Колебания спектры

Ближнюю ИК-область спектра по степени интенсивности полос поглощения делят на три диапазона. В диапазоне 0,80—1,30 мкм (12 500—7700 СМ ) проявляются слабые полосы 2-ых обертонов, в диапазоне 1,30—1,60 мкм (7700—6250 см Ч — более интенсивные полосы 1-ых обертонов и в диапазоне 1,60—2,50 мкм (6250— 4000 см- ) — наиболее интенсивные полосы поглощения комбинационных колебаний. Спектры веществ обычно регистрируют отдельно для каждого диапазона, подбирая при этом оптимальные для каждого диапазона длины кювет. Если нужно получить спектр вещества во всей ближней ИК-области, то оптимальную длину кюветы подбирают по пропусканию образца в интервале 1,9— [c.177]

Колебания, спектр и строение многоатомных молекул [c.170]

Понятие осциллятора играет важную роль в теории электромагнитного излучения, в теории колебания спектров молекул, в теории твердого тела. [c.79]

Для того чтобы колебание было активным в спектре комбинационного рассеяния, необходимо изменение поляризуемости молекулы а (разд. 14.12). Это правило отбора легко объяснить, так как если происходит изменение поляризуемости, сопровождающее колебание, то при частоте колебания будет изменяться наведенный момент. Поскольку поляризуемость гомоядерной двухатомной молекулы изменяется во время колебания, спектры таких молекул имеют колебательные линии КР. [c.479]

Межмолекулярные взаимодействия практически отсутствуют в газообразном состоянии, поэтому истинный спектр вещества получают для его паров. В жидкости молекулы находятся в окружении других молекул и под влиянием диэлектрических свойств среды или в результате ассоциации может произойти изменение частот колебаний. Спектр твердого соединения изменен еще в большей степени не только благодаря усилению межмолекулярных взаимодействий, но и вследствие специфического влияния кристаллической решетки. [c.55]

Для непрерывных колебаний спектр -одна частота. Наиболее короткий импульс с наиболее узким спектром - колоколообразный, подобный импульсу на рис. 1.5, б, но симметричный, т.е. с одинаковыми фронтом и хвостовой частью. При недостаточно широкой полосе пропускания системы (например, усилителя УЗ-преоб- [c.17]

При бесконтактном (микрофонном) приеме после кратковременного удара прилегающий к преобразователю участок ОК совершает свободно затухающие колебания, спектр которых определяется только параметрами ОК и ударного вибратора преобразователя. Микрофоны чувствительны к звуковому давлению в воздухе, пропорциональному колебательной скорости ОК, поэтому амплитуда электрического сигнала на выходе микрофона пропорциональна этой скорости. Применяемые электретные микрофоны обладают относительно равномерной амплитудно-частотной характеристикой (АЧХ) в пределах 50 Гц. .. 12. .. 15 кГц. Однако это справедливо для открытого пространства, тогда как в преобразователе микрофон находится в замкнутом объеме, резонансы которого могут влиять на его АЧХ. [c.299]

Молекулярные колебания (спектры поглощения кристаллов ВТМ) [c.109]

Алифатические углеводороды имеют интенсивные полосы поглощения в области 2800—3100 (валентные колебания углерод-водо-родных связей) и 1370—1470 (их деформационные колебания). Спектры парафинов в области 1370 [c.47]

СМ v H валентных колебаний. Спектр не противоречит предложенной структуре. [c.59]

Перейдем теперь к рассмотрению колебаний групп СНз, СН2 и СН. Валентные колебания этих групп занимают в спектре резко обособленную область частот от 2850 до 2970 см-К Вследствие слабого взаимодействия валентных колебаний СН с другими колебаниями спектры углеводородов в рассматриваемой области аддитивно слагаются из спектров отдельных групп СНз, СНг и СН, входящих в состав данного соединения. Однако частоты линий, принадлежащих соответственно группам СНз, СНг и СН, не остаются строго постоянными. Вследствие взаимо-/ действия атомов водорода, [c.238]

Круксом была исследована катодолюминесценция большого числа естественных и искусственных препаратов. Констатировано постоянство -спектрального состава излучения одних и тех же соединений и независимость его от условий возбуждения. Широкие колебания спектра обнаружены, наоборот, при переменных условиях изготовления люминофоров (искусственные препараты Al Oj, aS и т. д.) или у естественных минералов различного происхождения. На образцах минералов (изумруды, сапфир, рубины, гиацинт, кальциты и т. д.) установлена глубокая поляризация возбуждаемого свечения. Маленькие гексагональные призмы изумруда светились прекрасным розовато-красным цветом. Свечение было поляризовано, повидимому, полностью в плоскости перпендикулярной оси [46, стр. 661]. [c.12]

Независимость спектрального состава от мощности возбуждения проверена в широком ряду цинк-кадмий сульфидов, активированных серебром и медью [130, стр. 360]. Нагрузка на экран в опытах менялась в пределах 10 — 10 W/слг за счёт плотности тока и ускоряющего напряжения. Никакого изменения в спектральном составе исследованных люминофоров не было обнаружено. Все они при различных нагрузках давали одинаковые кривые с ростом интенсивности, пропорциональным нагрузке. Исключение представляли образцы с содержанием 90% кадмия. При нагрузке в 0,1 У/сл( они обнаруживали отчётливое смещение полосы излучения в жёлтую часть спектра. При большой мощности возбуждения аналогичное явление было подмечено Фр. Шмидтом для некоторых других люминофоров. Колебания спектра следует приписывать термическому эффекту бомбардировки или обратимым изменениям состава, которые часто происходят в различных люминофорах при слишком высокой нагрузке. В частности, сульфиды с высоким содержанием кадмия в силу повышенной чувствительности к температуре довольно часто об- [c.148]

Форма, длительность и амплитуда излучаемого (зондирующего) импульса определяется его спектром. Ударный генератор во взаимодействии с колебательным контуром (в который входит пьезоэлемент) вырабатывает быстрозатухающий импульс синусоидальных электрических колебаний. Спектр этого импульса существенно искажается при трансформации преобразователем электрических колебаний в акустические и обратно, про- [c.243]

При анализе спектра поглощения паров [6] пе было выделено колебание, аналогичное колебанию 386 см , хотя на расстоянии 382 и 392 сл-> с коротковолновой стороны от чисто электронного перехода спектра наров наблюдаются полосы поглощения, Не удалось также достоверно отождествить это колебание с соответствующим колебанием в спектре комбинационного рассеяния. Таким образом, неясно, появляется ли это колебание только в молекуле кристаллического ж-ксилола или оно имеется и в свободной молекуле. Следует отметить, что для некоторых других колебаний спектра кристалла ж-ксилола также не найдено аналогов в спектрах поглощения паров и спектрах комби-пацнонного рассеяния (см. табл. 5. 4). [c.210]

Р и с. 19. Микрофотограмма полосы дважды вырожденного колебания спектра комбинационного рассеяния молекулы ацетилена (СоНг) по работе Фелдмана, Шеперда и Уэлша [38]. Спектр получен с экспозицией 115 час при давлении газа в 1 атм. [c.161]

После ознакомления с основными принципами колебательной спектроскопии в предыдущем разделе мы перейдем к более сложным системам. Если молекула содержит N атомов, для полного определения положения всех атомов требуется ЗЖ координат. Эти координаты можно разделить на 6 координат для определения положения центра тяжести (3 координаты) и относительного вращательного положения (еще 3 координаты) молекулы и на ЗN— 6 координат для определения относительного положения атомов. Это относится к нелинейной молекуле. Для линейной молекулы требуется только две вращательные координаты, так что для определения положения атомов внутри нее остается ЗЖ — 5 координат. Применение теории малых колебаний показывает, что все возможные сложные относительные движения атомов в молекуле можно рассматривать как состоящие из ЗN — 6 ЗN — 5 для линейной молекулы) нормальных колебаний. Нормальным типом движения считается такой, в котором молекула не претерпевает чисто трансляционного или вращательного движения и в котором все атомы колеблются около своих равновесных полюжений с одной и той же частотой в фазе друг с другом, т. е. все атомы проходят через свое равновесное положение в одно и то же время. Для нелинейной молекулы следует ожидать ЗN — 6 нормальных колебаний, следовательно, ее спектр может содержать до З У — 6 основных частот. Помимо основных частот, т. е. частот переходов, нри которых происходит изменение на 1 единицу колебательного квантового числа только одного нормального колебания, спектр также может содержать значительно уменьшенной интенсивности обертонные полосы и полосы составных частот. Обертон возникает в результате перехода, в котором одному нормальному типу колебания соответствует изменение квантового числа больше чем на единицу, например от и = О до ге = 2, в то время как полосе составных частот отвечает переход, при котором меняется квантовое число более чем одного нормального типа колебаний. Для ожидаемых интенсивностей была предложена весьма упрощенная, но достаточно точная картина. По ряду причин все основные частоты не столь интенсивны, как это можно было бы ожидать, так что некоторые полосы составных частот и обертонные полосы [c.324]

Далее для исследования 2-норборнильного катиона был использован метод рамановской спектроскопии. Как известно, метод КРС (комбинационного рассеяния света) позволяет изучать частицы, имеющие относительно малое время жизни в сравнении с временем съемки ПМР-спектра. Так как скорость колебательных переходов больше, чем скорости Н-сдвигов или Вагнер-Меервейновской перегруппировки, то в области скелетных колебаний спектр классического иона должен быть похож на спектр производных норборнана, а неклассического иона — производных нортрициклена. [c.143]

Узкополосными принято называть воздействия ста- чцуонарными колебаниями, спектр мощности которых " к раничен узкой полосой частот = со 23 — со 13 (где 1 екс б соответствует вынужденным колебаниям). Если. реДняя частота узкополосного воздействия Шов = [c.17]

В исследовании структуры как спектроскопия КР, так и ИК-спектроскопия имеют ряд слабых и сильных сторрн. Для данной структуры число ИК- и КР-активных фундаментальных колебаний можно легко предсказать на основе простого теоретикогруппового анализа [25]. Кроме того, по данным о состоянии поляризации комбинационного рассеяния возможно распознать полностью симметричные колебания. Спектры, предсказанные для соответствующих альтернативных структур, затем можно сравнить с наблюдаемыми спектрами. Для большинства простых молекул этого достаточно при определении симметрии структуры. Для более сложных больших молекул такой подход часто оказывается неприемлемым. Фундаментальные частоты большинства неорганических соединений, все атомы которых довольно тяжелые (масса превышает 15 а.е.м.), в основном находятся ниже 1200 см , за исключением соединений с особенно прочными кратными связями. Часто, когда молекула имеет лишь одинарные связи, комбинационное рассеяние наблюдается в пределах нескольких сотен обратных сантиметров от возбуждающей частоты. В таких случаях вероятность того, что два или более колебаний окажутся случайно вырожденными, велика и, следовательно, число наблюдаемых линий КР или ИК-полос окажется меньшим, чем предсказанное на основе реальной структуры молекулы. [c.16]

В работе [1310] изучали влияние дефектов на колебательный спектр регулярных цепных молекул. При этом предполагали, что концентрация дефектов настолько мала, что дисперсионные кривые регулярных цепей слабо искажены. Колебания дефектов укладываются на эти дисперсионные кривые в тех случаях, когда Их частота превыщает частоты колебаний решетки или же когда они мало взаимодействуют с колебаниями решегки. В этом случае, как следует из ИК-спектра, интенсивность собственных колебаний дефектов пропорциональна их концентрации. При более сильном взаимодействии молшо ожидать, что в плоских областях дисперсионных кривых (рис. 3.5) активны колебания решетки. В спектре регулярных цепей они неактивны. Некоторые полосы, появляющиеся в спектрах полиэтилена высокого давления, могут быть отнесены к тем колебаниям решетки, которые возбуждаются дефектами. Эти полосы отсутствуют в спектрах образцов с большей степенью кристалличности. В области СС1-валентных колебаний спектра синдиотактического поливинилхлорида, подвергнутого механической обработке, обнаружены изменения, которые также можно объяснить активацией колебаний решетки. [c.44]

В ИК-спектре высокоупорядоченной бактериальной целлюлозы можно различить пять полос в области СН-валентных колебаний. Спектр дейтерированного поли2мера содержит в этой области лишь три полосы [345]. Большее число СН-полос связано с наличием взаимодействий в кристалле (см. табл. 6.52). Оказалось, что после разрушения кристаллической решетки в шаровой мельнице области колебаний v( H) и -(С0) имеют сходную структуру спектра. В спектре целлюлозы между 400 и 1500 см наблюдаются изменения лочти всех полос в результате дейтерирования. Проведение систематических исследований различных дейтерированных образцов целлюлозы, включая дейтерирование ОН-групп, а также исследование дихроиз.ма, позволяет интерпретировать большинство полос спектра. [c.110]

Следует отметить, что экспериментальные значения теплоемкости как одноатомных (А1, Си, Ag, РЬ, Zn, Са, Т1, I, Сс1, Ка,. ..), так и многоатомных кристаллов (КВг, КаС1, СаРг, РеЗг,. ..) хорошо ложатся на единую кривую типа рис. 5.2 при правильном выборе параметра 9 и, следовательно, максимальной частоты колебаний. Спектр колебаний решетки более сложных по строению кристаллов обогашается значительным количеством оптических мод, в результате чего они начинают определять теплоемкость кристалла, и теория Дебая к таким системам применя- [c.107]

Виброударный режим следует рассматривать как воздействие совокупности простых гармонических колебаний спектра частот, и в этом смысле он является поличастотным [248—250]. [c.157]