Коноскопические фигуры

Рис. 7. Коноскопическая фигура разреза, перпендикулярного к оптической оси одноосного кристалла. Определение знака при помощи гипсовой

Рис. 12. Коноскопическая фигура разреза, перпендикулярного к оптической оси.

Рис. 14. Коноскопическая фигура косого несимметричного разреза.

Возможность большей или меньшей полноты оптической характеристики кристаллов существенно зависит от их формы. Игольчатые или тонкопризматические кристаллы с очень малым поперечным сечением не поддаются изучению целого ряда свойств. У лежащих на предметном стекле игл нельзя видеть форму их поперечного сечения, получить коноскопическую фигуру и определить все показатели преломления. Точно так же и у кристаллов с пластинчатыми формами, если пластинки тонки, очень ограничены наблюдения со стороны ребра этих пластинок. / [c.9]

Одноосные интерференционные фигуры. Существует два основных типа одноосных коноскопических фигур перпендикулярная [c.272]

В микрохимических препаратах кристаллы невелики, и коноскопические фигуры более отчетливо видны при наблюдении с накладной диафрагмой (без линзы Бертрана и окуляра). [c.17]

Кристаллы, лежащие на грани призмы, дают коноскопическую фигуру разреза, параллельного оптической оси, в виде широкого темного креста или темного пятна, распадающегося при повороте столика микроскопа на две ветви гиперболы эти ветви уходят из поля зрения в противоположные квадранты. [c.18]

Утверждать, что наблюдаемая коноскопическая фигура относится к разрезу, перпендикулярному к ОБ, можно тогда, когда виден темный четкий крест, распадающийся при вращении столика микроскопа на две ветви гиперболы, не уходящие из поля зрения. [c.20]

По фигуре в разрезу перпендикулярном к ОБ, Можно ориентировочно судить и о величине.угла оптических осей (2V). Известно, что точки в вершинах ветвей гиперболы этой коноскопической фигуры совпадают с выходами оптических осей чем больше угол 2V, тем, следовательно, дальше расходятся при повороте столика эти ветви, и при больших углах они совсем уходят из поля зрения. По расстоянию D между вершинами ветвей гиперболы при их максимальном расхождении можно найти угол 2V. Точно он определяется по формуле KD [c.21]

Фигура косого симметричного разреза, перпендикулярного к одной из плоскостей симметрии индикатрисы. Если ромбические кристаллы лежат на грани призмы или моноклинные — на грани пинакоида зоны [010], они дают коноскопическую фигуру косого симметричного разреза, подобную фигуре косого разреза одноосного кристалла, в виде одной балки, которая при вращении столика не остается в поле зрения, но, находясь в середине его, она параллельна нити окулярного креста (Татарский, 1949, стр. 132). [c.22]

На основании такой коноскопической фигуры не всегда можно утверждать, что кристалл двуосный. С полной определенностью это можно сказать только лишь в том случае, если сопутствующий движению столика конец балки шире и движется быстрее встречного ее конца. Если же сопутствующий конец движется медленнее встречного, то этот разрез становится неотличимым от косого разреза одноосного кристалла. [c.22]

Двуосные интерференционные фигуры. Существует три основных типа двуосных коноскопических интерференционных фигур коноскопическая фигура разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе Вха), перпендикулярного к тупой биссектрисе Вх ) и фигура разреза, перпендикулярного оптической нормали (параллельно [c.274]

Для коноскопической фигуры этого разреза характерно появление одной темной балки, при вращении столика проходящей через середину [c.23]

С этой целью измерение показателей преломления следует сопровождать коноскопическим контролем, но не ограничиваться разрезами, перпендикулярными к оптической оси или к острой биссектрисе, а анализировать фигуру любого разреза естественно, что при этом будет получена одна из тех, рассмотренных выше коноскопических фигур, каждая из которых отвечает разрезу (за исключением фигур косых несимметричных разрезов), позволяющему измерить по меньшей мере один из главных показателей преломления. [c.25]

Анализ цифр, полученных после измерения показателей преломления, дает возможность в ряде случаев судить о некоторых других оптических характеристиках без экспериментального их определения или проверить результаты эксперимента. Так, например, иногда оптический знак непосредственно не определяется, так как кристаллы дают, коноскопические фигуры, в которых, ввиду большого угла оптических осей, определение знака затруднительно. Тем не менее, если есть уверенность, что измерены именно главные показатели преломления и с достаточной точностью, то в зависимости от того, что численно больше, разность ли между Нд и Ыт или между Ыт и Ыр, можно установить оптический знак кристаллов. У положительных кристаллов Ыд—Ыт больше, чем Ыт—Ыр, у. отрицательных —наоборот. [c.28]

Если же при росте кристаллов развиваются грани дипирамиды или ромбоэдра и эти кристаллы ложатся такой гранью на предметное стекло, то другие, пересекающиеся с нею грани этой формы образуют контуры кристалла в форме ромбов с определенном углом между ребрами. Такому положению кристаллов на предметном столике отвечает сечение индикатрисы, косое к оптической оси у них наблюдается двупреломление, несимметричное погасание. По коноскопической фигуре косого разреза (см. стр. 19) определяется оптический знак и измеряется один из главных показателей преломления N0. Второй показатель преломления, измеренный у кристаллов, лежащих на косых гранях, хотя и не является главным Ые, но тем не менее этот Ы е характерен для кристаллов данного вещества, кристаллизующегося с развитием косых граней. [c.29]

Во втором столбце приведены коноскопические фигуры они соответствуют разрезам индикатрисы, параллельным граням, на которых лежат кристаллы. Преимущественное развитие этих граней обусловливает указанный облик и коноскопическую фигуру. Приведенные рисунки фигур даны без объяснений, поскольку они подробно рассматриваются при описании коноскопических фигур соответствующих разрезов одноосных и двуосных кристаллов. [c.33]

Из рис. 15 видно, что при преимущественном развитии у одноосных кристаллов граней призмы, а у ромбических —граней пинакоида или моноэдра, суждение о сингонии не однозначное, так как форма, характер погасания и коноскопические фигуры кристаллов могут быть тождественны. Практически неразличимы также моноклинные кристаллы, растущие на гранях призмы, и триклинные. [c.33]

Изменение (р z,t) отслеживают по вращению коноскопической фигуры, возникающей при наблюдении в поляризационном микроскопе планарно ориентированного слоя ЖК, к которому приложено магнитное поле Н параллельно плоскости слоя и перпендикулярно директору п (рис. 2.4.1 б) [c.54]

При деформации кручения коноскопическая фигура поворачивается на угол 5, задаваемым следующим выражением [112] [c.55]

Рис. 2.4.2. Релаксация угла вращения коноскопической фигуры при Т-деформации [111] (а), приведенной емкости /S. /С [115] (б), фазовой задержки при. S -деформации и пропускания света в скрещенных поляроидах (в). Пунктирные линии указывают положение экстремумов пропускания ячейки

Это явление наблюдается в сходящемся свете. Ориентированные участки нематического препарата дают превосходную коноскопическую фигуру, не отличающуюся от картины обычных одноосных кристаллов. При толчках коноскопическая фигура волнуется и дрожит, как поверхность желе. При наблюдении эффекта закручивания вещества на объектив надевается кольцо из корковой пробки, торец которого приклеивают к покровному стеклу. Поднимая и опуская тубус микроскопа, [c.41]

При преобладающем развитии пинакоидов образуются пластинки или таблички, в контурах которых под микроскопом видны углы, отвечающие наличию оси симметрии третьего, четвертого или щестого порядка, в зависимости от сингонии кристаллов. Положению таблитчатых кристаллов на грани пинакоида отвечает изотропное сенение одноосной индикатрисы, поэтому кристаллы в скрещенных николях не просветБЛяются при вращении столика и дают коноскопическую фигуру разреза, перпендикулярного к оптической оси. В этом разрезе можно определить оптический знак и показатель преломления обыкновенного луча. [c.29]

Рио. 69. Коноскопическая фигура одноосного кристалла. [c.272]

Рис. 71. Двуосная коноскопическая фигура положение 45°.

Основные фигуры дают ромбические кристаллы, лежащие на плоскостях (100), (010), (001), и моноклинные — на плоскости (010). Пластинки моноклинных кристаллов при любой другой ориентировке то.чько случайно дают какую-либо основную коноскопическую фигуру. [c.276]

Специфика исследуемого материала, обусловленная наличием огранки и отсутствием признаков спайности кристаллов, привела, таким образом, к некоторой спецификации методики исследования, изложение которой составляет содержание первой главы настоящей работы. В ней детально для каждой сингонии рассматриваются все наблюдения, которые могут быть сделаны в кристаллах различно ориентированных на предметном стекле. Наглядно (см. рис. 15) показана зависимость между сингоцией, главными простыми формами и контурами кристаллов (обусловленными расположением кристаллов на предметном стекле) с одной стороны, и характером погасания и на-, блюдаемыми коноскопическими фигурами—с другой. [c.5]

Следует отметить, что на основании лишь этой коноскопической фигуры нельзя сказать, какова осность кристаллов, так как подобные же фигуры дают симметричные косые разрезы двуосных кристаллов. [c.19]

У двуоснЫх кристаллов можно- наблюдать коноскопическйе фигуры, отвечающие разрезам перпендикулярным к острой биссектрисе 0Б), к тупой биссектрисе (ТБ), к оси Ыт, к оптической оси (00) и косым симметричным и несимметричным разрезам индикатрисы. [c.20]

Фигура разреза, перпендикулярного к оси Nm. При малом и среднем 2V коноскопическая фигура этого разреза неотличима от рассмотренных выше фигур в разрезе, параллельном оптической оси одноосных кристаллов, и в разрезе, перпендикулярном к тупой биссектрисе двуосных. При большом же 2V темное пятно, распадаясь, уходит не в два противоположных квадранта, а во все четыре, что служит признаком, с одной стороны, двуосности и, с другой, большого 2V. Однако в этом случае нельзя определить оптический знак. [c.22]

Чтобы сохранить в практике химиков эти характерные признаки кристаллов, А. Кофлер (1936), не настаивая на необходимости отыскания определенным образом ориентированных сечений, предложил принимать в качестве констант те показатели, которые измеряются у кристаллов в характерных повторяющихся ориентировках. Для харайте-ристики таких кристаллов А. Кофлер привлекает углы между гранями или ребрами, характер погасания, знак удлинения, коноскопические фигуры в разрезах, перпендикулярных к 00 одноосных и к ОБ двуосных кристаллов, и, наконец, рисунок, иллюстрирующий наблюдения. [c.25]

По знаку удлинения таких кристаллов можно судить об оптическом знаке — они тождественны. Однако, если изучаемое вещество, кристаллизуется исключительно в форме таких "табличек, тогда суждение об одноосности кристаллов может стать ошибочным, так как и ромбические кристаллы, растущие на гранях пинакоидов или моноэд-фов, также имеют прямое (или симметричное) погасание и могут дать аналогичную коноскопИческую фигуру в разрезах, перпендикулярных к тупой биссектрисе и к Ыш. [c.29]

У кристалла, лежащего на грани пинакоида или моноэдра, наблюдается коиоскопическая фигура разреза, перпендикулярного к острой и тупой биссектрисам или к Ыт кристаллы, расположенные на грани призмы или диэдра, дают коноскопическую фигуру косого симметричного разреза. В частном случае, если плоскость индикатрисы, перпендикулярная к грани призмы (или диэдра), является плоскостью, в которой лежат оптические оси, не исключена возможность выхода в Поле зрения коноскопа одной из оптических осей с фигурой разреза, почти перпендикулярного к 00. [c.30]

В четвертом столбце, как вывод из наблюдений облика, характера погасания и коноскопических, фигур, показаны осность и сингония кристаллов. [c.33]

На рис. 71 представлена коноскопическая фигура пластинки кристалла с малым 2У, вырезанной перпендикулярно % острой биссектрисе, в положении 45°. Интерференционная фигура этой же пластинки в положении погасания дана на рис. 72. Точки выхода оптических осей остаются темными нри любом положении предметного столика, так как вдоль оптических осей разность фаз всегда равна нулю. Иогансен [77] предложил называть эти точки на интерференционной фигуре мелатопами. Мелатопы окружены полосами равной разности хода (лемнискатами), которые отвечают соответственно отставанию в Я, 2л, ЗА... В монохроматическом свете эти полосы темные, в белом свете они окрашены в интерференционные цвета, порядок которых постепенно повышается. На центрированной, интерференционной фигуре разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, видимое расстояние между мелатопами зависит [c.274]

Кристаллы молибденовокислого таллия Т12М0О4 и вольфрамовокислого таллия Т12Ш04 не отличаются по форме. На этом основании Е. Шамо и С. Мейсон не рекомендуют реакцию с таллиевым реактивом для одновременного определения молибдена и вольфрама. Однако изучение в поляризационном микроскопе обнаружило, что шестиугольные пластинки соли вольфрама изотропные, тогда как пластинки молибденовокислого таллия ясно двупреломляют и дают коноскопическую фигуру косого разреза двуосного кристалла. [c.39]

Истинный угол оптических осей 2V приводится в сравнительно немногих случаях по данным П. Грота (Groth, 1906—1917), М. Портера (Porter, 1929), А, Н. Винчелла (1933 и 1953) и приближенно установленный с помощью диаграммы Райта (см. стр. 23) в разрезах, перпендикулярных к 00. В остальных случаях даны каче-ственные характеристики видимого угла оптических осей 2Е. Он назван небольшим, если при максимальном расхождении ветвей гиперболы коноскопической фигуры разреза, перпендикулярного к ОБ, наблюдаемой с ХбО объективом, их вершины находятся на середине радиуса поля зрения коноскопа при меньшем или большем расхождении ветвей угол 2Е назван соответственно малым или большим. [c.46]

Картины интерференции, наблюдаемые при исследовании кристаллов в схо-дяш емся поляризованном свете, называются коноскопическими фигурами. Коноскопические фигуры состоят из изо-гир и изохром. Изогирами называются темные полосы, все точки которых соответствуют тем направлениям в кристалле, по которым распространяются лучи с плоскостями колебаний, параллельными плоскостям поляризации скреш енных николей. Изохромами-ваяы-ваются полосы различных интерференционных цветов, каждая из которых соответствует тем направлениям в крис- [c.243]

Методы изменения оптической ориентировки. Д.1я изучения коноскопических фигур в разрезах, перпендикулярных к острой биссектрисе, интерференционных цветов и углов погасания при некоторой определенной ориентировке часто бывает необходимо изменить ориентировку кристалла. Это обычно нетрудно сделать, если препараты склеены такими вязкими веществами, о которых уже говорилось выше, как, например, раствор полистирола в а-бром-нафталине (состав 4, стр. 264). Для некоторых видов работы пригодны специально сконструированные приспособления. Хартсхорн и Стюарт [67] приводят рисунки трех очень простых приспособле-НЕй. Для определения углов между оптическими осями у сравни-те.1ьяо больших кристаллов в плавленых препаратах можно применить универсальный столик Федорова. В этом случае техника работы с этим столиком не отличается от ирименяемой в петрографии при исследовании шлифов горных пород. Ограниченная применимость универсального столика для текущей работы в [c.265]

Внешний вид коноскопической фигуры разреза, перпендикулярного к тупой биссектрисе, в очень большой степени зависит от угла между оптическими осями когда угол близок к 90°, эта фигура похожа на интерференционную фигуру разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, мелатопы которой несколько выходят за пределы поля зрения коноскопа. В том случае, когда угол 2 Г близок [c.275]

Косо расположенные фигуры дают плоскость Qikl) ромбических кристаллов, плоскости (hko), (ОЫ), (ЬЫ) моноклинных кристаллов и все плоскости триклинных кристаллов. На плоскостях триклинных кристаллов более симметричные коноскопические фигуры образуются только в исключительных случаях. В приведенной выше классификации могут совпасть между собой по численной величине любые два или даже все три индекса Миллера, обозначаемые через Н, Je, I таким образом, косо расположенные фигуры дают ромбические кристаллы, лежащие на грани пирамиды (111). [c.276]

Знак двуосного кристалла определяется нри помощи компенсаторов, например слюдяной пластинки в четверть волны , гипсовой пластинки красной первого порядка , кварцевого клина или компенсатора Берека. По первому методу кристалл, дающий в этом случае коноскопическую фигуру разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, поворачивают в положение погасания, а затем вставляют между объективом и анализатором пластинку слюды в четверть волны , для которой известны направления медленного и быстрого колебаний. При введении компенсатора мелатопы и изогиры светлеют, а по обеим сторонам фигуры образуются два темных [c.276]

Ориентировка кристалла. Определение показателей преломления с помощью микроскопа обычно производится иммерсионным методом, причем для освещения применяется очень узкий пучок света. Ориентировка кристалла определяется поэтому положением центра интерференционной коноскопической фигуры. У подавляющего большинства поляризационных микроскопов колебания поляризатора направлены по линии С — Ю (от наблюдателя и к нему) в микроскопах с синхронным вращением николей установить поляризатор в этом направлении очень легко. Поэтому далее везде предполагается, что плоскость колебаний поляризатора совпадает с линией С—Ю. Изотропные кристаллы, обладающие одним показателем преломления, снециа.1ьиой ориентировки не требуют. [c.278]

Двуосные кристаллы. Коноскопические фигуры криста.члов, ориентированных параллельно плоскости оптических осей или перпендикулярно к острой или тупой биссектрисе, указывают, что [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология