Излучатель плоский

Пьезоэлектрические излучатели. Принцип действия их основан на явлении изменения размеров некоторых криста.л.лов в электрическом поле, получившем название обратного пьезоэлектрического эффекта. Широкое распространение получили излучатели на основе синтетической керамики титаната бария и цирконат-титаната свинца (ЦТС). Важным преимуш еством этих материалов является возможность изготовления излучателей плоской, цилиндрической или сферической формы. Недостатком являются большие механические и [c.222]

В импульсном электродинамическом излучателе (рис. 3.18) при протекании импульса тока от генератора 1 через обмотку (соленоид) 2, выполненную в виде плоской спирали, создается импульсное магнитное поле, наводящее в проводящей пластине (мембране) 4 вихревые токи. Взаимодействие поля с токами приводит к отталкиванию пластины. Для устранения электрического пробоя пластина 4 отделена от соленоида 2 тонкой изолирующей прокладкой 3 и основание 5 выполнено из изолирующего материала. Контакт мембраны с жидкостью приводит при ее импульсном движении к генерации в ней ударной волны. [c.72]

Радиоизотопные нейтрализаторы (НР-1, НР-6) имеют длительный срок службы, малые габариты, просты по конструкции и удобны в эксплуатации. Они представляют собой плоские или круглые контейнеры, закрепляемые на технологическом оборудовании. Блокирующий механизм исключает снятие контейнера с оборудования, если не закрыта заслонка, экранирующая излучатель. [c.175]

Плоский излучатель, размеры которого не малы по сравнению с длиной волны, излучает волны в полупространство. В поршневом режиме, когда все точки излучающей поверхности колеблются синфазно с одинаковой амплитудой, амплитуда звукового давления на расстоянии г от излучающей поверхности 5 равна [c.11]

Принимаем Га = 15 mm. Следует иметь в виду, что сложное дифракционное поле излучающей пластины вызывает появление небольших мешающих сигна-тов даже при выполнении отмеченных выше условий, полученных на основании представления поля излучателя как плоской волны, [c.106]

Вопросы дифракции плоской акустической волны на некоторых отражателях рассмотрены в 1.4. Здесь будет показано, как использовать результаты дифракционной теории для расчета акустического тракта, т. е. как учесть особенности полей излучения и приема преобразователя. Кроме того, в этом разделе изложены приближенные и (более простые) способы расчета отражения, пригодные, когда размеры отражателя больше длины волны энергетическое приближение, основанное на представлениях лучевой акустики, и метод Кирхгофа. Согласно последнему каждую точку освещенной поверхности плоского отражателя рассматривают как вторичный излучатель волн, а поле отраженной волны вне отражателя считают равным нулю. В приводимом далее выводе формул акустического тракта не учтено затухание ультразвука. Чтобы учесть этот эффект, следует ввести во все формулы для контактных прямых преобразователей множитель e где г — расстояние от преобразователя до отражателя, а для преобразователей с акустической задержкой — множитель в котором Га и гв — средние пути ультразвука в задержке и изделии, а бл и бв — затухание ультразвука в этих средах. [c.108]

Отражение от диска и плоскодонного отверстия. В соответствий с методом Кирхгофа будем считать каждую точку В диска площадью 5б, совпадающего с плоским дном отверстия, вторичным излучателем ультразвука с амплитудой, равной амплитуде падающей волны, умноженной на коэффициент отражения Я, а точки плоскости вне диска — не излучающими ультразвук. Тогда площадь в формулах (1.49) и (1.50) равна умноженной на Я площади элемента йзв в окрестностях точки В. В результате получим [c.108]

Зарубку, или плоский угловой отражатель (рис. 2.17), выполняют с помощью инструмента в виде зубила с плоской передней гранью, располагаемой перпендикулярно поверхности образца. Приближенный расчет амплитуды эхосигнала от такого отражателя выполняют, вводя мнимый излучатель и мнимое продолжение зарубки, зеркально симметричные действительным (показаны пунктиром). В результате множитель А=Аз, характеризующий отражательную способность зарубки в формуле (2.20), имеет вид [c.119]

Рассмотрим случай плоского отражателя, параллельного поверхности образца (ф = 0), по которой перемещается преобразователь (рис. 2.19). Когда размер отражателя значительно меньше размера преобразователя, то диаграмма направленности преобразователя значительно уже, чем диаграмма направленности вторичного излучателя — дефекта. Такой отражатель можно считать точечным, Ф 1. При перемещении преобразователя по поверхности образца амплитуда изменяется в соответствии с изменением поля излучения — приема преобразователя на заданном расстоянии г (кривые / и 2). В дальней зоне согласно (2.25) [c.121]

ЕМ 12668-2 для наклонного преобразователя рекомендует проверять смещение линии акустического центра от линии геометрического центра и угол скоса. Последний проверяют одним из двух способов. Согласно первому на образце, подобном СО-3, находят положение преобразователя, при котором наблюдается максимальное количество эхосигналов, отраженных от цилиндрической и плоской поверхностей образца (см. разд. 2.2.4.4, способы получения одинаковых временных интервалов). В этом положении угол между боковыми поверхностями призмы и образца и есть угол скоса. При этом положении преобразователь включают как излучатель, а линию акустического центра находят с помощью ЭМА-приемника, перемещаемого по цилиндрической поверхности образца. [c.212]

Звуковое поле плоского круглого поршневого излучателя. [c.5]

Суть принципа заключается в том, что волну любой формы можно представить состоящей из большого числа простых сферических волн одинаковой частоты, так называемых элементарных волн, которые нужно только правильно выбрать по исходной точке, фазе и амплитуде. Любой волновой фронт можно рассматривать как огибающую всех таких элементарных волн, исходная точка которых располагается на прежнем фронте волны. Это поясняется на рис. 1.8. Здесь показано поперечное сечение поршневого излучателя звука с некоторыми волновыми фронтами, построенными по принципу Гюйгенса. Видно, что в середине перед плоским излучателем образуется тоже плоский фронт волны, который на краях (если рассматривать его в пространстве) переходит в кольцеобразный. [c.26]

Одним из простых случаев является звуковое поле круглого плоского пьезоэлектрического излучателя (раздел 7.2), Он колеблется с одинаковой фазой и амплитудой по всей поверхности и передает частицам граничащего с ним вещества свое собственное движение в виде колебаний (продольная волна) или сдвиговых колебаний (поперечная волна). Такой источник звука называется идеальным поршневым излучателем, поскольку в случае жесткой стенки он действует как колеблющийся поршень. В остальном он создает такое же звуковое поле, как и диафрагма того же размера, через которую проходит плоская волна (теорема Бабине, рис. 4.1), поскольку движение частиц в отверстии аналогично их движению на генераторе колебаний. [c.76]

Можно видеть, что цепь искривлена тем больше, чем меньше расстояние а. Для больших расстояний а решение в случае плоских излучателей получается очень простым цепь-вытягивается в прямую линию. При этом звуковые давления можно складывать, не учитывая фазовые углы, и в итоге получается [c.83]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ ПЛОСКОГО КРУГЛОГО ПОРШНЕВОГО ИЗЛУЧАТЕЛЯ [c.89]

Рнс. 4.32. Коэффициент фокусировки К как функция радиуса кривизны г, нормированный по длине ближнего поля N плоского излучателя расчет по уравнению (4.26) для отношения 0]Х=20, справедливый также и для отношения ОД 5 10 при условии г///>0,2 К — коэффициент фокусировки г/Л—радиус кривизны излучателя. [c.103]

На рис. 4.32 показана найденная таким способом диаграмма зависимости фокусного расстояния от кривизны излучателя, имеющего отношение Д = 20. Расстояние и радиус здесь нормированы по длине ближнего поля N плоского излучателя. [c.103]

По рис. 4.34 можно определить (при заданном коэффициенте фокусировки) увеличение амплитуды эхо-сигнала в фокусе по сравнению со средним, звуковым давлением ра непосредственно перед плоским круглым излучателем. [c.105]

На рис. 4.35 показаны расчетные поля изобар для плоского и искривленного круглого дискового излучателей одинаковых размеров. [c.106]

Рис. 4.40. Звуковое давление на оси плоского круглого поршневого излучателя при различных формах импульсов [1424]

Пусть отражателем является полностью отражающий плоский диск, находящийся в плоской волне, т. с., например, вблизи большого излучателя. Он имеет площадь Зг и отражает вертикально падающую тоже плоскую волну обратно к прием-нику-излучателю. Все точки отражателя находятся на общем волновом фронте, т. е. имеют одинаковую фазу. Поэтому отраженная волна идентична излученной волне поршневого излу- [c.114]

Можно также отказаться от условия, что излучатель и отражатель должны быть круглыми дисками. Возможны любые формы поверхности, пока излучаемую волну еще можно считать с достаточным приближением плоской. Если это условие не выполняется, то размеры отражателя, рассчитанные по формуле [c.115]

По формуле (4.13) звуковой луч любого излучателя на большом расстоянии идентичен лучу сферической волны. Следовательно, звуковое давление на оси при удвоении расстояния уменьшается вдвое. Если луч падает на расстоянии 2н на большую плоскую заднюю стенку перпендикулярно к оси, то он оптически зеркально отражается (сам в себя). В результате излучатель становится приемником в своем собственном звуковом поле, где он получает на оси звуковое давление, рассчитываемое по формуле [c.118]

Плоские пьезокерамические излучатели. Плоские пьезокерамичеокие излучатели представляют собой пластинки (прямоугольной или круглой формы), сделанные из пьезокерамического материала, толщина которых / равна половине длины волны Х. При этом пластинки будут колебаться на основной частоте. [c.56]

Детальное рассмотрение поля, создаваемого плоским излучателем, показывает [12], что оно имеет более сложный характер и его можно разделить на ряд областей непосредственно примыкающую к поверхности, френелевой дифракции, переходную и дальнего поля (или фраунгоферову область). Приведенные формулы опйсывают дальнее поле, тогда как в технологии используется в основном ближнее поле. [c.53]

Детальное рассмотрение поля, создаваемого плоским излучателем, показывает [5], что оно имеет более сложный характер и его можно разделить на ряд областей непосредственно примыкающую к поверхности, френелевой дифракции, переходную и дальнего поля (или фраунгоферову область). Приведенные формулы описы- [c.11]

Простейший растровый конденсор (рис. 3.9) состоит из плосковыпуклой линзы /, на плоской стороне которой расположен набор маленьких линзочек 2 с одинаковыми фокусными расстояниями. Если бы линз 2 не было, линза 1 давала бы изображение излучателя в плоскости линзы 4, помещенной перед щелью 5. Совокупность же линз / и 2 дает ряд уменьшенных изобрал ений источника в плоскости 5 и далее линзой 4 — в плоскости б объектива коллиматора. Получается, что на каждый небольшой участок объектива падает свет от всех частей источника, т. е. линии будут равноинтенсивными по своей длине. Система освещения щели растровым конденсором использована, например, в квантометре ДФС-36. [c.74]

Сплавы нитрида алюминия с нитридом галлия рассматриваются в [64, 65, 70] как эффективные полупроводниковые материалы для изготовления излучателей и детекторов высокотемпературной электроники. Отмечается, что ОаАЙЧ-сплав (с шириной запрещенной щели -5,5 эВ) проявляет отрицательное сродство к электрону, что является очень перспективным при изготовлении плоских экранов. A1N и сплавы Gai Al N, Al .Ini j.N, (AlN)j.(Si )] j представляют значительный интерес при использовании в высокоэнергетических и высокочастотных электронных устройствах. [c.10]

Отражение и преломление импульсов и пучков лучей. Приведенные выше сведения об отражении и прохождении волн относятся к непрерывным колебаниям и волне с плоским фронтом. Далее рассматриваются изменения, происходящие при отражении импульсов, и варианты отражения пучка параллельных лучей (плоская ограниченная волна) и веерообразно расходящегося от излучателя пучка лучей (квазисферическая волна). При этом амплитуда лучей в пределах пучка может изменяться. Первый вариант приближенно реализуется в непосредственной близости от плоского излучателя, а второй — в его дальней зоне (см. разд. 1.3). [c.49]

В системе ISONI (рис. 5.83) на преобразователях укреплены два излучателя С и ) низкочастотных ультразвуковых импульсов в воздух, а на основном металле сварного соединения установлены два съемных датчика-приемника А и В. Это позволяет по времени пробега импульсов в воздухе с помощью компьютера определять местоположение (координаты Хя Y и угол разворота ф перемещаемого вручную преобразователя относительно оси сварного шва. Обеспечивается непрерывное слежение за текущими координатами преобразователя (с точностью (0,25. .. 1) мм) и углом его разворота относительно оси шва (с точностью 1°) на плоских и кривых поверхностях (минимальный радиус кривизны - 40 мм), автоматическая регистрация всех эхосигналов независимо от соотношения их амплитуд и других параметров с браковочными критериями, визуализация найденных дефектов в виде изображений типа D и/или С в реальном [c.653]

На рнс. 2,21 и 2.22, как и при теоретических исследованиях волн Лшба, были приняты возбуждающие волновые системы в виде плоских осаовиы. волн. Однако известно, что волну можно считать плоской с определенным углом только вблизи больших излучателей звука. Между тем я а практике приходится работать на значительном расстоянии от излучателей ограниченного размера. Поэтому волны получаются неплоскими и ие имеют конкретного угла ввода онн являются лучами сферических волн. Это обусловливает значительное расхождение между практически возбуждаемыми волнами в-пластинах и расчетными волнами Лэмба. [c.56]

Рис. 4.4. Ближнее поле перед идеальным поршневым излучателем или за круглой диафрагмой в плоской волне и распределения звукового давления в поперечном ссчении на расстояниях г =0,Л /2 и N для отношения 16 внизу — комбинированные фото-

Под фокусировкой звукового поля на расстоянии 2/ понимают сужение звукового пучка до размеров меньших, чем размер излучателя О. Однако в разделе 4.4 уже было показано, что даже плоский излучатель имеет такое сужение пучка на расстоянии 2=Л Такой случай называется естественной фокусировкой. Она обусловливается толыю эффектами дифракции. В разделе 3.4 уже рассматривались и геометрические вспомогательные средства для фокусировки — искривленные зеркала и линзы. [c.102]

Плоский излучатель с линзой применяется в большнмстве случаев в жидкости. В соответствии с этим должно соблюдаться соотношение Сл/Сж>1. [c.104]

Относительная высота эха в 30 дБ относится к точечному отражателю, расположенному непосредственно перед плоским излучателем, В отличие от естественной фокусировки плоского излучателя на расстоянии длины ближнего поля, где (см, рис. 4,19 нли 4.20) звуковое давление составляет 2ро (высота эха на 12 дБ выше ро), здесь достигается поиьпиеиие чунстгя лель-ности на 30—12=18 дБ, т. е. восьмикратная высота эха (амп.гцтуд эхо-сигнала). [c.105]

Если требуется повысить эффективность плоского излучателя бо.лсс просто— поставив перед ним вогнутую линзу с радиусом кривигзиы 33 мм,— то оценка по формуле (4.30) в зависимости от расстояния 2 дает кривуш, показанную на рис. 4.33, по которой можно найти новое фокусное расстояние г = 35 мм. Следовательно, достигается коэффициент фокусировки только /< =35/50=0,7, откуда по рис. 4.24 получается высота эха всего 22, п.Б, т, е, достигается улучшение на 22—12=10 дБ. [c.105]

Поскольку фокусировка достигается как дифракцией, так и геометрическими средствами, не следует удивляться, что звуковые поля плоского круглого излучателя и дополнительно сфокусированные благодаря нскривле-пию излучателя или лппзами весьма близки между собой—-см. уравнения (4,8), (4,26) и (4,30). Плоский круглый излучатель является предельным случаем (радиус кривизны равен бесконечности) обобщенной теории фокусирующих круглых излучателей [1332, 1337, 1349]. [c.105]

Если отражатель имеет форму круглого диска диаметром От,. то его ближнее звуковое поле может быть рассчитано (см. раздел 4.1) по формуле (4.2), а характеристика направленности будет как на рис. 4.15, а. Если падающая волна возбуждается большим излучателем-передатчиком, то ои одновременно является и приемником. При работе в импульсном режиме после излучения он принимает эхо от отражателя спустя промежуток времени, равный удвоенному времени пробега до отражателя. Нас интересует его амплитуда, т. е. высота эхо-сигнала. Согласно разделу 7.2 предварительно принимается, что электрическое напряжение, измеренное как высота эха, пропорционально площади, на которую упала отраженная волна, и звуковому давлению. Если бы на рис. 5.2, а излучаемая волна в ее плоской части возвращалась бы чiaзaд от очень большого отражателя, то она приходила бы практически полностью, т. е. высота эхо-сигнала составила бы Яо. Однако от отражателя возвращается ТОЛЬКО волна, соответствующая его гораздо меньшей площади, которая и даст эхо-сигнал высотой Нг. Отношение обоих этих эхо-сигналов очевидно соответствует отношению площадей отражателя и излучателя [c.115]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология