Закон Кюри для парамагнитной восприимчивости

Полученное соотношение (8.5) есть математическое выражение закона Кюри-, парамагнитная восприимчивость обратно пропорциональна абсолютной температуре. [c.191]

Магнитная восприимчивость парамагнитных веществ не зависит от напряженности поля, но довольно сильно изменяется с температурой по закону Кюри [c.339]

Для парамагнитны.х веществ х положительна и зависит от температуры, а для диамагнитных — отрицательна и от температуры ме зависит. Закон Кюри связывает магнитную восприимчивость вещества с е10 магнитным моментом [c.195]

Для парамагнитных веществ магнитная восприимчивость имеет положительное значение и зависит от температуры, а для диамагнитных веществ — отрицательное и от температуры не зависит. Закон Кюри выражает связь магнитной восприимчивости вещества с его магнитным моментом [c.128]

В основном состоянии (триплетное ][]",) два валентных электрона молекулы О , находящиеся на разрыхляющих орбиталях л, и Ку, не спарены, благодаря чему К. парамагнитен (единств, парамагнитный газ, состоящий из гомоядерных двухатомных молекул) молярная магн. восприимчивость для газа 3,4400-10 (293 К), изменяется обратно пропорционально абс. т-ре (закон Кюри). Существуют два долгоживущих возбужденных состояния - синглетное Д (энергия возбуждения 94,1 кДж/моль, время жизни 45 мнн) и синглетное (энергия возбуждения [c.387]

Связь парамагнитной восприимчивости веществ с его магнитным моментом может быть выражена законом Кюри [c.32]

Для многих парамагнитных веществ она обратно пропорциональна абсолютной температуре (закон Кюри) X = С Т, где С — константа, а Г — абсолютная температура. Восприимчивость ферромагнитных веществ при незначительной силе поля возрастает с увеличением последнего и падает при его дальнейшем возрастании. При достаточно большой силе поля для ферромагнитных веществ произведение силы поля на восприимчивость, т. е. интенсивность намагничивания 3 , практически не зависит от силы поля [c.339]

В 1892 г. Пьер Кюри вывел закон, согласно которому значения парамагнитной восприимчивости обратно пропорциональны температуре, и высказал предположение, что диамагнетизм и парамагнетизм должны быть различны по происхождению. [c.219]

Закон Кюри. Более 70 лет назад Пьер Кюри установил, что магнитная восприимчивость большинства парамагнитных веществ изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Другими словами, произведение Х " есть величина постоян- [c.62]

Силу, действующую на типичное парамагнитное вещество, обычно можпо выразить, как и пр1 рассмотрении диамагнетиков, через величину магнитной восприимчивости %g. Поскольку парамагнетизм часто изменяется с температурой линейно, зависимость магнитной восприимчивости от температуры можно описать законом Кюри [c.406]

При помещении парамагнитного вещества в магнитное поле магнитные моменты ориентируются параллельно силовым линиям в направлении поля, давая суммарный магнитный момент и соответствующую ему положительную магнитную восприимчивость (парамагнитную восприимчивость). В результате этого парамагнитное вещество втягивается в поле. Ориентации магнитных моментов вдоль поля мешает тепловое движение. Учитывая одновременное влияние внешнего магнитного поля Н и температуру на систему с постоянными хаотически ориентированными магнитными моментами, можно получить следующую формулу - для парамагнитной восприимчивости (закон Кюри) [c.280]

Однако не у всех парамагнитных веществ восприимчивость подчиняется закону Кюри. Некоторые соединения обнаруживают более сложную зависимость парамагнитной восприимчивости от температуры (закон Кюри—Вейса). [c.280]

Первый член в этой формуле есть не что иное, как хорошо известное выражение для магнитной восприимчивости парамагнитного вещества, подчиняющегося закону Кюри х = С/Г. Из рассмот- [c.148]

Кислород почти по всем своим физическим свойствам (теплопроводности, скорости звука, рефракции и др.) не выделяется резко среди обычных газообразных спутников его (азота, аргона и др.), встречающихся в промышленных установках. И только по своей магнитной восприимчивости кислород отличается от других газов. Парамагнитные свойства кислорода (см. табл. 3) используют в газовом анализе для создания газоанализаторов для быстрого определения содержания кислорода в газовых смесях физическим путем, без применения химических реактивов. Приборы для магнитного анализа газовых смесей на кислород построены на различных принципах на измерении силы, смещающей парамагнитный газ к центру неоднородного магнитного поля на оценке степени охлаждения нагретой проволоки за счет конвекционных токов, возникающих по закону Кюри-Ланжевена в любом парамагнитном газе, окружающем [c.233]

ПОСТОЯННЫМ магнитным моментом проявляют нормальный парамагнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внешнее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри или точнее законом Кюри — Вейсса [c.273]

Атомные и ионные системы, содержащие один или несколько неспаренных электронов, характеризуются постоянным магнитным моментом, который обусловлен остаточным спином и угловыми орбитальными моментами неспаренных электронов. Вещества с постоянным магнитным моментом проявляют нормальный парамагнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внешнее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри или точнее законом Кюри — Вейсса [c.263]

На практике обычно измеряют удельную магнитную восприимчивость, а затем ее переводят в мольную. Более строго, общая магнитная восприимчивость равна сумме диамагнитной и парамагнитной восприимчивости и почти неизбежного незначительного вклада парамагнетизма Ван-Флека. Точная величина последнего обычно не известна, но при комнатной температуре ее грубо можно считать равной нескольким процентам от восприимчивости, вычисленной по закону Кюри. Теперь вновь вернемся к уравнению (7-5) и, подставив постоянные величины, получим эффективный [c.263]

В парамагнитных веществах при обычных температурах под воздействием теплового движения молекул магнитные моменты распределяются статистически равновероятно по всем направлениям, в результате чего суммарный магнитный момент равен нулю. Под действием внешнего магнитного поля создается преимущественное направление элементарных магнитных моментов, т. е. вещество оказывается намагниченным и его магнитная восприимчивость положительна. Внешне парамагнетизм проявляется в том, что парамагнитное вещество втягивается в неоднородное магнитное поле. Ориентации магнитных моментов вдоль поля препятствует тепловое движение. Одновременное влияние внешнего магнитного поля Я и температуры на парамагнитное вещество учитывается следующей формулой для парамагнитной восприимчивости (закон Кюри) [c.9]

Этот закон температурной зависимости восприимчивости парамагнетика называется законом Кюри, а величина С = g iв) j X X и + 1))/(3/гв) — константой Кюри. Парамагнитная восприимчивость оказывается на два-три порядка больгне по величине, чем диамагнитная восприимчивость. [c.277]

На свойства диамагнитных веществ напряженность магнитного поля и температура не оказывают влияния. На парамагнитные вещества внешнее машитное поле пе влияет, но магнитная восприимчивость их зависит обратно пропорциопалыю абсолютной температуре. Это объясняется следующим образом, Каждая частица парамагнитного вещества обладает постоянным магнитным моментом, опр еделяемым числом неспаренных электронов. В отсутствие внешнего магнитного поля суммарный магнитный спиновый моме1 т равен нулю вследствие хаотического направления спинов, а нри наложении магнитного поля происходит ориентация спинов, атомов н молекул в магнитном поле. Повышение температуры ослабляет ориентацию во внешнем магнитном поле, и парамагнетизм уменьшается в соответствии с формулой (закон Кюри) [c.195]

В любых материалах рост температуры приводит к увеличению тепловой энергии ионов и электронов. Поэтому, естественно, существует тенденция к увеличению структурного разупорядочения с повышением температуры. В парамагнитных материалах тепловая энергия электронов и ионов способствует частичной компенсации упорядочения, вознпкаюилего под деистьисм внешнего магнитного поля. Действительно, как только внешнее магнитное поле исчезает, ориентация электронггы.х спинов становится беспорядочной. Следовательно, в парамагнитных материалах магнитная восприимчивое . у уменьшается с ростом температуры по закону Кюри или по. чакону Кюри — Вейсса. [c.132]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

В отличие От диамагнитной восприимчивости, которая не зависит от температуры [уравнение (1)], парамагнитная восприимчивость обратно пропорциональна температуре Из формулы (2) следует, что температурная зависимость х- соответствующая закону Кюри, выполняется только в том случае, когда число парама иитных центров N не изменяется с температурой. [c.301]

L — полный орбитальный угловой момент, а S —полный спиновый угловой момент (в единицах k /2я) набора электронов в атоме (стрелка показывает, что это векторные величины единицей магнитного момента является здесь магнетон Бора=0,927-10" эрг1гаусс). Наличие Набора таких магнитных диполей придает парамагнитному веществу его характерное свойство на него действует сила в направлении магнитного поля, т. е. в направлении, противоположном действию силы на диамагнитное вещество. Это приводит также к закону Кюри — Вейсса для зависимости восприимчивости (х) парамагнетика от температуры X ос1/7. Ферромагнетизм и антиферромагнетизм возникают вследствие взаимодействий между диполями соседних атомов [83, 111]. Следует указать, что, поскольку и спиновые и орбитальные угловые моменты электронов заполненных оболочек компенсируют друг друга, вследствие чего суммарные моменты равны нулю, такая система не обладает парамагнетизмом, но у нее остаются только диамагнитные эффекты именно по этой причине парамагнетизм обнаруживается только в рядах ионов переходных металлов и лантанидов. [c.371]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Магнитная восприимчивость парамагнетиков изменяется с температурой по закону Кюри (хлгЦТ ) или закону Кюри — Вейса л 1/(Г + 6), где 0—парамагнитная точка Кюри. При точных расчетах необходимо корректировать экспериментальные значения магнитной [c.171]

Основное электронное состояние молекулы кислорода и следует ожидать, что, начиная от 10° К, температурная зависимость парамагнитной восприимчивости молекул свободного кислорода будет точно подчиняться закону Кюри — 1/У)- При низких температурах, когда квантование молекулярного вращения становится существенным, следует ожидать отклонений от закона Кюри. Измерения с газом нельзя проводить при температурах 70° К. Однако существование клатратного соединения -гидрохиноп кислород дает возможность изучить свойства молекул кислорода при очень низких температурах, т. е. в условиях, когда магнитное взаимодействие этих молекул и влияние непосредственного окружения на магнитные свойства молекул кислорода очень малы. Кук с сотрудниками определили магнитную восприимчивость клатратного соединения с 60%-ным заполнением полостей путем измерения зависимости изменения взаимной индуктивности двух катушек, расположенных вокруг криостата с исследуемыми кристаллами с температурой. Аппаратура была откалибрована путем постановки специальных опытов с веществами, магнитные свойства которых известны Результаты этих исследований (рис. 194) -показывают, что закон Кюри фактически справедлив только при температурах выше 10° К. При температурах от 2 до 10° К магнитная восприимчивость совпадает с расчетной для свободно вращающихся молекул кислорода, если принять во внимание доступные энергетические уровни. Ниже 2° К это соответствие исчезает. Чтобы установить, является ли поведение кислорода при очень низких температурах следствием некоторого ограничения свободы вращения молекул, были проведены измерения на образцах клатратного соединения, обогащенного (до 11%) молекулами [c.573]

В исследованном интервале температур магнитная восприимчивость радикала подчиняется закону Кюри, пpичe парамагнитная восприимчивосгь достигает макси.мума при температуре ниже [c.46]

Атомы, молекулы, свободные радикалы, содержаш,ие один или более неснаренных электронов, обладают постоянным магнитным моментом, обусловленным спиновым и орбитальным моментами неспаренного электрона. Это могут быть з-электроны, например, в атомах металлов групп 1А и 1Б в парообразном состоянии р-электроны, например, в Оз, N0, СЮз, 1 , органических свободных радикалах и т. д. -электроны атомов >й-, 4(1- и - -семейств /-электроны атомов лантаноидов и актиноидов. Вещества с постоян ным магнитным моментом проявляют нормальный парамагнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внешнее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри [c.474]

Характерно, что ниже 0,15° К теплоемкость линейно зависит от темп-ры, аналогично электронной теплоемкости в металлах. При темп-рах ниже 1 К Не имеет снецифич. энтропийную диаграмму— энтропия жидкости меньше энтропии твердой фазы. На кривой плавления Не ок. 0,3°К имеется минимум <ему соответствует давление 2Й,3 атм). Ниже этой темп-ры теплота плавления Не отрицательна. Не обладает парамагнитной восприимчивостью, связанной с магнитным моментом ядер. Температурный ход восприимчивости для жидкости следует закону Кюри вплоть до. -0,5 К. Ниже этой теМП-ры наблюдается отклонение от закона Кюри, связанное с упорядочением ориентаций спинов ядер. [c.416]

Наряду с увеличением диамагнитной восприимчивости делокализа-ция л-электронов на определенной стадии накопления двойных связей вызывает неожиданное появление парамагнетизма, который обнаруживается по наличию сигнала ЭПР (например, в пентацене, виолантроне и др.). Это явление свидетельствует о возникновении в таких соединениях неспаренных электронов (один электрон на 10 —10 молекул), хотя подобные вещества не являются свободными радикалами. Тот факт, что температурная зависимость сигнала ЭПР подчиняется закону Кюри, указывает на постоянство числа неспаренных электронов при изменении температуры. Это значит, что парамагнитное состояние части молекул не связано с возбуждением электронов на высшие энергетические уровни (синглет-триплетный переход), а характеризует невозбужденное состояние молекулы. [c.285]

Закон Кюри (VI.И) для температурной зависимости парамагнитной восприимчивости, как мы видели, выводится и применим только для случая, когда в системе нет близких энергетических термов возбужденных состояний с другим магнитным моментом, которые могли бы заселяться при данной температуре и внести вклад в восприимчивость. Рассмотрим случай, когда имеется такой близкий терм, отстоящий от основного на расстоянии Е = = А А кТ). Тогда в сумме по п выражения (VI.8) необходимо учесть, кроме первого члена ( 1.10), еще один член с п = 2, соответствующий возбужденному терму. Не записывая для упрощения диамагнитного члена, имеем [c.149]

Из этого равенства следует, что парамагнитный iзклaд в полную восприимчивость обратно пропорции шлеп абсолютной температуре. Это верно для ряда соединении, которые в таком случае считают подчиняющимися закону Кюри. Однако гораздо чаще для парамагнитных соединений справедливо соотношение вида [c.255]

Фаза ЫЬ1+д 5е2 при составе ЫЬхооЗеа парамагнитна [26, 27]. При температуре выше комнатной почти точно выполняется закон Кюри—Вейсса при температуре ниже 200" К, судя по величине магнитной восприимчивости, происходит переход в антиферромаг-нитное состояние. Присоединение атомов ниобия к фазе приводит к уменьшению магнитной восприимчивости и постепенному переходу от магнетизма типа Кюри—Вейсса, характерного для стехиометрической фазы, к парамагнетизму, почти не зависящему от температуры. Магнитные свойства этой фазы были рассмотрены в свете общего правила 8 л на каждый атом ниобия приходится один неспаренный электрон. Диселенид ниобия ЫЬх.ооЗсо может быть описан как соединение нормальной валентности и должен быть полупроводником. Добавление атомов ниобия приводит к постепенному заполнению зоны проводимости и одновременно к делокализации неспаренного электрона [27]. [c.170]

Диамагнетизм от темп-ры не зависит, поэтому при не очень высоких темп-рах парамагнитный член (8) всегда преобладает над диамагнитным. При очень низких темп-рах, близких к абс. нулю, или при сверх-сильных магнитных полях восприимчивость ХрМ пересдает следовааь закону Кюри(7) и намагниченность приближается к насыщению (рис, 2). При этих исключительных условиях магнитные моменты всех молекул оказываются ориентированными параллельно направлению магнитного поля, т. е. тогда [c.509]

Диамагнитная восприимчивость существешю не зависит от температуры парамагнитная же восприимчивость часто описывается законом Кюри у -Т = С, где Т есть абсолютная температура, а С — константа Кюри. Более часто восприимчивость пара-мапнитных веществ может быть довольно точно описана законом Кюри — Вейса у. (Г+ Д) =С, где Д представляет собой некоторую эмпирическую константу, значение которой будет показано ниже. [c.392]