Квана

Теперь обобщим понятие требования полноты следующим образом в прямом ответе требование полноты всякий раз отражается в виде утверждения о полноте выбора, измеренной по отношению к общему числу истинных альтернатив, предоставляемых вопросом,— иначе говоря, в виде утверждения о том, какое количество истинных альтернатив из области вопроса содержится в выборе ответа. В данном контексте количество оценивается не числом, а кван-торным выражением типа все все, кроме одной 5% большинство и т. д. Так, требование максимальной полноты, т. е. требование, чтобы в ответе были все истинные альтернативы из области вопроса, передается в ответе предложением Все истинные альтернативы содержаться в выборе- ), а требование 5-процентной полноты — предложением 5 выборе содержится 5% истинных альтернатив . [c.58]

Ри Р2, где нижний индекс указывает значения кван тового числа I. [c.98]

При гидрировании олефинов в присутствии тиофена, во-первых, скорость гидрирования олефинов при 250 °С возрастает, а при 375 °С уменьшается по сравнению с аналогичными опытами без тиофена во-вторых, значительно уменьшается кажущаяся энергия активации процесса 14,5 ккал/моль против 22,2 ккал/моль и, в-третьих, показатели степеней в уравнениях 4 ж 6 отличны от таковых в уравнении 3. Вследствие разницы в показателях степеней ро и Рп в уравнениях 4 п 6 последние уже не корреспондируют с выводимым по Квану уравнением, аналогичным уравнению 3, и, следовательно, в присутствии тиофена наиболее медленной ступенью не является хемосорбция водорода. Все эти явления нельзя объяснить влиянием тиофена, как такового наоборот, он должен бы во всех случаях тормозить гидрирование олефинов, занимая часть активной поверхности и потребляя водород, нужный для обеих реакций. [c.290]

В уравнениях (IV. П) и (IV. 12) второй член зависит только от вращательного квантового числа /. Первый член зависит от квадрата кван тового числа к, определяющего проекцию момента количества движения на главную ось симметрии, проходящую через центр тяжести молекулы. Каждый энергетический уровень 2(2 + 1) раз вырожден, за исключением нулевого уровня, где й = О и вырождение 2/ + 1. При поглощении квантов электромагнитного излучения во вращательном спектре наблюдают переходы молекул Д/ = + 1, Дй = 0. [c.29]

Наиболее простым способом выражения скорости реакции является способ, принятый при изучении гомогенных каталитических процессов. В этом случае часто получают уравнения скорости дробного порядка. Такой способ был применен Кваном и Веллером, которые отмечали его простоту. Следует, однако, ожидать, что уравнения этого типа будут справедливы только в небольших интервалах температуры и давления. Теоретически можно вывести степенное уравнение скорости типа г = кр Хрв, предположив, например, что адсорбция веществ, участвующих в реакции, соответствует изотерме Фрейндлиха. [c.215]

Требуемое при этом обращение удельной теплоемкости в нуль при Г-й) можно строго доказать на основе кван- [c.183]

По ряду причин можно согласиться с выводом, сделанным Кваном [2], о том, что поверхности многих металлических катализаторов оказываются однородными по отношению к хемосорбции, если их получать путем очень осторожного восстановления и не допускать попадания иа них веществ, являющихся ядами. Нил<е мы увидим, что эти условия трудно выполнимы. [c.130]

Кван Т., Катализ. Исследование гетерогенных процессов, Издатинлит, [c.168]

Из малогабаритных многоканальных фотоэлектрических спектрометров наибольшее распространение получил кван-тометр МФС-4. Он имеет вогнутую дифракционную решетку с 1800 штрих/мм и радиусом кривизны 1 м. Рабочая область спектра 200—360 нм. Прибор имеет 12 каналов, что позволяет одновременно определять содержание одиннадцати элементов. [c.70]

Рис. 6. Схема уровней энергии и кван-товые переходы электрона атома водорода

Поле, создаваемое атомным остовом, хотя и не кулоновское, имеет центральную симметрию, как и поле ядра в водородоподобном атоме, благодаря чему и здесь квантовые числа п и I сохраняют свое значение. Однако в отличие от водородоподобного атома энергия электрона зависит не только от п, но и от I, вырождение относительно I снимается электрон движется в поле не одного ядра, но остова, и энергия электрона зависит от того, как он поляризует остов (нарушает его центральную симметрию) и как он проникает внутрь остова. Поляризация же и проникновение зависят от типа орбитали, т е. от квантового числа I. Электроны в атоме можно разделить на кван-товые слои. Квантовый слой, или уровень, — совокупность электронов с данным главным квантовым числом п. Внутри уровня электроны разделяются по энергии на подуровни 5, р, / и т. д. в соответствии с квантовым числом I (рис. 10). Наиболее проникающими [c.35]

Задание. Докажите, что момент импульса М = туг вращающегося электрона тоже может принимать лишь дискретный ряд значений, определяемых кван- [c.18]

Впервые эти факты удалось разъяснить Эйнштейну, создавшему на основе квантовой теории, предложенной в 1900 г. М. Планком, кван- [c.55]

Рассмотрение процессов, происходящих при прохождении пучка 7-квантов через вещество, начнем с простой схемы. Пусть имеется какой-либо источник 7-квантов, испускающий параллельный пучок фотонов интенсивности Л о- Фотоны попадают на пластину какого-либо вещества, толщина которой равна х. Если за пластиной поместить детектор, то интенсивность пучка у-кван-тов, попавших в детектор, окажется меньше, чем т. е. произойдет ослабление первичного пучка. [c.175]

Для первого энергетического уровня значение радиального квантового числа равно единице (п = 1) квантовое число I может иметь только значение / = 0. Это состояние обычно обозначают как 15, где 1 — это значение квантового числа п, а х соответствует = 0. Для п = 2 азимутальное квантовое число может иметь значения / = О и / = 1. Это дает два состояния 25 и 2р соответственно. Для случая я = 3 из разрешенных значений квантового числа I видно, что могут существовать три состояния З5, Зр и За для / = О, 1, 2 соответственно. Наконец, для четвертого энергетического уровня п = 4) могут иметь место четыре состояния 45, 4р, Ы и 4/. Эти состояния определяют энергию электронов и если квантовое число I вносит вклад в энергию, подобно кван товому числу п, то каждому из написанных состояний соответст вует свое значение энергии. [c.68]

I (5.2.11) определяются главными кван- [c.200]

При массовых серийных экспрессных анализах однотипных образцов различных сплавов и сталей, нанример в металлургии, иш-роко применяются полихроматоры, позволяющие одновременно регистрировать спектры более десятка определяемых элементов. В этом случае такие приборы называются квантометрами. Среди выпускаемых в Советском Союзе квантометров для анализа металлов и сплавов следует отметить 16-канальный (для определения 16 элементов) прибор МФС-8, а также 24-канальный прибор ДФС-51 (вакуумированный), которые используют для анализа чугунов, сталей на серу, фосфор, углерод и другие элементы. Кван-тометры ДФС-44 и ДФС-40 предназначены для определения 40 элементов. [c.116]

Пример 3. Определить максимально допустимую ширину в.ходной и выходной щелей (йпх и вых) кван-тометра, позволяющую еще избежать наложения линии спектра основы на линию малой примеси серебра [c.110]

В следующем параграфе мы переходим к рассмотрению вопросов, связанных с природой химической связи и весьма существенными для нас окажутся представления о различимости и неразличимости электронов, а также значения концентраций этих частиц В атоме и твердом теле. В связи с этим заметим, что электроны сами по себе являются неразличимыми частицами, а та различимость, о которой мы говорили выше, связана с различными кван- [c.60]

Энергетические уровни атома водорода. Вычисление общего запаса энергии электрона на каком-либо уровне, характеризуемом главным кван- [c.18]

Разумеется, найденное выражение для энергии электрона относится к уирощенной модели атома. Но и для реального атома решение уравне( п 1 Шредингера также приводит к выводу о кван-товапностн энер егически.х состояний электрона в атоме. [c.74]

Иными словами, считалось возможным дать кван--товомеханической теории химической связи псевдоклассическую интерпретацию с помощью представления о синхронном перескоке электронов от атома к атому. [c.149]

Ниже мы расскажем об одном из вариантов кван-товохимической интерпретации понятия валентности в рамках метода МО ЛКАО. С целью упрощения математического формализма мы, как и ранее, ограничимся молекулярными системами с замкнутыми электронными оболочками (iV электронов на N/2 МО), [c.221]

Добавка Концентрация. (МОЛЬ/л) 10—1 Кван- товый выход Добавка Концентрация, (моль/л) 10-1 Кваи Т0ВЫ1 выхо, [c.64]

Информация о состоянии управляемого объекта от первичные измерительных преобразователей поступает в управляющую ЭВМ в дискретные моменты времени, управляющие воз-дегствия вырабатываются в ЭBN[ и передаются на объект так-лсе в дискретные моменты времени. Интервал времени между дв мя следующими одно за другим измерениями значений режимного параметра процесса называется интервалом квантова-нп [ измерений. Аналогично, интервалом квантования регулиру-юи.их воздействий называется интервал времени между двумя сл( Дующими друг за другом регулирующими воздействиями. Этт интервалы не обязательно должны быть одинаковыми. Таким образом, часть информации о состоянии объекта теряется в результате ее квантования. Потеря информации опреде-ля тся видом функции х 1) (где х — режимный параметр) ч ве.тичиной интервала квантования. При малых интервалах кван-тоиания потеря информации невелика, но необходимо часто измерять значения параметров и выполнять расчеты на ЭВМ, при больших интервалах — напротив, измерения производятся реже, ио может быть потеряна зиачительиая доля информации.. [c.267]

Орбитальное квантовое число I, называемое также побочным или азимутальным, определяет форму электронного облака и отклонение энергетического состояния от среднего значения, характеризуемого главным квантовым числом. Орбитальное кван-1 овое И1СЛ0 может принимать целочисленные значения от О до [c.27]

Величина фэи зависит от длины волны возбуждающего излу чения (закон Вавилова). Однако спектр люминесценции слож ных молекул в конденсированной фазе не зависит от длинь волны возбуждающего излучения, потому что излучение кван тов флуоресценции осуществляется только с одного уровня (5l >, см. рис. 1.32). Так как наблюдается одновременное и не зависимое друг от друга свечение очень большого числа моле кул, суммарное излучение некогерентно. Энергия излученных квантов меньше энергии поглощенных, поэтому максимум спектра флуоресценции сдвинут в сторону длинных волн по отношению к максимуму спектра поглощения этого же соединения (правило Стекса — Ломмеля). [c.95]

В работах [204, 234, 255, 298, 358, 392, 397, 425, 428) для модельных ППЭ динамическая задача решается в рамках классических уравнений движения и квантовомеханически. На основе этих двух решений вычисляются вероятности элементарных переходов с различными усреднениями по начальным и конечным состояниям. Из этих работ следует, что для "разумных" ППЭ с высоким активационным барьером усредненные параметры процессов удовлетворительно совпадают при вычислении их классически и квантовомеханически. Исключение следует сделать лишь для процессов, запрещенных классически, но имеющих место при кван-товомеханическом рассмотрении, например таких, как туннелирование и надбарьерное отражение. Эти процессы протекают с участием легких атомов и существенны в кинетике при низких температурах. Для широкого же класса реакций в диапазоне тепловых энергий порядка 1000 К классическое приближение оказывается удовлетворительным. [c.51]

Адсорбционные явления обычно делятся на два типа, а именно на физическую и химическую адсорбцию. Последнюю принято также называть хемосорбцией. В настоящей серии сборников по катализу оба типа адсорбционных процессов были уже рассмотрены раздельно, а именно физическая адсорбция — в работе Хилла П, а химическая адсорбция — в более поздней статье Квана [2]. [c.18]

Оба автора ограничили свое изложение определенным кругом вопросов. В статье Хилла изложено современное состояние статистико-термодинамической теории физической адсорбции, которой была посвящена значительная часть его собственных исследований. В статье Квана большое место уделено описанию новых результатов, полученных японскими исследователями. Поэтому в настоящей статье внимание будет уделено некоторым другим вопросам, относящимся к обоим типам адсорбционных явлений. Автор не ставит своей целью давать подробный обзор собственных работ по адсорбции, начатых в 1925 г. тем не менее для иллюстрации тех или иных положений будут даны примеры из этих работ. Автор воспользуется также возможностью изложить в данной статье свои взгляды на ряд вопросов, до сих пор не нашедших отражения в опубликованной литературе. Плодотворность некоторых из этих концепций была доказана исследованиями сотрудников автора, другие из них носят предположительный характер. [c.18]

Мэкстед и Хэссид [271] и позже Кван [2] нашли, что теплота сорбции водорода на платине не зависит от количества поглощенного газа. Вполне возможно, что при тех температурах, при которых проводились опыты этих исследователей, водород проникает в поверхностные слои металла. [c.147]

Частоты Кван в см , относительные ивтенсивности 1 и интерпретация полос поглощения газообразного пропадиена (аллена) по [331] спектр см. ва рис. 37 [c.549]

Без потери общности можно рассмотреть одномерную полукласси-ческую задачу, поскольку, как показано на схеме (рис. У.1), излучение 7-кванта ядром источника (радиоактивного изотопа) и отдача этого ядра происходят в противоположных направлениях, а направления движения 7-кванта и отдачи ядра, способного его поглотить, совпадают. В момент испускания укванта энергия ядра радиоактивного изотопа сверх энергии покоя в основном состоянии составляет Ет+Ч МУх , где М — масса ядра, — скорость его теплового движения. После испускания имеем систему из у-кван-та и ядра в основном состоянии с добавкой к его скорости движения скорости отдачи и, так что энергия этой системы равна Е-1+Ч2М(Ух + ь) . По закону сохранения энергии [c.113]

Квантовомеханичеекие методы трактовки химической связи а комплексных соединениях. В настоящее время для объяснения и расчета химической связи в комплексах используется несколько кваню-вомеханических методов. [c.217]

Роль электростатических взаимодействий при комплексооб разо-вании в газовой фазе существенно выще, чем в растворах (где эти взаимодействия ослаблены за счет диэлектрических свойств среды). Это, а также отсутствие конкуренции с растворителем за место в координационной сфере благоприятствует полидентатному координированию многих лигандов, представляющих собой анионы тетраэдрической и треугольной форм. Согласно данным кван-тово-химических расчетов, поверхности потенциальной энергии комплексных гидридов (Ь1ВеНз, Ь1ВН4 и т. д.) имеют минимумы при расположении на равном удалении от трех атомов Н или от двух атомов Н, или на прямой Ве—Н и т. д., т. е. при симметричной три-, би- или монодентатной координации комплексного иона (конфигурации й-и т-соответственно). Электронографическое изучение молекулы Си (N03)2 в газовой фазе показало, что ионы N03" бидентатны, а атомы кислорода образуют вокруг Си " искаженный тетраэдр. [c.41]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология