Спектры в о до р о доп поглощения полосатые

Граница континуума (непрерывной части) в линейчато-полосатом спектре поглощения соответствует той минимальной энергии световых квантов /гv , которой достаточно для того, чтобы вызвать диссоциацию. [c.61]

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Диссоциации молекул соответствует возникновение сплошного спектра. На рис. 107 показан спектр поглощения паров иода при Х=499,5 нм. наблюдается переход полосатого спектра в сплошной, что [c.175]

Спектроскопия видимого и УФ-излучения — это раздел молекулярной оптической спектроскопии, изучающей спектры поглощения электромагнитных волн с частотами 10 —10 см . Поглощение световой энергии в видимой и УФ-областях связано с переходом электронов, что дает возможность определить энергию орбиталей молекулы, ее энергию ионизации и энергию химической связи. Последнюю определяют при действии излучения, вызывающего диссоциацию молекулы. О диссоциации молекулы свидетельствует момент перехода полосатого спектра в сплошной. Зная к, при которой происходит диссоциация, вычисляют энергию связи. [c.244]

Следовательно, эти виды молекулярного движения должны быть отражены в молекулярных спектрах. Если через исследуемое вещество, состоящее из молекул, пропустить излучение с широкой полосой частот и разложить его в спектр, то на спектрографе можно увидеть широкие темные полосы поглощения (полосатый спектр), характерный для каждого вещества. В отличие от атомов, для которых характерны линейчатые спектры с четким разрешением отдельных линий, для молекул характерны полосатые спектры, на которых соседние по частоте линии сливаются в сплошные полосы, причем для различения отдельных линий необходима повышенная разрешающая способность приборов. [c.216]

Спектры поглощения плавов (перлов) NaF—U имеют полосатую структуру [921, 1042, 1048]. Перлы NaF—U возбуждаются лучше всего длинноволновым ультрафиолетовым излучением. Квантовый выход плавов NaF—и зависит от длины волны возбуждающего света. Выход остается одним и тем же, как при возбуждении светом длиной волны 335 ммк, так и 365 ммк, и быстро падает при возбуждении светом Я 405 и 435 ммк [822]. [c.151]

Колебательные спектры молекул в чистом виде практически не встречаются, так как колебания ядер молекулы обычно сопровождаются ее вращением. Наложение малых вращательных возбуждений на колебательные движения приводит к линейчато-полосатой структуре инфракрасных спектров поглощения и испускания. [c.664]

ОТ спектров поглощения других галогенов) не имеет полосатой структуры, спектр поглощения в вакуумном ультрафиолете обусловлен переходами в высокие возбужденные состоя- ния с уровня V" = О, а спектр испускания связан с переходами между высокими возбужденными состояниями. Поэтому сведения о молекулярных постоянных Ра в состоянии основаны главным образом на данных, полученных при изучении спектра комбинационного рассеяния газообразного фтора . [c.239]

Молекулы галогенов имеют в видимой области сплошной спектр поглощения, к которому с длинноволновой стороны примыкает полосатый спектр. По мере перехода от Ла к СЬ протяженность полосатого спектра уменьшается и у Ра он отсутствует. Этот эффект обусловлен сдвигом минимума потенциальной кривой возбужденного -ь -состояния относительно минимума потенциальной кривой -состояния при переходе от Лз к Ра. [c.239]

Наиболее точное значение энергии диссоциации молекулы Ja было найдено по границе полосатого и непрерывного спектров поглощения, соответствующих переходу [c.288]

Если сплошные спектры поглощения газов свидетельствуют о фотохимической диссоциации молекул, то спектры с отчетливой линейчато-полосатой структурой указывают, что в результате первичного фотохимического акта возникают возбужденные молекулы, которые, таким образом, и являются начальными центрами реакции. Правда, среди реакций про- стых молекул случаи, когда начальным центром фотохимической реакции является возбужденная молекула, по-видимому, очень редки, ив настоящее время можио привести лишь весьма ограниченное число примеров такого рода реакций. [c.353]

Однако точный расчет полосатых спектров до сих пор удается произвести только для двуатомных и некоторых простых, очень симметрично построенных многоатомных молекул. Объясняется это сложностью спектров, которая с увеличением числа атомов в молекуле возрастает в геометрической прогрессии. Опытный материал по спектрам поглощения жидкостей и растворов очень обширен. Мы находим в нем много зависимостей между спектрами и строением молекул. [c.106]

Метод кинетической абсорбционной спектроскопии, охватывающий электронную область спектра, хорошо известен как основной метод наблюдения за концентрациями радикалов, реагентов и конечных продуктов, образующихся в результате импульсного фотолиза. Однако этот метод стал широко использоваться во многих струевых разрядных установках только недавно. Основной трудностью является низкая оптическая плотность газа, связанная с малой толщиной поглощающего слоя и низкой концентрацией радикалов (метод атомной резонансной спектроскопии, рассматриваемый ниже, — важное исключение). Из-за низких оптических плотностей сканирование полосатых спектров неизвестных химических систем затруднительно. Этот метод более всего подходит для исследования радикалов, чьи электронные спектры поглощения достаточно точно определены. [c.313]

Обширные исследования спектров поглощения свободных радикалов были проведены в Оттаве при этом использовалось высокое разрешение, даваемое 10-, 21- и 35-футовыми спектрографами с вогнутыми решетками. Высокое разрешение необходимо для разрешения вращательной структуры многих полосатых спектров и является чувствительным методом обнаружения спектров свободных радикалов, у которых ширина линий поглощения обусловливается главным образом допплеровским уширением. Для обнаружения полос с резкими кантами или с диффузной вращательной структурой, вызванной предиссоциацией, могут быть использованы приборы с низкой дисперсией. [c.23]

Поглощение света представляет собою процесс, обратный испусканию. Если при возвращении электрона с некоторого возбужденного уровня на нормальный испускается квант света /гv, то обратно, при возбуждении нормального атома светом до того же уровня, должен быть поглощен тот же квант Ь>. Поэтому, освещая тело белым светом, мы наблюдаем в его спектре поглощения темные места, точно отвечающие светлым местам спектра испускания. Атомы дают линейчатые спектры поглощения, -а молекулы — полосатые. Ввиду тепловых движений, действия электрических полей ионов и молекул и других причин в жидких и твердых телах обычно отдельные линии и тонкая структура, образующие полосы, расплываются в сплошные бесструктурные полосы поглощения с нерезкими очертаниями. Эти полосы, накладываясь одна на другую, дают обычно наблюдаемые полосы поглощения жидких и твердых тел. Обреимов и де-Гааз (1929—1931) изучали спектры поглощения кристалли- [c.330]

Границу между истинно непрерывным и полосатым спектром поглощения двухатомной молекулы можно определить с помощью приборов с относительно низкой разрешающей способностью. Даже если индивидуальные вращательные линии не разрешены в этом случае, дискретный спектр имеет резкие канты полос и его внешний вид никак не напоминает континуум. [c.45]

На рис. Х.2 показаны три типа кривых потенциальных энергий двухатомных молекул в нормальном (нижние кривые с глубоким минимумом) и электронно-возбужденном состояниях (верхние кривые). При форме и расположении потенциальных кривых, соответствующих рис. X. 2, а, поглощение света ведет к устойчивому возбужденному состоянию, в котором возможно колебательное движение атомов. Спектр поглощения при этом будет дискретным, полосатым в соответствии с дискретными уровнями энергии. Диссоциация молекул на атомы отсутствует вовсе или совершает- [c.257]

При форме и расположении потенциальных кривых, соответствующих рис. 65, а, поглощение света ведет к устойчивому возбужденному состоянию, в котором возможно колебательное движение атомов. Спектр поглощения здесь дискретный, полосатый в соответствии с дискретными уровнями энергии. Диссоциация молекул на атомы отсутствует вовсе или совершается редко — при поглощении света не на нижнем наиболее вероятном при умеренных температурах колебательном уровне (помечен нулем), а на более высоких возбужденных уровнях. [c.243]

Диссоциации молекул соответствует возникновение сплошного спектра. На рис. 119 показан спектр поглощения паров иода, при 4995 А наблюдается переход полосатого спектра в сплошной, что как раз и соответствует процессу диссоциации молекул иода. Из соотношения Е = /гv, зная V, при которой происходит диссоциация, нетрудно подсчитать Е, т. е. определить энергию химической связи (см. табл. 19). [c.242]

Полосатый спектр поглощения озона Од хорошо известен. Джонсон [157] обнаружил та сже несколько полос в близкой ультрафиолетовой части спектра испускания, применяя в качестве источника разрядную трз бку Однако эти полосы не совпадают с полосами пламени СО [c.99]

Как было предложено Гейдоном [481, а затем доказано Уолшем [491, свет излучает возбужденная молекула углерода СО. Уолш показал, что дискретное испускание в области от 3250 до 6250 А вызывается возбужденными молекулами СО2. В работах [49а 1 сообщалось, что прп взрыве обнаружены полосатые спектры поглощения,-которые были приписаны возбунаден-ной СО. [c.396]

Кроме спектров испускания различают есце спектры поглощения, которые также могут быть сплошными, линейчатыми пли полосатыми. [c.90]

Сильное коротковолновое излучение водородных пламен впервые обнаружил Стокс еще, в 1852 г., а полосатый ультрафиолетовый спектр сфотографировали независимо друг от друга в- 1880 г. Лайви нг и Дюар, а также Югинс (1924 г.). Детальный анализ вращательной структуры полос, выполненный Уатсоном (1924 г.) и Джеком (1928 г.), показал, что полосы соответствуют электронному переходу в двухатомной молекуле с небольшим моментом инерции. Единственно возможной частицей, ответственной за это излучение, является гидроксильный радикал ОН. Бонгоффер обнаружил радикал 0Н при введении атомного водорода в кислород (1926 г.) и в парах воды, нагретых до 1000—1600°С (1928 г.). Полный анализ спектра радикала 0Н был проведен в 1948 г. Дике и Кроосуайтом, которые дали классификацию всех полос и ветвей и определили длины волн и интенсивности вращательных линий радикала 0Н, наблюдаемых в спектре водород-кислород-ного пламени в области от 281,1 до 354,6 нм. Позднее получили запись спектра радикала 0Н в области 260—352 м [37]. Полосы ОН могут быть легко получены в спектре поглощения. После того как Кондратьевым и Зискиным в 1936 г. был разработан чувствительный спектроскопический метод линейчатого поглощения, стало возможным экспериментальное определение концентрации гидроксильного радикала в пламени. Гидроксильный радикал был обнаружен в пламени водорода также масс-спектроскопическим методом [38] и методом ЭПР [39]. [c.123]

Спектр пламени окиси углерода был исследован, в работах Вестона (1925 г.), Кондратьева (1930 г.) и Гейдона (1940 г.). Вестон получил спектр, состоящий из полос пламени СО при горении осушенной окиси углерода в кислороде. Однако спектр имеет слишком сложный характер для того, чтобы принадлежать двухатомной молекуле, а полосатые спектры молекул Ог, Сг и СО изучены до1Статочно хорошо и не имеют ничего общего с полосами пламени СО. Кондратьев высказал предположение о принадлежности спектра молекуле СОг. Имеются две различные интерпретации полос пламени СО при их отнесении к молекуле СОг одна принадлежит Гейдону- (Г940), а другая Уолшу [59]. Можно предполагать, что слабая система полос, наблюдаемая в спектрах поглощения холодной СОг ниже 170,0 м, в горячей СОг должна простираться в кварцевую область спектра и должна быть схожей с полосами в спектре пламени СО. Однако интенсивная и сложная система полос Ог, расположенная в этой области, затрудняет идентификацию полос СОг надежные данные, подтверж-даюи е их существование в спектрах поглощения, пока отсутствуют. [c.126]

NaF и KF. Экспериментальное определение молекулярных постоянных NaF и KF встречает большие трудности из-за низкой летучести этих веществ и диффузного характера их электронных спектров. Единственной работой, в которой были получены полосатые спектры фторидов натрия и калия, является работа Барроу и Каунта [648], которые исследовали спектры поглощения галогенидов щелочных металлов в ультрафиолетовой области на приборах Хильгера с низкой и средней дисперсией. Спектры обеих молекул состояли из размытых полос, не имеющих кантов. Определить постоянные NaF из полученных спектрограмм не удалось, так как спектр состоял только из пяти полос, причем в величине интервалов между полосами отсутствовала какая-либо закономерность. В то же время спектр KF содержал свыше 20 полос, которые авторы работы 1648] интерпретировали как связанные с переходами с ряда последовательных колебательных уровней основного состояния в верхнее нестабильное (или имеющее небольшой минимум потенциальной энергии ) возбужденное состояние этой молекулы. Поскольку в интервалах между полосами KF также отсутствовала строгая последовательность, для определения частоты колебания молекулы фтористого калия Барроу и К унт оценили величину постоянной ангармоничности, предположив, что [c.897]

Na l и K I. Впервые полосатый спектр поглощения паров хлористого натрия и калия в ближнем ультрафиолете был получен в работе Леви [2596]. На основании измеренных интервалов между максимумами интенсивности диффузных полос этих молекул и предположения о нестабильности их возбужденного состояния Леви вычислила колебательные постоянные Na l и КС1 в основных состояниях (вслг" ) сОе = 380, = 1,0 и со , = 280, =- [c.898]

В качестве характерного примера здесь можно указать на рассмотренную уже выше реакцию фотохимического разложения СгН4Л2, сенсибилизированную парами иода. Согласно измерениям Шумахера и Штигера [1122], скорость этой реакции при освещении светом длины волны X 4358 А, т. е. в области сплошного спектра поглощения паров иода, в 4 раза больше скорости, наблюдающейся при освещении светом длин волн Я 5461 и 5770—5790 А, приходящихся на область дискретного (полосатого) поглощения. Отсюда можно было сделать заключение, что часть возбужденных молекул иода, возникающих в последнем случае, рассеивает свою энергию (флуоресценция, превращение энергии электронного возбуждения в тепловую энергию), что и приводит к уменьшению скорости реакции. Однако, позднее Дикинсон и Нис [537] показали, что Шумахером и Штигером была допущена методическая ошибка, при учете которой не получается существенной разницы в скорости диссоциации молекулы Лг (а следовательно, и в скорости реакции) при переходе от области сплошного поглощения (Л 4358 А) в область полосатого поглощения. Таким образом, этот результат подтверждает сделанное выше заключение об атомах галоида как первичных активных центрах фотохимических реакций, идущих при их участии. [c.373]

Из полосатых спектров (ср. стр. 39, гл. IV) можно найти частоты колебаний ядер и из вращательных частот —момент инерции. Однако, такие определения могут быть произведены только для веществ в газообразном состоянии. Давление не должно быть слишком велико, иначе злолекулы начинают влиять друг на друга. При измерении обнаруживаются не все комбинации электронных переходов с квантово-возможными колебательными и вращательными частотами, а только те комбинации, которые отвечают правилам отбора, устанавливаемым с помощью принципа соответствия (ср. стр. 87), или же на основании квантовой механики. В отличие от непосредственно измеренных инфракрасных спектров, для электродных полосатых спектров поглощения возможен анализ 1 структуры полос также и у неполярных молекул. Таким образом, можно определить их моменты инерции и расстояния между ядрами. [c.106]

Гиббс и Огрызло [100] впервые описали полосатый спектр люминесценции в красной и ближней инфракрасной областях, который появлялся в микроволновом разряде в процессе рекомбинации атомов Вг в основном состоянии Полосы V 3, обусловленные переходом молекулы Вгг, находились в конце коротковолновой области спектра вместе с несколькими неидентифицированными полосами с большей длиной волны. Клайн и Коксон [101] наблюдали тот же самый спектр и пришли к заключению, что, кроме слабых полос В Г1д+ , он включает более интенсивные полосы, принадлежащие системе молекулы Вгг. Эта система очень широкая и занимает область от 6450 вплоть до 9800 А. Многие границы полос были такими же, как и полосы поглощения Вгг, отнесенные Дербиширом к крайне красной системе А — X. Для более длинных волн расхождение между границами полос поглощения и излучения постепенно увеличивается. Это отклонение указывает на необходимость пересмотра колебательных переходов этих полос поглощения. Эмиссионные полосы включают переходы с более низких колебательных уровней возбужденного состояния (у 1), чем наблюдалось в поглощении и позволяют, таким образом, надежнее оценить колебательные постоянные состояния Л П . Анализ системы А—Х в спектре послесвечения брома, проведенный с помощью прибора с высоким разрешением, должен дать легко интерпретируемые данные, которые нельзя получить из спектра поглощения Вгг, поскольку в нем слабая полоса А—Х сильно перекрывается более интенсивной системой — X 2 . [c.343]

Спектры флуоресценции разреженных газов имеют простейший вид и состоят обычно из линий. Полосатые спектры наблюдаются у молекул тех веществ, которые могут существовать во многих колебательно-вращат ьных состояниях. Иногда спектр флуоресценции представляет собой зеркальное отображение спектра поглощения (ср. рис. 2.33) таким образом, он может быть возбужден любой спектральной линией, имеющейся в полосе поглощения. По мере повышения температуры происходит уширение спектра флуоресценции. В то же время, когда вещество охлаждается настолько сильно, что его колебательные движения уменьшаются. [c.95]

В 1925 г. цитохромы вновь открыл Кейлин, который показал, что животные и растительные ткани, а также микроорганизмы дают характерный полосатый спектр. Этот спектр можно было объяснить присутствием трех геминовых белков, которые Кейлин назвал цитохромами а, и с. В том же году Варбург убедительно доказал участие цитохрома в процессе дыхания, установив, что дыхание дрожжей подавляется окисью углерода, причем угнетение снимается светом. Поскольку было известно, что окись углерода соединяется с гемом, содержащим трехвалентное железо, причем образующийся комплекс диссоциирует под влиянием света, данные Варбурга свидетельствовали об участии этого гема в процессе дыхания. Окончательное доказательство было получено при сравнении спектрального состава света, снимающего подавление, со спектром поглощения комплекса окиси углерода и гема, содержащего трехвалентное железо. Было найдено, что спектр света, снимающего подавление, очень сходен со спектром поглощения комплекса окиси углерода и цитохрома Од. [c.213]

Система полос вблизи 4050 Л, принадлежащая молекуле С, также наблюдалась в излучении ацетилено-кислород-ного пламени [70, 71, 83], в пламенах углеводородов с атомарным кислородом [42 [ и в пламенах углеводородов со фтором. Многочисленные измерения, полос, даваемых аце-тилено-кислородным пламенем в области от 3600 до 4200 Л, были проведены Киссом и Бройда [711. В дополнение к полосатому спектру Марром и Николсом [831, Киссом и Бройда [71 [ в той же области наблюдался сплошной эмиссионный спектр. Этот сплошной спектр, имеющий максимум интенсивности около 4000 Л, впервые был обнаружен в излучении угольной печи Филлипсом и Бруэром [1071, а также в спектре поглощения при экспериментах с импульсным фотолизом [106]. Так как непрерывный спектр появляется при тех же условиях, что и полосы Сд, то он предположительно был отнесен к молекуле Сд. [c.18]

В отличие от поглощения в ультрафиолетовой и видимой областях света, связанного с электронными переходами, поглощение в инфракрасной области связано с возбуждением колебаний атомов внутри молекул, колебаниями ионов и молекул в кристаллических решетках, вращением молекул или отдельных их груин и т. д. Поскольку массы атомов, ионов, мо.чекул в десятки и сотни тысяч раз больше массы электронов, то частоты их собственных колебаний и вращений несравнимо бо.чее малы, они соответствуют длинноволновой инфракрасной области спектра, простирающейся от красного конца видимого спектра X = 7500 (0,75 р.) до ультракоротких радиоволн X = 3500000 А (350 х). Вращательные кванты энергий очень низки, им соответствуют длины волн наиболее далекой части инфракрасной области спектра эта область в основном ротационная (вращательная) но своей ири роде. Если бы в молекуле имели место только изменения в ее колебате.пьной энергии, то она обладала бы тогда чистым колебательным спектром, расположенным в более коротковолновой части инфракрасного спектра, чем чистый ротационный снектр (колебательные кванты энергии бо.чее значительны, чем вращательные). Однако на колебательные состояния накладываются обычно одновременно имеющиеся в молекуле различные вращательные состояния, так что в результате получается колебательно-вращательный инфракрасный полосатый спектр, расположенный в более коротковолновой части сяектра, чем чистый ротационный инфракрасный спектр поглощения. Вторые, (ретьи и последующие гармоники, естественно, лежат в еще более коротковолновой части — ближней инфракрасной. Точнее можно наметить следующие интервалы инфракрасных спектров основные собственные колебательные частоты лежат в области от 25 до 2,5 х вторые, третьи и более высокие [c.186]

Фотолюминесценция в жидком растворе наблюдалась для ионов лишь очень немногих металлов (не считая редкоземельных). Фотолюминесценция урана в растворе ограничивается теми соединениями, которые содержат уранил-ион иОг . Все урапиловые соли имеют спектры поглощения и испускания одинакового типа [126], хотя и отличающиеся в деталях. Одинаковые спектры наблюдаются для растворов, для чистого кристаллического состояния и твердых растворов (например, во фториде натрия). Спектры имеют колебательную полосатую структуру, соответствующую колебаниям группы О—У-О (рис. 178), [c.450]

Спектр поглощения трифторида хлора изучался Шмитцом и Шумахером [58]. Поглощение света трифторидом хлора, начиная с длины волны 4700 А, медленно повышается при переходе к длине волны 2600 А. Дальнейший ход связан с возрастанием без максимума поглощения. Спектр не показывает полосатой структуры. Значения коэффициента поглощения (абсорбции) а в интервале 3400—2200 А приведены в табл. 17. [c.45]

Единственным другим стабильным окислом углерода является С3О2. Спектр поглощения этого соединения изучался Томпсоном н Хили [265], которые нашли поглощение в области между 2400 и 3300 А, причем между 2800 и 3300 А спектр имеет полосатый характер полосы образуют несколько интенсивных пар с расстояниями между компонентами, равными примерно 100 см"1, и ряд менее интенсивных пар с расстояниями 50—70 см . Дрц проведении анализа спектра Томпсон и Хили пользовались колебательными частотами 840, 2160, 1227, 540, 240 и 150 см . полосы лежат в несколько более коротковолновой части спектра, чем полосы пламени окиси углерода. Но в той области, где обе системы перекрываются, можно найти некоторое совпадение, особенно с измерениями Кондратьева, которые простираются дальше в область коротких волн, чем измерения автора. Инфракрасный спектр поглощения С3О2 изучался Лордом и Райтом [1951, которые нашли в числе наиболее интенсивных частот частоту 550 см . [c.100]

Для получения удовлетворительных результатов при наблюдении спектров поглощения необходимо иметь хороший источник сплошного излучения. В видимох области вплоть до 4000 А, а при длительных экспозициях и вплоть до 3500 А, часто оказывается пригодной нить накала обычной электрической лампочки. В качестве более мощного источника нередко употребляют точечную лампу она очень хороша, если светящаяся точка тщательно сфокусирована на щель, но иногда возникают затруднения за счет полосатых спектров азота, которые излучаются в промежутках между полюсами этой лампы. Наиболее подходящим. источником сплошных спектров для ультрафиолетовой области является разряд в водороде. В таких случаях, когда не существенна очень большая интенсивность света, вполне достаточна обычная Н-образная трубка из пирекса с большими электродами. В качестве более интенсивного источника можно рекомендовать трубку, описанную Хантером и Пирсом [149], которая состоит из охлаждаемой водой центральной кварцевой трубки и больших алюминиевых электродов, заключенных в кожухи из пирекса. Автор получил весьма удовлетворительные результаты, слегка изменив эту конструкцию с целью создания еще более мощного излучения. Пирекс в кожухах был заменен медью, которая охлаждалась водой, [c.152]

В нижеследующих таблицах приведены длины волн (>.), интенсивности (/) и колебательные квантовые числа (г , v") в исходном и конечном состояниях для тех систем полос, которые обычно наблюдаются в спектрах пламен органических соединений, содержащих кислород, водород и азот. Длины волн приведены в ангстремах, а йнтенсивности распределены по десятичной шкале па основании простых визу альных наблюдений. Наличие четких кантов полос, выделяющихся на общем фоне, отмечено буквох К после значения интенсивности. Системы полос, обухловлепные другими элементами, но довольно часто наблюдаемые в спектрах пламен, приведены в Приложении II, а системы полос, которые. уже обнаружены и.ли могут быть найдены при исследовании спектров поглощения процессов горения, перечислены в Приложении III. Подробные сведения о других известных системах полос в видимой и кварцевой ультрафиолетовой областях спектра читатель может найти в монографии Пирса и автора [224], где приведены данные для всех известных полосатых спектров двухатомных молекул и для большого числа спектров многоатомных молекул. [c.261]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология