Модели плазмы

Распределение давления. Распределение давления во вращающейся плазме определяется силами инерции, электрическими и магнитными силами, а также силами трения. Используя двухжидкостную модель плазмы (учитывающую только электроны и ионы), пренебрегая при этом массовым потоком и считая температуру постоянной по сечению, выражение для радиальной составляющей уравнения баланса импульса можно записать в следующем виде [c.280]

Нами уже рассматривались вопросы устойчивости дуги для двухслойной модели плазмы (рис. 27). На рис. 39 (аналогичному рис. 27) приведены результаты, полученные более точными методами. Качественно вид зависимости остался тем же, что и на рис. 27. По-прежнему можно выделить четыре характерных участка на кривых, соответствующих участкам Л, В, С и ) на рис. 27. Положение точки минимума, являющейся границей между устойчивым и неустойчивым участками кривой, очень сильно зависит от напряженности электрического поля. [c.104]

Мы не будем касаться вопросов, связанных с рассмотрением равновесных свойств плазмы. Они довольно хорошо рассчитываются на основе равновесной статистической механики (см. например, [1]). В настоящее время предпринимаются усиленные попытки получить уравнение состояния плазмы в области сильной неидеальности, т. е. в условиях, когда число частиц в дебаевской сфере невелико (по этому поводу см., например, [2—5]). Для двумерной модели плазмы в [6] получено точное урав- [c.113]

Столкновительно-излучательная модель. В этой модели плазмы учитываются электронные столкновения, вызывающие ступенчатые переходы, т. е. процессы, которые ограничивают применимость корональной модели. В основе столкновительно-излучательной модели лежат следующие предположения [ 1 ] [c.390]

Существует следующая модель процесса механического активирования, известная как деформационная модель плазмы (рис. 89). Согласно этой модели на границе двух сталкивающихся тел существует область высокого беспорядка, в которой непрерывно образуются дислокации, концентрирующиеся в предповерхностном слое. Между двумя сильно деформированными поверхностными слоями возникает плазма, которая испускает электроны и световые волны. Благодаря состоянию возбуждения в области плазмы [c.316]

Из рассмотрения рис. 5 и 6 или ррс. 13 и 14 видно, что, используя двухслойную модель плазмы, мы очень грубо учитываем изменение проводимости, лищь в основных чертах воспроизводя характер ее зависимости от температуры. Возникает вопрос, нельзя ли более строго учесть изменение свойств, не нарущая линейности уравнений. Если [c.96]

С учетом различных состояний возбуждения, которые возникают во время механического воздействия в твердой фазе и ее окружении, Тиссен разработал модель процесса. Из этой модели следует, что во время механического активирования возможно состояние с более высоким возбуждением, чем данный Смекалем энергетический предел— теплота плавления как верхняя граница избыточной свободной энергии. Эта модель вошла в литературу как модель плазмы, в ней обходятся без приме- [c.443]

В то время как стационарная область у самых разных реакций примерно одинакова, периоды индукции и затухания протекают различным образом. Степень превращения в период индукции повышается обычно круто с началом трибохимической реакции. В период затухания скорость превращения может падать также очень круто или же, напротив, медленно. Наклон кривой зависит от вида реакции и от механической нагрузки. Реакции, которые во время механического воздействия проходят через состояния высокого возбуждения (в терминологии модели плазмы — плазменные реакции), обнаруживают резкий подъем скорости превращения с началом механической обработки и такой же крутой спад с ее окончанием. К этому случаю относится, например, образование метана при взаимодействии 51С+Н2 в условиях механической обработки (рис. 16.11). [c.458]

Излучение водородной дуги при пониженном (0,05 атм) давлении изучалось Гейдрихом [141]. Рассчитано влияние излучения на энергетический баланс при налоншнии продольного магнитного поля (20 кгс). В одной из моделей плазма считалась непрозрачной для лаймановского излучения и полностью прозрачной для остального в более слоншой модели принималась во внимание частичная реабсорбция по всему спектру. При Г==2-10 ° К излучением отдается 15% мощности. [c.187]

В связи с ограниченностью области применимости трехкомпонентной модели плазмы некоторые части кривых на рис. 4 могут не иметь физического смысла. На участке аА степень ионизации мала, Линия тп ограничивает область V > . Неидеальность атомов и перекрытие их электронных оболочек приводит к более пологому ходу р (у) 123]. Поэтому реальная изотерма р (и) должна иметь вид ag. [c.265]

Различные классические модели плазмы исследовались методами Монте-Карлов [7, 35—38]. В [35, 7 ] рассматривалась система зарядов одного знака на однородном нейтрализующем фоне. Состояние такой системы определяется значением одного лишь параметра взаимодехгетвия т-В [7] проведены исчерпывающие расчеты для наиболее интересной области значений у Найдены различные термодинамические величины и парные коррелятивные функции. При 10справедливо дебай-хюккелевское приближение, а при у 10 система претерпевает [c.269]