Перенос теплоты теплопроводностью

Тепловой поток через газонаполненную, вакуумно-многослойную, вакуумно-порошковую и комбинированную (вакуумную многослойно-порошковую) изоляции может быть приближенно вычислен по обычным уравнениям переноса теплоты теплопроводностью при условии замены коэффициента теплопроводности Л в этих уравнениях [c.252]

I. Большинство авторов [7, 10, 13—15] рассматривают зернистый слой как геометрически правильную модель, аналогичную модели переноса теплоты теплопроводностью. [c.106]

Рассмотрим перенос теплоты теплопроводностью через слой газа толщиной х. Интегрируя уравнение (4), получаем [c.71]

Известны три основных вида переноса теплоты теплопроводность, конвекция и лучеиспускание. Теплообмен всех этих видов может происходить одновременно, но при анализе процессов теплопередачи каждый из них целесообразно рассматривать в отдельности. [c.61]

Развивающийся профиль температур показан на рис. 6 для трех типичных значений В1. В этих расчетах принимаем, что температуры входа и окружающей среды идентичны (0 =0). Температура увеличивается с увеличением расстояния от входа по течению потока. Однако увеличение температуры зависит от г, поскольку вязкая диссипация не однородна по ширине канала, а имеет максимальное значение у стенки и нулевое значение в центре трубы. Таким образом, создается радиальный перепад температур и теплопроводность в радиальном направлении становится важной. Перенос теплоты теплопроводностью вдоль оси пренебрежимо мал по сравнению с конвективным тепловым потоком. [c.334]

Перенос теплоты теплопроводностью и излучением, а также эффект Смолуховского (влияние давления), который зависит от размера этого жидкого клина, учитываются подстановкой эквивалентных коэффициентов теплопроводности Xs, ч при суммировании индивидуальных локальных коэффициентов теплопроводности. В конце концов расчет для всей ячейки дает следующее уравнение для определения [c.427]

Из рис. 6 ясно видно доминирующее влияние распределения частиц по размерам на передачу теплоты теплопроводностью. Когда отношение диаметров / а сферических включении увеличивается, число точек контакта также увеличивается, что ведет к увеличению доли переноса теплоты теплопроводностью в Более того, число точек контакта изменяется с составом АВх смеси, так что в каждом случае достигаются максимальные значения. [c.430]

В отличие от локальных законов переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией закон лучистого переноса имеет интегральный характер. Кроме того, Т. излучением может происходить без наличия в-ва среды ( в вакууме). [c.526]

Исследования показали, что перенос теплоты является сложным процессом, поэтому нри изучении тепловых процессов его расчленяют на более простые явления. Различают три вида переноса теплоты теплопроводность, тепловое излучение и конвекция. [c.263]

Явление теплопроводности состоит в том, что перенос теплоты происходит путем непосредственного соприкосновения между микрочастицами (молекулами, атомами, электронами) - от частиц с большей энергией к частицам с меньшей энергией, т.е. процесс переноса теплоты теплопроводностью протекает по молекулярному механизму. В подвижных средах (жидкость, газ) при турбулентном режиме движения потока молекулярный механизм переноса теплоты, т. е. теплопроводность, имеет существенное значение в тонких, пограничных с твердой стенкой слоях. При ламинарном движении потока или в неподвижной жидкости теплопроводность может быть основным видом переноса теплоты. Поскольку теплопроводность-явление молекулярное, то на скорость процесса переноса теплоты теплопроводностью существенное влияние оказывают структура и свойства вещества (например, для подвижных сред - вязкость, плотность и др.). В твердых телах, например в диэлектриках, перенос энергии осуществляется фононами, в металлах - электронами. [c.263]

Уравнение (11.8) является дифференциальным уравнением теплопроводности в неподвижной среде при установившемся тепловом режиме. Это уравнение в общем виде описывает распределение температур при переносе теплоты теплопроводностью в неподвижной среде. [c.268]

Рассмотрим перенос теплоты теплопроводностью при установившемся процессе через плоскую стенку (рис. 11-1), длина и ширина которой существенно больше ее толщины 5. Примем, что ст.1 > ст.2 изотермические плоские поверхности параллельны оси л , коэффициент теплопроводности в интервале — t 2 не зависит от температуры, изменение температуры происходит только в направлении оси X. При установившемся процессе количества теплоты (подведенное к стенке и отведенное от нее) не изменяются во времени и равны между собой. [c.268]

ПЕРЕНОС ТЕПЛОТЫ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬЮ [c.279]

Физическое содержание дифференциального уравнения (3.47) по-прежнему соответствует закону сохранения теплоты для произвольной точки в потоке теплоносителя скорость изменения теплосодержания вещества в точке равна разности между приходом и уходом теплоты из этой точки за счет конвективного переноса теплоты (три первых слагаемых, содержащих компоненты скорости ю , IV,J и и за счет теплопроводности (слагаемые правой части). Первые производные температуры по координатам в конвективных слагаемых соответствуют различным температурам входящих и выходящих из рассматриваемой точки конвективных потоков теплоты, а вторые производные температуры в кондуктивных членах объясняются разностью градиентов температуры, от которых зависит перенос теплоты теплопроводностью (3.1). [c.229]

Более сложным представляется решение задачи о совместном переносе теплоты теплопроводностью и излучением в среде более сложной геометрии. В работах [288—290] рассматривается решение указанной задачи к сферическому и цилиндрическому слою. [c.177]

Уравнения (5.95)-(5.97) соответствуют типичному случаю для практического приложения движению материала в направлении х и переносу теплоты теплопроводностью в направлении у. [c.418]

Понятия о граничных и начальных условиях можно выразить на примере переноса теплоты (теплопроводностью). Для выбора нужного (единственного для данного конкретного случая) решения дифференциального уравнения теплопроводности необходимо включить в систему дополнительные условия. Удовлетворять таким дополнительным условиям будет решение в виде зависимости t = f (х, у, г, т), где I — температура х, у, г — координаты т — время. Графически эту зависимость можно представить интегральной поверхностью (в четырехмерном пространстве). В этом случае краевые условия в общем виде можно представить, задав [c.23]

Рассмотрим теперь соотношения, определяющие характер соответствия между процессами тепло- и массообмена. В первую очередь сопоставим исходные уравнения, выражающие основные законы переноса. Кондуктивный перенос теплоты теплопроводность) характеризуется уравнением (законом Фурье) [c.214]

Процессы теплообмена обычно состоят из трех элементарных видов переноса теплоты теплопроводности (кондукции), конвективного переноса и теплового излучения. [c.8]

Уменьшение сопротивлений мас-со- и теплопереносу, лимитирующих скорость превращения. В некоторых случаях (см. раздел VIII) скорости массо- или теплопереноса через границу раздела фаз определяют скорость превращения. Ламинарная пограничная пленка оказывает основное сопротивление этим процессам, поскольку перенос массы через нее осуществляется только диффузией, а перенос теплоты — теплопроводностью, т. е. относительно медленно. За этой пленкой перенос массы и теплоты происходит главным образом конвекцией. Чем больше толщина пограничной пленки, тем выше сопротивление. В связи с этим наименее выгоден ламинарный режим движения потоков в системе. При высокой турбулентности потоков толщина пограничной ламинарной пленки меньше и, следовательно, легче и более быстро осуществляется транспорт массы и теплоты в другую фазу. [c.414]

Произведение молекулярных характеристик газа с1) определяет способность газа переносить теплоту теплопроводностью при [c.8]

Из самого способа определения критерия В1 следует, что он представляет собой меру отношения интенсивности теплоотдачи от поверхности к внешней среде к интенсивности молекулярного переноса теплоты (теплопроводности) из глубины тела к границе В1 = . Его можно интерпретировать иначе, если представить в [c.272]

Для обработки деталей на станках характерен одновременный перенос теплоты теплопроводностью, конвекцией и излучением (сложный теплообмен). Изучение сложного теплообмена встречает известные трудности, которые на практике до сих пор удовлетворительно не решены. При исследовании устанавливают температурное поле (совокупность значений температуры 0 в данный момент времени т для всех точек изучаемого про- [c.74]

Удельное термическое сопротивление ria зазора между зоной и корпусом зависит от конструктивного оформления. Например, зазор может отсутствовать (г1з=0) между поверхностями осуществлено свободное или вынужденное перемешивание газа реализован перенос теплоты теплопроводностью и т. п. Как показывают расчеты, удельное термическое сопротивление изменяется в пределах [c.190]

Если распространение тепловой энергии осуществляется одновременно несколькими способами, то говорят о сложном теплообмене. Так, перенос теплоты теплопроводностью и конвекцией называют конвективным теплообменом, теплопроводностью и излучением — радиационно-кондуктивным, теплопроводностью, конвекцией и излучением — радиационно-конвективным теплообменом. В практике нагрева при пайке встречается как простой, так и сложный теплообмен. [c.198]

Согласно кинетической теории перенос теплоты теплопроводностью в газах при обычных давлениях и температурах определяется переносом кинетической энергии молекулярного движения в результате хаотического движения и столкновения отдельных молекул газа. При этом коэффициент теплопроводности определяется соотношением [c.13]

Здесь д является локальным (местным) значением плотности теплового потока за счет конвективного теплообмена. Первый член правой части уравнения (4-2) описывает перенос теплоты теплопроводностью, второй — конвекцией. [c.125]

По существу мы получили ранее число Пекле путем деления конвективного члена уравнения па член, учитывающий перенос теплоты теплопроводностью. [c.153]

Аналогично вязкому подслою непосредственно у стенки можно выделить тепловой подслой. Он характеризуется преобладанием переноса теплоты теплопроводностью над турбулентным переносом. [c.195]

Первое слагаемое в левой части уравнения (1.21) характеризует локальное Накопление теплоты объемом (IV за счет изменения температуры во времени в рассматриваемой точке. Слагаемые типа дх/дх выражают Накопление теплоты при перемещении элемента (IV от точки к точке — это перенос субстанции (здесь — теплоты) путем вынужденной конвекции (т.е. потоком, движущимся со скоростью и т.п.). Первое слагаемое в правой части отвечает за перенос теплоты теплопроводностью второе — за тепловьщеление (теплопоглощение) внутри контура (IV. [c.86]

Перенос теплоты теплопроводностью рассмотрен а разд. 2.4. Обсуждаются стационарная и нестационарнал теплопроводность как без фазовых превращений, так и с ними. Вклк/чен также раздел, посвященный контактному термическому сопротивлению. [c.69]

Теплопроводность. Расплавы полимеров подобно их твердым двойникам обычно плохо проводят теплоту. Характерные значения коэффициентов теплопроводности % приведены в табл. 1. Отметим, что значения К на несколько порядков ниже зпачений коэффициентов теплопроводности для жидкостей с низкой относительной молекулярно1 массой (ньютоновские жидкости). В результате таких маленьких величин перенос теплоты теплопроводностью в полимерах эффективен в большинстве случаев только на счень маленьких расстояниях. Таким образом, ограничения по скорости отвода теплоты влияют на время цикла при образовании термопластических компонентов и определяют толщину слоя в термореактивных пластиках при экзотермических реакциях. [c.328]

Радиационные экраны. На практике используются различные радиационные экраны, такие, как алюмини-зированный пластиковый лист, алюминиевая фольга, тонкий лист из нержавеющей стали, керамические трубки и др. Их цель — уменьшение нежелательного переноса теплоты. При высоких температурах, а также в условиях вакуума перенос теплоты теплопроводностью пренебрежимо мал (в 2.9.8 рассмотрен случай совместного переноса теплоты). В этом случае радиационный экран можно представить в внде узла с плавающим потенциалом В, имеющего с каждой стороны по сопротивлению поверхности. Радиационный экран представляет собой двустороннюю адиабатную поверхность. Рассмотрим набор из Л экранои, сделанных из одного материала, расположенных между внутренним черным источником площадью Ах и черным стоком площадью Л/ +2- Как и раньше, в случае, когда источник и сток не черны, нужно добавить соответствующие сопротивления поверхностей, см, (59). Между N экранами имеется N—1 областей, каждая из которых обладает сопротивлением [c.475]

А. Перенос теплоты теплопроводностью. Коэффициент пропорциональности ITij при переносе теплоты теплопроводностью оносделяется следующим образом [9] [c.282]

В процессах нестационарной теплопроводности существенную роль играет величина критерия Био, представляющего собой меру отношения интенсивности переноса теплоты от среды к поверхности тела и интенсивности переноса теплоты теплопроводностью внутри тела. Малые числа Био означают, что процесс нагревания (охлаждения) практически полностью зависит от интенсивности внешней теплоотдачи, а градиенты температуры внутри самого тела незначительны. В случае больших значений критерия Био температура наружной поверхности тела стремрпся к температуре внешней среды Tf, и скорость нагревания тела в значительной степени определяется внутренней теплопроводностью. [c.233]

Решая задачу о совместном переносе теплоты теплопроводностью и излучением через слой поглощающей среды, заключенной между плоскопараллельными пластинами бесконечных размеров, X. Польтц [285] получил следующее уравнение для расчета лучистой составляющей коэффициента теплопроводности [c.176]

При этом для турбулентного потока необходимо учитывать гурбулеатный перенос тепла. В уравнениях (5.3) и (5.12) используются члены, учитывающие изменение энтальпии движущегося потока (в продольном направлении), перенос теплоты теплопроводностью (в поперечном направлении) и перенос теплоты излучением. Считается, что поток на входе в канал гидродинамически стабилизирован. При этом пренебрегают изменениями давления и кинетической энергии потока. Такой подход применялся, например, в работах сотрудников ВНИИМТ под руководством В. Н. Тимофеева [5.28]. Как частный случай общего уравнения (5.3) приуказанных допущениях дифференциальное уравнение (для элементарного обьема (IV) потокового метода приводится к следующему виду (в безразмерных координатах) [c.388]

Для упрощения здесь принимается, что конвективный перенос теплоты в направлении х значительно превышает продольный перенос теплоты теплопроводностью, т. е. сри (dtldx) к дЧ1дх ) (вообще говоря, это обосновано лишь для достаточного удаления от стенки трубы — при Ре>10). Введение избыточной безразмерной температуры [c.54]

Будем полагать, что перенос теплоты теплопроводностью в радиальном направлении много больше, чем в осевом. Тогда членом d4jdx можно пренебречь. Кроме того, ш,=0. Учтем, что в турбулентном потоке теплота переносится пе только теплопроводностью, но п путем турбулентных пульсаций. Уравнение энергии при этом может быть записано в следующем виде [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология