЯ1 2 — полная ширина линии на полувысоте в единицах магнитного поля. Линии этой формы графически представлены на фиг. 12.4 и 12.5 (стр. 428 и 436). Для большинства ЭПР-линий можно считать, что [c.206]

Рис. 3.9. Измерение ширины линии на полувысоте пика liOHHoft плотности [19].

Предполагается, что развертка достаточно медленная, т. е. в интервале прохождения между пиковыми значениями обычно наблюдаемой производной резонансной линии (или за время прохождения ширины линии на полувысоте) укладывается большое число [c.213]

Ф и г. 5.15. Зависимость пиковой амплитуды первой производной кривой поглощения а рр от амплитуды модуляции по данным [47]. о.— амплитуда модуляции нормирована относительно истинной ширины линии от пика до пика ДЯ р, 1) 20 гц, г) 40 гг ,. 3) 80 ей, б — амплитуда модуляции нормирована относительно истинной ширины линии на полувысоте кривой поглощения [c.227]

В единицах ширины линии на полувысоте [c.228]

На частоте 80 МГц ширина линии оказалась приблизительно постоянной и равной О,6-1,О Гц при концентрациях 90-650 гПа. Однако при уменьшении давления от 90 до 25 гПа она быстро растет до 10 Гц. Это уширение устраняется в присутствии 20 атм сухого аргона, что указывает на его спин-вращательное происхождение. Из-за трудности разделения вкладов двух механизмов уширения в наблюдаемый контур линии мономер - димерная релаксация в парах чистой трифторуксусной кислоты изучалась только в области давлений 130-650 гПа. В табл.1 приведены значения ширины линии на полувысоте у2 зависимости от полного давления кислоты Ро=Рм+Рд и температуры там же приведены значения степени диссоциации ос, где/3 и Рд - парциальные давления мономера и димера, вычисленные по константам равновесия, определенным в [14] для широкого интервала температур с высокой степенью точности. Видно, что отношение ширин линии, измеренных при частотах 360 и 270 МГц, близко к 1,77 =(360/270) . Зто доказывает, что уширение обусловлено быстрым обменом, связанным с модуляцией химического сдвига, однако не доказывает еще, что этим обменом является мономер-димерная релаксация.Определим время жизни димера, считая, что последнее предположение выполняется. Поскольку при равновесии времена жизни состо- [c.232]

Как видно, в обоих крайних случаях линия полностью определяется значением максимальной интенсивности 1ц и одним параметром ЛЯг или АЯл. Непосредственно из спектра можно определить ширину линии на полувысоте АЯ./, (см. рис. 18, а). Величина АЯ./ однозначно связана с параметрами АЯг и АЯл формул (4.16) и (4.26) следующим образом для линии Гаусса — [c.87]

ЛИНИЯ испускания не имеет естественной формы. Присутствующие в твердых телах внутренние поля, частично возникающие из-за примесей и дефектов решетки, уширяют линии и меняют их форму. Поэтому ширина линии испускания обычно зависит от химического окружения излучающего атома и температуры источника, и для получения сравнительно узкой линии приходится, как правило, подбирать соответствующие химические соединения и температуру. Однако даже в оптимальных условиях экспериментальная линия испускания во многих случаях гораздо шире естественной. В табл. 8.6 приведены данные о некоторых использовавшихся в мессбауэровских экспериментах источниках в различных химических формах и при разных температурах. Здесь Г — естественная ширина 7-перехода в единицах скорости. Наименьшая ширина линии на половине высоты, которая может быть получена в мессбауэровских экспериментах, составляет 2Г . В последнем столбце табл. 8.6 представлена величина Г /2Г , где обозначает экспериментальную ширину линии на полувысоте, измеренную в оптимальных условиях. Таким образом, отношение Г /2Г отражает влияние факторов, уширяющих линию. [c.362]

Полная кинетика процесса инверсии гетерокольца 1,4-бенздиазепинов изучалась на основе теории расширяющихся линий путем сопоставления экспериментальных спектров, полученных при различных температурах, с теоретическими спектрами, построенными для различных времен жизни конформаций с помощью уравнения Александера [22]. В качестве исходных величин для расчета задаются величины Ах (предельное раздвижение сигналов метиленовых протонов), Av°J (ширина линий на полувысоте сигнала при отсутствии обмена) и /дв [23]. Критерием соответствия получен- [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология