Напряжения кинетическая составляющая

Для проведения процессов плавки, испарения и термообработки применяют пушки со средней й большой мощностью пучков (от 5 до 1200 кВт), удельной поверхностной мощностью от нескольких десятков киловатт на квадратный сантиметр с диаметром пучков до 100 мм. По применяемым ускоряющим напряжениям различают установки низкого (20-200 кВ), среднего (от 200 до 600 кВ) и высокого (600 кВ -5 MB) напряжения. Ускоряющее напряжение технологических электронно-лучевых установок находится в пределах 10-150 кВ, а в химических электронно-лучевых процессах- 300 кВ, реже 1 MB и выше. В диапазоне ускоряющих напряжений 10-150 кВ скорость электронов составляет 0,2-0,6 скорости света. При напряжении выше 100 кВ следует учитывать релятивистские эффекты, так как кинетическая энергия электрона, ускоренного в поле напряжением U до скорости v, равна [c.103]

В связи с указанным различием при экспериментальной оценке чувствительности ТРТ на установках, предназначенных для исследования ВВ, возникают проблемы, связанные с интерпретацией результатов. В качестве примера можно привести испытание на удар, когда определяют высоту падения ударника на специально приготовленный образец, при которой в 50% случаев происходит его воспламенение. Скажем, для конкретного взрывчатого вещества определяемая таким образом высота составляет 25 см на специальном копре. Для смесевого топлива на основе ПХА воспламенение наступает уже при высоте в 11 см. Однако это не означает, что ТРТ более чувствительно к удару, чем ВВ. В действительности при испытаниях наблюдаются два совершенно разных процесса дефлаграция ТРТ и детонация ВВ, причем оказывается, что инициировать детонацию многих ТРТ довольно трудно. При интерпретации результатов испытаний правильнее рассчитывать кинетическую энергию ударника и сравнивать ее с соответствующими величинами, характеризующими напряженное состояние ТРТ (измеренными или рассчитанными), которые могут возникать во время технологических операций. Риск возникновения детонации в производстве ТРТ ниже, чем в производстве ВВ, зато выше риск [c.56]

Вяд напряжений составляется на основе термоди-намических характеристик электрохимических реакций. Поэтому он позволяет судить о принципиальной возможности этих процессов. Реальное их осуществление определяется кинетическими факторами. Даже в термодинамическом плане место каждого металла в ряду напряжений довольно условно в связи с зависимостью электродных потенциалов от состава раствора, температуры, давления и т. п. Большое значение имеет состояние поверхности электрода, в особенности наличие на ней оксидной защитной пленки. [c.255]

Показано [120], что деформация ползучести пропорциональна концентрации субмикротрещин. Эта зависимость иллюстрируется рис. 6.19. Данные получены в условиях одноосного растяжения на образцах, изготовленных из ориентированной капроновой пленки ПК-4. Напряжение, сохранявшееся постоянным, составляло 200 МПа. В правой части графика приведены кривые ползучести и нарастания структурной поврежденности, которые кинетически аналогичны. Максимальная скорость наблюдается в начальный период нагружения, а затем эти процессы затухают. Изохронные сечения кривых / и 2 определяют взаимосвязь деформации и поврежденности. График этой зависимости приведен в левой части рис. 6.19. Он показывает, в частности, что до некоторой деформации (ес) трещины не образуются [c.247]

Кинетические кривые релаксации не зависели от густоты сетки, что указывало на распад только узлов, и на начальных участках (до 30% спада исходного напряжения) описывались экспоненциальной зависимостью типа (3). Однако на более поздних стадиях происходило значительное замедление процесса. Опыты по прерывистой релаксации показа- и, что параллельно с распадом поперечных связей идет сшивание, скорость которого составляет 80—90% от первичной деструкции, причем новые поперечные связи не способны к распаду даже при 250°. [c.156]

Для карбоцепных полимеров критическое напряжение сдвига повышается с увеличением кинетической гибкости макромолекул. Наиболее высоким критическим напряжением сдвига отличаются линейные полиэтилены и полибутадиены, у которых оно составляет (3-4)-105 Па. [c.193]

Если 1/Ь пренебрежимо мало по сравнению с 1/а, то k = aV и Fa —V/a. Таким образом, в данном случае Fa составляет 10 В/см. Эта очень высокая напряженность поля эквивалентна 10 В/А. Ее достаточно для того, чтобы вытянуть электроны из металла и затем направить их с ускорением по радиальным линиям к флуоресцентному экрану. Центрами эмиссии здесь служат отдельные атомы. Различные грани кристалла сильно отличаются по эмиссионной способности, так как она зависит от плотности упаковки и работы выхода. Поскольку коэффициент усиления Ь/а очень велик (порядка 10 ), то, казалось бы, на экране можно увидеть отдельные атомы. На практике, однако, разрешение ограничивается кинетической энергией движения электронов в металле под прямыми углами к направлению эмиссии и достигаемое разрешение составляет около 30—50 А. Тем не менее в электронном микроскопе видны удивительные картины различные кристаллические плоскости, [c.231]

Кинетическая энергия электронов при их торможении на поверхности анода переходит главным образом в тепло (при напряжениях на трубке в 20—80 кв энергия рентгеновских лучей составляет не более 1—2% затраченной энергии), поэтому анод необходимо интенсивно охлаждать. [c.121]

Вероятно, наиболее широко распространенным методом оценки сопротивления пластмассовых образцов ударным нагрузкам являются испытания на ударную прочность (удельную ударную вязкость) по Изоду . Испытания состоят в то.м, что на образец, представляющий собой защемленную балку, падает копер. На балке предварительно делается надрез, по которому происходит разрушение. Измеряются потери кинетической энергии копра, которые приравниваются к энергии разрушения образца. При этом в разрушаемом образце возникает сложно-напряженное состояние. Длительность разрушения составляет величину порядка миллисекунд. Трактовка результатов этих испытаний затруднена также в связи с тем, что часть энергии затрачивается на отбрасывание разорванного образца, на трение и т. д. Влияние этих факторов детально рассматривается в ряде работ . [c.381]

Кинетические кривые испарения растворителя и роста внутренних напряжений в нитроцеллюлозных покрытиях (рис. 1.1,6) имеют такой же характер, как и для желатиновых покрытий (см. рис. 1.1,а). Однако процесс отверждения нитроцеллюлозных покрытий заканчивается в 4—5 раз быстрее, чем желатиновых, из-за высокой летучести органического растворителя нитрата целлюлозы. Максимальные значения внутренних напряжений в нитроцеллюлозных покрытиях составляют 9—10 МПа. [c.9]

На рис. 1.6, а приведены кривые изменения внутренних напряжений в покрытии в процессе отверждения нитроцеллюлозных покрытий различной толщины на стальных подложках (напряжения определялись консольным методом). С увеличением толщины покрытия кинетические кривые смещаются вправо, при этом максимальные значения внутренних напряжений остаются постоянными и составляют 10—12 МПа. [c.12]

Влияние временного фактора на прочность, найденное в указанных опытах, трудно совместить с представлением о разрыве, который наступает критическим образом. Действительно, если разрыв наступает, когда напряжение достигло предельной величины, тогда неясно, каким образом время связано с процессом разрушения. Наоборот, если разрыв рассматривать как некий развивающийся во времени процесс (это предположение и составляет основу кинетического подхода к решению проблемы прочности), то становится непонятным смысл критического разрывного напряжения. [c.12]

В настоящее время общепризнанной является кинетическая концепция прочности твердых тел [1—3], в соответствии с которой под действием тепловых флуктуаций происходит разрыв молекулярных связей, а энергетический барьер разрыва снижается под влиянием механического напряжения. Нужно сказать, что кинетические представления, базирующиеся на термофлуктуационном механизме, составляют основу не только современной физической концепции прочности они лежат в основе современных представлений о деформационных свойствах твердых тел, ползучести, вязком течении, релаксационных явлениях [3]. Применимость этого подхода ко всем перечисленным процессам основана на том, что во всех этих случаях действию внешней силы подвергается система частиц, находящихся в тепловом колебательном движении, в результате которого происходит изменение локальных напряжений молекулярных связей. Тепловые флуктуации обеспечивают протекание элементарных актов межатомных или межмолекулярных перегруппировок, а механические напряжения снижают энергетический барьер для этих перегруппировок. Все эти процессы определяются энергией взаимодействия между элементами структуры, участвующими в элементарном акте перегруппировки, энергией теплового движения этих элементов, размерами элементов, которые в свою очередь могут зависеть как от структуры полимера, так и от условий испытания (температура, скорость нагружения, внешние силовые поля). [c.176]

Кинетический сдвиг для реакции отщепления НСН от бензонитрила, по данным работы [89], составляет 1,3 0,ЗэВ [(2,08 0,48) 10 з Дж)]. В этой оценке, которая приводится для примера, отношение интенсивностей, соответствующих метастабильному и нормальному осколочному иону, было равно 1 35. По кривым ионизации оба типа ионов нормализовались при 40 эВ (64,08- 10 Дж). Разность между обеими кривыми при низких напряжениях (разность потенциалов появления) давала требуемый кинетический сдвиг. Процесс нормализации проверялся путем сравнения ионизационных потенциалов и °Аг, для которых отношение интенсивностей равно 1 300. Нормализация с помощью изотопов вносит поправки, если присутствуют различные количества ионов, а равные количества должны давать одинаковые ионизационные потенциалы. Поправка, найденная для аргона, использовалась затем для определения потенциалов появления метастабильных и нормальных ионов. Однако относительные интенсивности нормальных ионов зависят от энергии электронного пучка, так как они характеризуются различными потенциалами появления. Далее, относительные интенсивности метастабильных и осколочных ионов могут изменяться потому, что распределение внутренней энергии молекулярного иона зависит от энергии электронного пучка. Допустим, что распределение избыточной внутренней энергии молеку- [c.38]

Остановимся на данном отношении. Измеряемая на опыте величина йнач(ст, 7 ), как следует из приведенных выше данных о цепном характере разрывов молекул, является составной . Действительно, в нее входит и разрывы первичные (когда разрывается неповрежденная натянутая макромолекула), и разрывы вторичные (когда рвутся ослабленные вторичными срединными радикалами соседние молекулы — см. выше). По смыслу нашего анализа требуется выделить те молекулы, разрыв которых является первичным, т. е. ту долю рвущихся молекул, время жизни которых отвечает Если считать, что кинетическая длина цепной реакции разрывов напряженных молекул составляет в среднем 10 (см. выше), то тогда скорость накопления разрывов первичного типа будет, очевидно, [c.247]

Уже отмечалось, что напряженность поля при магнитных исследованиях составляет 4-10 —2-10 А/м при использовании электромагнитов с железным сердечником. Магниты с более мощными полями применяют лищь в специальных исследованиях они, как правило, не имеют железных сердечников, так как железо в этом случае достигает магнитного насыщения. Следует отметить, что магнитные поля выше 8-10 А/м могут оказывать заметное влияние на энергию крупных молекул с молекулярной массой 10 —10 . При невысоких температурах средняя кинетическая энергия теплового движения таких молекул становится сравнимой с энергией магнитного поля. Поэтому кинетика химических превращений с участием [c.197]

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

В физике разрушения главное внимание обращается на атомно-молекулярный механизм процесса разрушения, и разрыв рассматривается как конечный результат постепенного развития и накопления микроразрушений или как процесс развития микротрещин на молекулярном уровне. Основным фактором, определяющим процесс, при этом подходе считается тепловое движение, приводящее к флуктуациям кинетической энергии атомов. Выяснение природы термофлуктуационных процессов и установление зависимости скорости процесса разрушения и долговечности твердых тел от температуры, напряжения и других факторов составляют современную задачу физики разрушения. [c.105]

Как известно, для кинетики начального селективного растворения разработан подробный математический аппарат, основанный на теории нестационарной объемной диффузии. Другие же стадии растворения пока еще не получили удовлетворительного кинетического описания. Это составляет задачу нового научного направления, формиру бщегося на стЫ ке теоретической электрохимии, физико-химии поверхности и металловедения и призванного дать непротиворечивую теорию явлений на границе сплава с коррозион юй средой. Очевидно, что, будучи основанной на фундаментальных электрохимических принципах, такая теория должна еще учесть структурно- фазовый состав сплава, строение межфазной границы и приповерхностной зоны, механические напряжения в сплаве и прочее. [c.193]

Напряженность этих производных хинолина может быть оценена на сновании данных кинетического и термохимического изучения процессов их образования или распада на исходные компоненты [22, 23]. Так, ыло показано, что энергия активации реакции 8-метилхинолина с йодистым метилом на 4 ккал1моль больше, чем в случае самого хинолина. Эта величина отражает различие в напряженности активированных комплексов, которая для данного типа реакции ориентировочно равна 7з напряженности конечного соединения [24]. Из этого следует, что разность энергий напряжения 1,8-диметилнафталина и 1-метилнафталина составляет 6 ккал моль. Напряженность же последнего, обусловленная взаимодействием метильной группы и пери-атома водорода, оценивается в 1,6 ккал моль. Таким образом, для энергии напряжения 1,8-диметилнафталина в первом приближении можно принять величину, равную [c.102]

По уравнениям (3. 32), (3. 3 ), (3. 3 и (3. 40) составим таблицу (табл. 3) и гр ик зависимости Я , На, Я и д от о а- Легко видеть, что при значении 8 >2 Я > Я , т. е. динамическая составляющая напора превышает значение теоретического напора. При Уца= 2, Я = О — потенциальный напор равен нулю. Поэтому таблицу и график составляем в границах изменения у 2 от О до 2. Из таблицы видно, что наибольшее значение коэффициента теоретического напора Н достигается при и а = = 2. Однако при этом весь напор, создаваемый колесом, выражается в приращении кинетической энергии потока потенциальный напор и коэффициент реакции при этом равны нулю. Такого типа лопастные колеса обычно не находят применения в насосостроении, так как преобразование кинетической энергии потока в давление сопряжено с потерями. В вентиляторостроении, когда нет необходимости преобразования кинетической энергии в давление, этот тип проточной части получил распространецие. При заданном значении напора возникает возможность уменьшить наружный диаметр колеса и тем самым снизить напряжение в материале колеса от действия центробежных сил. Для центробежных насосов характерным [c.82]

Обычно сопротивление (/ ) электролитической ячейки при амперометрическом титровании не превышает 2000 Ом, а сила тока (I) составляет единицы микроампер. В этом случае Ш не превышает сотых долей вольта, и потенциал индикаторного (поляризующего ся) электрода практически соответствует приложенному внешнему напряжению относительно второго неполяризующегося электрода (электрода сравнения). Если же во время титрования по каким-либо причинам сильно увеличится сопротивление (выделение на индикаторном электроде плохо проводящих ток веществ — оксидов, гидроксидов, органических соединений из раствора и т. д.) пли ток достигает нескольких десятков микроампер (высокая концентрация деполяризатора, большая поверхность индикаторного электрода и др.), то составит уже десятые доли вольта, и истинное значение потенциала индикаторного электрода не будет соответствовать установленному внешнему напряжению. Вследствие этого электродная реакция во время титрования может перейти из диффузионного режима в смешанный диффузионно-кинетический или кинетический, и ток будет уже зависеть не только от концентрации разряжающегося вещества, но и от потенциала элек- [c.21]

До настоящего времени отсутствуют данные по измерению кинетической энергии ионов, накопленной ими за период единичного акта высоковольтного пробоя. Измерения кинетических энергий проводились исключительно для ионов, полученных в двух источниках ионов короткоимпульсном триггерном и высокочастотном искровом, в обоих случаях на энергию ионов могут влиять процессы, следующие за пробоем, и разброс ионов по энергиям можно изменить, используя селективность некоторых источников ионов специальной конфигурации. Двухмйкро-секундный короткоимпульсный триггерный источник позволяет получить ионы с разбросом энергий на единицу разряда около 500 В на 10%-ной высоте пика> в то время как соответствующий разброс ионов по энергиям в высокочастотном искровом источнике впятеро больше (Вулстон, Хениг, 1964). Однако ионы короткоимпульсного триггерного источника могут быть смешаны с ионами низкой энергии последующей дуговой фазы, а ионы высокочастотной искры могут быть дополнительно ускорены при возрастании напряжения после пробоя (Францен, 1963). Поэтому истинные значения разброса по энергиям ионов, образующихся в процессе пробоя, составляют 0,5—2,5 кВ. [c.36]

Хотя напряжение на одном или обоих электродах меняется в соответствии с частотой и поэтому образовавшиеся ионы могут иметь разброс по энергиям выше или ниже приложенного потенциала, через щель масс-анализатора могут пройти только ионы с энергией, равной или большей энергии, соответствующей потенциалу входной щели. Ионы, образовавшиеся при более положительном мгновенном потенциале в камере источника, пройдут через щель с более высокой кинетической энергией, их конечная энергия будет выше, чем ускоряющее напряжение. Значительная часть ионов, проходящих в масс-спектрометр, с энергией, меньшей номинального ускоряющего потенциала, может образоваться различными путями. Во-первых, искровой разряд может в определенной части импульса понижать эффективный потенциал более подходящее объяснение состоит в том, что ионы образуются в зоне, где потенциал меньше максимального. Францен и сотр. (1964) предположили, что эти ионы образуются из нейтральных атомов посредством вторичных электронных соударений в зоне ускорения. Возможно также, что образование этих ионов происходит на границе плазмы в камере источника, если этот процесс будет совпадать с областью падения потенциала около щели. Независимо от причин диапазон разброса энергий составляет обычно 2500 В для высокочастотного искрового разряда и 250 В для низковольтного разряда, что в обоих случаях более или менее симметрично относительно ускоряющего напряжения. [c.258]

Катодные лучи были открыты в 1879 г. английским ученым Круксом. Если соединить электроды, впаянные в стеклянную трубку, содержащую сильно разреженный газ, с источником высокого напряжения, то от пластинки катода исходят лучи , обнаруживаемые по свечению стекла трубки или находящегося в ней газа. Эти катодные лучи разогревают тела, на которые они падают, двигают очень легкие предметы, следовательно, имею-т некоторую массу и обладают кинетической энергией. Энергия эта завиеитотих скорости, а последняя — от приложенного к электродам напряжения (скорость катодных лучей составляет несколько ле ятков тысяч километров в секунду и может приближаться к скорости света). В электрическом поле катодные лучи отклоняются в сторону положительно заряженной пластинки (рис. 7,с), в магнитном — согласно извест юму правилу левой руки (рис. 7,6). Из сказанного следует, что катодные лучи заряжены отрицательно. Можно [c.66]

Катодные лучи были открыты в 1879 г. английским ученым Круксом. Если соединить электроды, впаянные в стеклянную трубку, содержащую сильно разреженный газ, с источником высокого напряжения, то от пластинки катода исходят лучи , обнаруживаемые по свечению стекла трубки или находящегося в ней газа. Эти катодные лучи разогревают тела, на которые они надают, двигают очень легкие предметы, следовательно, имеют некоторую массу и обладают кинетической энергией. Энергия эта зависит от их скорости, а последняя — от при-лон енпого к электродам напряжения (скорость катодных лучей составляет несколько десятков тысяч километров в секунду и может приближаться к скорости света). В электрическом поле катодные лучи отклоняются в сторону положительно заряженной пластинки (рис. 10, а), в магнитном — согласно известному правилу левой руки (рис. 10, б). Из сказанного следует, что катодные лучи заряжены отрицательно. Можно так расположить электрическое и магнитное поля, чтобы опи взаимно компенсировали свое влияние на катодные лучи тогда последние отклоняться не будут. Свойства катодных лучей не зависят ни от ма- [c.66]

Из сказанного следует, что наряду с обычным , чисто механическим способом разрыва межатомных связей, при котором рассоединение атомов осуществляется целиком за счет внешнего воздействия, когда уровень внешней силы достигает предельной величины, равной прочности межатомной связи (отсюда и выводился предел прочности), существует и другой, необычный , смешанный способ разрушения. В этом случае рассоединение атомов осуществляется при нагрузках, меньших прочности межатомных связей, причем дорывание напряженных межатомных связей осуществляют тепловые флуктуации. Учет разрушающей роли теплового движения, тепловых флуктуаций составляет основное содержание нового, кинетического подхода к проблеме прочности твердых тел. [c.11]

Чтобы характеризовать прочностные свойства того или иного материала с точки зрения кинетической концепции, необходимо прежде всего иметь сведения о зависимости долговечности образцов из этого материала от условий разрушения, в первую очередь от прилол<енного напряжения а и температуры испытания Т. Комплекс экспериментальных данных о зависимости т от а и Г характеризует прочностные свойства материала и позволяет сделать заключение о природе разрушения. Исследования зависимости т от ст и Г и анализ результатов этих исследований составляют феноменологическую основу кинетической концепции прочности. [c.21]

Связь здесь, правда, довольно сложная. Действительно, перенапряженные связи находятся в особо натянутых отрезках полимерных молекул. Длина таких отрезков составляет, как правило, десятки ангстрем (это прежде всего — участки проходных молекул в аморфных межкристаллитных прослойках ориентированных полимеров — см. схему рис. 61), т. е. перенапряженные связи собраны в цепочки из нескольких десятков (до сотни) С—С-связей. Разрыв такой цепочки происходит лишь по одной из С—С-связей. Но этот разрыв вызовет разгрузку (т. е. выход из числа перенапряженных) всей цепочки, т. е. десятков С—С-связей. Тогда, казалось бы, отношение убыли высоконапряженных связей к половине прироста концевых групп должно быть порядка нескольких десятков. Однако на это соотношение серьезно влияют описанные выше цепные реакции распада напряженных молекул. Действительно, очень высокое напряжение требуется лишь для первичного разрыва нормальных молекул. Соседние же молекулы после повреждения их отрывом бокового атома водорода (т. е. образов.н-нием срединного свободного радикала), как уже отмечалось, резко снижают свою прочность и способны распадаться при нагрузках, раза в 3 меньших. Учитывая, что кинетическая длина цепных реакций может доходить до десятков актов (т. е. на одну предельно напряженную молекулу может разорваться несколько десятков средненапряженных, поглощение которых лежит вдали от низкочастотного края полосы), допустимо полагать, что указанное выше соотношение уменьшается, приближаясь к единице. Грубо можно предположить, что убыль наиболее перенапряженных связей в случае, если они разрываются, должна быть близка (в пределах одного порядка) приросту [c.223]

На рис. IV. 14 показаны температурные зависимости 1/р для ряда полиимидов и полиамидов. Переходы определяются по излому температурной зависимости 1/р и составляют примерно 100 и 210 °С для полиимидов и 40 и 140 °С — для полиамида. В общем случае температурный интервал стеклообразного состояния можно подразделить на три зоны в первой, низкотемпературной зоне обнаруживается линейный спад 1/р от температуры, что свидетельствует об ускорении релаксационных процессов с ее ростом во второй зоне 1/р не зависит от температуры, т. е. параметры релаксационного процесса практически к ней нечувствительны в третьей зоне, примыкающей к точке стскловапия, начинается новое ускорение релаксационных процессов, и при Тд значение 1/р достигает единицы, т. е. напряжение релаксирует до нуля. Механизмы переходов из одного подсостояния в другое пока окончательно не выяснены. Сопоставление приведенных данных с температурами у- и р-переходов показывает (см. табл. 1У.1), что упомянутые переходы проявляются в совершенно разных температурных областях, и, следовательно, механизмы их совершенно различны. Можно только сказать, что механизмы переходов из одного подсостояния в другое не связаны с молекулярным движением малых кинетических единиц, так как в противном случае эти переходы обнаруживались бы динамическими механическими методами исследования. Отметим также, что переходы, определяемые статическими методами исследования, проявляются как в блочных, так и в пленочных образцах при сравнительно одинаковой температуре. [c.198]

Скорости проникновения азотной кислоты в резины из СКФ-32 и процесса взаимодействия ненапряженной резины СКС-30-1 с НС1 не постоянны, а уменьшаются со временем по мере образования поверхностного деградированного слоя. Выпрямление кинетических кривых в координатах lg jvig2+ —У т. а также величины кажущихся энергий активации, рассчитанных по константам скоростей (6—10 ккал моль), свидетельствуют о диффузионном механизме происходящих процессов. С другой стороны, разрыв напряженной резины в случае образования трещин не может быть связан с диффузией агрессивной среды, так как вследствие раскрытия трещин взаимодействие протекает с непрерывно обновляемой поверхностью резин. Кажущиеся энергии -активации, рассчитанные по скорости перехода в раствор ионов Mg из напряженной резины, а также по разрыву, совпадают и составляют 22 ккал молъ. Отсюда следует, что разрыв определяется не диффузией среды, а химическим [c.227]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология