Частица теоретические траектории

Уравнение (51) является приближенным и показывает, что теоретическая траектория частицы жидкости на диске представляет собой гиперболу. [c.32]

Из-за хаотичности траекторий частиц теоретическое изучение турбулентных потоков значительно усложняется. До недавнего времени считалось, что без привлечения дополнительных гипотез и опытных данных с помощью уравнений гидродинамики вообще невозможно рассчитать поле скорости и гидравлическое сопротивление при турбулентном режиме движения жидкости. В настоящее время это мнение можно считать устаревшим. Для некоторых простейших случаев (течение жидкости в трубах и каналах на участках, значительно удаленных от входа, и др.) численным моделированием с помощью сверхмощных компьютеров получены решения уравнений Навье—Стокса и для турбулентных потоков рассчитаны напряжения в жидкости, подтверждены эмпирические законы гидравлического сопротивления, установлено критическое число Рейнольдса (Ке р 2300) и т.п. Тем не менее, основным методом изучения турбулентных потоков в настоящее время остается метод, предложенный в XIX в. английским ученым О. Рейнольдсом. [c.144]

Выведенные выражения настолько сложны, что оказалось невозможным получить аналитическое решение уравнений движения частиц. Поэтому траектории частиц были рассчитаны, как и в случае осаждения на цилиндрах, методом последовательного вычисления, после предварительного расчета поля течения по теоретическим формулам. Избранная схема течения показана на рис. 6.6. При расчетах предполагалось, что воздух течет ламинарно с постоянной скоростью Но между параллельными плоскостями к отверстию ВВ, находящемуся на расстоянии д. от пластины далее поток расходится по обе стороны отверстия и достигает скорости Уо в направлении, перпендикулярном начальному. Различие между реальными и принятыми в этой теории условиями, обусловленное вязкостью и сжимаемостью воздуха, а также турбулентным расширением струи, не принималось во внимание. [c.192]

Анализ других условий, характеризующих работу полых колонн, дан также в работах [6, 71, 83] причем теоретически определена траектория частиц факела распыла установленной в колонне форсунки как в условиях прямотока, так и противотока [6, 71], а также дана оценка влияния размеров частиц (в частности, мелкой фракции [83]) на эффективность процесса. [c.186]

Фактический напор меньше теоретического, так как часть его теряется на преодоление гидравлических сопротивлений внутри насоса, а траектории частиц жидкости при конечном числе лопаток неодинаковы. Поэтому фактический напор насоса равен [c.199]

Сделаны попытки предварительной оценки эффективности обычного противоточного циклона. В теоретических моделях допускается ряд предположений, которые не подтверждаются экспериментально, поэтому такие прогнозы носят весьма приблизительный характер. Другие методы основаны на использовании экспериментальных коэффициентов, которые позволяют предвидеть кривую фракционной эффективности со значительной степенью точности. Удовлетворительная теоретическая модель, основанная на реалистических предположениях о траектории частицы в циклоне обычной конструкции, до сих пор еще не разработана, поэтому в настоящее время нельзя сделать выбор в пользу какого-либо наиболее обещающего подхода к ее созданию. [c.262]

Как отмечалось выше, результирующие спектры бортовых отсосов приближенно точны на расстоянии не менее одного калибра от оси щели таким образом, конечный участок траектории расчетной воздушной струйки не может быть надежно определен теоретическим расчетом. В этом, однако, и нет надобности, так как захват вредных выделений на таком близком расстоянии от щели не вызывает сомнений. Таким образом, практический интерес в исследовании представляет участок траектории от границы инертной зоны до точки зеркала на расстоянии в один калибр от оси щели. Любая воздушная частица в этой зоне находится под воздействием двух факторов подъемной силы вследствие подогрева конвекционной теплоотдачей от зеркала ванны и всасывающего эффекта от бортового отсоса. [c.80]

Гуи (1888 г.) и Экснер (1900 г.) предположили, что броуновское движение имеет молекулярно-кинетическую природу, т. е. является следствием теплового движения. Правильность этой точки зрения была подтверждена теоретическими расчетами Эйнштейна и Смолуховского и экспериментальными работами Перрена, Свед-берга и ряда других исследователей. Теперь точно установлено что движение коллоидных частиц является следствием беспорядочных ударов, наносимых им молекулами среды, находящимися в тепловом движении. Если частица достаточно мала, то число ударов на нее приходящихся с разных сторон обычно неодинаково и частица получает периодические импульсы, заставляющие ее двигаться в разных направлениях по очень сложной траектории. С увеличением размера и массы частицы вероятность компенсации ударов возрастает, а инерция частицы становится больше. Это приводит к тому, что большие частицы, порядка 5 мкм, совершают движения, воспринимаемые нами как колебания около некоторого центра. При диаметре частицы больше 5 мкм броуновское движение практически прекращается. [c.58]

В развитии природы и общества можно выделить кумулятивные и эволюционные составляющие, отвечающие соответственно количественным и качественным изменениям. Кумулятивное развитие определяется явлениями первых двух групп, о которых было уже упомянуто выше. Это чисто детерминистические и чисто статистические явления. К ним также следует отнести те статистико-детерминистические явления третьей группы, которые совершаются не в первый раз. В этом случае не происходит возникновения новых более сложных и совершенных структурных организаций, т.е. отсутствуют качественные изменения систем, и развитие является кумулятивным. Когда такие явления известны, нет принципиальных препятствий для их экспериментального и теоретического изучения, моделирования и предсказания. Кумулятивное развитие, однако, не бывает вечным. Рано или поздно, но непременно и почти всегда неожиданно, кумулятивный процесс обрывается. Один из механизмов дальнейшего развития событий может заключаться в потере системой устойчивости из-за разрыва старых связей и наступления хаоса, из которого спонтанно возникает неведомый ранее новый порядок. Это эволюционный, качественно новый этап развития системы. Априори предсказать, когда он возникнет, как будет протекать и чем закончится, не представляется возможным точно так же, как нельзя предсказать траекторию броуновского движения коллоидной частицы. Эволюционный этап порождает новую структурную организацию, наделенную неизвестными ранее свойствами. В физике, например, эволюционное развитие, имевшее место на рубеже Х1Х-ХХ вв., привело к возникновению квантовой механики. [c.42]

Действительный напор Н, создаваемый насосом, меньше теоретического по двум причинам 1) часть напора затрачивается на преодоление гидравлических сопротивлений внутри насоса 2) не все частицы жидкости в канале между двумя лопатками движутся по одинаковым траекториям, поэтому треугольники скоростей на выходе из колеса для разных струек различны. Потери напора, обусловленные первой причиной, учитываются [c.119]

Особенности моделирования в координатах Эйлера заключаются в том, что отыскивается не траектория отдельной частицы, а поле концентраций и скоростей частиц. Подобная постановка задачи существенно упрощает как инженерное решение, так и использование эмпирического опыта для корректировки и аппроксимации теоретических моделей. В частности, кардинальным образом упрощается моделирование турбулентного переноса частиц. [c.167]

Чтобы создать температуру в сотни миллионов градусов для возможности технического применения термоядерных реакций, теоретически требуемый запас энергии не слишком велик, если бы не было тепловых потерь, которые здесь колоссальны. Для уменьшения этих потерь нужно каким-то образом оторвать плазму от стенок и заставить ее висеть в вакууме. Эта задача представляется осуществимой благодаря тому, что плазма практически полностью ионизирована и содержит только заряженные частицы. Если ввести в камеру магнитное поле, линии которого параллельны стенкам камеры, то заряженные частицы будут перемещаться по винтовым траекториям и поток тепла на стенки резко уменьшится. Введением магнитного поля можно достаточно близко подойти к идеальному случаю, когда плазма оторвана от стенок камеры и между границей плазмы и стенкой и.меется зазор, в котором [c.364]

Подвижность носителей тока в полупроводнике обычно выражается сложной функцией. Можно считать, что свободные носители тока в случае отсутствия внешнего поля находятся в беспорядочном движении. При этом электрон вырывается из дефекта решетки термически или каким-нибудь другим путем и его движение заканчивается в результате столкновения или иного процесса в другом месте решетки. Промежуток между столкновениями называется средним временем пробега и может быть усреднен разными способами при теоретическом рассмотрении. Под влиянием внешнего электрического поля траектории частиц изменяются, давая резуль- [c.173]

Практически во всех ИОС с осесимметричными магнитными полями траекторией однозарядной частицы (иона) с массой Mq и i = О является окружность радиуса tq. При решении уравнений движения в полях с осевой симметрией естественно пользоваться цилиндрической системой координат. Плоскость (г, (р) системы координат совпадает с медианной плоскостью, а ось Z совпадает с осью симметрии магнитного поля и направлена по вектору напряжённости магнитного поля. Если г — радиальная координата некоторой точки пространства, то при теоретических исследованиях ИОС в параксиальном приближении ( o i <С 1) вводится безразмерная координата Г) = г — го)/го, для которой г/ -С 1. При выполнении исследований с помощью ЭВМ вводится безразмерная координата г] = г/го, использование которой более удобно при вычислениях в широком диапазоне углов ai. В направлении Z вводится безразмерная координата = z/rQ. При исследовании ИОС с вынесенными из магнитного поля фокусами вводятся кроме того безразмерные параметры Ai = Li/tq и Л2 = Ь2/го, где Li и L2 — расстояния от первого фокуса (источник ионов) и второго фокуса (приёмник ионов) до края магнитного поля, соответственно. Эти величины называют входным и выходным плечами ионно-оптической схемы. [c.301]

Задача осаждения аэрозольных частиц на электрически заряженных препятствиях очень сложна. Имеется общее теоретическое решение и его экспериментальное подтверждение для случая осаждения аэрозольных частиц из потока на сферических препятствиях, а также предварительное исследование случая осаждения частиц на цилиндрах . Там же рассмотрены различные виды действующих на частицы электростатических сил, в том числе кулоновские силы, эффект объемных зарядов и индукционные силы. С помощью вычислительной машины авторы решили дифференциальные уравнения, описывающие траектории движения частиц к сферическому [c.188]

Детальное экспериментальное изучение кинематики течения в области фронта проведено в работе [265]. Авторы использовали установку, схема которой показана на рис. 4.44. Над поверхностью алюминиевого поршня в прозрачной полости находится исследуемая жидкость. Под действием мотора стенки полости опускаются вниз и в столбе жидкости возникают три различные области течения. Вблизи свободной поверхности имеет место уже обсуждавшийся в разд. 2.11 фонтанный эффект. Соответственно перед движущейся границей имеет место обратный фонтанный эффект. Так, если рассматривать движение в канале двух жидкостей с разной плотностью, когда одна толкает другую и играет роль поршня (такой случай изучался экспериментально и теоретически в работе [256]), и представить, что граница раздела стационарна, стенки формы движутся с определенной скоростью, то траектории движения частиц, соответствующие прямому и обратному фонтанному эффекту, будут иметь вид, изображенный на рис. 4.45. Вторая область — развитое течение в основном объеме и третья — циркуляция вблизи поверхности алюминиевого поршня. [c.164]

Во всех центробежных насосах жидкость подводится к рабочему колесу в направлении оси вала с абсолютной скоростью Сд. При входе в рабочее колесо происходит отклонение потока от осевого направления с увеличением абсолютной скорости до с , т. е. > Сд. С этой скоростью жидкость поступает в межлопастные каналы рабочего колеса, где происходит дальнейшее непрерывное повышение скорости до величины на внешней окружности рабочего колеса. Проходя через каналы рабочего колеса, частицы жидкости совершают сложное движение, так как наряду с вращением вместе с рабочим колесом с окружной скоростью и они перемещаются вдоль лопастей с относительной скоростью и). В идеальных условиях, т. е. при движении идеальной жидкости через рабочее колесо с бесконечно большим числом лопастей, в результате сложения этих движений получается абсолютное движение жидкости со скоростью с, при которой все частицы описывают одинаковые траектории. Такое представление об идеальном течении жидкости через рабочее колесо используется для получения основных теоретических уравнений центробежного насоса. Относительная скорость аУх движения частиц жидкости на входе в межлопастные каналы колеса определяется из параллелограмма скоростей как геометрическая разность абсолютной скорости С1 и окружной скорости 1 (фиг. 5). [c.19]

Действительный напор, создаваемый центробежным насосом, меньше теоретического вследствие того, что при конечном числе лопастей не все частицы жидкости равномерно отклоняются лопастями и следуют по расчетным траекториям, и вследствие гидравлических сопротивлений внутри рабочего колеса, для преодоления которых расходуется часть напора. [c.22]

Теоретический анализ позволил установить характер траекторий частиц жидкости в межтарельчатом пространстве. На рис. 29 представлены осредненные траектории, вычисленные для значения Я, = 6. Кривые выполнены применительно к сепаратору-разделителю с большим числом питающих каналов. Поток более легкой фазы изображен с помощью штриховки. В случае осветляющего сепаратора, в котором питание производится с периферии, можно воспользоваться теми же кривыми, мысленно изменив направление движения. [c.103]

Хотя исследование систем методом молекулярной динамики является не теоретическим решением основной задачи, а скорее математическим экспериментом с механической моделью вешества, этот эксперимент интересен с точки зрения проблем молекулярной теории, поскольку он дает возможность исследовать системы идеальные в том смысле, что их кооперативные свойства определяются только заданным потенциалом взаимодействия. Кроме того, метод молекулярной динамики позволяет получать информацию о модели, которая не доступна никакому эксперименту с реальным веществом,— траектории частиц, мгновенные распределения и т. д. Трудность статистико-механического объяснения фазовых переходов делает особенно интересным исследование поведения моделей в области, где уравнение состояния имеет особенности. [c.4]

Гипотезы, касающиеся механизмов подъема пыли, выдвинутые в [1, 3-5], поставлены под сомнение в работе [2], где экспериментально и теоретически исследовалась возможность подъема пыли при прохождении УВ. Эксперименты проводились с частицами известняка. Предварительные эксперименты, опубликованные в отчете [8], показали, что скорость распространения возмущений в слое 21 м/с. По мнению автора [8], пыль поднимается скорее как результат быстрого течения за фронтом, чем под воздействием волн давления, проходящих через слой . В [8] приведены зависимости высоты облака от расстояния до УВ при М = 1.23 и толщине слоя 6.4 и 9.6 мм. Представлена математическая модель одиночных частиц для описания этого явления, состоящая из системы обыкновенных дифференциальных уравнений для. компонент скорости частиц. Течение газа и начальная вертикальная скорость частиц задаются. В расчетах высота слоя варьировалась от 3 до 22 мм. Расчетная кривая, описывающая экспериментальные данные по зависимости высоты подъема облака от расстояния за фронтом УВ, получена для частиц размером 14 мкм и вертикальной скорости 4.5 м/с. Профили верхней кромки облака пыли согласуются с баллистическими траекториями индивидуальных частиц. Причиной [c.186]

Исследования в области гидродинамики потоков в межтарелочных пространствах позволили определить закономерности перемещения частиц, находящихся в различных исходных положениях по высоте межтарелочного зазора. П. Г. Романков и С. А. Плюшкин [36] вывели уравнения траектории предельно оседающих частиц. Эти уравнения могут быть решены с помощью ЭВМ, после чего предоставляется возможность графического построения теоретических траекторий частиц. В общем случае форма траекторий зависит от параметра Л и расположения частиц по высоте межтарелочного зазора. [c.58]

В литературе опубликованы результаты теоретического анализа частных задач распределения газовых потоков на выходе из труб с пористыми стенками, в раздающих и сборных коллекторах, в аппаратах с радиальным потоком веществ и др. Однако они недостаточны для полного описания поля скоростей внутри аппаратов произвольной формы при различных режимах потока. Поэтому вместо строгих аналитических решений применяют формальные характеристики поля скоростей по какому-либо признаку, легко определяемому экспериментально. В качестве такого признака используют распределение времени пребывания частиц в аппарате без указания их траекторий и скорости в каждой точке траек тории. [c.134]

Здесь R - среднеквадратичное смещение молекулы растворителя, усредненное по 10 частицам или центра масс цепи за время t = и.т, D- коэффициент само-диффузии. Кроме того, строилась зависимость длины траектории молекулы растворктем и центра масс цепи от вел1иш1ы шага ее кзмергкия а в двойном логарифмическом масштабе, поскольку теоретическая зависимость имеет вид [c.105]

Опыты с а-частицами показали, что абсолютное большинство из них проходит через металлическую пластинку без изменения первоначального пути и лишь незначительное число изменяет свою траекторию. Очень редко а-частица отбрасывалась от пластинки назад, как бы столкнувшись с непроницаемым препятстви-ем. Теоретические расчеты показали, что такой характер прохождения а-частиц через металлическую пластинку может наблюдаться только тогда, когда положительный заряд и масса атома сосредоточены в очень малом объеме. [c.40]

В ряде теоретических и расчетных исследований [Л. 52 и др.] показано, что при определенных условиях пульсации несущего потока могут оказывать существенное влияние на траекторию осредненного движения частицы. Влияние пульсаций может быть в этом случае охарактеризовано некоторой фиктивной пульсационной силой, алгебраически суммирующейся с внешними силами. Однако эти работы относятся к наиболее простому случаю прямолинейного движения и охватывают определенные диапазоны частот и амплитуд пульсаций скорости потока. В действительной модели не известны ни масштаб, ни преобладающий диапазон частот турбулентных пульсаций, поэтому их влияние пока не поддается учету. [c.120]

Количество осаждающейся на трубу золы (Приблизительно пропорционально скорости потока газов w и концентрации летучей золы, и в газах, а разрушение отложений пропорционально примерно кубу скорости и концентрации летучей золы. Теоретически возможные относительные количества золы, осаждающейся из прямолинейного потока частиц на трубу и разрушающие отложения, равны соответственно Ят—Яр и Яр. В действителвности же, учитывая криволинейность траекторий частиц, турбулентность потока и других величин, относительные количества осаждающейся и разрушающей отложеиия золы меньше теоретически возможных количеств. Учет вышеуказанных обстоятельств производится при помощи коэффициентов вероятности соударения частиц золы с поверхностью отложений 11. Уравнения для [c.119]

Для расчета времени или пути выгорания частицы в криволинейном потоке надо знать ее траекторию и закон изменения скорости движения по этой траектории. В циклонных камерах горения это движение имеет очень сложный характер. Имеются попытки теоретического расчета скоростей в циклонной камере, наиример, работа Ву.чиса и Устименко [540]. Для решения указанной задачи авторы исходят пз уравнений стационарного двин егшя вязкой жпдкости и уравнения неразрывности двии-сения, преобразованных к цилиндрическим координатам. В результате ряда допущений, в частности, зависимости давления только от радиуса, малости радиальных компонент скоростей и т. п., а также введения некоторой аинроксимационной формулы для тангенциальной скорости, указанные авторы приходят к формулам для расчета компонент скоростей тангенциальной w.f, осевой и радиальной в зависимости от относительного расстояния х и [c.549]

Следует отметить, что траектории твердых частиц, вычисленные на сгснове теории, базирующейся на предположении о том, что движение твердой фазы безвихревое, не соответствуют в точности экспериментально наблюдаемым траекториям. Однако имеет место хорошее согласие между теоретически вычисленными и экспериментально наблюдаемыми временами движения твердых частиц из начального в конечное положения и координатами начального и конечного положений твердых частиц. [c.160]

Третья глава монографии посвящена диффузии в сорбционных процессах. В этой главе рассмотрена классическая диффузионная задача о поглощающем центре, которая является основой для теоретического описания кинетики сорбции и десорбции, а также описания процессов, определяемых числом столкновений диффундирующих частиц (коагуляция, рекомбинация, лимитируемая диффузией химическая реакция). Эти процессы разбираются в четвертой главе. Одним из сравнительно новых вопросов в теории диффузии является теория процессов, зависяпщх от траекторий блуждающих частиц, например хроматографии. Математическое описание процессов, зависящих от траекторий блуждающих частиц, имеет в настоящее время значение и для химической технологии. [c.5]

Сзади воздушного винта происходит турбулентное, ассимметрич-ное вращательное движение воздуха, но в общем структура воздушного течения, образующегося сразу же после пролета самолета, является упорядоченной и способствует распростракению частиц вниз и в стороны. Это явление было показано в опытах выпуска из различных точек воздушных шаров, практически не подверженных действию силы тяжести [16]. Вопрос был исследован и теоретически [17]. Относительно упорядочекное движение воздуха вскоре рассеивается, превращаясь в турбулентные вихри, йо оказывает большое влияние на траектории частиц [c.59]

Расчетно-теоретические исследования. Одним из ранних исследований траекторий частиц при потенциальном обтекании сферы гетерогенным потоком является работа [2]. Так как скорости газа и частиц вдали от поверхности тела были взяты равными, то рассматриваемое в [2] течение вдали от тела можно классифицировать как квазиравновесное (см. табл. 1.1). Различие в скоростях фаз вследствие инерции частиц в окрестности лобовой точки приводило к тому, что данный поток становился неравновесным. Расчеты проводились для случая, когда сопротивление частиц подчиняется закону Стокса. Что касается концентрации частиц, то рассматривалось слабозапыленное течение без обратного влияния частиц на несущий газ. Взаимодействие частиц со сферой не рассматривалось, т. е. считалось, что частицы поглощаются ее поверхностью. [c.131]

В гравитационном классификаторе постоянного поперечного сечения имеется частица единственного размера, находящаяся в состоянии безразличного равновесия в восходящем потоке. В центробежном классификаторе в соответствии с формулой (1.76) в равновесном состоянии находится уже спектр частиц с размерами, лежащими в интервале между частицами, равновесными на внешнем и внутреннем радиусе потока. Теоретически любая частица диаметром из этого спектра, попадая в вихревой поток классификатора, остается в нем навсегда. В реальных же условиях из-за наличия взаимных столкновений частиц и увлечения их турбулентными пульсациями газа частицы рано или поздно вытесняются со своих равновесных траекторий в один из продуктов разделения, однако этот процесс не может быть учтен в рамках детерминированных моделей. Следует еще раз подчеркнуть, что размеры равновесных частиц для гравитационного (1.68) и центробежного (1.77) классификаторов не равны соответствующим граничньпм размерам разделения, но коррелируют с ними, а указанные формулы имеют важное значение лишь для приближенной оценки характерной крупности разделения в том или ином аппарате. [c.36]

Математический анализ искажений распределения чрезвычайно затруднен. Во-первых, в коротких отверстиях неизвестен точно закон распределения напряженности электрического поля в осевом и радиальном направлениях. Известно лишь, что она возрастает но направлению от оси к стенкам отверстия. Как показал экспериментально А. Н. Бебяков, в случае очень коротких отверстий напряженность электрического поля у стенок отверстия примерно на 85% больше, чем на оси. При 2йд это различие не превышает 3%. Во-вторых, неизвестен точно закон изменения величин и направлений скоростей в различных точках отверстия, определяюшрй траектории движения частиц и их ориентацию. Поэтому ограничимся теоретическим обсуждением вопроса лишь в самых обпщх чертах. Как следует из формулы (46), амплитуда импульсов датчика — / ч- Однако это соотношение справедливо в полном объеме, если электрическое поле в отверстии без частицы однородно. Очевидно, что в общем случае [c.75]

В работе [9], посвященной экспериментальному и теоретическому исследованию эрозии пыли под действием ударной волны в воздухе, сделана попытка связать подъем частиц пыли с взаимодействием между этими частицами и сдвиговым течением в пограничном слое. Картина развития пылевого облака фотографировалась в серии экспериментов в ударных трубах, затем наблюдаемая в опытах высота облака сравнивалась с расчетной. При этом расчет движения частицы основан на следующих гипотезах. В режиме примыкания к движущейся УВ ламинарный пограничный слой газа очень тонкий, что порождает большие градиенты скорости. Частицы пьши в условиях этого сдвигового слоя приобретают подъемную силу в направлении градиента скорости воздуха (сила Саффмана). Этот факт может использоваться для расчета их траектории. Предполагается, что на подъем первых частиц с поверхности действуют только эта сила и сила аэродинамического сопротивления. Первоначально поднятые частицы формируют затем верхнюю кромку облака частиц. В теоретическом анализе, проводимом таюке в рамках подхода одиночных частиц, профиль скорости в пограничном слое предполагался синусоидальным. Оказалось, что принятая расчетная модель дает согласование с экспериментальными данными по высоте подъема пыли и характеристикам подъема на начальной стадии. Указано, что даже если сила Саффмана не является единственной силой, действующей на частицу в облаке непосредственно после прохождения УВ, она будет определяющей на начальной стадии развития. Поскольку сила Саффмана быстро убывает с увеличением толщины пограничного слоя, а течение в нем переходит к турбулентному режиму, применимость используемой модели ограничена коротким [c.187]

Теоретически наиболее правильное описание процесса осаждения взвешенных веществ при обратноосмотическом обессоливании можно осуществить на основе анализа траекторий отдельных частиц, что и выполнено Грином и Белфортом 58]. Авторы связали геометрические размеры частиц, аппарата, гидродинамические условия в напорном канале, характеристики образующегося осадка, свойства мембран и параметры процесса обессоливания. Полученные зависимости наиболее полно описывают процесс образования осадка взвешенных частиц и учитывают практически все основные параметры, влияющие на этот процесс. [c.85]