Стокса удаления частиц

Решетки предназначены для очистки стоков от крупных примесей, которые могут вызвать порчу оборудования очистных станций. В пищевой промышленности чаще всего применяют стационарные решетки с просветом между прутьями не более 40 мм. Для удаления мелких взвешенных частиц размером более 1 мм применяют стационарные или вращающиеся штампованные сита. Нерастворимые минеральные соединения удаляют из сточных вод при помощи песколовушек. Скорость осаждения взвешенных частиц под действием силы тяжести рассчитывают по формуле Стокса. [c.400]

СИМОСТИ электрофоретической подвижности частиц от напряженности электрического поля Н (2—20 В/см) в широком интервале pH (3—12). Измерения проводили на частицах кристаллического кварца с эквивалентным радиусом 0,23 мкм при постоянной ионной силе раствора, равной 1 10 . При постановке этой части работы мы исходили из следующих общих представлений. На рис. 10.5 приведена обычная схема падения потенциала в ДЭС. Если принять, что вода в ГС является частично структурированной (обладает напряжением сдвига) и прочность структуры убывает по мере удаления от поверхности частицы, то рост напряженности внешнего электрического поля, приводящий к росту электрофоретической скорости частицы, будет вызывать, согласно Стоксу, рост силы трения, испытываемой частицей при движении. Результатом этого в свою очередь может стать разрушение наружной части ГС и смещение границы скольжения по направлению к частице на величину Ал , так что большее значение -потенциала будет соответствовать большей напряженности внешнего электрического поля. Силу трения Ftp и предельное напряжение сдвига 6 можно рассчитать в первом приближении [c.180]

При анализе гидродинамического поведения цепных молекул в растворе наиболее важным является понятие о гидродинамическом взаимодействии элементов цепной молекулы. Для введения этого понятия рассмотрим сферическую жесткую частицу диаметром йсф, движущуюся под действием внешней силы в среде растворителя с вязкостью "По- Движение такой частицы описывается уравнением Навье—Стокса [4, 5]. Ищут такое решение уравнений, чтобы на границе с частицей жидкость имела скорость, равную скорости движения частицы и. При очень большом удалении от [c.36]

Эффект, производимый сферической частицей, был рассчитан Эйнштейном в 1906 г. Не делая никаких предположений о картине потока, он просто принимал, что скорость потока и во всех точках, достаточно удаленных от суспендированной частицы, должна иметь заданную величину. Эта величина, конечно, равна общей скорости потока. Например, в частном случае течения через капилляр принцип сохранения массы требует, чтобы скорость потока через каждое поперечное сечение капилляра была равна и. Тогда в поперечном сечении, намного удаленном от суспендированной частицы, скорость можно принять равной об-щей скорости потока. Скорость и в сечении, удаленном от частицы, представляет одно из граничных условий, необходимых для решения уравнения (19-11). Другим граничным условием является снова то, что и в каждой точке поверхности суспендированной частицы должна быть идентична по величине и направлению скорости движения этой точки частицы. Однако в отличие от положения, которое имеет место в случае закона Стокса, частица не стационарна, а переносится вместе с жидкостью. Никакие внешние силы не действуют на частицу, кроме сил вязкости, что вытекает из эквивалентности скорости жидкости и частицы во всех точках поверхности. [c.386]

Из-за хаотичности траекторий частиц теоретическое изучение турбулентных потоков значительно усложняется. До недавнего времени считалось, что без привлечения дополнительных гипотез и опытных данных с помощью уравнений гидродинамики вообще невозможно рассчитать поле скорости и гидравлическое сопротивление при турбулентном режиме движения жидкости. В настоящее время это мнение можно считать устаревшим. Для некоторых простейших случаев (течение жидкости в трубах и каналах на участках, значительно удаленных от входа, и др.) численным моделированием с помощью сверхмощных компьютеров получены решения уравнений Навье—Стокса и для турбулентных потоков рассчитаны напряжения в жидкости, подтверждены эмпирические законы гидравлического сопротивления, установлено критическое число Рейнольдса (Ке р 2300) и т.п. Тем не менее, основным методом изучения турбулентных потоков в настоящее время остается метод, предложенный в XIX в. английским ученым О. Рейнольдсом. [c.144]

Стесненное обтекание твердых тел. Решение классической задачи о медленном стационарном движении тела в безграничном пространстве, заполненном вязкой жидкостью, не только связано с трудностями преодоления сингулярности бесконечно удаленной точки, но и не отвечает реальным ситуациям в химической технологии, когда основной интерес представляет коллективное движение частиц, например, при осаждении суспензии или движение частицы в ограниченной части пространства. И в этих случаях обращение к системе уравнений Стокса позволяет получить приемлемые результаты [20, 165]. [c.155]

В [31] методом отражения получены усредненные по всевозможным ориентациям частиц в пространстве соотношения между силой сопротивления F и скоростью осаждения Wq. Считалось, что расстояние / между центрами наиболее удаленных в системе сфер значительно больше их радиуса а. Во всех рассмотренных случаях для силы сопротивления справедлива формула Стокса, умноженная на поправочный коэффициент X, зависящий от конфигурации системы частиц [c.227]

Протекание последней четвертой стадии — удаления (всплывания) неметаллических включений — определяется как поверхностными явлениями, так и законом Стокса. При всплывании частицы образуется новая поверхность включение — газовая фаза с межфазным натяжением ав и нсчезают поверхности металл — газ ((Тм) и металл — включение (ом-в). Так как межфазное натяжение есть свободная энергия единицы поверхности, то для рассматриваемого процесса А0=Ов —сгм— —(Тм.п- Отсюда условие всплывания (ДОсО) сводится к неравенству сгм.в><7в—(7м- Следовательно, удалению включений благоприятствуют высокие значения Стм-в и сгм и малые Ств. Присутствие в стали поверхностно активных веществ (5, О, 5п), понижаюпшх Стм, ухудшает условия всплывания, а наличие на поверхности стали шлака, смачивающего неметаллические включения, напротив, облегчает их удаление К [c.291]

I. Определение отношения инерционных сил к силам вязкости в приближении Стокса. В системе координат ОХ, ОУ, 0Z, движущейся со скоростью Vo (скорость относительного движения жидкости на бесконечно большом удалении от частицы), скорость жидкости V, максимальна на поверхности сферической частицы и равна —Vo градиенты скорости также имеют максимум на поверхности сферической частицы. Поэтому достаточно сравнить grad pg и p DVr/Dt) при г = R. [c.92]

Приведенные выше сведения позволяют выбрать наиболее пригодный для практических целей метод удаления взвешенных веществ. Как видно из рис. 1.7 [12], применимость методов удаления взвешенных веществ зависит от концентрации взвешенных частиц и их размеров. Если частицы достаточно велики ( >30—50 мкм), то в соответствии с законом Стокса они могут легко выделяться отстаиванием (при большой концентрации) или процеживанием, например, через микрофильтры (при малой концентрации). Коагуляция с последующим отстаивани- [c.14]

Брурсма [25] предложил уточнение закона Стокса—Эйнштейна путем учета изменения вязкости при удалении от растворенной частицы. Полученное таким путем соотношение позволяет вычислять коэффициент диффузии взвешенных частиц. [c.190]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология