Испускание сплошное

Иногда сплошной спектр хемилюминесценции появляется наряду с дискретными спектрами, как, например, в случае излучения пламен серы коротковолновая граница этого спектра лежит около 3000 А [97, 103, 104]. Относительно конкретного химического процесса, связанного с испусканием сплошного спектра хемилюминесценции, пока нет ясного представления. Но не приходится сомневаться, что и здесь акт излучения совпадает с актом химического превращения. [c.65]

Возможно испускание сплошного спектра хемилюминесценции в результате рекомбинации атомов или радикалов, что иногда рассматривается как обращение процесса фотохимической диссоциации. Так, например, сплошные спектры, обусловленные рекомбинацией атомов, можно наблюдать в пламенах, содержащих галоиды [97]. Спектры эти связаны с процессом [c.65]

Как только возбуждение смещается вверх по спектру поглощения (стрелка Ь на рис. 1), оставаясь в дискретной области, немедленно появляется сплошной спектр (рис. 2, б). Добавочный запас колебательной энергии, сообщенный таким образом молекуле, составляет около 5 ккал./моль, и тем не менее спектр испускания сплошной. Сплошной характер, весьма вероятно, проис- [c.26]

Светящиеся тела, содержащие возбужденные частицы, испускают излучение. Возбуждение происходит или путем поглощения квантов света, или при столкновениях, т. е. за счет теплоты. Спектры испускания известны для атомов и сравнительно небольшого числа молекул, в основном двухатомных (более сложные разлагаются при высокой температуре). Молекулярные спектры изучают главным образом как спектры поглощения, когда излучение источника сплошного спектра (например, лампы накаливания) проходит через кювету, наполненную молекулярным газом. [c.145]

Прибор имеет два источника излучения лампу накаливания, дающую сплошной спектр испускания в видимой области, и ртутно-кварцевую лампу, дающую линейчатый спектр испускания в УФ- и видимой областях спектра. [c.74]

Во-вторых, модель Резерфорда приводила к неправильным выводам о характере атомных спектров. Напомним, что при пропускании через стеклянную или кварцевую призму света, испускаемого раскаленным твердым или жидким телом, на экране, поставленном за призмой, наблюдается так называемый сплошной спектр, видимая часть которого представляет собой цветную полосу, содержащую все цвета радуги ). Это явление объясняется тем, что излучение раскаленного твердого или жидкого тела состоит из электромагнитных волн всевозможных частот. Волны различной частоты неодинаково преломляются призмой и попадают на разные места экрана. Совокупность частот электромагнитного излучения, испускаемого веществом, и называется спектром испускания. С другой стороны, вещества поглощают излучение определенных частот. Совокупность последних называется спектром поглощения вещества. [c.40]

Планетарная модель строения атома оказалась неспособной объяснить линейчатый спектр испускания атомов водорода и тем более объединение линий спектра в серии. Как было указано выше, электрон, вращаюш,ийся вокруг ядра, должен приближаться к ядру, непрерывно меняя скорость своего движения. Частота испускаемого им света определяется частотой его вращения и, следовательно, должна непрерывно меняться. Это означает, что спектр излучения атома должен быть непрерывным, сплошным. Согласно данной модели частота излучения атома должна равняться механической частоте колебаний (i/q) или быть кратной ей [c.41]

Всякое тело способно излучать (и, следовательно, поглощать) электромагнитные излучения определенных частот. Мы знаем, что спектр газа линейчат — это означает, что газ испускает дискретный набор частот. Конденсированные тела имеют сплошные спектры поглощения (и, следовательно, испускания). [c.234]

Спектрографы служат, главным образом, для работы с эмиссионными спектрами. В абсорбционной спектроскопии фотографические методы регистрации применяют в настоящее время сравнительно редко. Тем не менее любой спектрограф может быть легко использован для получения спектров поглощения, если только имеются источник сплошного излучения и кюветы для работы в соответствующей области спектра. Обычно все спектрографы снабжаются комплектом приспособлений, которые рассчитаны для работы со спектрами испускания, однако для некоторых из них выпускают и абсорбционные комплекты. [c.125]

В качестве источников света в приборе используют две лампы лампу накаливания, дающую сплошной спектр испускания в видимой области ртутно-кварцевую лампу, дающую линейчатый спектр испускания в ультрафиолетовой и видимой областях. В качестве монохроматоров служат светофильтры с узкими полосами пропускания 30— 40 нм. Прибор может быть использован как упрощенный спектрофотометр при изучении спектров систем, обладающих широкими полосами поглощения, для измерений в области 300—700 нм. Максимумы пропускания большинства светофильтров практически совпадают с рядом линий в эмиссионном спектре ртути (табл. 18). Поэтому с ртутно-кварцевой лампой можно производить измерения в ультрафиолетовой и видимой областях спектра с очень узкими монохроматическими пучками при следующих длинах волн (нм) 577,9 546 436 405,8 365 313. [c.250]

Лучеиспускание раскаленных тел, вызываемое высокой температурой, называется температурным излучением. Чем выше температура тела, тем интенсивнее его излучение. Спектры света, даваемые источниками света, называются спектрами испускания. Раскаленные твердые и жидкие тела дают непрерывный, или сплошной, спектр испускания, а раскаленные газы —прерывчатый. В первом случае спектр представляет собой разноцветную полосу с постепенным переходом цветов во втором случае на темном фоне наблюдаются разноцветные линии или полосы. При свечении раскаленных молекул газа получаются полосатые спектры при свечении одноатомных газов получаются линейные спектры. [c.54]

Это заключение подтверждается данными Смита [1152], касающимися положения максимума в сплошном спектре испускания водорода. Как известно [1301], этот спектр излучается при переходе возбужденной молекулы Н2, находящейся в низшем устойчивом триплетном состоянии, в неустойчивое состояние. Смит нашел, что в присутствии гелия или неона максимум сплошного водородного спектра смещается в сторону больших длин волн, это объясняется переходом возбужденной молекулы Нг, находящейся на высоких колебательных уровнях, на уровень и = = 0—результате соударений ее с атомами инертного газа. По Смиту, 20 мм рт. ст. гелия достаточно для того, чтобы перевести колеблющуюся молекулу Нг в нулевое колебательное состояние. Так как при давлении 20 мм рт. ст. время между двумя последовательными столкновениями возбужденной молекулы Нг с атомом Не близко к средней продолжительности жизни возбужденной молекулы (порядка 10 ек.), то из этих данных следует Р порядка 1. [c.334]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

В качестве источников света в приборе используют две лампы лампу накаливания, дающую сплошной спектр испускания в видимой области спектра и ртутно-кварцевую лампу с линейчатым спектром испускания в ультрафиолетовой и видимой областях. Приемниками световой энергии служат два сурьмяно-цезиевых фотоэлемента, включенных в цепь, как и в приборе ФЭК-М, по дифференциальной схеме. Прибор снабжен набором узкополосных светофильтров с максимумами пропускания при 315, 364, 400, 434, 490, 540, 582 (597, 630) нм (рис. 6.5). . [c.99]

Рио. 13.6. Инструментальное искажение слабой линии поглощения (а) и слабой линии испускания на сильном сплошном фоне (б). [c.338]

Главным достоинством красителей, которое обуславливает их пригодность для использования в лазерах, является то, что их молекулы, будучи растворёнными в каком-либо растворителе (воде, спирте и т.п.), при комнатной температуре образуют сплошные спектры поглощения и испускания. Структура может проявляться лишь при низких температурах. [c.420]

На рис. 18 показано, что поглощение в видимой части спектра значительно больше, чем в ультрафиолетовой области при 366 нм. Поэтому при облучении источником со сплошным спектром испускания в области около Я, акс количество поглощенной веществом световой энергии и, следовательно (при прочих равных условиях), яркость флуоресценции многократно повышается (например, для родамина С — в 10— [c.279]

Поскольку интенсивности линий и полос испускания по-разному зависят от ширины щели, спектральное распределение источников, имеющих как линейчатое, так и сплошное излучение, нужно изображать особым способом. Так, когда сканируется спектр такого источника с широкими и одинаковыми щелями спектрометра, соответствующими полуширине полосы ДЯ, получается спектр, аналогичный верхнему спектру на рис. 48, где континуум дает гладкую кривую, на которую налагаются пики в виде треугольников с полушириной полосы АЯ. Поэтому спектр можно разбить на узкие прямоугольные участки шириной ЛЯ. Каждую линию спектра ртутной лампы можно изобразить одним из этих прямоугольников с высотой, равной максимальной интенсивности на длине волны этой линий минус высота прямоугольника, соответствующего континууму при этой длине волны. Высота последнего определяется по высоте соответствующих прямоугольников на участке спектра, где линии отсутствуют. Несколько иной метод измерения спектров, имеющих линии и континуум, будет рассмотрен Е разделе В при описании источников света. [c.138]

Неисправленное регистрируемое испускание ленточной лампы на 100 Вт (размеры тела накала 17 X 2,1 мм) показано на рис. 59, и в сравнении с рис. 58 видно, что она может конкурировать с ксеноновой лампой (размеры источника 5,9 X 3,6 мм) только в длинноволновой области видимого спектра, но даже здесь ее удельная яркость значительно меньше. При использовании для возбуждения в этой области она хороша тем, что имеет действительно сплошной спектр и высокоустойчива при стабилизированном питании через трансформатор. Вольфрамовую лампу имеет смысл использовать для возбуждения в длинноволновой области, когда не требуются большие интенсивности света. Для возбуждения в фиолетовой части видимого спектра она используется редко, а в ультрафиолетовой области в большинстве случаев ее лучше заменить разрядной лампой. [c.165]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Рассмотрим два случая измерения поглощения линии при использовании а) источника сплошного спектра или с широкой линией испускания б) узкополосного источника излучения, эмисси- [c.140]

Из фнлики известно, что спектр испускания бывает сплошной, линейчатый и полосатый. [c.89]

Кроме спектров испускания различают есце спектры поглощения, которые также могут быть сплошными, линейчатыми пли полосатыми. [c.90]

Возможность наблюдения ядерного магнитного разонанса основана на поглощении или испускании энергии при переходах ядра между различными спиновыми уровнями (зеемановские уровни). Атомное ядро можно представить в виде сплошного шара, содержащего электрически заряженные частицы, которые совершают орбитальное движение. Вращение заряженных частиц индуцирует магнитный момент ядра, и ядро в результате может взаимодействовать с внешним магнитным полем. Если вещество, содержащее атомное ядро с магнитным моментом х и ядерным спином /, поместить в однородное магнитное поле Я, то оно займет один из (2/ -Ь 1) зеемановских уровней. Различия локальных магнитных полей, магнитных моментов и ядерных спинов влияют на положение этих уровней и, следовательно, на спектр ЯМР. [c.456]

Кроме дискретных молекулярных спектров поглощения и испускания, наблюдаются тагже и сплошные молекулярные спектры. Такие спектры возникают в результате переходов между двумя состояниями, из которых хотя бы одно имеет непрерывный ряд значений эиергии. В случае молекул такие спектры могут соответствовать ионизации молекулы (отрыву электрона) или диссоциации йолекулы (распа д молекулы на составные части). Сплошные спектры прим1,п<ают к сериям 1й-лебательных уровней каждого электронного состояния, а также возникают в тех случаях, когда конечное электронное состояние совсем не имеет дискретных колебательных уровней (например, как состояние для молекулы водорода). Кроме [c.668]

При Р-распаде заряд дочернего ядра на 1 отличается от заряда материнского нуклида (AZ= +1 при р-распа-де AZ= -1 при Р-распаде и е-захвате), а массовое число не меняется. Энергия Р-распада распределяется между тремя частицами Р-частицей, нейтрино и дочерним ядром, и поэтому спектр р-излучения сплошной от минимального значения до велич1шы, близкой к энергии Р-распада. Каждый актиноидный элемент имеет один или несколько р-стабильных изотопов. Изотопы, более тяжелые, чем Р-стабильные, распадаются с испусканием "р-частицы, более легкие испытывают е-захват (е) или " Р-распад. Энергия р-распада обычно увеличивается по мере удаления от линии Р-стабильности. [c.225]

Сагден с сотрудниками предложил ряд спектроскопических методов определения концентрации атомов Н в пламени [572], базирующихся на измерениях интенсивности излучения резонансных линий щелочных металлов, добавляемых в горючую смесь, и констант равновесия соответствующих процессов (например, Li -f Н,0 LiOH -f- Н) (см. также [12231), и метод определения концентрации ОН [1008] по интенсивности сплошного спектра испускания, связанного с процессом Na -f- ОН = = NaOH + hy. [c.59]

Не подлежит сомнению, что сплошные спектры свечения, наблюдаемые в различных пламенах, в большинстве случаев связаны с рекомбинационными процессами, т. ё. с радиационной стабилизацией квазимолекул, образующихся при столкновении атомов или радикалов между собой или с присутствующими в зоне горения молекулами. Таковы, например, сплошные сшектры пламен, содержащих галогены [1177, 1624 или серу [170, 303, 712, 824, 921]. Так, сплошной спектр испускания пламени сероуглерода обусловлен процессом [c.243]

Измерения абсолютного выхода света в спектре водородного пламени показывают, что приблизительно на каждые 100 ООО образующихся молекул воды возникает одна возбужденная молекула гидроксила. В спектре значительно более актиничного кислородного пламени окиси углерода одна возбужденная молекула возникает приблизительно па каждые 100 молекул образующегося СО2 [173]. В спектре пламени СО наблюдаются интенсивные полосы СОг [65 827, стр. 500—504], сплошное излучение, преобладающее при высоких давлениях и температурах, и, по-видимому, обусловленное процессом О - - СО = СО2 + v, а также полосы ОН и слабые полосы О2 (система Шумана — Рунге и атмосферные полосы). Заметим, что в спектре атомного пламени СО, т. е. пламени, горящего при взаимодействии СО с атомарным кислородом, сшюпгной спектр испускания отсутствует [113, 555]. [c.473]

Следует, однако, указать, что согласно Найпу и Гордону [846], излучение сплошного спектра пламени СО, возможно, связано с диссоциацией возбужденных молекул СО3, которые образуются при столкновении электронно-возбужденных молекул СО, находящихся в состоянии П, с молекулами кислорода С0 + 0 - С0з. Наличие возбужденных молекул СО ( П) в зоне горения СО, по Найпу и Гордону, следует из того, что при взрыве сухой смеси СО и Ог наблюдаются полосы поглощения, приписываемые ими переходу в молекуле СО. Отсутствие сплошного спектра испускания атомных пламен СО [450], т. е. пламен, возникающих при взаимодействии СО с атомарным кислородом, а также пламени С0 + ЬОз [76], по-видимому, трудно совместить с диссоциационным (а не с рекомбинационным) механизмом излучения этого спектра. [c.568]

Спектр поглощения, т. е. темные линии или полосы на ярком фоне сплошного спектра источника, наблюдается, если убыль светового потока за счет поглощения бо.т1ьше вклада спонтанного и индуцированного излучения исследуемого объекта. Если доминирующим является излучение объекта, то наблюдается спектр испускания, т. е. яркие полосы и линии на темном фоне сплошного спектра. При точном балансе поглощенной и излученной энергии наступает так называемый момент обращения, когда полосы и линии исчезают на фьне сплошного спектра источника. При этом яркостная температура источника сплошного спектра равна эффективной температуре возбуждения излучаемых объектом полос, линий или сплошного спектра. Эффективная температура возбуждения определяется по отношению заселенностей верхнего и нижнего N уровней соответствующего перехода [c.333]

Для линейчатого спектра испускания при отсутствии заметного сплошного фона в источнике излучения большая разрешающая способность прибора необходима лишь для разделения линий и не обязательна, если спектр беден линиями. Различие между требованиями к спектральным приборам, предназначенным для обнаружения линий поглощения и линий испускания, как уже отмечалось выше, исчезает, если превышение спектральной яркости линии испускания над фоном оносительно невелико (рис. 13.6). В этом случае и линия испускания, уширенная прибором, может сделаться незаметной на фоне сплошного спектра. Естественно, что при использовании для исследования поглощения источника линейчатого спектра требования к разрешающей способности прибора будут определяться только необходимостью разделения линий источника. [c.340]

ГИИ служат два сурьмяно-цезиевых фотоэлемента. В качестве источников света в приборе используют две лампы лампу накаливания, дающую сплошной спектр испускания в видимой области, и ртутно-кварцевую лампу, дающую линейчатый спектр испускания в ультрафиолетовой и видимой областях. В качестве моиохроматоров служат светофильтры с узкими полосами пропускания. Следовательно, прибор может быть спользован для изучения спектров поглощения. Максимумы пропускания большинства этих светофильтров практически совпадают с рядом линий в эмиссионном спектре ртути. По- [c.92]

При излучении р-частицы конечное ядро остается в возбужденном состоянии, причем возбуждение снимается испусканием Y-кванта. Если возбулсденные уровни располагаются достаточно близко друг к другу, то спектр -излучения будет сплошным и -распад должен сопровождаться излучением также сплошного спектра. При этом сумма энергий у-кванта н -частицы в каждом акте распада постоянна и равна максимальной энергии. Однако экспериментально установлено, что у-излучение, сопровождающее -распад, имеет дискретный спектр, а в некоторых случаях отсутствует. [c.65]

В вопросе о зависимости спектров люминесценции от структуры молекул ясности тоже еще не достигнуто, хотя этой теме и посвящено большое число работ. Особый интерес представляют, на наш взгляд, работы Непо-рента с сотрудниками. В них рассматривается связь между спектрами люминесценции и степенью и характером взаимодействия колебательных и электронных состояний в молекуле. Ненорент различает молекулы простые и сложные [8]. За меру сложности молекулы Ненорент принимает вероятность внутреннего перераспределения колебательной энергии IV. Если взаимодействие между электронно-колебательными уровнями мало, т. е. W мало, молекуле свойственны хорошо развитые полосатые спектры ) это простые молекулы, обладающие обычно высокой степенью симметрии, примером может служить бензол. При увеличении W (нередко связанном с уменьшением симметрии молекулы) полосы в спектре размываются, отдельные максимумы пропадают и спектр образует одну сплошную полосу. Такие молекулы Непорент относит к категории сложных. У среднесложных молекул сиектр поглощения — дискретный, а испускания — диффузный причина этого кроется в том, что при возбуждении возрастает запас колебательной энергии мслекулы, а это влечет за собой увеличение [c.55]

Усовершенствованный импульсный источник лайманов ского континиума большой апертуры был разработан Гартоном [73]. Используя емкости для высокой резонансной частоты и трубки специальной конструкции, удалось снизить постоянную времени до 2 мксек и получить плотность тока в импульсе до 37 ООО а/сж в трубке из окиси алюминия с диаметром отверстия в 1 см. Этот источник дает сильный сплошной спектр испускания вплоть до 350 А. При этом разрушение стенок не очень велико и воспроизводимость импульса достаточна для количественного измерения коэффициентов поглош,ения на коротких длинах волн. [c.95]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология