Основное энергетическое состояние

Для описания свойств электрона используют волновую функцию, которую обозначают буквой (пси). Квадрат ее модуля вычисленный для определенного момента времени и определенной точки пространства, пропорционален вероятности обнаружить частицу в этой точке в указанное время. Величину 1)з называют плотностью вероятности. Наглядное представление о распределении электронной плотности атома дает функция радиального распределения. Такая функция служит мерой вероятности нахождения электрона в сферическом слое между расстояниями г и (л + с1г) от ядра. Объем, лежащий между двумя сферами, имеющими радиусы г и (г + йг), равен 4пг с1г, а вероятность нахождения электрона в этом элементарном объеме может быть представлена графически в виде зависимостей функции радиального распределения. На рис. 1.2 представлена функция вероятности для основного энергетического состояния электрона в атоме водорода. Плотность вероятности гр достигает максимального значения на некотором конечном расстоянии от ядра. При этом наиболее вероятное значение г для электрона атома водорода равно радиусу орбиты ао, соответствующей основному состоянию электрона в модели Бора. Различная плотность вероятности дает представление об электроне, как бы размазанном вокруг ядра в виде так называемого [c.13]

В качестве примера рассмотрим простейшую возможную частицу — молекулярный ион водорода . Для определения основного энергетического состояния этой частицы можно построить предполагаемую волновую функцию как линейную комбинацию Is орбиталей атомов водорода. Предполагают, что ядра находятся бесконечно далеко одно от другого, что эквивалентно системе [c.145]

Конструкция лазеров на органических красителях отличается от конструкции газовых и твердотельных лазеров. Активное вещество представляет собой органический растворитель (метиловый спирт), в котором растворено небольшое количество красителя, например родамина. Из основного энергетического состояния молекулы вещества после облучения попадают в возбужденное, имеющее вид широкой полосы, содержащей множество колебательных и вращательных уровней. После этого перехода молекулы красителя за очень короткое время совершают безызлучательный переход с выделением тепла на самые нижние уровни этого возбужденного состояния. Таким образом достигается инверсная заселенность между нижними уровнями возбужденного и верхними невозбужденного состояний. [c.100]

При протекании элементарной химической реакции исходные вещества переходят из основного энергетического состояния в возбужденное. Этот переход сопровождается изменением конфигурации реагирующих частиц и изменением потенциальной энергии состоящей из них системы реагирующих частиц. Например, в ходе реакции [c.275]

В процессе элементарной химической реакции, протекающей с энергией активации, реагирующие частицы переходят из основного энергетического состояния в возбужденное. Такой переход сопровождается изменением конфигурации реагирующих частиц. Например, в ходе бимолекулярной реакции H +D —-HD + D сближаются Н и D атомы (расстояние Н — D уменьшается), а расстояние D — D увеличивается. Если построить график в координатах х — расстояние Н — D у — расстояние D — D z — потенциальная энергия системы, то сближению И и D, будет соответствовать линия в координатах л —у. Эта линия называется координатой реакции. Она [c.67]

В процессе элементарной химической реакции, протекающей с энер гией активации, реагирующие частицы переходят из основного энергетического состояния в возбужденное. Такой переход сопровождается изменением конфигурации реагирующих частиц. Например, в ходе бимолекулярной реакции Н HD + D сближаются Н и D [c.78]

Рис. 3. Радиальное распределение вероятности для основного энергетического состояния электрона в атоме водорода

Рис. 1.2. Радиальное распределение вероятности пребывания электрона для основного энергетического состояния атома водорода

В табл. 12.1 приведены числа 3 -электронов в дву- и трехкратно заряженных ионах первого ряда переходных элементов. Ни один из этих ионов не имеет в основном энергетическом состоянии электроны на 4 - или 4р-орбиталях. [c.250]

Ионизации потенциал — наименьший потенциал, необходимый для удаления электрона из атома, иона, молекулы, радикала. И. п. обычно относят к основным энергетическим состояниям исходной и конечной систем. [c.58]

Сами молекулы при сближении могут деформироваться и выходить из состояний с минимальными энергиями В результате произойдет подъем системы по поверхности = (/i2,/i3,/23, ) В конечном счете образуются два новых объекта С и D Если после реакции обе новые молекулы будут находиться в основных энергетических состояниях и обладать нулевой кинетической энергией относительного движения, то можно сказать, что в результате химической реакции система из одного минимума поверхности Е=Е 1 2>Ьъ Ьъ ) п ре1°ла в другой [c.312]

На протяжении многих лет известно, что с помощью диссоциации молекулярного газа в высоковольтном электрическом разряде можно получать атомы в основном энергетическом состоянии при общих давлениях около I мм рт. ст. такие атомы могут существовать в течение нескольких секунд [1—3]. В исследованиях, выполняемых с помощью современных струевых разрядных методов, основное внимание уделяется количественным измерениям констант скоростей элементарных реакций атомов и небольщих свободных радикалов при температурах 200—800 К и общих давлениях 0,1—10 мм рт. ст. В рамках этого метода зависимости концентраций реагентов от времени определяются путем измерения концентраций в различных точках вдоль оси обычно цилиндрической реакционной трубки атомы при стационарных условиях быстро прокачиваются вдоль реакционной трубки. Когда скорость газового потока постоянна по длине трубки и ее радиусу, расстояние вдоль оси трубки прямо пропорционально времени, что позволяет легко рассчитывать скорости реакции. [c.291]

Если поток электромагнитного излучения падает на химическую пробу, то возможно, что проба будет поглощать какую-то часть этого излучения. Это явление изображено на рис. 18-4а, где показан поток излучения мощностью Ро, направленный на пробу. Каждой отдельной частоте (VI, и т. д.), содержащейся в потоке излучения, будет, конечно, соответствовать своя энергия hvi, hv2 и т. д.). Если разность между энергетическими уровнями каждой из частиц пробы равна какому-либо из этих точных значений энергии, то проба будет поглощать излучение при частотах, отвечающих этим энергиям. Этот случай изображен на рис. 18-46, где показаны энергетические уровни О и таких частиц. До воздействия излучения частица (атом, молекула или ион) существует в нижнем (основном) энергетическом состоянии С, после воздействия излучения она [c.611]

На этих схемах приведены энергетически наиболее выгодные способы размещения электронов, соответствующие основным энергетическим состояниям атомов. Перемещая электроны с нижних на более высоко расположенные орбитали, можно получить энергетические схемы для атомов в возбужденных состояниях. Для углерода, например, один из 25-электронов может быть переведен на вакантную [c.34]

Наиболее вероятным изменением энергетического состояния атома при возбуждении является его переход на уровень, ближайший к основному энергетическому состоянию, т. е. резонансный переход. Если на невозбужденный атом направить излучение с частотой, равной частоте резонансного перехода, кванты света будут поглощаться атомами и интенсивность излучения будет уменьшаться. Использование этих явлений составляет физическую основу атомно-абсорбционной спектроскопии. Таким образом, если в эмиссионной спектроскопии концентрация вещества связывалась с интенсивностью излучения, которое было прямо пропорционально числу возбужденных атомов, то в атом-но-абсорбционной спектроскопии аналитический сигнал (уменьшение интенсивности излучения) связан с числом невозбужденных атомов. [c.97]

Проблема электронной изомерии может быть решена исходя из рассмотрения экспериментального материала, накопленного в химии. Существующие в настоящее время экспериментальные методы не позволяют обнаруживать для основных энергетических состояний (для устойчивых молекул) существования электронных изомеров, связан - [c.43]

По значениям S , выраженным в см -атм , можно получить значения Ац->1 для идеальных газов при стандартных температуре и давлении (/гу, >/с7 , g J, = gi) в том случае, когда практически все имеющиеся мо,лекулы находятся в основном энергетическом состоянии. Заметим, что тогда [c.31]

В спектроскопии значения Ь изображаются прописными буквами 5, Р,В,Р, С, /..., относящимися соответственно к значениям Ь=0, 1, 2, 3, 4, 5, 6... При этом значение мультиплетности указывается цифрой слева от буквы вверху, а значение / — справа внизу. Тогда основное энергетическое состояние (наинизший терм) у иона Ьа запишется как 5о, так как /=Ь—5=0, а мультиплетность 25 + 1 будет равна 2-0+1 = 1, у иона 0(1 как 5 /2, а Ьи как -5о. Таким образом, 5-терм гадолиния отличается от таковых для лантана и лютеция, и в этом заключаются особенности его предпочтительной структуры. [c.106]

Рассмотреть основное энергетическое состояние электрона, движущегося в бесконечном одномерном ящике с а = 10 см. Сравнить полученное значение с энергиями Р-частиц, возникающих при радиоактивном распаде. [c.77]

Рис. 13 представляет собой пример схемы распада, которая строится следующим образом. Началом отсчета служит низшее (основное) энергетическое состояние конечного ядра (в данном случае обозначаемое нижней горизонтальной чертой на [c.35]

О — основное энергетическое состояние Е — возбужденное состояние Ло — интенсивность падающего луча Л — интенсивность луча, прошедшего через среду с толщиной слоя 1 см. [c.68]

Элементы с низкой энергией возбуждения (Ы, Ыа, К, 5г, Ва, В, А1 и др.) при нахождении в высокотемпературном пламени способны к интенсивной эмиссии излучения. В отличие от них элементы с высокой энергией возбуждения (КЬ, Са, Сг, Мп, Ре, Си и др.) будут оставаться в пламени в основном энергетическом состоянии и сохранять способность к поглощению излучения характеристических частот. [c.87]

Вносимая излучением энергия переводит молекулу из основного энергетического состояния (с энергией ,) в возбужденное состояние (с энергией Е . Поглощенная молекулой энергия [c.159]

Основные энергетические состояния рассматриваемых элементов [c.84]

В дальнейшем при рассмотрении ионной разупорядоченности кристаллов предполагается, что основное энергетическое состояние ионных дефектов отвечает их полной ионизации, при которой эффективные заряды дефектов по абсолютному значению равны валентностям соответствующих компонентов кристалла. [c.131]

Природа собственных ионных дефектов в ионных кристаллах в принципе не отличается от природы атомных дефектов в интерметаллических или полупроводниковых соединениях. Основными точечными дефектами в ионных кристаллах являются ионные вакансии и междуузельные ионы, отличающиеся от соответствующих атомных дефектов в неионных кристаллах лишь тем, что в основном энергетическом состоянии они заряжены. [c.131]

В качестве примера рассмотрим простейшую возможную частицу— молекулярный ион водорода. Для определения основного энергетического состояния этой частицы можно построить волне- [c.140]

Детальное изучение а-распада показало, что энергия а-частиц, испускаемых изотопом, не одинакова, а имеет вполне определенные, дозволенные значения. Например, при а-распаде тория-228 получается 4 группы частиц с энергиями 5,208 5,421 5,838 6,173 МэВ. Причина этого факта — определенная вероятность образования ядра дочернего элемента не только в основном, но и в возбужденных состояниях. Наибольщее значение энергии а-частиц отвечает процессу образования ядер в основном состоянии, меньшие значения— в возбужденных состояниях. При этом с повыщением уровня возбуждения вероятность перехода в возбужденное состояние падает. Однако возбужденные состояния неустойчивы. Через 10 — 10 с ядро, испуская квант у-излучения, переходит в более низкое возбужденное или основное состояние. Величина у-кванта равна разности уровней, между которыми происходит переход. у-Пзлуче-ние не возникает лишь при образовании дочерних ядер в основных энергетических состояниях. [c.397]

Энергетически более выгодная молекулярная орбиталь называется связывающей ее заполнение электронами приводит к образованию стабильной связи между двумя атомами энергетически меиее выгодная молекулярная орбиталь, которая называется антнсвязывающей, в основном энергетическом состоянии [c.21]

Циклопропан, естественно, не имеет конформаций. Циклобутан и цик-лопентан имеют преимущественно плоскую структуру. Вращение в этих молекулах вокруг С-С-связей ограничено. Однако за счет изменения колебательных состояний атомов и атомных группировок создается возможность образования многих неустойчивых пространственных форм молекул. В отличие от теплового возбуждения колебательных сосстояний молекул (ИК-спектроскопия, спектроскопия комбинащюнного рассеяния, электронно-ко-лебательные спектры), которые возникают в возбужденных молекулах, конформации тщклов возникают в основном энергетическом состоянии молекул 34 [c.34]

Молекула кислорода О парамагнитна, т. е. не все ее электроны образуют пары с противоположно направленными спинами. Спектроскопические данные показывают, что в основном энергетическом состоянии 2 молекула кислорода содержит два неспа-рениых электрона. Полинг постулирует для основного состояния этой молекулы наличие между атомами кислорода не двойной связи, а одной простой связи, окруженной двумя трехэлектронными. С этой точки зрения строение молекулы кислорода будет выглядеть следующим образом [c.264]

Каталитическими центрами, как указывалось ранее, в алюмосиликатных катализаторах и цеолитах могут выступать [А104р -, [АЮз] --, [А10б] - или [А10 ]Нр-полиэдры, имеющие вакантные или малозаселенные Згг-орбитали определенной симметрии, способные к заполнению электронами с молекулярных орбиталей возбужденных молекул бензола, пропилена и продуктов их взаимодействия (в некоторых случаях молекулами, находящимися в основном энергетическом состоянии), [c.69]

Недавно опубликованы новые данные о свойствах гидратированного электрона. Дж. Джортнер [105а] теоретически рассчитал его радиус. Как следует из этих расчетов, средний радиус, характеризующий распределение заряда в основном энергетическом состоянии е , равен 2,5—3,0 А. Дж Баксендел [1056] оценил окислительно-восстановительный потенциал и энергию гидратации По его данным, окислительно-восстановительный потенциал равен 2,7 в, а энергия гидратации составляет 1,75 эв. Эти значения полз чены, исходя из величин Н+ОН- принятых равными [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология