Изотермическое движение

В промышленной практике также широко распространен случай ламинарного изотермического движения несжимаемой жидкости в кольцевом зазоре между двумя концентрическими трубами большой длины (чтобы обеспечить отсутствие концевых эффектов) с радиусами R и aR (рис. 3-22). На некотором расстоянии bR от оси труб будет наблюдаться максимальная скорость. Движение восходящего потока жидкости в кольцевом пространстве может быть описано уравнением (3-41) в цилиндрических координатах [c.69]

Сигнал-связная диаграмма изотермического движения идеальной сжимаемой жидкости, подчиняющейся уравнению Клапейрона. [c.178]

Методику замыкания диаграммной структуры движения сплошной среды покажем на примере баротропного процесса идеальной сжимаемой жидкости. Типичным случаем баротропного процесса является изотермическое движение газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона [c.180]

Турбулентный режим, изотермическое движение [c.140]

Кроме того, приведенные законы распределения скоростей верны лишь для изотермического движения жидкости, когда температура ее во всех точках потока одинакова и постоянна. [c.36]

По аналогии с изотермическим движением жидкости около вращающегося диска можно предположить, что осевая составляющая скорости течения расплава является функцией только координаты г, а радиальная и тангенциальная скорости линейно зависят от координаты г. Кроме того, будем считать, что функция, определяющая безразмерный профиль температур, также зависит от одной координаты т]. Последнее позволяет не учитывать действие гравитации, так как фронт кристаллизации расположен горизонтально, а температура расплава не зависит от радиальной координаты. [c.68]

Характер и численное выражение связи (п) зависят от режима течения. Ниже эта связь количественно устанавливается применительно к изотермическому движению жидкости в прямой круглой трубе-, это обусловлено широким практическим применением таких труб, а в методическом отношении — про- [c.145]

ПРЯМОЛИНЕЙНО-ПАРАЛЛЕЛЬНОЕ УСТАНОВИВШЕЕСЯ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЕ ДВИЖЕНИЕ ПСЕВДОПЛАСТИЧНОЙ ЖИДКОСТИ МЕЖДУ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ СТЕНКАМИ [c.102]

В промышленных топливосжигающих устройствах истечение струй обычно происходит в условиях развитого турбулентного движения. Поэтому, пе останавливаясь на вопросе о ламинарной струе, перейдем к рассмотрению общих свойств свободной турбулентной струи при изотермическом движении. [c.62]

Уравнения движения жидкости Навье — Стокса (3-22) —(3-24) или (3-25) совместно с уравнением неразрывности (3-5) или (3-10) дают возможность решить основную задачу гидродинамики — определить поля скоростей, давления и плотности в жидкости, движущейся под действием заданных внешних сил. Решение возможно для идеальной несжимаемой жидкости или для изотермического движения вязкой жидкости, когда плотность и вязкость зависят только от давления и вид этих зависимостей известен р = /(р) и р, = f (p). В этом случае возможно определение следующих зависимостей [c.55]

Зона дегазации. Расчет зоны дегазации сводится к определению площади свободной поверхности расплава, обеспечивающей удаление заданного количества летучих при выбранных условиях (температура и давление). Для определения площади свободной поверхности необходимо определить форму поверхности расплава, заполняющего канал не полностью. В настоящее время известно только приближенное решение этой задачи, полученное для изотермического движения несжимаемой ньютоновской жидкости [91]. [c.314]

Из (17,5,6) следует, что v[ > v[. Таким образом, в этой системе случай 1 невозможен при изотермическом движении поршня В] давления р и р, изменяясь, остаются одинаковыми, и вместе с тем изменяются массы фаз (т. е. числа молей газа Л, в фазах). [c.358]

Система уравнений движения нелинейной вязкоупругой жидкости в наиболее общем виде была сформулирована в предыдущих параграфах. Чтобы продвинуться несколько дальше, оставаясь на феноменологической точке зрения, необходимо высказать некоторые предположения о числе и тензорной размерности внутренних параметров. Для простоты далее рассматриваем изотермические движения. В этом случае система (2.11) принимает вид [c.15]

В уравнении (3. 67) первый комплекс определяет коэффициент сопротивления при изотермическом движении (средней температуре топлива), второй — учитывает изменение вязкости в пограничном слое, третий — влияние свободного движения (поперечной циркуляции). Исследования М. А. Михеева показали, что для очень вязких жидкостей влияние турбулизации потока вследствие наличия подъемной силы невелико и уравнение (3. 67) может быть переписано в виде [c.143]

Отметим также, что изотермическое движение Пуазейля в трубах устойчиво относительно этого класса возмущений [Джозеф, 1981], так как в прямолинейных сдвиговых течениях нет динамического источника для поддержания их роста. В рассматриваемом неизотермическом движении возмущение, не зависящее от аксиальной координаты, эффективно для переноса тепловых возмущений, так как поддерживается за счет конвективной подачи тепла. [c.256]

Изотермическое движение газа при переменной плотности упаковки зерен [c.110]

На основе закона сохранения момента количества движения и закона сохранения механической энергии применительно к изотермическому движению идеальной жидкости доказывается, что вблизи оси сопла 3 распылителя (см. рис. 1) тангенциальная составляющая скорости потока должна иметь бесконечно большое положительное значение, а давление — бесконечно большое отрицательное значение, что физически невозможно. В действительности вблизи оси сопла 3 скорость возрастает, а давление снижается, но лишь до тех пор, пока не станет равным давлению той среды, в которую вспрыскивается жидкость (для сельскохозяйственных опрыскивателей — атмосферному давлению). [c.12]

Так как при изотермическом движении температура постоянна, то tj перестает зависеть от г. Вследствие этого рассматриваемая задача сводится к ее ньютоновскому прототипу, что позволяет для системы уравнений (4) и (7) воспользоваться известным решением [c.167]

Уравнения (5.22) и (5.23) решались [13] численно, с помощью ЭВМ. Компоненты скорости газовой фазы принимались согласно рещениям гидродинамической задачи изотермического движения закрученных потоков. Рассчитывались траектории движения частиц материала, компоненты скоростей частиц и определялись зависимости времени пребывания частиц материала в аппарате от основных технологических и конструктивных параметров. [c.148]

При изотермическом движении жидкости в гладких трубах и каналах Я = /(Ре), а в шероховатых Я = [c.203]

Здесь Ьдд, как можно видеть, имеет сходство с обычным коэффициентом теплообмена. Третий коэффициент можно получить, приняв величину d nT/dx в уравнении (IV. 23) равной нулю. В этом случае при изотермическом движении воды все еще будет существовать поток тепла, определяемый уравнением [c.130]

Во-вторых, и это, бытЬ может, имеет наиболее принципиальное значение, изменению подлежат граничные условия на поверхности твердого тела как для скоростей, так и для температур, Еще в 1875 г. Кундт и Варбург 2) при проведении опытов с затуханием колебаний диска в газе обратили внимание на факт уменьшения затухания диска при снижении давления в газе. Этот факт, никак не укладывающийся в законы механики ньютонианской вязкой жидкости, смог быть объяснен лишь отказом от свойства прилипания вязкой жидкости к поверхности движущегося в ней тела. Было сделано предположение о наличии скольжения газа по поверхности диска, причем скорость этого скольжения для изотермического движения была принята пропорциональной величине нормальной к поверхности диска производной от скорости движения газа вблизи диска [c.270]

Изотермическое движение. Движение газа называется изотермическим, если в этом движении температура Т тождественно постоянна [c.86]

Если рассматривать давление как термодинамическую функцию от температуры и энтропии, то для изотермического движения р = p S), в силу чего давление должно сохраняться в частице. Тем же свойством должна обладать и плотность р. При этих предположениях из (3.11) получится система уравнений [c.86]

При изохорическом движении нормального газа должно быть, кроме того, Вр = /зВЗ = О, т. е. давление должно сохраняться в частице. Добавление к (17) уравнения Вр = О приводит к системе уравнений изотермического движения газа (6). [c.88]

Приведенные выше формулы для определения коэффициента сопротивления найдены при изотермическом движении газа. При неизотермическом течении (т. е. при наличии конвективного теплообмена) на величину 5 будет оказывать некоторое влияние также поле температуры в трубе. Согласно М. А. Михееву [Л.1] для стабилизированного неизотермического движения в трубах и каналах при ламинарном движении [c.12]

Во-первых, будем использовать термин жидкость в широком смысле (как это и принято в гидромеханике), имея в виду не только собственно капельные жидкости, но и газы, различая их лишь по сжимаемости. Во-вторых, речь будет идти главным образом об установившемся (ставдю-нарном) изотермическом движении. И, кроме того, это движение рассматривается в трубе или канале с постоянным по длине сечением. [c.28]

Изотермическое движение газового потока в цилиндрической трубе происходит с одинаковой среднем скоростью v = onst по длине трубы. Более сложная картина изменения скорости имеет место в так называемой свободной или затопленной струе воздуха, поступающей в трубу или камеру с некоторой начальной скоростью, которая затем падает по мере расширения потока. Изменение скорости в свободной струе подчиняется следующей зависимостп [c.493]

Уравнения приведенного вида получают для исчислени5г гидравлического сопротивления при изотермическом движении рабочих сред. При наличии теплообмена условия ее движения будут сложнее. В частности, вследствие изменения физических свойств рабочей среды с температурой поле скоростей по сечению канала изменяется в зависимости от направлеш1я теплового потока. [c.120]

Определяя коэффициенты трения при турбулентном изотермическом движении жидкости в прямоугольных каналах при различном соотнощении сторон, Харнет, Кох и Мак-Комас показали, что в интервале значений критерия Рейнольдса от б-Ю до 5-105 зависимости для определения коэффициента трения для круглых труб пригодны для прямоугольных труб с любым соотнощением сторон при подстановке в эту зависимость эквивалентного диаметра. [c.269]

Уравнение (VIII—135), строго говоря, справедливо только для изотермического движения. В теплообменных аппаратах поток неизотермичен, поэтому изменяется величина гидравлического сопротивления (81]. В аппаратах холодильной машины обычно выбирают малые перепады температур, поэтому влияние неизотермичности будет незначительным, и им можно пренебречь. Таким образом, определение напора в теплообменных аппаратах сводится к установлению коэффициентов сопротивления трения и местного сопротивления С. [c.356]

Использование модели изотермического движения можно связать с возможностью сохранения температуры за счет подвода (отвода) некоторой энергии к каждой частице газа извне, например за счет действия какого-либо излучения (см., например, [6]). Конечно, в получаемой модели энтропия в частице сохраняться не будет и уравнение энергии должно принять другой вид, связанный с учетом механизма внешнего притока энергии. Обычно, однако, уравнение энергии отбрасывается и предполагается просто, что давление есть однозначная функция плотности, р = f p), как это имело бы место при условии Т = onst без учета подвода энергии. [c.86]

В ] езультате обработки опытных дашп1 х но гидравлическому сопротивлегшю змее >,икос с от1юшением / /( = 5 -9 5,/ = 2- - 4 и l/d== = 115 375 при изотермическом движении вс)-ды в интервале значений Не (1 - -3)10 Кир-пиковым была получена зависимость [c.85]