Полная эффективная ширина линии

Эффективную ширину линии полагают равной щирине щели de, которую можно определить указанным выше способом. За полную эффективную ширину линии принимают разность между эффективной шириной линии и начальной шириной щели. Эта величина de — do из-за малости do зависит только от почернения линии. [c.68]

Рис. 5.30. Иллюстрация постоянства полной эффективной ширины линии.

На основании сказанного выше постоянную разность между эффективной шириной щели de и начальной шириной щели do называют полной эффективной шириной линии. [c.69]

Аналитическое применение метода, основанного на измерении полной эффективной ширины линии, отличается от метода, основанного на измерении эффективной ширины, только тем, что для количественной оценки спектра вместо эффективной ширины линии используют разность между эффективной шириной линии и начальной шириной щели. Преимущество этого заключается в том, что форма аналитической кривой перестает зависеть от начальной ширины щели. [c.69]

Метод ЭПР может быть использован и для установления и исследования явления делокализации неспаренного электрона и в тех случаях, когда в результате этого эффекта в спектре наблюдается лишь одиночная линия со смазанной СТС. В интересующих нас случаях такое смазывание может быть объяснено, если учесть, что при сильной делокализации спин электрона взаимодействует с очень большим числом ядер. В результате мы получаем спектр с очень большим числом компонент СТС, взаимное наложение которых и обусловливает наблюдаемую картину. В главе VI был описан метод установления полного числа компонент СТС по эффективной ширине линии спектра ЭПР. Если считать, что электроны взаимодействуют с п эквивалентными протонами, то истинное число компонент будет равно п -f 1, а ширина линии со смазанной СТС будет равна (для компонент одинаковой формы и ширины АЯЙ) [c.158]

В зависимости от спектроскопических характеристик определяемого элемента, эффективности процессов тушения и других факторов интенсивность возбуждающего излучения, при которой достигается насыщение, может заметно варьироваться. При ширине линии лазера на красителе = 0,01 нм насыщение наступает при интенсивностях лазерного импульса 1-10 кВт/см . С учетом того, что поперечное сечение аналитической зоны обычно составляет 0,5-1 см , режим насыщения может быть реализован при полной мощности лазерного импульса 0,5-10 кВт. [c.852]

Появление в 60-х годах лазерных источников возбуждения можно назвать революцией в спектроскопии КР. Для лазерного излучения характерны высокая интенсивность, малая ширина и малая расходимость пучка, практически полная его поляризация. Может быть достигнута ширина линии возбуждения 0,001 см-. Эффективный объем исследуемого вещества уменьшается до долей см вместо нескольких литров. Фотоэлектрическая регистрация спектров КР позволяет резко увеличить чувствительность. Современная техника колебательной спектроскопии КР подробно рассматривается в гл. ХП. [c.121]

ВО времени, а их эффективное значение уменьшается и может даже стать нулевым. В действительности нулевые значения внутренних полей достигаются лишь для жидкостей, где ширина линий ЯМР становится очень малой (тысячные доли эрстеда). В полимерах же наиболее интенсивная форма молекулярного движения — сегментальная подвижность — вызывает не полное, но весьма заметное уменьшение эффективного локального поля, в результате чего широкие линии сужаются примерно до 1—2 э. Эту узкую компоненту ЯМР-спектра связывают с аморфными областями полимера, где происходит интенсивное сегментальное движение. Из теории следует, что эффективное сужение линии поглощения происходит при условии, когда частота молекулярного движения становится сравнимой с шириной самой линии (выраженной в единицах частоты). Поэтому широкая компонента ЯМР-спектра полимера переходит в узкую, когда частота сегментального движения достигает величины порядка Ю гц. Это означает, что узкие компоненты можно наблюдать лишь при достаточно высоких температурах (например, для капрона выше 70°С). [c.282]

Выбор размеров радиаторов. Из анализа технических условий, приведенных в табл. 11.1, и диаграммы характеристик (см. рис. 11.10) видно, что требуемые размеры определяются точкой пересечения линии постоянного перепада давления 24,4 кПм с прямой эффективности нагрева 0,187. В результате получаем значение расхода воздуха 73 200 кг1 м -ч) и длину теплообменной матрицы 76,2 мм. Соответствующие параметры для любых других заданных условий получаются аналогичным образом непосредственно из рис. 11.10. Полное сечение на входе в теплообменник можно теперь рассчитать непосредственно, исходя из величины требуемого полного расхода воздуха. Ширина и высота матрицы зависят от размеров располагаемого пространства для устаповки теплообменника. По-видимому, их следует брать примерно равными друг другу, чтобы получить агрегат с хорошими пропорциями и достаточно прочный в механическом отношении. [c.221]

Методики, использующие длительные импульсы, аналогичны вышеизложенному возбуждению намагниченности растворителя с возвращением затем ее к оси +2 . В этом случае намагниченность растворителя прецессирует относительно эффективного мощного РЧ поля. Достигается это путем размещения резонанса вблизи границы спектральной ширины и уменьшения мощности передатчика. Таким образом, если сигнал растворителя располагается в центре интересующей нас области (например, протонный спектр ЯМР в водном растворе), то для получения полного спектра требуется два раздельных эксперимента. Уменьшение мощности передатчика приводит к значительному изменению фазы вдоль спектра, которое в соединении с широкими линиями (> 50 Гц) вызывает сильное искажение базовой линии спектра. Идея составного импульса заключается в том, что вместе с определенными амплитудами и фазами можно получить широкий нуль за счет установки наклона их кривой Фурье-преобразования, равных по значению, но противоположных по фазе в нуле. [c.15]

В последнее время для количественного определения редкоземельных элементов был использован метод ширины спектральной линии [102]. Для эффективного использования этого аналитического приема необходимо, чтобы сопоставляемые в процессе анализа линии находились достаточно близко друг от друга и чтобы фон спектрограммы у каждой из линий был одинаков. Оба эти условия хорошо выполняются при анализе редкоземельных концентратов полного состава, особенно [c.180]

Необходимо отметить и другое обстоятельство, выгодно отличающее описанный метод свободного изгиба кристалла в спектрографе от использовавшихся ранее. Высокая степень совершенства изгиба позволяет добиться почти полной неизменности формы и интенсивности спектральных линий на значительном отрезке их длины. В то время как при изгибе кристалла непосредственно между двумя изогнутыми поверхностями кристаллодержателя колебание интенсив-1ЮСТИ и ширины линии на различной ее высоте могут достигать 25 и даже 50 %, в описываемых опытах эти величины остаются практически постоянными, с точностью не меньшей чем 4%, на отрезке линии 10—12 мм. Как это было показано исследователями, использовавшими в своей работе описываемый метод изгиба кристалла [62, 63], это создает предпосылку для более широкого внедрения в аналитическую практику новых эффективных методов рентгеноспектрального анализа, в первую очередь метода клина и методов, основанных на изучении формы спектральных линий. [c.78]

Заключительные замечания. В данном рассмотрении приближенно учитывается изменение интенсивности линий с волновым числом в пределах колебательно-вращательпой полосы, но пренебрегается тонкой вра-1цательной структурой. В результате зависимость от давления предсказывается этой моделью неправильно. Статистическое рассмотрение с учетом тонкой вращательной структуры дает приемлемую зависимость излучательной способности от давления, но предполагает одинаковую интеисив-пость линий в пределах эффективной ширины полосы и стремящуюся к нулю интенсивность линий вне ширины полосы. С практической точки зрения важно установить, какой метод приближения более надежен для предсказаний излучательной способности до опыта и для экстраполяции экспериментальных данных. Можно ожидать, что в конце концов оценки излучательной способности для водяного пара, как и для других более простых молекул, будут основываться на теоретических расчетах, отправляющихся от количественных (низкотемпературных) измерений интегрального показателя поглощения для колебательно-вращательных полос. Так как статистическая модель содержит явную зависимость излучательной способности от полного давления, мы полагаем, что статистическое приближение является предпочтительным при условиях, когда спектральный показатель поглощения быстро изменяется с давлением. [c.306]

Полная радиальная ширина обода hg = Ri Я2 54 см длина наименьшей линии разрыва abed на рис. 15-12) = 38 см, а эффективная длина /3 = гб = 108 см. [c.331]

Эрнст и Андерсон [44] с помощью уравнений Блоха провели подробное исследование условий, при которых преобразование Фурье сигнала свободной индукции является более эффективным источником спектральной информации, чем прямое наблюдение обычного спектра. Они показали, что при одинаковом отношении сигнала к шуму метод фурье-спектроскопии по сравнению с методами медленного прохождения с разверткой частоты или поля дает экономию времени приблизительно в A7vl/2 раз, где А — полная ширина спектра, а Vl/2 — ширина типичной линии спектра на половине высоты сигнала. В этом и состоит вся сила метода ФС время, необходимое для регистрации спектра, не зависит от ширины спектра. Разумность этого утверждения можно подтвердить простым доводом. Предположим, что мы хотим в обычном ЯМР-эксперименте просмотреть участок спектра шириной 1000 Гц и что ширина типичной линии равна 1 Гц. Информация о каждой данной линии поступает только в течение 1/1000 периода развертки. Однако, если бы мы использовали 1000 передатчиков, частоты которых распределены по всей ширине спектра, и [c.105]

К. Рандерат и Э. Рандерат [63] более полно исследовали влияние различных факторов на разделение нуклеотидов на тонких слоях PEI-целлюлозы. Они готовили слои, применяя ионообменные вещества собственного приготовления [67] (см. т. 1, гл. III, разд. 4), и полученные при этом данные отличаются от результатов, полученных на готовых пластинках. Емкость слоев толщиной 0,5 мм составляла приблизительно 1,5 мэкв. N/r целлюлозы (если слои готовили из недиализованного раствора полиэтиленимина, то емкость их была меньше — всего 0,7— 0,8 мэкв. N/r целлюлозы). Чтобы оценить эффективность разделения, в слоях меняли содержание полиэтиленимина 0,1 % дают плохую разрешающую способность, а 0,5%—хорошую. Не следует применять концентрации выше 1,5 %> (из диализованного раствора), поскольку при этом трудно освободиться от низкомолекулярных примесей. После сушки вдоль пластинок на расстоянии 4—5 мм от края пластинки проводили борозды, чтобы избежать краевого эффекта при элюировании. Кроме того, вдоль слоя проводили параллельные борозды шириной 0,5 мм и длиной 2 мм, проц арапывали их с интервалом в 55 мм, начиная от стартовой линии по направлению к нижнему краю пластинки. Чтобы удалить примеси, не выведенные при диализе полиэтиленимина, пластинки предварительно элюировали дистиллиров ан-ной водой и затем сушили при комнатной температуре не менее 12 ч. Пробы наносили в виде 0,002 М растворов натриевых или литиевых солей нуклеотидов в дистиллированной воде и, чтобы получить пятна, сушили 3 мин в токе холодного воздуха. [c.129]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология