Кюри Вейсса закон

Магнитная восприимчивость огромного большинства парамагнетиков отклоняется от требований закона Кюри и может быть описана в значительном интервале температур с помощью модификации закона Кюри, известной под названием закона Кюри—Вейсса [c.401]

Для Т > в/ восприимчивость определяется законом Кюри—Вейсса [c.523]

Уравнение (8.6) является математической формой закона Кюри— Вейсса. [c.192]

Согласно закону Кюри — Вейсса ) [c.501]

Ферромагнетик Закон Кюри-Вейсса [c.197]

Кюри—Вейсса закон 611 [c.733]

Восприимчивость многих твердых тел подчиняется закону Кюри—Вейсса. [c.523]

В табл. 8.2 для некоторых ионов приведены экспериментальные значения хэфф и вычисленные по формуле (8.13), при сопоставлении устанавливают число неспаренных электронов иона, что позволяет охарактеризовать химическую природу иона и решить некоторые структурные задачи. Однако следует иметь в виду, что вследствие влияния кристаллического поля и обменных взаимодействий закон Кюри (8.5) выполним редко, в связи с чем температуру Т в уравнениях (8.11) и (8.12) необходимо заменить на Тт. е. магнитную восприимчивость этих ионов нужно определять по уравнению Кюри — Вейсса. [c.201]

Если рассмотреть температурную зависимость магнитной восприимчивости металлов, то можно выделить следующие группы металлы, которые почти не изменяют магнитных свойств при нагревании до 1100°С (Мо, Ш, Оз) металлы, магнитная восприимчивость которых изменяется в соответствии с законом Кюри — Вейсса и даже при температуре плавления не обнаруживается скачкообразных изменений магнитных свойств (К, Мд, 2п, 1п, 5е) металлы, которые при температуре плавления в слабой степени проявляют такие нарушения свойств (Ма, Сё, А1) металлы, которые показывают аномальные изменения магнитных свойств (Ад, Аи, Т1, 5п, РЬ, Р, 5Ь, В1, Те), [c.129]

Рис. 16.6. Некоторые свойства ферромагнитных материалов, а — зависимость намагниченности насыщения, отнесенной к иамагииченности насыщения пря абсолютно. нуле, от приведенной температуры б—зависимость обратной величины магнитной носприимчивости от температуры (закон Кюри—Вейсса). Показано отклонение от прямолинейной зависимости вблизи Тс, й —теплоемкость железа как функция температуры [Н].

Курареподобные вещества 945 Куркумин 759 Курциуса реакция 893 Курчииодистый висмут 693 Кучерова реакция 895 Кьельдаля метод 897 Кюри—Вейсса закон 1017 [c.535]

Для ферро- и антиферромагпитиых веществ температурная зависимость х не удовлетворяет законам Кюри и Кюри — Вейсса (рис. 16.3). Ферромагнитные материалы обладают очень большой магнитной восприимчивостью при низких температурах, которая уменьшается исе более резко по мере роста тсм- [c.131]

В любых материалах рост температуры приводит к увеличению тепловой энергии ионов и электронов. Поэтому, естественно, существует тенденция к увеличению структурного разупорядочения с повышением температуры. В парамагнитных материалах тепловая энергия электронов и ионов способствует частичной компенсации упорядочения, вознпкаюилего под деистьисм внешнего магнитного поля. Действительно, как только внешнее магнитное поле исчезает, ориентация электронггы.х спинов становится беспорядочной. Следовательно, в парамагнитных материалах магнитная восприимчивое . у уменьшается с ростом температуры по закону Кюри или по. чакону Кюри — Вейсса. [c.132]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

L — полный орбитальный угловой момент, а S —полный спиновый угловой момент (в единицах k /2я) набора электронов в атоме (стрелка показывает, что это векторные величины единицей магнитного момента является здесь магнетон Бора=0,927-10" эрг1гаусс). Наличие Набора таких магнитных диполей придает парамагнитному веществу его характерное свойство на него действует сила в направлении магнитного поля, т. е. в направлении, противоположном действию силы на диамагнитное вещество. Это приводит также к закону Кюри — Вейсса для зависимости восприимчивости (х) парамагнетика от температуры X ос1/7. Ферромагнетизм и антиферромагнетизм возникают вследствие взаимодействий между диполями соседних атомов [83, 111]. Следует указать, что, поскольку и спиновые и орбитальные угловые моменты электронов заполненных оболочек компенсируют друг друга, вследствие чего суммарные моменты равны нулю, такая система не обладает парамагнетизмом, но у нее остаются только диамагнитные эффекты именно по этой причине парамагнетизм обнаруживается только в рядах ионов переходных металлов и лантанидов. [c.371]

При некоторых обстоятельствах можно объяснить происхождение и величину 0 на основании свойств системы (см. раздел Антиферромагнит-ные взаимодействия ). Однако, хотя большинство парамагнитных веществ подчиняется закону Кюри—Вейсса, а не закону Кюри, в большинстве случаев не удается понять смысл величины 0. Эта величина является эмпирическим значением — мерой того, в какой степени происхождение парамагнетизма данной системы отклоняется от идеального случая, для которого можно вывести закон Кюри. В частности, если уровни расположены выше основного на таких расстояниях, что они могут быть заселены за счет тепловой энергии при температуре опыта, становится неправильным одно из упрощений, на которых основан закон Кюри, и в даКном интервале температур можно ожидать отклонений от этого закона. [c.401]

Можно показать, что при температурах много выше / влияние взаимодействия в такой системе из двух взаимодействующих спинов, равных /2, приводит к тому, что восприимчивость должна подчиняться закону Кюри—Вейсса с 0= /4/ (/ в °К). Восприимчивость, очевидно, проходит через максимум температура максимума называется температурой Кюри или Неэля, и можно показать, что Для [c.403]

В общем случае внутримолекулярного антиферромагнетизма сохраняются те же особенности, что и на примере ацетата меди с двумя взаимодействующими спинами, равными Всегда имеется температура Кюри, т. е. максимум на кривой зависимости восприимчивости от температуры, и поведение при температурах, намного превышающих /, подчиняется закону Кюри—Вейсса. Однако при возрастании числа взаимодействующих ионов в группе и спина каждого из них точка Кюри становится все менее отчетливо выраженной, и для выполнения закона Кюри—Вейсса необходимо работать при температурах, действительно гораздо больших, чем /. Конечно, для разных спиновых систем и 0 являются разными функциями J. Есть большое число комплексов многоядерного типа, которые следовало бы рассмотреть как внутримолекулярные антиферромаг-нётики, например комплексные ацетаты Fe (III) и Сг (III) и галогенид-ные комплексы [1, 42, 71] этих и других металлов типа [M.2Xi.] ". Когда, как это часто бывает, комплекс является лишь двуядерным и оба взаимодействующих иона идентичны, возможны некоторые упрощения. Нижний уровень всегда является синглетным, триплетный уровень расположен при [c.404]

Как и в случае внутримолекулярного антиферромагнетизма, низшим состоянием антиферромагнитной решетки является состояние с нулевым или минимальным спином, а остальные состояния лежат выше по мере повышения их спинов. При температурах, намного нревышаюш их /, момент приближается к моменту ионов, составляюш,их решетку без антиферромагнитного взаимодействия, и начинает выполняться закон Кюри— Вейсса. В восприимчивости имеется максимум, и можно найти соответствие (по крайней мере приблизительное) и 0 с / и структурой решетки. Однако имеются два существенных отличия между внутри-и межмолекулярным антиферромагнетизмом. Во-первых, у решетки антиферромагнетика имеется четко определенная точка Кюри, и, во-вторых, ниже точки Кюри восприимчивость зависит от напряженности поля. [c.406]

Когда установлено, что причиной отклонений от закона Кюри в форме Кюри—Вейсса являются антиферромагнитиые взаимодействия, т. е. [c.406]

Это замечание автора неточно. Закон Кюрн справедлив для одних веществ, закон Кюри — Вейсса — для других. Однако оба этих закона справедливы лишь в некотором диапазоне температур и напряженностей магнитного поля. При достаточно низких температурах и при достаточно сильных полях неизбежны отступления от этих законов.— Прим. ред. [c.194]

Современная химия координационных соединений (1963) -- [ c.371 , c.401 , c.404 , c.409 ]

Современная неорганическая химия Часть 3 (1969) -- [ c.3 , c.26 ]

Физические методы в неорганической химии (1967) -- [ c.423 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.273 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.263 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.273 ]

Термодинамика (0) -- [ c.104 , c.187 , c.192 , c.250 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.263 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология