Уравнение Фурье — основной закон теплопроводности

УРАВНЕНИЕ ФУРЬЕ - ОСНОВНОЙ ЗАКОН ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ [c.41]

Приравнивая основной закон теплопроводности Фурье и закон Ньютона, можно получить уравнение, характеризующее условия на границе раздела потока и стенки аппарата [c.720]

Закон Фурье. Основное уравнение переноса тепла путем теплопроводности по закону Фурье можно представить для одномерного потока в следующем виде [c.191]

Закон Фурье — основное диференциальное уравнение теплопередачи теплопроводностью — выражается следующим образом [c.158]

Для процессов теплоотдачи режим движения рабочей жидкости имеет очень большое значение, так как им определяется механизм переноса теплоты. При ламинарном режиме перенос теплоты в направлении нормали к стенке в основном осуществляется вследствие теплопроводности. При турбулентном режиме такой способ переноса теплоты сохраняется лишь в вязком подслое, а внутри турбулентного ядра перенос осуществляется благодаря интенсивному перемешиванию частиц жидкости. В этих условиях для газов и обычных жидкостей интенсивность теплоотдачи в основном определяется термическим сопротивлением пристенного подслоя, которое по сравнению с термическим сопротивлением ядра оказьшается определяющим. Следовательно, как для ламинарного, так и для турбулентного режима течения вблизи самой поверхности применим закон Фурье (уравнение (5.3)). [c.181]

Диффузия жидкостей через большинство твердых материалов подчиняется тому же основному закону диффузии, который справедлив для случая диффузии тепла, и уравнение Фурье для теплопроводности применимо для сушки твердых материалов, когда процессом управляет внутренняя диффузия жидкости. Для случая плоского материала (плиты), толщина которого равна 2R, зависимость между влагосодержанием и временем выводится и выражается рядом Фурье для Е, выраженного как функция т, Е представляет собой соотношение свободного (общее минус равновесное) влагосодержания во время [c.451]

Плотность потока теплоты, вызванного стремлением системы к термодинамическому равновесию, определяется законом Фурье-см. уравнение (3.16). Тогда основное уравнение переноса субстанций для случая переноса теплоты (нри условии неразрывности потока несжимаемой жидкости, постоянстве теплоемкости с и теплопроводности Х жидкости, а также при отсутствии источников теплоты, т. е. у = 0) записывается так [c.52]

Основное уравнение теплопроводности (закон Фурье) для распространения тепля в направлении х можно написать следующим образом [c.101]

Закон Фурье позволяет найти плотность теплового потока, а следовательно, и тепловой поток через произвольную поверхность [см. (1.3)], если известно температурное поле в изучаемой области пространства. В теории теплопроводности закон Фурье привлекается при выводе основного уравнения теории — уравнения теплопроводности (см. 1.4). Закон Фурье, наряду с другими подобными законами (о них пойдет речь ниже), позволяет получить замкнутое математическое описание процессов конвективного тепломассообмена, а также сложных (с учетом переноса энергии излучения) процессов тепломассообмена. [c.22]

Основным законом, описывающим все типы контактного теплообмена, является закон теплопроводности Фурье (см. уравнение (4) из 2.1.2). Основным законом п теории массопереноса является закон диффузии Фика, описываемый уравиеиием (5) 2.1.2. Это уравнение, однако, применимо только п том случае, когда коэффициенты диффузии всех компопемтов равны, а полный поток массы [c.88]

Рассмотрим теперь соотношения, определяющие характер соответствия между процессами тепло- и массообмена. В первую очередь сопоставим исходные уравнения, выражающие основные законы переноса. Кондуктивный перенос теплоты теплопроводность) характеризуется уравнением (законом Фурье) [c.214]

Многочисленные опыты подтвердили справедливость гипотезы Фурье. Поэтому уравнение (1-8), так же как и уравнение (1-9), является математической записью основного закона теплопроводности, который формируется следующим образом плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры. [c.11]

Понятие массы количественно характеризуюет материалы по их способности участвовать в основных явлениях переноса подобно коэффициентам диффузии, теплопроводности и электропроводности в уравнениях Фика, Фурье и Ома соответственно и вязкости в законе внутреннего трения (3.10.2). [c.673]

Величина коэффициентов теплопроводности газов на порядок меньше теплопроводности жидкостей. Поэтому газы обладают самой низкой теплопроводностью из всех веществ. Низкий коэффициент теплопроводности теплоизоляционных материалов (диатомито вые земли, шлаковая вата, торф, пробка) обусловливается их пористостью. Поэтому тепловой поток в таких материалах является в основном процессом теплопередачи через воздух, заключенный в порах. Твердое вещество таких материалов не позволяет воздуху приходить в состояние движения от разности температур, а тем самым и предотвращает передачу дополнительного количества тепла конвективными токами. Закон Фурье для процессов теплопередачи весьма напоминат закон Ома для электрического тока. В этом можно легко убедиться, если уравнение (1-6) написать в следующей форме [c.27]

Поскольку в первом приближении оказьюается, что макроскопические переменные описьшаются уравнениями Навье—Стокса, в рамках этого приближения законы Ньютона и Фурье получаются в явном виде. При этом возможен расчет кинетических коэффициентов вязкости и теплопроводности из первых принципов соответствующие результаты приведены в 5.6. В 5.7 дан другой метод расчета этих коэффициентов переноса в теории первого приближения, предложенный Кихарой. С целью качественного рассмотрения в 5.8 приводятся основные результаты приближения второго порядка, полностью разработанного Бернеттом. В 5.9 будет проведена оценка порядков величин последующих приближений теории Чепмена—Энскога. В последнем параграфе данной главы ( 5. ГО) мы дадим общий анализ теории Чепмена—Энскога и полученных с ее помощью результатов. [c.118]

Основное уравнение стационарной теплопроводности известно под названием закона Фурье [48]. Записанное для теплопроводности в одном направлении оно имеет вид [c.252]

Уравнения (228) и (229) представляют собой основной закон теплопроводности (уравнения Фурье) для изотропных и анизо- [c.151]