Твердые тела правильные

Гурвич принимал теплоту смачивания за меру сродства твёрдого тела к жидкости. Возможно, что это является удовлетворительным приближением, подобно тому, как теплоту реакции можно считать известным приближением (хотя и грубым) к свободной энергии. Эта мера не является точной, кроме как вблизи абсолютного нуля, или когда 1 Т = 0. Подставляя измеренное адгезионное натяжение (в данном случае - тп—Тт ) вместо Рж, Бартелл с сотрудниками пытались применить уравнение (11) для вычисления удельной поверхности 5 порошка, путём сопоставления с измеренной теплотой смачивания. Результат может иметь правильный порядок величины только в том случае, когда теплота смачивания измерена для твёрдого тела, уже отчасти насыщенного паром, как это отчасти имеет место при измерении адгезионного натяжения он не может быть надёжным, если теплота смачивания измерена для чистой твёрдой поверхности, так как в уравнении (11) Рж обычно намного превышает величину [c.271]

Пожалуй, наиболее распространённый метод оценки площади поверхности заключается в определении количеств одного или нескольких веществ, способных адсорбироваться на твёрдом теле это требует определённых предположений относительно плотности упаковки в адсорбционном слое, но при пользовании несколькими различными адсорбтивами эти предположения могут подвергаться известной проверке. Обычные предположения состоят либо в том, что атомы адсорбтива образуют монослой с плотной упаковкой, либо (в случае хемосорбционных слоёв) в том, что на каждый атом поверхности твёрдого тела имеется один атом адсорбтива (или небольшое целое число, или правильная дробь, знаменателем которой является небольшое целое число). [c.328]

При температуре излучения твёрдых тел значительная доля энергии излучается в инфракрасной и в ультрафиолетовой частях спектра. Отсюда — малая светоотдача всех ламп накаливания — малое число люменов светового потока, приходящихся на 1 вт потребляемой мощности электрического тока. При той температуре, при которой положение максимума излучения чёрного тела в спектре совпадает с максимумом чувствительности нормального человеческого глаза (около 5000° К, =5500 А), к. п. д. светового излучения чёрного тела наибольший, но и в этих условиях он равен всего 14% (светоотдача 621 0,14 = 87 лм на вт). Вдобавок такие твердые тела, которые не плавились бы при температуре 5000° К и из которых в то же время можно было бы создавать долговечное тело накала в виде нити, не известны. Так как температура нити лампы накаливания много ниже 5000° К, то к. п. д. лампы всего 2—3%, а цветность излучения лампы накаливания сильно отличается от цветности дневного света. Последнее обстоятельство приводит к невозможности правильно распознавать при искусственном освещении лампами накаливания не только самые тонкие оттенки цвета красок или тканей, но и более грубые. Поэтому техническая мысль уже давно работала над использованием селективного излучения газового разряда для целей общего и специального освещения. [c.704]

Представление о хаотическом колебательном движении углеводородных цепей в жидко-растянутых плёнках можно, повидимому, считать единственным правильным взглядом не только по причине количественного соответствия между лэнгмюровской теорией двусторонних плёнок и поведением слоя масла, отделённого от воды плёнкой вещества, содержащего гидрофильные группы. Адам (у, /) пытался увязать свойства этих плёнок с различными статическими структурами, включая структуру из цепей, свитых в Еинтообразные спирали с вертикальными осями, но оказалось, что ни одна из таких структур не соответствует данным многочисленных измерений с различными соединениями. На первый взгляд остаётся непонятным, почему после разрушения упорядоченной структуры цепей в конденсированной плёнке в результате усилившегося теплового движения не происходит разделения молекул, и плёнка не становится газообразной. Это затруднение, одрГако, устраняется, если принять взгляд Лэнгмюра, согласно которому углеводородный слой плёнки рассматривается как жидкость, обладающая такими же свойствами, как и соответствующее углеводородное масло в объёме. Хорошо известно, что когезия в жидкостях не многим меньше, чем в твёрдых телах, так что можно ожидать весьма значительной боковой когезии между соприкасающимися длинными цепями даже после того, как их упорядоченная структура нарушена. Углеводородную часть мономолекулярной жидко-растянутой плёнки можно рассматривать как слой, обладающий тангенциальной когезией, равной когезии в жидком слое масла такой же толщины, причём эта когезия и препятствует неограниченному расширению плёнки. [c.94]

К сожалению, диспергирование твёрдых тел до мельчайших размеров. частиц, необходимых для заметного изменения их растворимости и давления паров, неминуемо вызывает глубокие изменения в их поверхностных свойствах — обычно в направлении повышения их нормальной растворимости ввиду разрушения пространственной кристаллической решётки. Как при быстрой конденсации из паров или растворов, так и при механическом диспергировании поверхностные атомы мелких частиц должны иметь гораздо менее правильное расположение, чем в крупных частицах, если только последние не являются уже вполне аморфными. Процесс механического растирания всегда приводит к образованию аморфных слоёв Бэйльби. получающихся при полировке. Это повышение нормальной растворимости налагается на повышение растворимости, обусловленное кривизной поверхности частиц, и поверхностное натяжение , вычисленное по формуле, оказывается сильно преувеличенным. [c.235]

Особенности последнех настолько своеобразны и важны, что теория строения реальных кристаллов вносит сегодня весьма серьёзные оговорки в идеалистическую картину правильной периодической повторяемости структуры, свойственную теории идеального твёрдого тела, а также в классическую интерпретацию химией и физикой процесса фазовых переходов в реальных телах. [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология