Соотношение Томсона второе

Термоэлектрические свойства металлов рассматриваются как функция количеств переноса, например, теплоты переноса в 59 и энтропии переноса в 60. Как это было установлено раньше, если при исследовании применить количество переноса, то окажется, что второе соотношение Томсона определяется соотношениями Онзагера. [c.175]

Эта связь между термомолекулярной силой и теплом Пельтье носит название второго соотношения Томсона. [c.177]

Если на систему действует внешнее магнитное ноле В, соотношение Онзагера (7) заменяется выражением (1.7). Тогда вместо второго соотношения Томсона (10) имеем соотношение между термоэлектрической силой и эффектом Пельтье в виде [c.178]

Этот вывод второго соотношения Томсона, как н в 57, является следствием соотношений Онзагера (44), которые были исиользованы для толкования Q как теплоты переноса. [c.187]

Сопоставление уравнений (83) и (87) приводит ко второму соотношению Томсона [c.190]

Это соотношение, названное вторым соотношением Томсона, впервые получил, правда, совсем другим путем, Томсон. Оно выражает в частном случае принцип Онсагера. [c.274]

В 1856 г. Томсон, применив к термоэлектрическим явлениям первое и второе начала термодинамики, вывел соотношение между коэффициентами термо-э. д. с. и Пельтье [c.9]

Считаем, что поток есть электрический ток, а разность температур. Томсон рассматривал второй член правой части этого уравнения как обратимую часть, приравнивал ее нулю и пренебрегал первым и последним членами, т. е. необратимым теплом Джоуля и теплопроводностью. Больцман проделал специальное исследование и пришел к выражению (64), но, конечно, не мог объяснить этой процедуры Томсона. Теперь мы видим, что причиной правильного результата является не разделение явления на обратимую и необратимую части, а справедливость соотношений Онзагера [c.266]

Другой псевдотермостатический метод был разработан Вагнером, который рассматривал термоэлектричество, используя количества переноса. Этот метод давал непосредственную связь явлений, рассмотренных в предыдущей главе, но не таким прямым путем, как метод Томсона. Позднее Бор и Элинг в своих кинетических исследованиях специальных моделей нашли, что основой второго соотношения Томсона является микроскопическая обратимость, а его первое соотношение является простым следствием первого закона термодинамики. [c.174]

Другие авторы получают результаты, аналогичные результатам, получающимся при пользовании соотношениями Онзагера, без явного их применения. Например, Толмен и Файн получили второе соотношение Томсона. Основанием этих выводов является предположение авторов, что в, очевидно , есть сумма теплоты Джоуля и те- [c.268]

Первоначально для теплоты был принят отдельный закон сохранения, так как она рассматривалась как упругая невесомая неуничтожимая жидкость, которая может быть как ощутимой, так и скрытой (Клегхорн, 1774). Эту жидкость называли теплородом. Вероятно, первым, пробившим брешь в распространенной теории теплорода, был Бенджамин Томпсон (1753—1814), известный также под именем графа Румфорда. Он, во-первых, показал в пределах доступной ему точности взвешивания, что теплород, если он существует, должен быть невесом. Во-вторых, наблюдая за сверлением пушек при помощи станков, приводимых в действие лошадиной тягой, он пришел к фундаментальному выводу о пропорциональности количества выделяющейся при сверлении теплоты затраченной работе. Таким образом, в орбиту нарождающегося закона были включены и диссипативные силы, превращающие работу в теплоту. Дальнейший шаг был сделан Юлиусом Робертом Майером, который установил механический эквивалент теплоты и сформулировал в 1842 г. на основании физиологических наблюдений закон о превращении количественно различных сил природы (видов энергии) друг в друга. Эти превращения осуществляются согласно Майеру в определенных эквивалентных соотношениях. Почти одновременно с Майером Джеймс Пресскотт Джоуль установил эквивалентность механической работы и электрической силы (энергии) с производимой ими теплотой. Далее следует уже упоминавшаяся статья Гельмгольца (1847) О сохранении силы , посвященная закону сохранения энергии. Наконец, в работах В, Томсона и Р. Клаузиуса появляется и сам термин энергия (1864). Следует также упомянуть [c.23]

Начало развития термодинамики неравновесных процессов (или просто неравновесной термодинамики) следует отсчитывать от Рудольфа Клаузиуса, которому принадлежит по существу основное в этой области понятие некомпенсированной теплоты (1850 г.). Однако первым все же применил термодинамические соотношения к изучению неравновесных процессов Вильям Томсон (Кельвин) в 1854 г. В более позднее время развитию неравновесной термодинамике существенно способствовал Де-Донде. Его главная идея состояла в том, что можно идти дальше обычного утверждения неравенства второго закона и дать количественное определение возникновения энтропии . В 1922 г. Де-Донде связал также некомпенсированную теплоту Клаузиуса и химическое сродство. В 1931 г. Онзагер формулировал свои знаменитые соотношения взаимности , являющиеся основой изучения связей различных неравновесных процессов в так называемой линейной области. Дальнейшее развитие неравновесной термодинамики и обоснование ее формализма связано с именами Пригожина, Глансдорфа, Казимира и других. Так, в работах И. Пригожина методы неравновесной термодинамики распространены на область, где связь между потоками и вызывающими их силами уже не является линейной. [c.308]

L = (Si — 5j) T второе уравнение — это обобщение формул Томсона для скрытой теплоты давления (см. уравнение (4.27)). Третье и четвертое уравнения определяют затраты тепла на увеличение давления при v = onst и на увеличение объема при р = onst и служат также для определения соотношений между теплоемкостями. [c.250]

Первоначально для теплоты был принят отдельный закон сохранения, так как она рассматривалась как упругая невесомая неуничтожимая жидкость, которая может быть как ощутимой, так и скрытой (Клег-хорн, 1774). Эту жидкость называли теплородом. Вероятно, первым, пробившим брешь в распространенной теории теплорода, был Бенджамин Томпсон (1753—1814), известный также под именем графа Рум-форда. Он, во-первых, показал в пределах доступной ему точности взвешивания, что теплород, если он существует, должен быть невесом. Во-вторых, наблюдая за сверлением пушек при помощи станков, приводимых в действие лошадиной тягой, он пришел к фундаментальному выводу о пропорциональности количества выделяющейся при сверлении теплоты затраченной работе. Таким образом, в орбиту нарождающегося закона были включены и диссипативные силы, превращающие работу в теплоту. Дальнейший шаг был сделан Юлиусом Робертом Майером, который установил механический эквивалент теплоты и сформулировал в 1842 г. на основании физиологических наблюдений закон о превращении количественно различных сил природы (видов энергии) друг в друга. Эти превращения осуществляются, согласно Майеру, в определенных эквивалентных соотношениях. Почти одновременно с Майером Джеймс Пресскотт Джоуль установил эквивалентность механической работы и электрической силы (энергии) с производимой ими теплотой. Далее следует уже упоминавшаяся статья Гельмгольца (1847) О сохранении силы , посвященная закону сохранения энергии. Наконец, в работах В. Томсона и Р. Клаузиуса появляется и сам термин энергия (1864). Следует также упомянуть о работе К- Максвелла Теория теплоты (1871). Таким образом, был завершен этап развития физики, характеризующий, как много позже выразился А. Эйнштейн, стремление к тому, чтобы многообразие явлений сводилось в чисто теоретическую систему из как можно меньшего числа элементов. Действительно, единственный элемент — энергия — связывает воедино чрезвычайно широкое многообразие явлений, а закон сохранения этого элемента не знает исключений ни в макро-, ни в микромире. Но все-таки необходимо принять какое-то определение энергии. Энгельс писал ... материя не мыслима без движения. И если далее материя противостоит нам как нечто данное, как нечто несотворимое и неуничтожимое, то отсюда следует, что и движение несотворимо и неуничтожимо . Энергия, по [c.28]

Другой метод изучения необратимых процессов основан на так называемой псевдотермостатической теории, где применяются законы обычной термостатики к части необратимого процесса, как будто она является обратимой, в то время как другая часть процесса считается необратимой и не принимается во внимание. Классическим при-мерОхМ применения такого метода является исследование Томсоном термоэлектричества. Томсон рассматривал теплопроводность и электропроводность как необратимые процессы и применил второй закон термодинамики к другой части процесса, которая относится к категории обратимых—теплотам Томсона и Пельтье. Томсон отдавал себе отчет в недостатках такого подхода и подчеркивал тот факт, что деление на обратимую и необратимую части процесса является гипотетическим, и, следовательно, результаты такого способа рассмотрения явлений требуют зксиериментальной проверки. Замечательно то, что выведенные им соотношения были полностью подтверждены опытами по термоэлектричеству. [c.21]

Применение первого и второго законов термодинамики приводит к следующим соотношениям между результирующей э. д. с. в цепй и коэффициентами Пел1ьтье и Томсона о [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология