Баротропность

Методику замыкания диаграммной структуры движения сплошной среды покажем на примере баротропного процесса идеальной сжимаемой жидкости. Типичным случаем баротропного процесса является изотермическое движение газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона [c.180]

Этот принцип справедлив для нестационарных трехмерных течений баротропного газа. Примером такого газа является газ с постоянной энтропией. [c.8]

Xdx+Ydy + Z dz)n жидкость баротропна [ =dP j, то это уравнение можно записать в виде [c.94]

Рассмотрим некоторые системы, в которых наблюдается баротропное явление. Если при атмосферном давлении рассматривать систему водород — гелий прн —253 °С, то водород будет жидким, а гелий — газооб разным. Температура системы в данном случае ниже критической температуры водорода (—239,9 °С) и выше критической температуры гелия (—267,9 °С), а растворимость газообразного гелия в жидком водороде мала. [c.86]

ОБЩИЕ УРАВНЕНИЯ ПОТЕНЦИАЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ БАРОТРОПНОЙ НЕВЯЗКОЙ СРЕДЫ [c.70]

В разд. 5.3 отмечалось, что при расчете динамики давления газа в сосуде с сосредоточенной объемной емкостью для большинства случаев справедливо предположение, что изменение удельной массы газа определяется только изменением давления (баротропный процесс). Это предположение использовалось также в разд. 6.4 и 6.5 при расчете нестационарного потока пара или газа в длинном трубопроводе. [c.175]

Допустим, что изменение удельной массы определяется только изменением давления (баротропный процесс). Зависимость между давлением и удельной массой примем в политропной форме [c.185]

В случае изэнтропического изменения этот коэффициент определяется как отношение удельных теплоемкостей п = ср с = х. Допущение (6.31) о баротропности процесса заменяет здесь энергетическое уравнение, что позволяет существенно упростить поставленную задачу. [c.185]

При горении плоской невозмущенной поверхности жидкого вещества поток продуктов сгорания является безвихревым и (в пренебрежении боковыми эффектами) одномерным. Однако за пределом устойчивости картина течения резко изменяется. Выходя из искривленной поверхности жидкости, продукты испарения при расширении в процессе реагирования могут образовать вихри, поскольку течение газа становится трехмерным и не является баротропным. Расчеты [185, 190] показывают, что вихри [c.217]

Баротропное явление состоит в том, что фаза, богатая нелетучим компонентом, становится легче фазы, богатой летучим компонентом, и всплывает в ней.. ...... [c.59]

Баротропное явление происходит н тех случаях, когда становятся равными удельные объемы сосуществующих фаз. При этом на диаграмме системы (в координатах удельный объем — состав) линия нод, соединяющая объемы сосуществующих фаз параллельна оси составов. Такое расположение линии нод при равновесии жидкость — газ возможно, если конечная точка складки (критическая точка) системы на диаграмме в координатах объем — состав расположена достаточно далеко от точки максимального соприкосновения. [c.60]

Таблица 11-1 Параметры наступления баротропного явления

Появление баротропного явления при равновесии газ — газ, по-видимому, не связано с расположением критической точки и точки максимального соприкосновения, поскольку в области равновесия газ — газ нет минимума растворимости одной фазы в другой. [c.61]

При низких давлениях, близких к критическому давлению менее летучего компонента, баротропное явление при равновесии газ — газ первого типа невозможно вследствие того, что, как показали Г. Д. Ефремова и М. С. Рожнов , производная от мольного объема по мольной доле (Л/(ЗЛ/ 2)кр, Это означает, что линия нод расположена почти под прямым углом к оси составов и вероятность ее поворота в сторону (Л/5Л 2)сос < О очень мала. [c.63]

Однако при больших температурах (и давлениях) форма кривых р — Л 2 равновесия газ — газ первого типа мало отличается от формы кривых второго типа. Отсутствие в этих условиях баротропного явления в системе вода — бутан нельзя объяснить невозможностью поворота линий нод по тем же причинам, что и для равновесия жидкость — газ. [c.63]

В общем случае наиболее удобно начинать исследование смеси с соотношением компонентов, равным 1 1. Однако иногда приходится вводить в установку смеси различного состава, чтобы система оказалась в области двухфазного равновесия газ — газ. Как правило, сверху в пьезометре находится фаза, содержащая большее количество более летучего компонента. Однако может быть и обратное положение, когда в системе наблюдается баротропное явление. Тогда сверху находится фаза, в которой больше менее летучего компонента. После выдавливания [c.147]

Впервые для случая равновесий в системе газ — газ наблюдали баротропное явление Кричевский и Большаков в системе аммиак — азот. Кричев- [c.194]

Автор говорит о баротропном явлении. (Прим. ред.) [c.21]

Баротропные течения. Невязкие жидкости, удовлетворяющие условию (3), могут быть названы баротропными, а движения жидкости, удовлетворяющие уравнениям (1) — (3),— баротропными течениями . Эти течения встречаются в (приближенно) однородных жидкостях при условиях, которые являются термодинамически обратимыми. (Под однородной жидкостью мы понимаем жидкость, имеющую однородное строение, например чистую воду или воздух.) [c.20]

Самым существенным следствием является теорема Гельмгольца, справедливая для баротропного течения в консервативных гравитационных полях (т. е. при = —УО). Эта теорема ([7], стр. 54 [ ] )), т. 1, стр. 149) утверждает инвариантность циркуляции Г= и с дс по любому замкнутому контуру, движущемуся вместе с жидкостью, т. е. во всякий момент времени состоящему из одних и тех же частиц жидкости. Следовательно, если в начальный момент жидкость находится в покое (например, вытекает из неподвижного резервуара) и если контур остается все время замкнутым, то циркуляция всегда должна равняться нулю. Это значит, что должен существовать локально однозначный скалярный потенциал скорости С/(х, f), т. е. такая скалярная функция точки, что [c.21]

В случае баротропных течений при отсутствии внешних гравитационных сил для безвихревого движения [т. е. если выполняется уравнение (4)] можно получить интеграл уравнений движения, так называемое уравнение Бернулли [c.21]

Полная сигнал-связная диаграмма движения идеальной сжимаемой жидкости в случае баротропного процесса является результатом объединения всех трех рассмотренных ранее диаграммных фрагментов и показана на рис. 2.27. Здесь = Т = Р, вз = ру /х = Р /а = V/ /3 = /лх = д р )/дЦ = /к = У (ру) /б = /р = руУу /б - рГ /7 = V (ру) /в = /ла = др/д1. [c.180]

Бейтмен [2] заложил основы подхода, получившего дальнейшее развитие в работах [6] и [12]. Вариационный принцип Бейтмена для трехмерных нестационарных течений баротропного газа имеет ввд [c.7]

Если жидкость баротропна, т. е. плотность является однозначной функцией давления, то интеграл (906) всегда может быть вычислен при установившемся движении несжимаемой жидкости (р = onst) интеграл Лагранжа выглядит так [c.94]

Баротропное явление. Представим себе, что система состоит из двух фаз, которые не смешиваются друг с другом и отличаются по плотности (рис. 27). Тогда в поле тяготения они расположатся так, что более легкая фаза (фаза А) будет располагаться на более тяжелой фазе (фаза В). Пусть фаза А и фаза В обладают различкой [c.86]

Если приложить внешнее давление, то плотность фазы А согласно условию (40) будет растп быстрее, чем плотность фазы В, и может наступить такой момент, что плотности фаз окажутся одинаковыми, а затем фаза А станет тяжелее фазы В. Тогда будет наблюдаться баротропное явление (перераспределение по массе) и фазы поменяются местами фаза В расположится над фазой А. [c.86]

Баротропное явление наблюдается также при фазовых равновесиях газ — газ. Так, например, при равновесии в тройной системе аммиак—азот — водород при 100 °С фаза, более богатая аммиаком, имеет большую плотность до давления 350 МПа, между 350 и 370 МПа наступаег баротропное явление, и эта фаза становится уже более легкой. Аналогичные эффекты наблюдались в системах азот — аммиак, аммиак — метан и др. [c.87]

В декартовых прямоугольных координатах плоское установившееся потенциальное (и = дгас1ф) движение невязкой ( х= = 0) баротропной [р = /(р)] среды описывается уравнением [c.70]

Следует отметить, что при расслоении смеси газов иногда наблюдается перемена местами сосуществующих фаз при увеличении давления — так называемое баротропное явление. В двойной системе NHg (жидкость) — N2 (газ) фаза, более богатая аммиаком, имеет больший удельный вес. Но при расслоении смеси (при 90° и 1800 кГ1см ) фаза, более богатая аммиаком, имеет уже меньший удельный вес и поднимается вверх. Приведенные экспериментальные наблюдения свидетельствуют об ограниченности укоренившихся представлений об обязательной гомогенности газовых растворов. [c.24]

Существование равновесия газ — газ, как это следует из дальнейшего изложения, способствует возникновению баротропного явления, которое наблюдается в системах, перечисленных в табл. П-1. Теорию этого явления для равновесия жидкость — газ дали Камерлинг Оннес и Кизом . Наблюдали баротропное явление при равновесии жидкость — газ Камерлинг Оннес в системе водород — гелий при 20,1 °К, Д. С. Циклис и Ю. Н. Васильев и А. Михельс с соавторами" в системе аргон — аммиак при температз рах 70—100 °С, а также Е. С. Лебедева и С. М. Ходеева в системе метанол — тетрафторэтилен прн 57 °С. [c.60]

Итак, баротропное явление происходит, когда производная [(5г /г)Л 2)гог1 меняет свой знак. При этом угол между линией нод и осью составов проходит через нулевое значение, когда удельные объемы фаз равны. Нужно еш,е раз подчеркнуть, что в случае равновесия жидкость — газ возможность такого расположения и поворота линий нод связана с тем, что критическая точка находится достаточно далеко от точки максимального соприкосновения. Кроме того, чтобы произошло баротропное явление, молекулярный вес менее летучего компонента должен быть меньше, чем у более летучего. [c.62]

Может ли наблюдаться баротропное явление при равновесии газ — газ первого типа Разбирая диаграмму этого типа равновесия, Ван-дер-Ваальс и Констамм писали [c.62]

Таким образом, эти авторы не исключали возможности баротропного ягления и в случае равновесия газ — газ первого типа. Между тем ни в одной из исследованных до сего времени систем, в которых существует равновесие газ — газ первого типа, баротропное явление не наблюдали. Для систем, содержащих гелий, это понятно. Молекулярный вес гелия (более летучего компонента) меньше молекулярного веса менее летучего компонента. Баба [c.62]

Интересно в заключение отметить, что Камерлинг Оннес и Кизом допускали возможность двойного баротропного явления, когда (при постоянной температуре) вслед за перевертыванием фаз при дальнейшем увеличении давления может произойти восстановление прежнего порядка расположения фаз. [c.63]

При исследовании систем, имеющих второй тип критической кривой, в ряде случаев наблюдалось баротропное явление. Теория этого явления для равновесия жидкость—газ была дана Камерлинг ОннесомиКе-езомом [14]. Баротропное явление в системе водород — гелий при 20° К наблюдал Камерлинг Оннес. Оно состоит в том, что фаза, содержащая большее количество более плотного компонента, становится легче фазы, содержащей большее количество менее плотного компонента и всплывает в ней. Изменение плотности фаз- с давлением происходит вследствие различного изменения с давлением удельного объема фаз. [c.194]

Уравнения (111.1) и (III.2)J Tучетом условия баротропности течения (III.3) представляют собой систему двух уравнений для определения плотности р и скорости v в зависимости от координаты х и времени t. [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология