Харрисон

Графики на рис. IV- и 1У-2 представляют зависимость процентного содержания аммиака, находящегося в равновесии со смесью водорода и азота, от температуры и давления. Константа равновесия К аммиака в данных условиях может быть рассчитана по формуле Харрисона и Кобе [c.319]

Книга, изданная в Англии (Кембриджский университет) под редакцией И. Дэвидсона и Д. Харрисона, представляет собой серьезный труд авторов десяти стран мира. [c.4]

Аналогичная работа приводится Дэвидсоном и Харрисоном, а уравнения (1,10) и (1,11) рассматриваются в главах IV и XV, соответственно. [c.32]

Дэвидсон и Харрисон вычисляли максимальный размер устойчивого пузыря, приравняв скорость его подъема и экспериментально измеренные скорости витания частиц. Они выявляли зависимость отношения диаметров пузыря и частицы (а не просто диаметра пузыря) от размера частиц, разности плотностей твердого материала и ожижающего агента и вязкости последнего. Если в данной системе отношение диаметров пузыря и частицы менее 1, то псевдоожижение следует считать однородным в диапазоне 1—10 псевдоожижение носит переходный характер от однородного к неоднородному если указанное отношение превышает 10, можно определенно ожидать интенсивного образования пузырей. Данный подход, несомненно, обоснован и согласуется с экспериментом однако, размеры пузырей, рассчитанные по упомянутому отношению, оказываются меньше обычно наблюдаемых в неоднородных псевдоожиженных системах. [c.34]

Дэвидсон и Харрисон при анализе устойчивости пузыря рассматривали не сквозной поток (его скорость действительно близка к 3 7 , ), а скорость газа, циркулирующего внутри пузыря. Именно последняя (а точнее в сумме с величиной определяет устойчивость пузыря при этом ско- [c.138]

Дэвидсон и Харрисон -1--песок д. = 175 мкм) X — стеклянные шарики (150 мкм) [c.191]

Это соответствует случаю, когда скорость начала псевдоожижения равна нулю. Если О, то параметр переноса X предлагают определять по уравнению (У,54) — простым суммированием составляющих переноса за счет сквозного потока и диффузии, как это делали Дэвидсон и Харрисон . [c.202]

И наконец, относительно поршневой модели необходимо еще отметить, что деление потоков на (С/ —U f) и [7 / сохранено в соответствии с двухфазной теорией и представлено, например, Дэвидсоном и Харрисоном [c.288]

Дэвидсон и Харрисон выразили диффузионную составляющую следующим уравнением [c.289]

Подробнее о гидродинамическом эффекте см. главу III и монографию Дэвидсона и Харрисона — Прим. ред. [c.336]

Дэвидсон и Харрисон сопоставили эффективность реактора, рассчитанную по этим моделям, с экспериментальными данными ряда исследователей, изучавших реакции первого порядка в слоях [c.338]

Число единиц переноса, по терминологии Дэвидсона и Харрисона — Прим. ред. [c.339]

Дэвидсон и Харрисон на основе трактуемой модели интерпретировали литературные данные по (а) разложению озона в слое алюмосиликатных частиц, пропитанных двуокисью железа [c.403]

В книге Дэвидсона и Харрисона откуда, по-видимому, заимствовано выражение для расчета /(,, в числителе правой части стоит Ят/, а не Я.— Прим. ред. [c.555]

Широкое теоретическое и экспериментальное изучение явления образования пузырей при истечении из единичного отверстия в жидкостях и псевдоожиженных системах было проведено Дэвидсоном и Харрисоном Они показали, что в исследованном Харрисоном и Льюнгом диапазоне объемы пузырей, образующихся в псевдоожиженном слое мелких частиц и в жидкости, близко совпадают при o7 инaкoвыx диаметрах отверстия и расходах газа. Эти данные, однако, относятся к скоростям в отверстиях, по крайней мере, на порядок меньшим, чем необходимо на практике для обеспечения нормального газораспределения в решетках с множеством отверстий. Как показано Зенцем вход газа в псевдоожиженный слой при практически интересных скоростях следует совершенно иным закономерностям. Данные Харрисона и Льюнга, если их представить в координатах рис. 1-8, укладываются на [c.28]

Дэвидсон и Харрисон предложили простую теорию стабильности пузырей, предсказывающую, в частности, существование минимального размера стабильного пузыря и позволяющую оценить порядок его величины. Вкратце теория предполагает, что при скорости потока сжижающего агента, превышающей скорость витания твердых частиц, последние будут захватываться из кильватерной зоны нижней частью нузыря и разрушать его. Нельзя отрицать возможность разрушения пузырей по такой схеме однако авторы предполагают (по аналогии с пузырями в капельной жидкости), что скорость ожижающего агента имеет тот же порядок величины, что и скорость пузыря. Как будет показано ниже, в псевдоожиженном слое с барботажем пузырей скорость ожижающего агента имеет тот же порядок, что и скорость начала псевдоожижения (примерно 311 ), и не зависит от скорости пузырей . [c.138]

Соотношение (IV,4) предполагает, что скорость пузыря дополнительно возрастает под действием восходящего потока непрерывной фазы (например, в центральной зоне) со средней скоростыо дискретной фазы . Скудные литературные данные недостаточны для однозначного подтверждения соотношения (1У-4). Последнее все же является, вероятно, самым полезным из всех известных до сих пор уравнений, хотя в работе Дэвидсона и Харрисона рассмотрены и некоторые другие уравнения. [c.143]

Предполагается, что поведение газового пузыря можно описать с помощью простой двухфазной теории, следуя Дэвидсону и Харрисону Так как имеются некоторые сомнения относительно корректности этой теории при скоростях ожижа-юш его агента С/, незначительно превышаюш,их то в данной [c.194]

Так как высота порпшевого псевдоожиженного слоя не постоянна (см. фото У-2), то не ясно, какую высоту слоя следует использовать в уравнении (У,32). При исследовании применимости уравнения (У,32) среднее значение Я определяли как = = V 2 (-Н тах + min) > где — высота СЛОЯ сразу же после прорыва газовой пробкой поверхности слоя, Я 1п — высота слоя непосредственно после того, как пробка покинет слой. Оказалось, что величина На меньше вычисленной по уравнению (У,32). На этом основании был сделан вывод, что непрерывная фаза содержит больше газа, чем в начале псевдоожижения, и что двухфазная теория, в противоположность выводам Дэвидсона и Харрисона , не совсем точна даже для поршневого слоя. [c.195]

Полученное выражение сходно по форме с уравнением (VIII,13) и уравнением (VI,21), приведенным в монографии Дэвидсона и Харрисона , но содержит множитель е /(1 + е ), учитывающий сопротивление диффузии как в нецрерывной фазе, так и в дискретной. Если рассматривать только пузыри, то отношение е /(1 + 8 ) будет равно 1. Сопротивлением непрерывной фазы можно пренебречь в случае очень быстрых реакций, но оно должно быть учтено если константа скорости реакции первого порядка меньше 2 " . [c.210]

В основу поршневой модели псевдоожиженного слоя положены постулаты двухфазной прямоточной модели (см., например, книгу Дэвидсона и Харрисона причем обратное перемешивание не учитывается. Хоуменд и Дэвидсон указывают, что общая конверсия не чувствительна к степени перемешивания газа в непрерывной фазе. Таким образом, поршневая модель предполагает прямоток дискретной (пузыри) и непрерывной фаз, сопровождающийся межфазным обменом. [c.275]

Полученные данные были представлены в виде графиков зависимости доли непревращенного реагента j от безразмерной константы скорости реакции к. Установлено, что в исследованном диапазоне рабочих условий форма кривых мало зависит от высоты осевшего слоя, скорости газа и диаметра слоя. Приравняв теоретическую величину предельной конверсии Ze по уравнению (VIII,10) или (VIII,11) к экспериментально полученной, Оркат получил одинаковое для целой серии опытов значение кратности обмена X. Такой же методикой нри анализе результатов Орката пользовались Дэвидсон и Харрисон принявшие единое значение доли непревращенного реагента Ze , равное 0,05. При среднем значении UlU f = 30 для всех экспериментальных точек это дает Z = 0,967 и X = 2,96, что хорошо согласуется со значениями, найденными самим Оркатом Z = 0,9 и j = 3,2.- [c.339]

Заметим, что величина по Оркату (2 = 0,9 X = 2,96), составляет — 0,037, что значительно ниже величины 0,05, соответствующей значениям, принятым Дэвидсоном и Харрисоном. — Прим. ред. [c.339]

Значения X, найденные по данным Орката, были, кроме того, использованы для расчета среднего диаметра пузыря в псевдоожиженном слое по уравнению (VIII,13). Воспроизведенные из монографии Дэвидсона и Харрисона значения представлены в табл. УП1-1. Там же приведены значения рассчитанные по данным о расширении слоя на основе уравнений (VIII,4) и (УП1,6) [c.341]

Дэвидсон и Харрисон получили уравнение (VIII,9) для определения общей скорости обмена газом между пузырем и непрерывной фазой, постулируя, что облако полностью перемешано с окружающей непрерывной фазой тем самым они пренебрегали диффузионным сопротивлением внутри этой фазы. Такое допущение, справедливое в случае полного перемешивания газа в непрерывной фазе, не объясняет характера процесса при движении газа через непрерывную фазу в режиме идеального вытеснения. [c.364]

Важным параметром пузырьковых моделей является скорость обмена газом между пузырями и непрерывной фазой. Установлено, что, если принять эту скорость по рекомендациям Дэвидсона и Харрисона и Орката , получается хорошее совпадение экспериментальных и теоретически рассчитанных результатов. Вместе с тем в экспериментально исследованном диапазоне изменения рабочих параметров обеспечивается хороший контакт между газом и твердыми частицами, а доля реагента, байпассирующего через слой, в общем близка к получаемой в идеальном непрерывном реакторе с мешалками. В связи с этим результаты проведенных экспериментов недостаточно показательны для количественной оценки интенсивности обмена требуется более строгая проверка в экспериментальных условиях, позволяющих регулировать в системе скорость обмена при больших степенях байпассирования. Установлено что экспериментальные скорости межфазного обмена газом могут почти вдвое превышать рассчитанные теоретическим путем. [c.370]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология