Брейта Вигнера формула

Ядро обладает рядом энергетических уровней. Пусть — энергетический уровень, наиболее близкий к энергии Е тепловых нейтронов. В результате взаимодействия нейтрона с ядром возможно образование составного ядра, сопровождающееся ядерными реакциями. Нас интересует резонансное поглощение нейтрона и его реэмиссия без изменения энергии (упругое рассеяние). Поэтому наряду с рассмотренным выше потенциальным рассеянием следует учесть возможность резонансного рассеяния, сечение которого описывается формулой Брейта — Вигнера [c.80]

Формулы (120,8), (120,13) и (120,16) называются формулами Брейта — Вигнера ялп дисперсионными формулами для изолированного резонансного уровня и /, равного нулю. [c.572]

Подставив формулу Брейта — Вигнера (10.143) для и перейдя от пере- [c.499]

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата ст(п, у) в большинстве случаев 1у Е . В резонансной области сечение а(п, у) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов а(п, у) % л а Г-у /Г, где а — величина, характеризующая радиус ядра. Радиационный захват медленных нейтронов ядрами известен как реакция, благодаря которой стало доступным большое число радиоактивных изотопов. [c.904]

В настоящей работе будут приведены аргументы в пользу гипотезы о резонансном характере реакций рассматриваемого типа. Предположим, что амплитуда рассеяния и сечения реакций в данном случае определяются в основном резонансны.ми членами и описываются формулой Брейта — Вигнера [4—7]. Указанное предположение относится и к некоторым другим неупругим бимолекулярным процессам. Парциальные ширины различных каналов реакций определяются только свойствами конкретной системы, на них не налагаются какие-либо общие соотношения (в отличие от теории равновесного комплекса), поэтому наше предположение не противоречит рассмотренным экспериментальным данным. Рассмотрим ряд аргументов, основанных на современной теории рассеяния и ядерных реакций [6—10], свидетельствующих в пользу сделанной гипотезы. Прн этом ограничимся областью энергий от десятых долей электронвольта до энергии первого уровня электронного возбуждения. Отметим, что аналогичным образом можно в некоторых случаях рассматривать процессы, происходящие при более низких и -при более высоких энергиях. [c.41]

Резонансный захват нейтронов. В том случае, если сумма энергии падающего нейтрона и энергии связи его в образующемся промежуточном ядре равна энергии одного из квазистационарных уровней этого ядра, вероятность резонансного захвата нейтрона сильно возрастает. Время жизни квазистационарного уровня т связано с энергетической шириной Г соотношением. т = й/Г Ь = Ь/(2я), Ь — постоянная Планка. Вблизи резонансного уровня сечение реакции описывается формулой Брейта — Вигнера. Если скорость нейтронов не велика, то в реакцию вступают главным образом нейтроны с орбитальным квантовым числом / = 0. В этом случае формула Брейта — Вигнера для отдельного изолированного резонанса имеет вид [c.923]

Если ядро имеет уровень возбуждения с энергией р, то вероятность возбуждения ядра при любой другой энергии Е определяется дисперсионной формулой Брейта— Вигнера [c.110]

Будем рассматривать систему с единственным ( изолированным ) возбужденным уровнем и примем за единицу вероятность возбуждения этого уровня при введении в систему точно резонансной энергии Ер. Тогда вероятность резонансного возбуждения любой другой энергией Е (т. е. форма резонансной линии) определяется дисперсионной формулой Брейта — Вигнера [41] и равняется [c.9]

Кривая вероятности возбуждения W E) в зависимости от энергии резонансного излучения (рис. 2) имеет лоренцеву форму и описывается формулой Брейта — Вигнера [7 ] [c.233]

Использование формулы Брейта — Вигнера дает возможность написать кинетическое уравнение, определяющее энергетическое распределение горячих атомов в газообразной среде, или определить часть групповых постоянных при использовании метода энергетических групп [11]. В случае присутствия в газе эффективного замедлителя горячих атомов скорости реакций, определенные с помощью выражения Брейта — Вигнера для сечений, должны обладать максимумом при некоторой начальной энергии горячих атомов. Аналогичным образом обладает максимумом и температурная зависимость скоростей бимолекулярных реакций при высоких температурах, если к ним применить резонансную теорию. [c.42]

Важным следствием использования формулы Брейта — Вигнера является постоянство отношения скоростей любых двух реакций, идущих через один и тот же резонанс в любом случае оно равно отношению парциальных ширин. Экспериментальное определение этого отношения позволяет судить об относитель- [c.42]

Формула Брейта — Вигнера. Показанное на рис. 63 быстрое изменение сечения указывает на крайнюю чувствительность амплитуд расходящихся волн (22) к энергии частиц в области низких энергий. Первоначально Брейт и Вигнер не вычисляли величины т) непосредственно, а использовали теорию возмущений для решения этой задачи в два приема (следуя Бору), т. е. рассматривали образование и распад составного ядра. Полезно привести основные результаты их вычислений для записанной в общем виде реакции [c.335]

Подстановка равенств (35) и (37) в соотношение (34) дает известную формулу Брейта — Вигнера для одиночного резонанса [c.336]

Оцепим теперь величину 3 в NR-нриближении. Если использовать равенство (10.23), то выражение для 3i с учетом формулы Брейта — Вигнера будет иметь вид [c.498]

Получим данную формулу, используя механизм процесса рекомбинации. Введем ширину автоионизационного уровня Г, которая по определению квазистационарного состояния много меньше ёа- Пусть Гао — неупругая часть ширины этого уровня, отвечающая переходу атома из автоионизационного состояния в связанное, т. е. Г о=ЙИао, где Иао — частота безызлучательного перехода. Сечение рекомбинации через автоионизационное состояние определяется формулой Брейта — Вигнера [9] [c.69]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология