Видимая полная разность температур

Полная или видимая разность температур. В практике работы выпарных аппаратов давления удается измерять гораздо проще и точнее, чем температуры, вследствие чего вошло в обычай находить температуры кипения или конденсации пара с помощью паровых таблиц по измеренному давлению, пренебрегая изменением температуры кипения раствора по сравнению с чистым растворителем (депрессией) а также перегревом пара. Получаемая таким путем разность температур называется полной, видимой или кажущейся разностью, и вычисленный на этой базе коэфициент теплопередачи [c.286]

Поглощение света приводит к изменению электронной конфигурации, переходу молекулы в возбужденное состояние. Так как МО квантованы по энергии, это же справедливо и для полной энергии молекулы, а значит, и для разностей энергий различных ее состояний. Возбуждение электрона ВЗМО (n-, я- или а-типа) на НСМО требует квантов энергии АЕ = hv в интервале 100—800 кДж/моль (30—200 ккал/моль 10000—71 000 см ), которые могут быть поглощены молекулой из видимого или УФ-света (спектр поглощения). В соответствии с этим электронно-возбужденное состояние молекулы отделено от основного состояния энергетическим интервалом указанного выше порядка. Термическое возбуждение до такого энергетического уровня заметной части молекул потребовало бы температуры около 10 000°С. [c.62]

Эти полосы имеют довольно сложное строение некоторые из них оттенены в сторону больших длин волн и имеют отчетливые канты наиболее четкими являются полосы с XX 6165, 6447, 6919, 7164,8097, 8916, 9277 и 9669 А. Полный список длин волн дан в Приложении, стр, 265. Показано, что в фотографической инфракрасной области эти полосы почти совпадают с полосами поглощения водяных паров [14, 86, 203]. Вращательная структура полосы исп скания кислородно-водородного пламени при 7164 А была исследована при помощи прибора с большой дисперсией. При сопоставлении с полосой поглощения паров воды в земной атмосфере, нулевая линия которой лежит при 7226 А, получено хорошее совпадение для ряда линий. На основании этих опытов можно считать доказанным, что эти полосы де11ствительно являются частью колеба-тельно-враща тельно го спектра Н О. Отличия в структуре полос, полученных при наблюдении поглощения атмосферой и испускания пламенами, связаны, без сомнения, с большой разностью температур при поглощении при температуре атмосферы наиболее интенсивные линии соответствуют небольшим значениям вращательного квантового числа и лежат недалеко от нулевой линии полосы, тогда как в горячих пламенах существенны более высокие вращательные уровни, полосы простираются гораздо дальше от нулевых линш и во многих случаях заметны отчетливые канты. Интенсивная полоса, простирающаяся от канта при 9277 А за кант при 9669 А, может быть отождествлена с полосой при 0,94[Л, найденной Бэйли и Ли при исследовании инфракрасного спектра. Наблюдения видимого и близкого инфракрасного излучения водородного пламени смыкаются, таким образом, с хорошо известным [c.54]

Для поверхностного теплообмена, задаваясь пределами охлаждения, подсчиты-иают с достаточной технической точностью поверхность, как для случая обычного железного калорифера фиг. 304 передача тепла через эту поверхность, однако, будет выше, чем для сухого газа, за счет тепла сконденсированного пара из воздуха стр. 29) (т. е. если при теплообмене выделилось на м ЮО г конденсата, то 1 м такого аппарата передает тепло в этом случае на 60 кал больше, чем при той же разности температур при сухом воздухе). На одной б/мажной машине поверхностный теплообменник по фиг. 304 дал следующие общие коэфициенты теплопередачи при скорости в ячейках 5 м/сек и при разных количествах сконденсированного пара (при разном значении отношения полного тепла к видимому) [c.350]

Данные, собранные в табл. 8.9, исправлены с учетом поправок на гидролиз метилгалогенидов, скорость которого известна с большой точностью при всех температурах, а также с учетом обратных реакций в тех случаях, когда это необходимо. Реакции метилгалогенидов с гидроксил-ионами практически необратимы, и кинетика процесса хорошо описывается уравнением (6.35). При рассмотрении данных табл. 8.9 мы снова отмечаем преобладаюш ее влияние в изменениях констант скорости это, в частности, видно для реакций метилгалогенидов с иодид-ионами, для которых отношение констант скоростей, равное около 2,5-10 , почти целиком определяется разностью энергий активации в 5 ккал/моль. Большие значения предэкспоненциальных множителей для реакций метилгалогенидов с ионами гидроксила близки к предэкснонентаМ найденным для реакций с метилат-ионами в метанольном растворе (см. табл. 8.8). Значение А для реакций тина СНдХ+ОН примерно в 400 раз больше, чем для реакций СНзХ+1 , и это различие намного превышает то, какого можно было бы ожидать, исходя из подвижностей ионов, отношение которых составляет всего 2,63. Ниже приведены приближенные оценки разностей энергий активации (в ккал), которые показывают, что, по-видимому, вклад в полную энергию активации дают оба реагента по отдельности [c.221]

Поправка на выступаюш,ий столбик ртути. Деления шкалы ртутного термометра наносят в предположении, что при измерении температуры вся находяш,аяся в термометре ртуть принимает измеряемую температуру. Однако в среду с измеряемой температурой обычно погружают только резервуар и часть капилляра термометра, а другая часть капилляра со ртутью находится вне среды. Температура ртути в выступающ,ей части капилляра отличается от температуры ртути в резервуаре, и показания термометра в этом случае уже не соответствуют температуре среды. Для того чтобы узнать действительную температуру среды, иначе говоря, вычислить, какими были бы показания термометра при его полном погружении, необходимо ввести к его показаниям поправку на выступающий столбик ртути. Величина этой поправки пропорциональна длине выступающего столбика и разности между температурой резервуара и температурой выступающего столбика ртути. Коэффициентом пропорциональности является коэффициент видимого расширения ртути а в стеклеЧтобы получить величину поправки на выступающий столбик в градусах данного термометра, в этих же единицах надо выразить и длину выступающего столбика ртути. Таким образом, поправка на выступающий столбик с может быть вычислена по следующей формуле [c.63]