Распределение интенсивности в полосатых спектрах

Основные особенности структуры и распределения интенсивностей в электронных полосатых спектрах были объяснены на основе принципа Франка — Кондона, сформулированного [131, 132] в 1926 г. Принцип Франка — Кондона вытекает и.з предположения, что из-за большой разницы в массах ядер и электронов за время электронного перехода расположение ядер- [c.665]

Такое распределение интенсивности обусловлено слабым перекрыванием волновых функций нижнего состояния молекулы СЬ с волновыми функциями, отвечающими дискретным колебательным уровням верхнего состояния, что в свою очередь обусловлено сравнительно большим различием равновесных расстояний между атомами в обоих состояниях (го = 1,983 и Гд = 2,42 А). С уменьшением разности гд —Гд максимум интенсивности перемещается в сторону полосатой части спектра, как это непосредственно явствует из рис. 85. [c.349]

Температура может быть определена по распределению интенсивности в линиях тонкой вращательной структуры полосатого спектра. Интенсивность линии определяется следующим соотношением [c.536]

При изучении электронных спектров влияние колебательных и вращательных степеней свободы проявляется в том, что вместо одной линии, соответствующей определенному электронному переходу, в спектре, в простом случае одной колебательной степени свободы, появляется целая серия линий, частоты которых отличаются друг от друга на величину, соответствующую частоте колебаний (500—3000 см ) каждая линия этой серии имеет в свою очередь сложную тонкую структуру, обусловленную вращением молекулы. Полный набор различных колебательных и вращательных линий, соответствующих одному электронному переходу, образует одну спектральную полосу. Участок сравнительно простого полосатого спектра поглощения газообразного S показан на фиг. 23. Фиг. 24 позволяет сравнить типичные распределения интенсивностей [c.67]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ В ПОЛОСАТЫХ СПЕКТРАХ [c.80]

Распределение интенсивности в полосатых спектрах [c.81]

Далеко не для всех молекул спектр состоит из полосатого и сплошного участков, как в случае галогенов. Вид спектра и распределение полос по интенсивности зависят от взаимного расположения потенциальных кривых основного и возбужденного [c.65]

Неизменное распределение интенсивности в спектре флуоресценции таких молекул в общем приписывалось перераспределению, осуществляемому столкновениями, после того как было найдено, что монохроматически возбужденный спектр бензола сильно упрощается, когда давление паров понижается (0.005 мм рт. ст.), причем появляется резонансная серия [1]. В тех же условиях спектр толуола, простейшего производного бензола, сохраняет сплошной и неизменный вид, указывая, таким образом, на внутримолекулярный механизм перераспределения. Как известно, большинство бензольных производных обнаруживает только сплошное испускание, иногда с некоторыми намеками на полосатую структуру, хотя спектр поглощения имеет хорошо развитую структуру [2]. [c.25]

Образец при таких измерениях должен находиться в вакууме для исключения влияния конвективных токов, нагревающих верхнюю часть образца. Однако можно получить достаточно надежные данные, если просто усреднить значения яркостей в верхней и нижней частях спектрограммы. Основной помехой поэтому являются локальные различия испускательной способности, из-за которых изображение получает полосатый вид. Правда, часть наиболее интенсивных полос легко исключается, но для устранения их влияния полностью приходится снимать несколько образцов подряд и результаты фотометрирования усреднять. Образцы пиролитического графита для исследования индикатрисс излучения готовились осаждением материала на полированные графитовые палочки диаметром 5 мм. На одной и той же пластинке фотографировалось сразу большое количество спектров для различных температур. Обработка спектрограмм сразу же давала температурную и спектральную характеристики распределения излучения углеродных материалов в полупространстве. [c.140]

Далеко не для всех молекул спектр состоит из полосатого и сплошного участков, как в случае галогенов. Вид спектра и распределение полос по интенсивности зависят от взаимного расположения потенциальных кривых основного и возбужденного состояний. Если последнее принадлежит к отталкивательному типу (рис. 25), то в спектре наблюдается только широкая полоса непрерывного поглощения (континуума), как это имеет место для галогеноводо-родов. Очевидно, длинноволновая граница континуума дает верхний предел энергии диссоциации молекулы галогеноводорода. [c.73]