Истечение газов и паров из отверстий

Истечение газов и паров отличается от истечения жидкости тем, что при истечении из отверстия или сопла газов одновременно с увеличением линейной скорости и уменьшением давления происходит их расширение с увеличением удельного объема. [c.86]

Для того чтобы выяснить, какое расстояние должно быть между наружными краями колпачков, необходимо ясно представить картину барботажа. При малых скоростях пара при прохождении пара в жидкости возникает пузырьковый режим барботажа, характеризующийся тем, что сквозь щели колпачков выходят отдельные пузыри пара. При увеличении скорости отдельные пузыри сливаются и образуют струи. Эти струи, вытекая в среду, обладающую значительно большей плотностью, распадаются на п ыри. Участок сплошной струи получил наименование факела, а этот режим барботажа назван струйным. Скорость течения пара, при которой пузырьковый режим барботажа переходит в струйный, носит название критического. Для случая истечения газа в жидкость через круглые отверстия Аксельрод и Дильман [7 ] предложили формулу [c.152]

Для обдувки обычно используют воздух с комнатной температурой. Дополнительно к обычной обдувке в ряде патентов [28, 29] предусматривают подачу горячего воздуха или пара непосредственно под зеркало фильеры, в основном с целью защиты ее от охлаяда-ния. Известный интерес представляет использование подачи горячего газа в процессе производства сверхпрочного полиэфирного волокна, описанного в патенте [30] фирмы Дюпон . Согласно описанию, формование осуществляют при малых значенпях натяжения нити, порядка 1 мН/текс (0,1 гс/текс). Для замедления затвердевания нити верхнюю часть прядильной шахты нагревают или подают в нее воздух или инертный газ с температурой 300 °С. Б нижней части шахты нить резко охлаждают. В случае применения фильер с диаметром отверстий 0,3 мм отношение скорости намотки к скорости истечения расплава — менее 70. После ориентационного вытягивания в атмосфере перегретого пара с горячими подающими роликами (140 С) или после двухстадийного вытягивания с общей кратностью 5,7—10 получают нити с прочностью 0,9—1,35 Н/текс (90—135 гс/текс). О промышленном выпуске полиэфирных нитей с указанной максимальной прочностью в литературе данных не имеется. [c.200]

ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ПАРОВ ИЗ ОТВЕРСТИЙ [c.57]

В ситчатых тарелках истечение газа (пара) в жидкость происходит через все отверстия тарелки. [c.691]

Режим равномерной работы наступает при дальнейшем увеличении скорости газа (до 1 м/с). При этом увеличивается высота зоны пены и уменьшается высота зоны собственно барботажа. В известных условиях зона собственно барботажа исчезает полностью и возникает так называемый пенный режим. Равномерный режим работы колпачковых тарелок характеризуется полным раскрытием прорезей всех колпачков и струйным движением газа (пара) через жидкость. В ситчатых тарелках истечение газа (пара) в жидкость происходит через все отверстия. [c.214]

Электризация в струе пара и газа происходит в том случае,, если имеются жидкие или твердые мелкие частицы, например при пропарке резервуаров, технологических аппаратов, железнодорожных цистерн, при транспортировании сжатых и сжиженных газов по трубопроводам и истечении их через отверстия. [c.111]

Это соотношение справедливо лишь для случая молекулярного истечения газа из эффузионного отверстия, т. е. при условии, что молекулы газа в потоке не сталкиваются между собой. Это условие выполнимо только при низких давлениях, не превышающих 10 Па, и истечении пара из эффузионного отверстия в вакуум, глубина которого не менее 10 Па. [c.51]

Протекание пара через сопло. Истечение паров и газов через отверстия происходит с очень больщой скоростью, причем в лроцессе истечения, в от- [c.152]

Однако, как указывает В. Н. Соколов [96], это уравнение отвечает сущности явления только при истечении пара (газа) из отверстия барботера в виде отдельных пузырей. При струйном истечении закон Лапласа, которым обосновывается член ДРг, теряет свою силу и сопротивление следует рассчитывать по уравнению [c.102]

Чтобы дуга не замыкалась на шайбы, падение потенциала на толщине шайбы должно быть меньше суммы анодного и катодного падения потенциала дуги при данной силе тока. Сужение столба разряда в отверстиях шайб приводит к повышению давления и истечению плазмы из отверстий в участки разряда, не ограниченные стенками [838]. Благодаря этому обеспечивается высокая стабильность, строгая осевая цилиндрическая симметрия дуги в промежутке между шайбами и удаление из него паров электродов. Анализируемый раствор вводят в разряд в виде аэрозоля с помощью специального потока газа (обычно аргона). Пределы обнаружения элементов в растворах, полученные с по- вода мощью каскадной дуги [1366], составляют 10- — 10 %. [c.161]

Измерения концентрации атомов цезия в пучке были сопоставлены с результатами расчета плотности пучка на основе эффузионной модели истечения паров из отверстий камеры. Данные расчета оказались на 40% выше результатов атомно-абсорбционных измерений, что авторы объясняют приближенным характером эффузионной модели истечения газа. [c.356]

В газовую часть горелки входят кольцевая камера и газоподводящий патрубок. Расположение и устройство газовых сопел горелки обеспечивают равномерное истечение струй топливного газа в цилиндрический (воздушный) канал горелки вдоль его оси. Паровая часть горелки — кольцевая камера с патрубком для подвода водяного пара к прямоугольным соплам (паровым щелям). Жидкостная часть горелки состоит из кольцевой камеры с соплами, представляющими собой круглые отверстия в ее стенке. Жидкое топливо поступает в камеру через патрубок. [c.56]

Протекание па.ра через сопло. Истечение паров и газов через отверстия происходит с очень большими скоростями, причем в процессе истечения, в отличие от жидкостей, меняется не только давление, но и удельный объем паров и газов, т. а. происходит их расширение. [c.660]

Из технической термодинамики известно, что скорость истечения паров и газов через отверстия в тонких стенках ограничена некоторым пределом, причем предельная или критическая скорость определяется уравнением [c.661]

Барботажные устройства (рис. 10.3,в) используются в процессах массопереноса наиболее часто. Такое устройство представляет собой секцию, заполненную до определенной высоты жидкой фазой в нижней части секции размещено газо-(паро-)распределительное устройство ( тарелка ) — колпачковое, ситчатое, клапанное или другое (на рисунке эти конструкции показаны схематически). Газовая фаза диспергируется в этом устройстве (это приводит к увеличению поверхности межфазного контакта) и барботирует через слой жидкости. Число колпачков и клапанов на тарелке достигает десятков (в крупных аппаратах — сотен). Ситчатые устройства обычно отличаются меньшим гидравлическим сопротивлением газовому потоку они, однако, весьма чувствительны к загрязнениям. Над жидкостью расположена сепарационная зона, снижающая унос капель газовым (паровым) потоком, т.е. перемещение жидкости в направлении, противоположном движению ее основного потока (обратное перемешивание в терминах структуры потоков). Жидкость организованно, через сливные трубки или карманы, транспортируется на расположенную ниже секцию (непровальные тарелки) либо — в отсутствие сливных устройств — уходит с тарелки за счет провала через отверстия по законам истечения (ситчатые провальные тарелки). Скорость газа в барботажных устройствах ограничена возникновением заметного уноса капель газовым (паровым) потоком. [c.747]

Из технической термодинамики известно, что скорость истечения паров и газов через отверстия в тонких стенках ограничена некоторым пределом, т. е. существует некоторая предельная скорость, называемая критической, величина которой определяется уравнением [c.158]

При помощи масс-спектрометра можно проводить определения молекулярного веса газов и паров. Как известно, скорость истечения газа через малое отверстие зависит от молекулярного [c.235]

Одним из основных условий молекулярного течения является истечение газа (или пара) через отверстие, диаметр <1 которого значительно меньше длины свободного пробега молекул Хм, т. е. <Слм или 30 л /1, . Поскольку длина свободного пробега обратно пропорциональна давлению, для оптимальных условий работы, при которых диаметр отверстия изменяется в пределах от нескольких микрометров до десятых долей миллиметра, давление газа составляет не более 10 Па. [c.24]

Для измерения давления пара жидкостей разработаны статические и динамические методы, подробно описанные в литературе [40—42]. Для определения упругости пара конденсированных веществ применяется эффузионный метод, предложенный Кнудсеном [43—46], основанный на явлении истечения газа из малого отверстия (эффузии). [c.26]

Предполагается, что истечение некоторого количества газа через отверстие не нарушает термодинамического равновесия между испарением и конденсацией в сосуде и давление Р является давлением насыщенного пара при температуре Т. Если давление насыщенного пара велико по отношению к остаточному давлению, и остаточным давлением [c.26]

При молекулярном анализе газов и паров используют молекулярный режим истечения газа. В этом случае газовый поток и парциальное давление. в ионизационной камере дпя каждого компонента пропорциональны его парциальному давлению в системе напуска. Натекатели для молекулярного потока традиционно выполняют в виде тонкой диафрагмы с одним или несколькими отверстиями диаметром от 10 до 20 мкм. [c.134]

При откачке газа или конденсации пара в вакууме в твердое состояние соблюдаются условия статистического равновесия. Объем конденсатора можно разделить как бы на две области аналогично тому, как рассматривается истечение газа в вакуум через малое отверстие. [c.29]

В пневматических форсунках жидкость разбрызгивается газом или паром, который подается под давлением до 400 кПа. Газ или пар может засасываться в форсунку потоком газа (инжектироваться) при его высокой скорости. Газ обычно подается в камеру форсунки, а жидкость — через сопло параллельными потоками (рис. 40). Они могут соприкасаться как в камере форсунки, так и вне ее. Газ дробит жидкость иа капельки, и смесь газа с жидкостью образует факел. Скорость истечения жидкости не превышает 4—5 м/с. Форма факела распыления зависит от конфигурации выходного отверстия форсунки, если газ и жидкость смешиваются внутри камеры, и от расхода газа при смешивании вне камеры. В пневматических форсунках для распыления жидкости затрачивается больше энергии, чем в механических. Однако пневматические форсунки дают более тонкое распыление жидкости и их применяют, если необходимо увлажнять газ. [c.76]

Истечение сжиженного газа из аварийного участка технологического оборудования может происходить как в виде струи пара, так и в виде струи жидкости. Наиболее опасным и частым является аварийное истечение из отверстия жидкой фазы в виде струи под большим давлением. При истечении струя распыляется. В это же время происходит интенсивное испарение газа. [c.31]

Если пар или газ перед соплом находится не в состоянии покоя, а подходит к его входному отверстию с некоторой скоростью w м/сек, то скорост( истечения будет несколько больше вычисленной по уравнениям [c.153]

Описываемая далее простая модель испарения и истечения пара через отверстия и трубки основывается на следующих предположениях 1) пар можно трактовать как идеальный газ 2) применима кинетическая теория Краута 3) существует область высокой скорости, направленная вверх из канала 4) вертикальный размер этой области становится максимальным при Мз2 1 и //г -> О и приближается к нулю при Маа - О и г (индекс 2 относится к каналу истечения) 5) применимы уравнения (3), (6) и (7). [c.35]

Протекание пара через насадку. Находящиеся под давлением пары и газы вытекают через отверстия из сосудов с очень большими скоростями по сравнению с капельными жидкостями, причем истечение паров и газов отличается тем, что во время процесса истечения меняется не только давление, но и удельный объем их, т. е. происходит расширение. [c.157]

На рис. 2 изображен прибор, в котором выполнены все сформулированные выше условия. Он состоит из трех основных частей 1) реакционная камера (ионный источник), в которой ионы образуются в результате электронного удара и где они реагируют с парами растворителя 2) электронная пушка, создающая сфокусированный пучок электронов, который входит в специальное отверстие в камере ионного источника 3) блок масс-спектро-метри ческого анализа, в котором ионы, истекающие из источника через специальное отверстие, разделяются по массе и детектируются, Эти три основных блока соединяются между собой камерами большого объема, которые постоянно вакуумируются с помощью мощных вакуумных насосов. Мощная вакуумная система поддерживает отношение давлений между ионным источником и вакуумной камерой, равное 10 несмотря на постоянное истечение газа через отверстия, предназначенные для поступления электронов и выхода ионов из источника. Типичные величины давлений составляют 5 мм рт. ст. в ионном источнике и около 10 мм рт. ст. в вакуумной камере. Масс-спектрометр и электронная пушка хорошо работают при давлениях ниже 10 мм рт. ст., но при более высоких давлениях они работать не могут. [c.70]

Полученные выше уравнения соответствуют действительности, когда сопротивление перед наименьшим сечением имеет вид сужающегося сопла (фиг. 5.8, а), т е. когда не происходит больших и резких изменений в направлении потока. Если это предположение не выполняется и наблюдается существенное изменение формы профиля скоростей в наименьшем сечении, то поставленная задача значительно усложняется. Некоторым предельным случаем такой задачи можно считать отверстие с острыми краями в бесконечной пластине (фиг. 5.8,6). Протекание паров и газов через такие отверстия исследовали Чаплыгин и Франкл [3]. Они установили, что в этом случае критическое отношение давлений Лкв оказывается значительно меньше (для воздуха 0,037, для перегретого водяного пара 0,13) и что максимальный коэффициент истечения также уменьшается (для [c.157]

Сз (газ). Чупка и Инграм [1109, 1110, 1111, 1112, 1113] на основании выполненных ими масс-саектрометрических исследований паров углерода нашли значение ДЯ°/о (Сз, газ) = = 200 Н- 10 ккал/моль. Торн и Уинслоу [3985] исследовали скорости испарения углерода с открытой поверхности и истечения паров углерода через отверстие эффузионного сосуда и нашли, что при 2400° К давление паров Сд составляет 1,05 ТО атм, а теплота образования ДЯ°/з4оо= 184,4 ккал/моль (чему соответствуетАЯ7о = 188 ккал/моль). Пересчет данных Торна и Уинслоу с использованием принятых в настоящем Справочнике значений термодинамических функций Сд (газ) и С (графит) приводит к величине ДЯ°/о = 194 ккал/моль. [c.484]

В том случае, когда пар или газ перед насадкой находится не в состоянии покоя, а подходит к входному отверстию насадки уже с некоторой скоростью м1сек, очевидно, скорость истечения будет несколько больше, чем по уравнениям (128) и (129). [c.158]