Квана кинетические

Число разработанных к настоящему времени полуэмпирических кван-тово-химических методов довольно велико Их описание и разбор не входит в нашу задачу Многие из этих методов базируются на приближении нулевого дифференциального перекрывания (НДП), которое приводит к тому, что обращаются в нуль все интегралы, содержащие произведения АО X, и Ху. относящиеся к разным атомам даже одной связи Исключение составляют кинетические интегралы типа Х/ТХу, которые в [c.303]

Неупругое рассеяние нейтронов состоит в том, что часть их энергии идет на сообщение ядру запаса (кинетической энергии, а часть — на возбуждение ядра. Возбужденное ядро переходит в основное состояние с испусканием одного или нескольких у-кван-тов. [c.25]

При этом предполагается, что уравнение, выражающее физический закон в его обычной форме, сохраняет смысл и остается справедливым и после замены физических величин соответствующими им операторами и введения волновой функции. Поэтому если для макроявлений сумма кинетической и потенциальной энергии равна полной энергии, то этот закон должен выполняться и на кван-тово-механическом уровне. Это утверждение не очевидно и является постулатом. [c.36]

Радикальная полимеризация является л-цпичной цепной реакцией об этом говорят резкое влияние незначительных примесей Л формы реакционного сосуда на скорость реакции, высокий кван- Уовый выход ее, наличие начального индукционного периода," когда полимеризация протекает очень медленно, и 5-образная форма кинетической кривой (рис. 19). Свободнорадикальный ха- [c.82]

Имеются также два других квантовых числа главное кван товое число и спиновое квантовое число. Из рис. 2.3 и 2.4 или аналитических выражений типа (2.10) нетрудно видеть, что АО подразделяются на типы s, р, d,. .. в зависимости от их формы, например на сферически симметричные, гантелеобразные и т. д. Что касается главного квантового числа п, то оно определяет общий размер зарядового облака. Это означает, что число попределяет энергию атома. В самом деле, полная энергия Е любого дозволенного состояния складывается из средней кинетической энергии Т и средней потенциальной энергии V. Из теоремы ви-риала следует, что для системы частиц, связанных силами, обратно пропорциональными квадрату расстояния между частицами, отнощение Т а V равняется постоянной величине. Таким образом, энергия Е пропорциональна V. Но для электрона, движущегося вокруг положительно заряженного ядра, потенциальная энергия зависит от среднего расстояния электрона от ядра. Чем ближе находится электрон к ядру, тем больще V по абсолютной величине. Поэтому если зарядовое облако имеет небольшой объем, то среднее расстояние электрона от ядра мало и энергия связи электрона с ядром велика. Если же зарядовое облако имеет большой объем, то среднее расстояние электрона от ядра становится значительным и энергия связи уменьшается. Это общее соображение об увеличении энергии связи электрона с ядром при сжатии зарядового облака одинаково применимо как к атомам, так и к молекулам. Из вышеизложенного следует, что для больших квантовых чисел п п — положительное целое) размер зарядового облака велик и энергия связи мала. [c.39]

Возбуждение люминесценции под действием частиц (радиолюлшнес-ценция) по своему механизму сильно отличается от возбуждения светом. Еще далеко пе все детали этого механизма выяснены. Несомненно, что переход кинетической энергии частицы в энергию люминесценции включает ряд промежуточных и побочных процессов. Во всех случаях существенную роль в возбуждении люминесценции играют вторичные электроны, которые выбиваются из молекул вещества под действием первичной частицы. Если первичная частица заряжена (электрон, протон, а-частица), то возбуждение может быть обусловлено как непосредственным се действием на молекулы люминофора, так и действием вторичных электронов. Если частица пе заряжена (у-кванты, нейтроны), то возникновение люминесценции обусловливается промежуточными процессами. В случае у-луч(ч"1 (а также рентгеновских лучей) люминесценция возбуждается электронами, которые вырываются из атомов вещества при поглощении у-кван-тов (фотоэффект) или их рассеянии (комитон-эффект). В случае нейтронов люминесценция вызывается или выбитыми из ядер атомов протонами, или а-частицами, получившимися в результате ядериых реакций. [c.145]

Электроды трубки присоединяют к источнику выпрямленного напряжения, порядка десятков тысяч вольт. Катод 2 трубки накален и испускает электроны. Они разгоняются Д9 высоких скоростей приложенным электрическим полем и приобретают большую кинетическую энергию. При соударении с анодом 1 каждый электрон теряет значительную часть энергии . Некоторая доля этой энергии испускается в виде рентгеновского кван- та (так называемое тормозное рентгеновское из- лучение), а оставшаяся энергия й ост. расходуется на нагревание янода и ионизацию его атомов. Часть рентгеновских квантов выходит из трубки через окошко 5. Если вся кинетическая энергия электрона перешла в излучение, то ост.=0 и квант =Е. В тормозное излучение может переходить любая доля кинетической энергии Е, и поэтому может [c.270]

В результате создания Мюллером автононного микроскопа появился эффективный метод исследования повреждений кристаллической решетки и вы . квания атомов в результате отдельных столкновении, Синха и Мюллер [23] впервые облучили вольфрамовое острие, охлажденное до температуры жидкого водорода, атомами гелия и ртути (полученными в результате пе резарядки однон.менных ионов) с энергией 20 кэВ. Созданные в результате такого облучения разрушения решетки состояли из вакансий атомов в междоузлиях и скоплений дефектов. Из всего вышесказанного следует, чтп механизм ионного распыления весьма сложен. Трудно сформулировать теорию, которая позволила бы предсказать результаты эксперимента без использования подгоночных параметров. Это объясняется тем, что процесс распыления зависит от множества параметров, таких как кинетическая энергия нонов, электронная структура сталкивающихся частиц, структура и ориентация кристаллической решетки, энергия связи атомов в решетке и т. д. Основная трудность, по-видимому, заключается в выборе потенциалов взаимодействия между бомбардирующим ионом и атомом мишени, а также между двумя атомами мишени. [c.359]

Мы высказали предположение о том, что считать электроны в металле идеальным газом мешает электростатическое (кулоновское) взаимодействие. Действительно, между электронами, а также между электронами и ионами действуют силы, обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними. Энергия взаимодействия между частицами обратно пропорциональна расстоянию г между ними. Обозначим ее Увзаим взаим = б /г. Мы уже знаем, что среднее расстояние между частицами — порядка Поэтому среднее значение энергии взаимодействия в расчете на одну частицу приблизительно равно Среднее значение кинетической энергии нетрудно вычислить, воспользовавшись фермиевской ступенькой. В расчете на одну частицу 7кин кван Ткван, Т.е. ГП. Мы видим, что в газе фермионов при низких температурах и потенциальная, и кинетическая энергии растут с ростом числа частиц газа п в кубическом сантиметре (в классическом газе средняя кинетическая энергия частицы вовсе не зависит от п). Всмотритесь в формулы Кинетическая энергия растет с п быстрее, чем энергия взаимодействия. Это означает, что в достаточно плотном газе (при п (те /Й ) ) энергия взаимодействия значительно меньше кинетической. Следовательно, в хорошем приближении энергией взаимодействия можно пренебречь и считать газ идеальным (очередной пример идеализации). Поскольку г /те 10 см, нет ничего удивительного в том, что идеальный газ фермионов служит хорошей моделью для описания электронных свойств металлов. [c.257]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология