Гальванометры теория

Из выражения (XI.50) следует, что в начальный момент времени ток равен нулю, а к моменту отрыва капли он достигает максимальной величины. На практике пользуются гальванометрами с большим периодом собственных колебаний относительно времени жизни капли т, измеряющими не мгновенный ток, а усредненное по времени значение. Точная диффузионная теория, учитывающая также движение ртутной капли по мере ее роста, приводит к следующему значению предельного тока [c.296]

Для знакомства с теорией гальванометров отсылаем читателя к специальному руководству [41]. Некоторые сведения о теории гальванометров можно найти в книге Попова [5]. [c.105]

Согласно теории электрокапиллярных кривых, емкостный ток равен нулю в точках максимума этих кривых (т. е. при потенциале электрокапиллярного нуля), когда на поверхности ртути нет зарядов и двойной электрический слой отсутствует. При потенциалах, более положительных, чем потенциал электрокапиллярного нуля (его значение зависит от состава раствора и, например, в хлоридах равно —0,56 в относительно н. к. э. см. табл. 1), поверхность капли заряжена положительно, и электроны во внешней цепи проходят в направлении от капельного электрода к вспомогательному. Так возникает анодный емкостный ток, которому в полярографии приписывают отрицательное направление (знак минус). При потенциалах, более отрицательных, чем потенциал электрокапиллярного максимума, поверхность капли имеет отрицательный заряд в этом случае емкостный ток течет в противоположном направлении (знак плюс) и называется катодным емкостным током (рис. 16 и 17). На кривых зависимости среднего емкостного тока от потенциала электрода, зарегистрированных с помощью обычно применяемого в полярографии гальванометра, так же как и на кривых зависимости среднего тока, обусловленного электродной реакцией, от потенциала, имеются осцилляции. В области электрокапиллярного максимума они исчезают, так как при потенциале электрокапиллярного максимума двойной слой не образуется и ток заряжения отсутствует. По уравнению (3) можно рассчитать среднее значение емкостного тока, которое интересно сравнить с экспериментально найденными величинами. Рассмотрим конкретный пример. В 0,1 н. КС1 скорость вытекания т = = 1 мг-сек , период капания = 1 сек, а удельная емкость (измеренная другим методом) С = 20 мкф1см . При потенциале капельного электрода = — 1,56 б (н. к. э.) емкостный ток 4= 0,85-20-10 -(—1,56 + 0,56) х X (1 10 ) - з-(1) з = 1J. 10 а такое же значение получено и экспериментально. Следует подчеркнуть, что в уравнения для емкостного тока нужно подставлять потенциал, отнесенный к потенциалу электрокапиллярного нуля в данной среде (обозначается Е ). [c.48]

Следует отметить, что первые результаты исследований —/-кривых отдельными авторами (см., например, [36] и [59]) значительно различались между собой, поэтому на основании полученных данных невозможно было однозначно сказать, какое из уравнений Ильковича (первоначальное или исправленное) лучше согласуется с экспериментом. Однако в 1953 г. наступил новый многообещающий этап в использовании метода изучения /—/-кривых, на основании которого было дано четкое толкование сущности диффузионного тока п были выявлены причины указанных выше расхождений. Тогда Ханс и Хенне [67] опубликовали предварительное сообщение об I — /-кривых на первой капле, т. е. на капле, которая образуется в растворе без предшествующей поляризации, когда концентрация деполяризатора у поверхности капли в начале ее жизни равна его концентрации в массе раствора. В том же году Смолер [68] применил и описал горизонтальный капилляр, который, кроме выгод для аналитической практики (уменьшение осцилляций гальванометра и других), дал также возможность получить 1П1тересные результаты и с точки зрения теории, так как при отрыве капли почти полностью обновляется состав раствора около устья капилляра н следующая капля практически образуется в необедненном растворе [69]. [c.89]

Определение электропроводности при высоком напряжении и высокой частоте. Измерение электропроводности электролитов с помощью переменного тока очень высокой частоты или высокого напряжения приобрело особый интерес в связи с современными теориями растворов электролитов. В этих особых условиях обычный метод мостика Уитстона неприменим в связи с этим были использованы некоторые другие экспериментальные методы. Основная трудность заключается в определении положения равновесия было показано, что наиболее подходящим для этой цели является бареттерный мостик. Одна из разновидностей такого мостика изображена на рис. 19, II по существу это мостик Уитстона. Одна из ветвей его содержит самоиндукции и и небольшую бареттерную лампу с тонкой нитью параллельно с бареттером включена самоиндукция М , предназначенная для связи с главным контуром, и конденсатор Сг. Другая ветвь мостика содержит самоиндукции и 4 и бареттер 1 , который по своим свойствам должен быть идентичен 1 , этот бареттер также шунтирован самоиндукцией Жа и конденсатором С . Две другие ветви мостика составляют переменные сопротивления и Постоянное напряжение накладывается на мостик с помощью батареи постоянного тока, нульинструментом служит гальванометр Г. Включенная последовательно с гальванометром самоиндукция препятствует прохождению через него индуцированных токов. В начале опыта мостик уравновешивается с помощью сопротивлений и [c.83]

Электромагнитная теория света. Электромагнитная теория света была математически разработана Максвеллом (1831—1879 гг.). Современная теория преломления света основывается на этой электромагнитной теории. Развивая свои взгляды [1], Максвелл ввел представление о токах смещения . Чтобы понять эту концепцию, представьте себе электрический конденсатор, обкладки которого соеди-не1ш каждый через свой гальванометр с батареей. Если с помощью переменного сопротивления конденсатор будет постепенно заряжаться, то каждый гальванометр будет отмечать один и тот же ток, и результат этого будет иметь точно такой же вид, как если бы ток проходил и между обкладками. Максвелл считал, что такие токи смещения существуют в действительности. Их величина должна быть пропорциональной скорости увеличения силы электрического поля. [c.480]

При выполнении определения кювету 4 наполняют сначала водой (или раствором контрольного опыта ) и, включив при помощи ключа 10 лампу /, регулируют реостатами II и накал ее так, чтобы стрелка гальванометра установилась на делении 100. После этого воду (пли раствор контрольного опыта) выливают, наполняют кювету испытуемым раствором, окрашенным реактивами, и отмечают показание стрелки гальва1юметра (а еп ). Отношение 100 показывает, во сколько раз понижается интенсивность света при прохождении через раствор под влиянис.м присутствия в нем данного поглощающего свет (окрашенного) вещества. Теория и опыт показывают, что логарифм этого от-ношеиия (называе.мьи" оптической плотностью раствора) обычно пропорционален концентрации этого всщества (а следовательно, и определяемого иона) в растворе. [c.404]

Использование теоретических ( 5ормул и необходимых констант (периоды собственных колебаний сейсмографов и гальванометров, коэффициент затухания, коэффициент электромеханической связи). Основным недостатком способа является то, что любая теория не может быть абсолютно точной (см, 1726] применительно к акселерографам). [c.263]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология