Измерения малых давлений и скорости течения газа

Измерения малых давлений п скорости течения газа [c.302]

Измерения малых давлений и скорости течения газа 305 [c.305]

Второй метод состоит в изолировании вакуумной системы с печью от насосов при помощи ртутного затвора. Образующимся в системе газам дают накапливаться в течение 30 мин., по истечении которых определяют давление манометром МакЛеода. Так как в систему входит низкотемпературная ловушка, то давление паров воды при этом нельзя зачесть его нельзя точно измерить манометром Мак-Леода. Объем вакуумной системы с печью равен 3 У1, и так как минимальное определяемое давление составляет 1 10 мм рт. ст., то чувствительность метода равна 3 10" л-мм за 30 мин. Мы назовем этот способ испытания методом измерения кажущейся скорости натекания . Подобным же образом ионизационные манометры могут быть использованы для измерения давления и кажущейся скорости натекания в системе. Однако в случае этих манометров измеряемое давление зависит от природы присутствующих газов. Так как ионизационные манометры при малых давлениях действуют как насосы, то они будут удалять некоторые газы. [c.205]

Было установлено, что многочисленные следствия закона распределения находятся в соответствии с экспериментальными данными и ни одно из этих следствий не противоречит им. Так, Максвелл показал, что вязкость газа, согласно кинетической теории, не должна зависеть от давления (за исключением очень малых и очень высоких давлений) и с повышением температуры должна возрастать, а не понижаться. Столь неожиданные свойства подтвердились на опыте, и кинетическая теория газов, включая закон распределения молекул по скоростям, была принята задолго до того, как удалось опытным путем определить функцию распределения молекул по скоростям. Уже к 1920 г. техника физического эксперимента, в частности возможность получения высокого вакуума, развилась настолько, что позволила выполнить прямые измерения распределения молекул по скоростям. Первый опыт такого рода выполнил Отто Штерн (1888). Он изучал пучок атомов серебра, испускаемый вольфрамовой проволочкой, покрытой серебром, при ее нагревании примерно до 1200 °С. Такой пучок выделялся системой щелей, после чего попадал на поверхность вращающегося барабана. Одна из щелей быстро смещалась, в результате чего атомы серебра могли проходить через нее лишь в течение небольшого промежутка времени, за который барабан совершал оборот. Быстрые атомы сразу же достигали барабана, до того как он повернется на значительный угол, тогда как медленные атомы достигали поверхности барабана с запозданием. Этот эксперимент дал грубое подтверждение функции распределения. [c.293]

При атмосферном давлении стержневой режим течения наблюдался при значительных приведенных скоростях газа (15—20 м сек) [49] и малых расходах воды, от случай течения довольно сложен, так как для полного гидродинамического описания пленочного режима течения необходимо знать распределение фаз в потоке, распределение скоростей и касательных напряжений. Здесь любопытно отметить, что проведенные измерения профиля скоростей в двухфазном потоке и распределение фаз [92] показали, что в кольцевом потоке профиль скоростей изменяется от плоского, соответствующего закону распределения скоростей в турбулентном потоке ньютоновской жидкости, к заостренному, соответствующему ламинарному режиму течения. Кажущаяся вязкость у стенки больше вязкости каждой фазы Экспериментальные данные позволяют предположить, что течение двухфазной жидкости является неньютоновским. Поэтому теоретическое решение вопроса определения режимов и теплоотдачи при двухфазном течении связано с немалыми трудностями. При анализе процесса испарения в вос- [c.102]

Накаленные докрасна железо и платина непроницаемы для гелия и других редких газов. Кварц проницаем для гелия даже при комнатной температуре а при высоких температурах диффузия идет очень быстро. Различные исследователи наблюдали что при температуре 1100° давление гелия в кварцевом баллоне в течение нескольких часов резко падает. При 510 и 220° диффузия также весьма заметна. Скорость Падения давления приблизительно пропорциональна величине давления гелия. Следует заметить что для таких газов как N3 О2 и СО , кварц мало проницаем до 1000°. Дальнейшие исследования в этой области показали что при комнатной температуре наполненный гелием кварцевый шар поверхностью 50 см и с толщиной стенок 0 8 мм пропускал сквозь стенки в 1 час 1 см гелия. Другие исследователи дают несколько иные величины для скорости диффузии. Были проведены измерения скорости диффузии газов через кварцевое стекло через стекло пайрекс и через иенское тугоплавкое. Для азота и воздуха диффузии не наблюдалось для водорода не наблюдалось диффузии через стекло пайрекс и иенское стекло до температуры 640°. Водород диффундировал заметно лишь через кварц а гелий диффундировал через все названные материалы. Для стекла пайрекс скорость диффузии гелия под давлением в 1 ат при 610° была равна 5 ,2 10 см 1час через 1 см поверхности при толщине стенок в 1 мм. При 1200° диффузия гелия через 1 см кварца при толщине в мм п давлении в 1 ат составляет 0,007 см час. Другие измерения показали, что скорость диффузии гелия через кварц при 480° равна 2 10 см час через 1 см . Подобные разногласия, вероятно, объясняются различием применяемых материалов. [c.261]

Известен лишь один метод определения удельной поверхности, разработанный Ригденом специально для аэрозолей в качестве стандартного микрометода для навесок порядка 50 мг. Пыль плотно спрессовывается в цилиндрический столбик диаметром 2 мя и длиной 10 мм. Проницаемость такого столбика (вдоль оси) для газов очень мала даже при перепаде давления 1 ат, поэтому Ригден разработал два специальных метода измерения объемной скорости течения через цилиндрик прямое взвешивание воздуха, поступающего из столбика в небольшую колбочку, на чувствительных автоматических весах или же измерение возрастания давления в колбочке. Результаты измерений обрабатываются по довольно громоздкой формуле, приведенной в- оригинальной статье. При этом значения удельной поверхности меньше полученных методом ослабления света, однако, учитывая свойственные последнему ошибки, лучшего нельзя было и ожидать. [c.262]

Волюмометрическое определение скорости адсорбции водорода было проведено лишь в случае сапфира, а объемы десорбирующегося газа были измерены как на сапфире, так и на рубине. Необходимость измерения малых объемов заставила использовать косвенный метод определения, который, правда, не является новым. 10,0 г образца откачивали прн 500° С, а затем охлаждали в вакууме до нужной температуры. После этого доводили давление водорода до 1 атм и выдерживали образец в потоке заданное время. Далее охлаждали образец до — 196° С и снова выдерживали 30 мин, после чего вновь откачивали его в течение 30 мин до полного прекращения выделения газа. Наконец, образец нагревали до 500° С н откачивали с помощью автоматического насоса Теплера в манометр Мак-Леода до прекращения заметной десорбции. Дополнительное увеличение давления при повышении температуры до 600° С было пренебрежимо малым. Образцы все время были защищены ловушками с жидким азотом. [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология