Процесс баротропный

Методику замыкания диаграммной структуры движения сплошной среды покажем на примере баротропного процесса идеальной сжимаемой жидкости. Типичным случаем баротропного процесса является изотермическое движение газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона [c.180]

В разд. 5.3 отмечалось, что при расчете динамики давления газа в сосуде с сосредоточенной объемной емкостью для большинства случаев справедливо предположение, что изменение удельной массы газа определяется только изменением давления (баротропный процесс). Это предположение использовалось также в разд. 6.4 и 6.5 при расчете нестационарного потока пара или газа в длинном трубопроводе. [c.175]

Допустим, что изменение удельной массы определяется только изменением давления (баротропный процесс). Зависимость между давлением и удельной массой примем в политропной форме [c.185]

Другим типом неустойчивости, представляющим интерес для геофизики, является так называемая баротропная неустойчивость. Источники ее энергии связаны с неоднородностью среднего потока по горизонтали. Приведенный в разд. 13.6 пример этого процесса основан на исследовании неустойчивости плоскопараллельного течения, выполненном в 1880 г. Рэлеем [655. Несмотря на то что эта задача непосредственно касается проблемы баротропной неустойчивости, математические выкладки разд. 13.6 очень близки к выкладкам из разд. 13.3 при изучении задачи Иди. [c.301]

В случае изэнтропического изменения этот коэффициент определяется как отношение удельных теплоемкостей п = ср с = х. Допущение (6.31) о баротропности процесса заменяет здесь энергетическое уравнение, что позволяет существенно упростить поставленную задачу. [c.185]

При горении плоской невозмущенной поверхности жидкого вещества поток продуктов сгорания является безвихревым и (в пренебрежении боковыми эффектами) одномерным. Однако за пределом устойчивости картина течения резко изменяется. Выходя из искривленной поверхности жидкости, продукты испарения при расширении в процессе реагирования могут образовать вихри, поскольку течение газа становится трехмерным и не является баротропным. Расчеты [185, 190] показывают, что вихри [c.217]

Сразу же после прохождения фронта излучаемых восточной границей длинных волн решение становится практически стационарным. Присущий ему зональный градиент давления определяется формулой (12.4.12). На рис. 12.5 показан набросок решения в случае, когда учитывается бароклинность. Время, необходимое для завершения связанного с длинными волнами процесса приспособления, очень сильно зависит от рассматриваемой моды. Для баротропной моды скорость длинной волны приближенно определяется соотношением [c.247]

Кроме того, рельеф дна оказывает сильное влияние на форму баротропного отклика океана, который устанавливается после затухания первоначальных нестационарных процессов ( бассейновых мод и т. п.). Объясняется это тем, что в невозмущенном состоянии потенциальная завихренность Q (см. (7.10.10)) равна [c.250]

Предполагалось, что на границе области интегрирования нормальная скорость равна нулю. В правой части полученного соотношения имеются два члена, соответствующие либо источникам, либо стокам энергии возмущений. В чисто бароклинной задаче мы встречаемся только со вторым и он характеризует переход доступной потенциальной энергии в энергию возмущений. Напротив, в чисто баротропной задаче появляется только первое из этих слагаемых, которое представляет собой. переход в энергию возмущений средней кинетической энергии. Если действуют оба процесса, для определения относительного значения каждого из них можно оценить отношение членов в правой части. [c.323]

К этому классу задач относится также задача об определении потенциала скоростей возмущенного баротропного движения газа, которая в случае малых возмущений сводится к решению волнового уравнения при определенных условиях краевых, начальных или других. Примером баротропного процесса может служить изотермическое движение газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона. [c.12]

Полная сигнал-связная диаграмма движения идеальной сжимаемой жидкости в случае баротропного процесса является результатом объединения всех трех рассмотренных ранее диаграммных фрагментов и показана на рис. 2.27. Здесь = Т = Р, вз = ру /х = Р /а = V/ /3 = /лх = д р )/дЦ = /к = У (ру) /б = /р = руУу /б - рГ /7 = V (ру) /в = /ла = др/д1. [c.180]

В этом случае движение называется баротропным. Форма связи плотности и давления зависит от описываемого процесса. Например, для несжимаемой жидкости эта связь выражается равенством q = onst, для [c.45]

Источником движений морских вод являются атмосферные возмущения, которые движутся по его поверхности. Для баротропных движений эффекты изменения параметра Кориолиса с широтой оказываются существенными, если море достаточно глубоко (этот вопрос будет рассмотрен далее), в то же время для мелких морей (процессы в них обсуждаются в гл. 10) более важны эффекты боковых границ. Таким образом, вынужденные уравнения мелкой воды без учета границ применимы в основном ко внутренним (бароклинным) движениям. Так, Веронис [811 и Поллард [634] рассматривали реакцию океана на атмосферные возмущения конечной продолжительности, а А. И. Леонов и Ю. 3. Миропольский [447] — резонансно-возбужденные волны. Обзоры исследований механизмов генерации внутренних волн дали Торп [782] и Филлипс [627, разд. 6.9]. [c.42]

Стратификация приводит к сильному уменьшению влияния рельефа дна. Вместе с тем из-за больших временных масштабов бароклинной реакции океана ослабление этого влияния вследствие стратификации происходит довольно медленно. Его механизм заключается в следующем. Поток над неровностями рельефа создает вертикальное движение. Определенная часть этого движения действует через бароклинные моды на баротроп-ную и выступает для нее в качестве вынуждающей силы [20. После того как баротропная мода пройдет процесс приспособ-.ления, поток у дна океана станет очень слабым, и его рельеф [c.250]

Ниже рассматривается общая формулировка проблемы взаимодействия трубы с идеальным газом в предположении, что движение среды потенциально и имеет место баротропия процесса. При этих предположениях, как показано в разделе 2.4, задача об определении потенциала скоростей возмущенного баротропного движения газа в случае малых возмущений сводится к решению волнового уравнения [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология