Соотношение единиц магнитных величин

П1. Соотношение единиц магнитных величин [c.537]

С 1 января 1980 г. в СССР в качестве государственного стандарта введен СТ СЭВ 1052—78 Метрология. Единицы физических величин , базирующийся на Международной системе единиц (СИ). В табл. П.1 представлены основные и производные механические и тепловые единицы СИ и соответствующие им единицы других систем. В единицы других систем включены единицы, ранее употреблявшиеся в СССР и неметрические, которые до сих пор применяются в некоторых зарубежных странах. В таблицах даются также соотношения с единицами СИ. В табл. 0.2 представлены электрические, магнитные, световые единицы СИ. [c.433]

МОЖНО определить из соотношения интенсивностей линий в спектре ЭПР при низких температурах [244]. Как правило, абсолютный знак О я Е остается неизвестным, так как положение линий зависит лишь от их относительных знаков. Приводимые обычно значения В я Е являются абсолютными. Удобно выражать О я Е в единицах магнитного поля путем введения величин О =D g я Е =Е/д . [c.245]

Определение электрических и магнитных величин и соотношение между единицами их измерения [c.767]

Магнитную индукцию В (векторная величина) в международной системе единиц физических величин СИ измеряют в тесла (Т), а в системе единиц СГС — в гауссах (Гс). Соотношение гаусса и тесла [c.36]

Так называемое магнитное квантовое число т связано с магнитным моментом электрона, обусловленным его движением по орбите. Величина такого орбитального магнитного момента зависит от характера орбиты и определяется соотношением [ Х/] = [цо] -+- ) где [Цо] — единица магнитного момента (т, н. магнетон). Как вытекает из квантовой теории, под действием внещнего магнитного поля электронные орбиты должны располагаться в пространстве только таким образом, чтобы проекции орбитальных магнитных моментов на направление поля выражались ц е-л ы м и числами. В связи с этим mi может принимать все целочисленные значения от —I до +1, т. е. может иметь 21 + 1 различных значений. Например, при / = 3 возможные значения mi будут —3, —2, —1, О, -fl, +2, -f3. Отвечающие этому случаю дозволенные направления орбитального магнитного момента схематически показаны на рис. VI-1 стрелками. [c.225]

В табл. 1.18 приведены единицы измерения электрических и магнитных величин в четырех системах МКСА, СГСЭ, СГСМ, СГС. Соотношения между единицами электромагнитных величин различных систем приводятся в табл. 1.19. [c.21]

Отношение М /Нд обозначают символом х и называют магнитной восприимчивостью единицы объема. Объемная восприимчивость (безразмерная величина) связана с намагниченностью соотношением [c.130]

Частицы, обладающие магнитным моментом, не равным нулю, называют парамагнитными. В отсутствие внешнего магнитного поля они ориентированы хаотично и вещество в целом магнитных свойств не проявляет. Однако в магнитном поле они частично разворачиваются по направлению поля, и в веществе возникает наведенный магнитный момент. Отнесенный к единице объема этот суммарный магнитный момент называется намагниченностью вещества Р - Основной вклад в намагниченность вносят частицы, обладающие парамагнетизмом электронного происхождения. Вклад парамагнитных ядер в намагниченность ничтожен в силу малой величины магнитных моментов ядер. Описанная намагниченность по физическому смыслу является полным аналогом ориентационной поляризованности вещества в электрическом поле, описанной в предыдущем параграфе. В частности ее величина связана с магнитным моментом частиц рт соотношением, аналогичным (5.3) [c.90]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая способность в-ва намагничиваться в магн. поле. Вектор намагниченности Л/, т.е. магн. момент единицы объема в-ва, связан с вектором Н напряженности однородного магн. поля соотношением [c.623]

Величины химических сдвигов можно выражать в единицах напряженности магнитного поля, т. е. в гауссах, однако оказалось, что удобно выражать их в единицах частоты — герцах. Эта возможность определяется основным уравнением ЯМР, показывающим соотношение частоты радиоволны и напряженности магнитного поля, при которых происходит поглощение энергии [c.61]

Измеренные величины (длины, углы, веса, объемы, температуры и др.) не служат непосредственно для установления строения они подвергаются теоретической обработке, которая, разумеется, отличается в каждом отдельном случае. Некоторые физические методы приводят к познанию геометрии молекул (например, определяются межатомные расстояния и валентные углы методом интерференции рентгеновских лучей или дифракции электронов) иные дают указания на энергетические состояния молекул (спектроскопические и термодинамические методы) наконец, другие ведут к установлению молекулярных функций, объединяющих в математическом выражении две или несколько физических величин, характерных для данного вещества. Такие молекулярные функции (например, электрическая поляризация, магнитная восприимчивость, молекулярная рефракция, свободная энергия образования и т.д.) находятся в количественных соотношениях со строением вещества. Непосредственно измеренные характерные физические константы вещества являются так называемыми интенсивными свойствами, т.е. величинами, не зависящими от количества вещества (как, например, плотность, показатель преломления, диэлектрическая постоянная, поверхностное натяжение, температура фазовых превращений и т.д.) молекулярные функции, выведенные из этих величин, являются экстенсивными свойствами вещества, т.е. величинами, пропорциональными количеству вещества (точно так же, как объем, вес или теплоемкость). В качестве единицы количества вещества применяется обычно моль. При этом становится возможным сопоставлять физические свойства веществ и, обобщая, установить зависимости между свойствами и строением. [c.83]

Н и Е напряжения магнитного и электрического полей, а А — постоянная величина, зависящая лишь от единиц измерений. Это соотношение соблюдается независимо от величины угла а, который может быть выбран произвольно. [c.106]

Полная идентификация частицы по ее следу в эмульсии может потребовать целого ряда измерений. Если природа частицы известна и пробег ее целиком укладывается в эмульсии, то, естественно, используя соответствующее данной эмульсии соотношение пробег — энергия и зная длину трека, можно найти энергию частицы. Частицы умеренных скоростей V С с), треки которых оканчиваются в эмульсии, можно идентифицировать по длине трека и плотности зерен, поскольку последняя пропорциональна удельной ионизации. Плотность зерен меняется от -3000 1/сл для минимально ионизирующих частиц до величины примерно в 500 раз большей, при которой наступает насыщение. Энергии наиболее слабо ионизирующих частиц можно вычислить по плотности б-лучей (см. гл. IV,. раздел А). Для частиц высоких энергий (V с) одним из наиболее важных методов является измерение среднего угла рассеяния на единицу длины пробега средний угол многократного рассеяния частицы с импульсом р обратно пропорционален ри, т. е. полной энергии Е. Трудность применения магнитных полей для отклонения движущихся в эмульсиях частиц представляет собой один из главных недостатков метода ядерных эмульсий — треки всегда слишком коротки для того, чтобы можно было приме- [c.153]

Для коллоидного раствора (рис. 16.12 а) насыщение намагниченности не наблюдается даже в магнитном поле 2 Тл. Величина насыщения Мз = 80 эме/г может быть оценена только экстраполяцией в единицах 1/Я. Кривая намагниченности организованной наноструктуры (рис. 16.12 5) значительно отличается от коллоидного раствора. Форма кривой намагничивания также другая, своего насыщения намагниченность достигает уже при 1,5 Тл, в то время как остаточная намагниченность увеличивается от 20 эме/г для коллоида, до 35 эме/г для наноструктуры, что составляет изменение соотношения Мц/Мз от 0,2 до 0,45 по сравнению с изолированным коллоидным кластером соответственно. Данные по намагниченности для двумерной наноструктуры свидетельствуют о влиянии межкластерных взаимодействий и появлении коллективных эффектов, связанных с поворотом магнитных моментов кластеров при их перемагничивании. [c.539]

Это соотношение выводится путем соответствующего разложения магнитной индукции аз на часть, относящуюся к вакууму и равную силе поля, и на часть, относящуюся к веществу. Последняя служит показателем интенсивности намагничивания в среде 3, т. е. показывает момент на единицу объема, который приобретает заполненный средой сердечник катушки под влиянием силы поля р 83 = ф + 4 я 3. Ср. также стр. 55 относительно диэлектрического сдвига . Здесь 3 соответствует величине там. [c.406]

Если имеется система частиц с одинаковыми зарядами и одинаковыми массами (д = д и т= т для любого /), например система электронов, то магнитный момент будет пропорционален полному угловому моменту этой системы ц = (д/2тс)Ь,. Обычно коэффициент пропорциональности ц= / 2тс называют магнетоном для соответствующей частицы и записывают указанное соотношение в виде х = signg (ц / Й)Ь. В частном случае системы электронов абсолютная величина коэффициента пропорциональности = еЬ 2тс носит название магнетона Бора (д = -е). Если бы использовалась атомная система единиц, то для магнетона Бора получилось бы выражение = 1/2с, причем в этой системе с = 137,036. [c.127]

Др. важные параметры М.м. I. Остаточная намагниченность М, [или остаточная магн. индукция единица измерения - тесла (Тл)] количественно оценивается величиной намагниченности, сохраняющейся в образце после того, как он был намагничен внеш. магн. полем до насьпцения, а затем напряженность поля сведена до нуля. Величина М, (Д,) существенно зависит от формы образца, его кристаллич. структуры, т-ры, мех. воздействий (удары, сотрясения и т.п.) и др. факторов. 2. Коэрцитивная сила Н измеряется в А/м количественно определяется как напряженность поля, необходимая для изменения намагниченности тела от значения М, до нуля. Зависит от магнитной, кристаллографич. и др. видов анизотропии в-ва, наличия дефектов, способа изготовления образца и его обработки, а также внеш. условий, напр. т-ры. 3. Относит, магн. проницаемость ц характеризует изменение магн. индукции В среды при воздействии поля Я связана с магнитной восприимчивостью % соотношением ц = 1 -Н X (в СИ). В ферромагнетиках и ферритах ц сложным образом зависит от Я для описания этой зависимости вводят понятия дифференциальной (Цд ), начальной (ц ) и максимальной (Цмакс) проницаемостей. 4. Макс. уд. магн. энергия (в Дж/м ) или пропорциональная ей величина (ВН) , на участке размагничивания петли гистерезиса. 5. Намагниченность насыщения М, (или магн. индукция насыщения В ). 6. Кюри точка 7. Уд. электрич. сопротивление р (в Ом м). В ряде случаев существенны и др. параметры, напр температурные коэф. остаточной индукции и коэрцитивной силы, характеристики временной стабильности осн. параметров. [c.624]

НОЙ (что до сих пор сказывается в выборе технической системы единиц). Далее, скорость = IYKv- распространения электромагнитных волн рассматривалась Максвеллом ) не как универсальная постоянная, а как величина, зависящая от диэлектрической постоянной К и магнитной проницаемости данного вещества. По-видимому, преждевременно отказываться, как от безосновательных, от попыток, подобных предпринятым Холмэном (см. прим. 4) на стр. 133) и Эддингтоном ), вывести соотношения между универсальными постоянными из некоторых общих принципов. [c.135]

Первым признаком, свидетельствующим о том, что правила первого порядка выполняются лишь приближенно, служит искажение интенсивностей линий му.тьтпплетов и появление асимметрии. Если две группы магнитных ядер связаны спин-спиновым взаимодействием, то даже при выполнении условия Дб > 6Л внутренние компоненты их мультиплетов более интенсивны, чем внешние, Если записать спектр с медленной скоростью развертки и увеличить масштаб записи, то удается наблюдать во многих случаях, что каждая из линий имеет дополнительную тонкую структуру (расщепления второго порядка). Экспериментально эффекты второго порядка можно уменьшить, если увеличить напряженность поля магнита и повысить соответственно рабочую частоту прибора. В настоящее время чаще всего используются спектрометры ЯМР с резонансными частотами для протонов 60, 80, 90 и 100 Мгц, но уже доступны приборы с рабочими частотами 220 и 300 Мгц, в которых магнитное поле Но напряженностью 51,5 и 70 кгаусс создается с помощью сверхпроводящего соленоида, работающего при температуре жидкого гелия. Действительно, значение относительного сдвига в единицах частоты прямо пропорционально рабочей частоте прибора, в то время как величина Л не зависит от последней. Таким образом, увеличивая рабочую частоту прибора, мы увеличиваем соотношение Аб/Л, и, следовательно, правила первого порядка будут выполняться более строго. [c.443]

Для невырожденного энергетического уровня gligo = 1. Этот случай встречается всегда, когда система находится во внешнем магнитном поле. В состоянии термодинамического равновесия при данной температуре различие в энергиях уровней Ех — Ед определяет соотношение их заселенностей Nl/No Если различие энергий уровней очень велико по сравнению с тепловой энергией (Ех — о > кТ), то основное состояние заселено значительно плотнее, чем возбужденное (Л/х С N0)- Если возбужденное состояние незначительно отличается от основного, т. е. Ех Е и потому Ех — < < кТ, то величина соотношения заселенностей уровней о приближается к единице. Для энергии теплового движения можно принять величину порядка 300 кал"МОль что по уравнению (5.1.1) соответствует волновому числу порядка V 100 см . Поэтому во всех спектроскопических методах, область рабочих частот которых лежит ниже 100 см ( 10 Гц), следует считаться с тем фактом, что Мх Л о- Особенно это важно для метода магнитной резонансной спектроскопии. Различная заселенность (Л о 1) при частотах V > 100 см" характерна для И К-и У Ф-спектроскопии. Соотношение заселенностей очень чувствительно к изменениям температуры, если различие в энергетических уровнях мало по сравнению с тепловой энергией. [c.181]

В масс-спектрометрнческом анализе используется способность молекул ионизоваться под действием электронного удара с образованием положительно заряженных молекулярных ионов, которые могут распадаться далее на более мелкие фрагменты [1 —12]. На вводе в масс-спектрометр образец испаряется, после чего молекулы его ионизуются потоком быстрых электронов, УФ-светом или сильным электрическим полем [13, 14]. Далее ионизованные осколки разделяются в электрическом и магнитном полях в соответствии с отношением массы к заряду mie). Поток ионов каждого типа регистрируется потенциометром, осциллографом или самописцем, откуда информация поступает в компьютер. Полученный масс-спектр представляет собой набор пиков, соответствующих ионам с определенным отношением пг/е. В связи с тем что, как правило, заряд равен единице, отношение mie равно массе иона. Абсолютная интенсивность пика да1пгаго иона зависит от давления пара образца в источнике ионов. Поэтому, чтобы избежать расхождений, обусловленных концентрационной зависимостью, интенсивности пиков выражают в относительных величинах, а именно в процентах по отношению к наиболее интенсивному пику или суммарному потоку ионов. Относительная интенсивность пика пропорциональна числу ионов с данным соотношением т/е. В свою очередь число ионов данного типа зависит от их стабильности. Поскольку стабильность органических ионов ли- [c.409]

Готовят эквимолярные концентрации кислых и основных компонентов системы и смешивают два раствора в соответствующих пропорциях, так чтобы установился необходимый pH. Один раствор титруют другим на рН-метре, используя магнитную мешалку. Если требуемое значение pH близко к р/С, то соотношение между кислым и основным растворами равно примерно 1 1. Если pH на одну единицу выше р/С, то это отношение составляет 1 10 при величине pH ниже р/С на одну единицу оно равно 10 1. Например, для приготовления 100 мл 0,1 М натрийфосфатного буфера, pH 7,0, смешивают примерно в равных пропорциях растворы 0,1 М NaH2P04 (одноосновного) и 0,1 М ЫагНР04 (двухосновного), а затем добавляют избыток одного из этих растворов и, контролируя процесс с помощью рН-мет-ра, доводят pH до 7,0. Для приготовления приблизительно 100 мл фосфатного буфера, pH 6,0, титруют 95 мл одноосновного раствора двухосновным. [c.169]