Влияние параметров на колебательность

Приведенные выше общие качественные соображения о влиянии параметров колебательного контура на спектральные и аналитические характеристики указывают пути достижения оптимальных условий разряда в зависимости от свойств определяемых элементов и исследуемых материалов. Окончательный выбор параметров контура делается в каждом случае на основе экспериментально установленной зависимости интенсивности нул ных для анализа линий и фона от Ь, С, И, Я, й. [c.64]

Ос = у соо — у - Время затухания колебаний составляет приблизительно /к 4/7. По соотношениям величин ку, к , к , и в выражении (3.116) можно судить о влиянии параметров исполнительного механизма и нагрузки на колебательность следящего привода при переходном процессе. [c.207]

Таким образом, определив по формуле (3.137) параметры А и можно посредством диаграммы Вышнеградского (см. рис. 3.18) качественно оценить устойчивость и колебательность следящего привода с механическим управлением, описываемого функциями (3.133) и (3.134). При этом для корректирования параметров желательно знать их влияние на колебательность следящего привода. Нужную аналитическую зависимость можно получить, раскрыв произведение параметров Вышнеградского А Во-Гипербола Л Во = служит, как показано, границей устойчивости. Диапазон 1 < А В < 1,5 считается малым запасом устойчивости. При дальнейшем увеличении произведения A B следует ожидать снижения колебательности следящего привода вплоть [c.217]

Выражения (3.138) и (3.139) дают возможность оценить влияние параметров следящего привода на колебательность переходного процесса при ступенчатом воздействии и выбрать направление для корректирования параметров. [c.218]

Выясним зависимость частот валентных колебаний VI и V2 от указанных параметров, следуя работе [1634]. При этом силовую константу связи СК специально примем постоянной и равной силовой константе цианид-иона = 16,47 мдин/А, а остальные две силовые константы и массу атома М будем варьировать в широких пределах. Другими словами, выясним влияние на колебательные частоты VI и только лишь изменения механики колебаний системы при переходе от изолированного цианид-иона к координированной монодентатной цианогруппе. [c.131]

Резонансные методы измерения параметров применяются главным образом на высоких частотах для определения индуктивности, емкости, активного и полного сопротивления, взаимной индуктивности, добротности, частоты и других параметров ОК, которые проявляются на этих частотах. Методы основаны на оценке влияния измеряемого параметра на колебательный контур, составленный из изме- [c.458]

Прибор ИГП-3, предназначенный для измерения толщины гальванических покрытий, также основан на методе измерения с помощью вихревых токов, возникающих при наложении катушки датчика, являющейся элементом колебательного контура, на деталь, имеющую покрытие. Обратное воздействие магнитного поля на катушку датчика приводит к изменению электрических параметров колебательного контура. Степень влияния зависит от толщины покрытия. [c.233]

Для описания влияния колебательного возбуждения реагентов на величину коэффициента скорости химической реакции использовался следующий упрощенный подход. Вводился эмпирический безразмерный параметр а [40], изменяющийся от нуля до единицы и характеризующий долю колебательной энергии, эффективно участвующей в преодолении активационного барьера. При этом микроскопический коэффициент скорости реакции с участием колебательно-возбужденных молекул имеет вид [c.150]

Чтобы исключить влияние неоднородности постоянного магнитного поля, количественные измерения методом автодинного генератора удобно проводить в режиме насыщения. Постоянство амплитуды генерируемых колебаний (уровень генерации) в этом случае должно строго контролироваться в процессе измерения. При обычных параметрах колебательного контура напряжение сигнала поглощения составляет примерно 100 мкВ [c.34]

В начале исследований нами определены некоторые зависимости процесса, связываюш,ие параметры колебательной системы с результатами обработки. Так, в диапазоне ультразвуковых частот влияние частоты колебаний / (в кгц) на производительность выражается зависимостью [c.367]

Реакции, протекающие с изменением валентного состояния компонентов, при высоких температурах могут проявлять меньшую однотипность, так как энергии перехода в возбужденные состояния соединений аналогичных элементов для разных валентных состояний неодинаковы. Так, энергии возбуждения атомов элементов подгруппы лития различаются значительно. Поэтому реакции диссоциации двухатомных молекул этих элементов на свободные атомы (или процессы ионизации атомов), являющиеся формально однотипными, будут различаться сильнее, чем обычные однотипные реакции. Конечно, на термодинамические параметры процессов при высокой, температуре может оказывать искажающее влияние не только возбуждение атомов, но и возбуждение молекул, в частности колебательных уровней в них. [c.181]

Параметры функции распределения оценивались с помощью модифицированного метода моментов. Исследовалась зависимость этих параметров от начальных кинетических энергий Т%, 7 и от полного момента импульса системы. Показано, что f (т) зависит от начальной кинетической энергии колебательных степеней свободы и координаты реакции (рис. 4.29). Полный момент импульса системы не оказывает существенного влияния на параметры функции распределения по максимальным временам жизни и, следовательно, на константу скорости спонтанного распада (рис. 4.30), что очевидно, связано с малостью момента импульса молекулы для задаваемых значений начальной вращательной энергии. [c.117]

Выбор селена в качестве объекта исследования определяется тем, что при комнатной температуре он существует в кристаллической и аморфной модификациях, причем вторая структурно аналогична жидкости, отличаясь от последней почти полным отсутствием диффузионного движения атомов. Кроме того, хорошо известно, что цепочная структура селена сохраняется при переходе из кристаллического состояния в аморфное, т. е. в обоих состояниях сохраняется структура ближайшего окружения. Все эти свойства селена позволили исследовать в неискаженном виде влияние нарушений дальнего порядка на его колебательный спектр. На рис. 7.9 представлен спектр частот кристаллического и аморфного селена. Очевидно, что все изменения в спектре, происходящие при переходе селена из кристаллического в аморфное состояние, сводятся к смещению высокоэнергетической группы колебаний в область высоких, а остальной части спектра — в область низких частот. Такое изменение в спектре обусловлено изменением параметров спиральных цепочек, составляющих структуру селена. [c.187]

Расчетно-теоретическим способом можно получить многие химические и физические характеристики молекул, включая конформацион-ные свойства, барьеры внутреннего вращения, относительные устойчивости различных изомеров или же различных электронных состояний. Можно рассчитать также некоторые константы, относящиеся к электронным и колебательным спектрам, а также другие параметры. Мы рассмотрим только одну из возможных характеристик молекул-ее равновесную геометрию. На сегодняшний день высококачественные расчеты геометрического строения молекул, состоящих из относительно легких атомов, обладают такой же достоверностью, как и наилучшие экспериментальные данные. Однако следует иметь в виду, что расчеты дают нам равновесную геометрию, в то время как различные экспериментальные методы приводят к некоторой эффективной геометрии молекулы, усредненной по внутримолекулярным колебаниям. В зависимости от величины этих колебаний и от их влияния на строение молекулы равновесная и усредненная структуры могут различаться в разной степени. Результаты расчетов становятся менее достоверными, [c.308]

Рассматриваемые ниже автоколебания акустического типа можно охарактеризовать как вызванные наличием обратной связи. В случае возбуждения автоколебаний процессом горения (вибрационное горение) обратная связь будет приводить к влиянию акустических колебаний на процесс горения. Поэтому в специальной главе будет рассмотрен целый ряд физических явлений, приводящих к замыканию подобной обратной связи. Однако в большинстве теоретических расчетов обратная связь не конкретизируется, а вводится чисто формально, как зависимость существенного параметра в зоне горения (на поверхности разрыва 2) от величины колебательной составляющей скорости или давления. [c.21]

В молекулах с неаддитивными связями само понятие дипольного момента связи как независимой характеристики свойств отдельных связей теряет свой смысл. В этом случае параметры л будут зависеть не только от свойств своих связей, но и от влияния окружения. Эта зависимость будет тем большей, и, следовательно, параметры все в меньшей степени будут отражать свойства отдельных связей, чем менее обособленными являются структурные элементы молекулы. В молекулах, состоящих из аддитивных групп, параметры каждой группы будут определяться только свойствами соответствующей группы и, в частности, будут являться функциями только таких естественных колебательных координат из совокупности всех естественных координат молекулы, которые определяют колебания этих групп как свободных молекул . В неаддитивных молекулах параметры ла являются уже функциями не только межатомного расстояния своих связей, но зависят также от положения других атомов молекулы. Однако в общем случае для характеристики любых молекул целесообразно сохранить единую форму [c.177]

Действительно, из правил отбора для матричных элементов координаты гармонического осциллятора следует, что под влиянием взаимодействия, пропорционального ху, переходы г 1 г 1 в одном осцилляторе сопровождаются переходом 2 -> г з + 1 в другом осцилляторе. В первом случае изменение колебательной энергии равно АЕ = ЙАм = = Й((й1 — (О2), во втором — И ((О1 4- (Оз)- При условии, когда параметр Месси (ОТ велик, можно ограничиться рассмотрением процессов, которые протекают с минимальным выделением или поглощением кинети- [c.173]

Во втором варианте (Л и С ) в качестве параметра был взят ван-дер-ваальсовский радиус донора протона, а дипольный момент определялся как сумма дипольных моментов связи О—Н и индуцированного дипольного момента. Производная дипольного момента комплекса по колебательной координате (x/dr была взята из работы [И] с поправкой на влияние эффективного поля световой волны по приведенным в [4] формулам. [c.53]

Влияние запаздывания особенно сказывается, когда нагрузка носит колебательный характер (рис. 15, д). В этом случае регулируемый параметр не только отстает по фазе, следуя за колебаниями нагрузки, но имеет максимальные отклонения значительно меньшие, чем при ступенчатой нагрузке такой же величины (рис. 15, е). При периодическом пуске и остановке машины температура испарителя колеблется, например, в пределах от О до —18°С, а температура в противоположном конце камеры циклично изменяется от 5 до 2°С. [c.32]

Чтобы рассмотреть влияние этих двух частных производных на процесс возбуждения колебаний, надо предварительно располагать диаграммами устойчивости в плоскости параметров колебательной системы Q , Q ). Такие диаграммы строились в предыдущем параграфе. Здесь достаточно указать, что в большинстве случаев они имеют вид, аналогичный диаграммам на рис. 36. Такой вид имеет, например, диаграмма усто11чнвости, построенная для частот, близких к основному тону колебательной системы при равенстве длин холодной и нагретой частей течения. Поэтому воспользуемся указанной здесь диаграммой для дальнейшего анализа процесса возбуждения акустических колебаний. [c.207]

Следует отметить влияние частоты на параметры колебательного контура, тем более что для работы с металлическими разрезными разрядными камерами рекомендуется минимальная частота 1,76 МГц. Как известно из п. 2.16.2, с увеличением частоты уменьшаются электрические потери в разрядной камере. Кроме того, с увеличением частоты уменьшается минимальная мощность для ноддержания ВЧИ-разряда в одном и том же газе. Однако при увеличении частоты растет характеристическое сонротивление колебательного контура и снижается напряженность магнитного поля в индукторе. [c.127]

Влияние давления газа на частоту и ширину колебательно-вращательных линий водорода. Столкновения мевду молекулами Е газовой фазе, как известно, влияют на параметры колебательно-вращательных линий в спектрах любой природы. Исследования этих эффектов представляют интерес для физики межмолекулярных взаимодействий, атмосферной спектроскопии, квантовой электроники, а также важны для получения наиболее точной информации о спек-гроскопическях характеристиках изолированных молекул. Особое значение для молекулярной спектроскопии имеют данные о влиянии внешних возмущений на колебательно-вращательнне спектр молекулы водорода, представлящяе собой, благодаря простоте объекта, наиболее привлекательный материал для проверки существующих теорий. [c.15]

Б а р а н о в Г.И. Изучение влияния слабых мавюлеку-лярных взаимодействий на некоторые параметры колебательных спектров и вращательная подвижность молекул в чистых кадкостях Автореф, канд, дис. Красноярск, 1971, 34 с, [c.205]

Влияние параметра а на величину фактора неравновесности демонстрируют результаты расчета по СУСУ-модели, например, для диссоциации молекул кислорода при различных значениях колебательной температуры Ту для Т = 10000 К (и = /5) [c.276]

Динамические характеристики. Из-за внешних воздействий и (или) изменений внутренних свойств катализатора и реактора в целом температурные и концентрационные поля в слое катализатора меняются во времени. При этом, как было показано, те параметры, влияние которых в стационарном режиме можно было не учитывать, часто оказываются существенными в нестационарном процессе. К таким параметрам можно отнести, например, дисперсию вещества вдоль слоя катализатора, массоемкость и теплоемкость слоя, неравподоступность наружной поверхности зерна, внешний тепло- и массообмен. В стационарном режиме значительное число факторов воздействует на состояние системы независимо и часто аддитивно. Это позволяет использовать более узкие модели и эффективные параметры, отражающие суммарное влияние этих факторов. В нестационарном режиме степень влияния этих же факторов может быть иной и, кроме того, сильно зависеть от состояния системы. Р1х влияние необходимо учитывать порознь. Так, например, дисперсию тепла вдоль адиабатически работающего слоя катализатора в стационарном режиме вполне достаточно представить коэффициентом эффективной продольной теплопроводности. В нестационарном режиме это недопустимо — необходимо учитывать раздельно перенос тепла по скелету катализатора, теплообмен между реакционной смесью и наружной поверхностью зерна и иногда перенос тепла внутри пористого зерна. Из-за инерционных свойств в нестационарном режиме имеют место большие, чем в стационарном, градиенты температур и концентраций на зерне и в слое катализатора. Это приводит, иапример, к отсутствию пропорциональной зависимости между температурой и степенью превращения, непродолжительному, но большому перегреву у поверхности зерна с наилучшими условиями обмена, значительным перегревам слоя — динамическим забросам, на-Л1Н0Г0 превышающим стационарные перепады температур между входом и выходом из слоя могут быть в несколько раз больше адиабатического разогрева при полной степени превращения. Сдвиг по фазе между температурными и концентрационными полями иногда приводит к возникновению колебательных пере- [c.13]

Различная сольватация молекул, находящихся в основном или возбужденном состоянии, приводит не только к сдвигу максимума флуоресценции, но и к изменению относительных интенсивностей электронно-колебательных элементов тонкой структуры полос испускания. Например, усиление взаимодействия растворителя с растворенным веществом может сопровождаться заметным повышением интенсивности запрещенных правилами симметрии вибронных полос, отвечающих слабым электронным переходам [320, 359]. Особенно хорошо изучено влияние растворителей на спектр флуоресценции пирена, впервые описанное Накадзимой [356] и позднее использованное Донгом и Винником [357] для разработки эмпирического параметра полярности растворителей, так называемой Рг/-шкалы (см. разд. 7.4). [c.443]

Установлено, что явление мультилюминесценции, наблюдаемое для биядерных [М(С/ Ы)(ц-СЫ)М (С Ы)] комплексов, определяются процессами деградации энергии из двух в значительной степени изолированных возбужденных состояний, локализованных на М(С Н) - и М (С Ы) -фрагментах, каждое из которьк характеризуется фиксированными энергетическими и кинетическими параметрами практически независимо от состава комплексов. Влияние состава комплексов в определяет эффективность образования возбужденных состояний, локализованных на М(С Ы) - и М (С К) -фрагментах, в результате процессов колебательной релаксации, внутренней и интеркомбинационной конверсии. [c.63]

Для выбора основны параметров корректирующего устройства нужно оценить влияние двух дополнительных звеньев на ЛАХ и ФЧХ разомкнутого контура регулирования следящего привода. Известно, что ди4х )еренцирующее звено второго порядка влияет на ЛАХ и ФЧХ. цепи последовательно расположенных звеньев обратно влиянию колебательного звена [31 ]. Асимптота ЛАХ дифференцирующего звена второго порядка изменяет наклон суммарной ЛАХ на угол -(-40 дБ/дек при сопрягаемой частоте (ug = l/Tap. Сдвиг по фазе указанное звено имеет положительный и в пределе равный -j-l80°. Это существенно отклоняет ФЧХ цепи звеньев в сторону повышения запаса устойчивости. [c.259]

За последнее время было выполнено большое количество расчетно-теоретических работ, посвященных исследованию влияния кинетики химических реакций [299— 347], колебательной релаксации [348—357], электронноионной рекомбинации [358—363] на параметры высокотемпературных газовых потоков. Появился ряд монографий [262, 364—367], в которых рассмотрены основные особенности газовых течений при наличии релаксационных явлений. Интерес к неравновесным течениям в значительной мере обусловлен развитием ракетной техники, исследованиями в аэродинамических экспериментальных установках и МГД-генераторах. [c.118]

Поскольку расход горючего никак не зависит от состояния колебательной системы, и поскольку влияние запаздывания здесь не рассматривается, от-чичное от нуля возмущение теплоподвода Q может возникнуть лиять в результате возмущения полноты сгорания введенного в поток горючего. Опыты говорят о том, что полнота сгорания мало зависит от давления среды, если это давление незначительно отклоняется от нормального. Прп горении смеси в открытой трубе давление действительно колеблется сравнительно слабо (на доли атмосферы), поэтому будем ниже пренебрегать влиянием давления на полноту сгорания. Скорость течения является более существенным параметром. Нередко увеличение скорости потока после превышения ею некоторой величины приводит к заметному снижению полноты сгорания. В пределе, при значительнолг увеличении скорости течения может произойти так называемый срыв нламени — полное прекращение горения. Наибольшее влияние на полноту сгорания оказывает обычно коэффициент избытка воздуха а (отношение фактического количества воздуха в единице массы смеси к количеству воздуха, теоретически необходимому для полного сгорания заключенного в ней горючего). Таким образом, примем, что [c.205]

В этом отношении наиболее перспективной представляется характеристика 0 Н -группировок по их колебательным спектрам Во-первых, этот метод, будучи чувствительным к числу внутренних степеней свободы группировки и ее г.имметрии, позволяет получать разнообразную информацию о ее строении. Во-вторых, имея в своем распоряжении монотонно меняющиеся спектральные характеристики полос поглощения, метод колебательной спектроскопии сам по себе не требует разделения всех ОтН -группировок на какие-либо дискретные группы. И, наконец, в-третьих, поскольку некоторые спектральные параметры О ,Н -группировок оказываются чувствительными к возмущению последних различными межмолекулярными взаимодействиями, колебательный спектр позволяет судить о строении молекул, входящих в первую координационную сферу ОтН -группировки. Таким образом, колебательная спектроскопия принципиально позволяет получать довольно обширные и разнообразные сведения как о строении самих О Н -груннировок, так и о их влиянии на те соединения, в которые они входят. В связи с этим строгая количественная оценка реальных возможностей метода инфракрасной спектроскопии и разработка конкретных приемов исследования, позволяющих получать более полные сведения о природе оксигидрильных группировок, в настоящее время являются весьма актуальными. Ряду таких разработок, равно как и анализу их применимости к конкретным системам, будут посвящены следующие главы этой книги. [c.13]

До сих пор мы рассматривали те изменения абсолютных интенсивностей колебательных полос воды, которые возникают при переходе от одного соединения к другому. Последнее явление свойственно не только молекулам воды, но и любым другим функциональным группам, геометрические и силовые параметры которых изменяются под влиянием соседних атомов той же самой или других молекул. Было показано, что очень большая чувствительность ЭОП ОН-, МН-, С1Н-связей и других к энергии образуемой ими водородной связи препятствует успешному использованию vx-н-пoлo поглощения для количественного анализа этих группировок. [c.188]

Чисто вращательный спектр 502 расположен в микроволновой области. Впервые микроволновой спектр 50а исследовали Дейли, Гольден и Вильсон [1244], которые определили частоты 11 переходов между высокими уровнями вращательной энергии. На основании соответствующих формул квантово-механической теории жесткого ротатора и приближенного учета эффекта центробежного растяжения эти авторы определили значения структурных параметров молекулы 5О2, согласующиеся с результатами электронографических исследований [517]. Однако рассчитанные в работе [1244] значения частот вращательных переходов ЗОг оказались в плохом соответствии с наблюдаемыми значениями. Это побудило Сир-веца [3752] заново исследовать ту же область микроволнового спектра 502 и более точно учесть влияние центробежного растяжения при анализе результатов измерений. По этим данным он определил значения главных моментов инерции молекулы 50а для основного колебательного состояния. [c.317]

Экспериментальное исследование колебательного возбуждения и дезактивации различными релаксационными методами, а также путем изучения кинетики заселенности индивидуальных колебательных состояний при-лазерном возбуждении [1766] обнаружило большое число случаев, когда модель дышащих сфер оказывается непригодной. При попытке описать вероятности переходов в таких процессах формулой вида (15.5) для параметра 0 приходится принимать столь малые значения, что соответствующие им значения I отвечают необычайно крутому потенциалу отталкивания. Подобного рода аномалии проявляются в случае процессов, в которых участвуют молекулы с малыми моментами инерции при больших приведенных массах сталкивающихся пар "частиц, например, галогено-водородов,метанаи т. п. [634, 1706]. Приведенная в предыдущем разделе оценка показывает, что при этих условиях возможно сильное влияние вращения молекулы на вероятность колебательных переходов. Это влияние, однако, не может быть правильно учтено в рамках теории возмущений. [c.171]

Первые три слагаемых в выражении для Н описывают соответственно упругое столкновение АВ и СВ и свободные колебания АВ и СВ. Гамильтониан взаимодействия в отличие от (15.1) содержит три члена первый обусловливает обмен между относительной поступательной энергией и колебаниями АВ, второй — между относительной поступательной энергией и колебаниями СВ и третий — между колебаниями СВ и АВ под влиянием зависящего от времени межмолекулярного взаимодействия. Поскольку величины х ш у предполагаются малыми, из выражения для Нвз видно, что абсолютная величина взаимодействия, отвечающего колебательно-колебательному обмену энергии и содержащего квадрат малой величины ху, меньше абсолютной величины взаимодействия, ответственного за колебательно-поступательный обмен энергии и содержащего первую степень параметра х или у. Однако можно показать, что в квазире-зонансных условиях вероятность колебательно-колебательного обмена оказывается больше вероятности колебательно-поступательного обмена энергии, если последний протекает при почти адиабатических условиях. [c.173]

В высокочастотных титрометрах второго типа—Q-мeтpax используется влияние ячейки на электрические параметры генератора. На рис. 203 изображена одна из схем Q-мeт-рического титрования. В этой схеме ячейка 1 индуктивно при помощи катушки 2 связана с колебательным контуром генератора 3. Изменение электропроводности раствора в ячейке вызывает изменение потерь в колебательном контуре генератора, что приводит к изменениям сеточного тока, измеряемого микроамперметром 4, и анодного тока," измеряемого микроамперметром 5. Наблюдение сеточного тока удобнее, чем анодного тока. В точке эквивалентности происходит резкое изменение сеточного тока. [c.358]

Параметра определяется влиянием дефектов на расстояние между данными кристаллографическими плоскостями [для 2 1-кинка а составляет около 0,5 для плоскостей (ПО), см. табл. 4.12]. Результаты, относящиеся к закристаллизованному из раствора полиэтилену до и после отжига и при быстрой и медленной кристаллизации, приведенные в разд. 4.2.2 (табл. 4.11 и стр. 512 т. 1), свидетельствуют о незначительном изменении. Чачкович и др. [23] считают, что величина у составляет около 0,002, т.е. имеет один и тот же порядок величины с концентрацией кинк-дефектов, приведенной в разд. 4.2.3 (стр. 519 т. 1). Исходя из того, что кинк-дефекты в конце концов действительно достигают равновесной концентрации, повышение температуры должно приводить к увеличению их числа, а понижение температуры должно уменьшать число дефектов или замораживать определенное число дефектов при данной температуре. Количественная проверка этих эффектов еще не проведена. Наблюдаемое ниже температуры плавления более высокое значение теплоемкости по сравнению с тем, которого можно ожидать на основе колебательного спектра кристалла (см. гл. 12 т. 3), по-видимому, обусловлено обратимым поглощением тепла, вызванным образованием дефектов [5]. [c.454]

Более точную количественную характеристику рассматриваемого колебательного уширения можно получить, если известны диаграммы Е = /(Д) уровней энергии как функции параметра кристаллического поля А (см. раздел II. 5). Действительно, из рис. V. 1 видно, что чем больше сдвиг минимумов основного и возбужденного состояний, тем больше энергия перехода bQ = = Е2 — 1 зависит от межатомного расстояния Q, т. е. тем больше абсолютное значение производной d(l2Q)/dQ = dE2/dQ — dEJdQ. С другой стороны, производная dEjd/S., очевидно, характеризует относительную чувствительность уровня энергии к изменению влияния лигандов или, при прочих равных условиях,— к изменению межатомных расстояний Q. Отсюда выявляется корреляция между колебательным ущирением и величинами [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология