Идеальный каучук

Рассмотрим природу высокоэластической деформации на м> дели так называемого идеального каучука, т, е. тела, способно сильно деформироваться без изменения объема при приложен небольших напряжений. [c.162]

Типичная Кривая зависимости относительной деформации < напряжения при простом растяжении идеального каучука пре стай лека на рис. 62. [c.162]

Таким образом, деформация идеального каучука зависят с температуры и изменения энтропии, что указывает на кинетиче ский характер этого явления. [c.164]

Закономерности эластической деформации реальных каучуков значительно сложнее, чем идеального каучука. [c.165]

Это выражение аналогично выведенному Трелоаром [21] для идеального каучука , [c.26]

Эластичность идеального каучука [c.162]

При деформации идеального каучука внутренняя энергия не изменяется и, следовательно, =0. Поэтому упругие силы [c.164]

ВЫСОКОЭЛАСТИЧЕСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ Эластичность идеального каучука [c.162]

Развитие современных взглядов на вулканизацию связано прежде всего с установлением строения молекул каучука, представляющих собой линейные цепи большой длины, способные изменять форму посредством различных независимых колебаний и вращений отдельных атомов цепи под влиянием теплового движения (т. е. изменять конформацию цепи). Это позволило связать упругость идеального каучука с гибкостью его молекулярной цепи (молекулярно-кинетическая теория) и изменением энтропии (термодинамический подход). Оба подхода были объединены в рамках статистической [c.13]

Связь между напряжением о и деформацией идеального каучука получим, разделив обе части уравнения (3.2) на площадь поперечного сечения Л растянутого образца [c.77]

УПРУГОСТЬ ИДЕАЛЬНОГО КАУЧУКА [c.21]

В сочетании с некоторыми экспериментальными данными описанный выше подход позволил предложить модель, которая была использована для анализа различных экспериментальных данных по упругости каучуков, хотя, вне всякого сомнения, не было достигнуто полного совпадения теории и эксперимента. Именно это делает необходимым усовершенствование этой модели, и к этому мы вернемся в последующих разделах настоящей книги. В то же время имеются также такие экспериментальные условия, в которых данная модель может служить лишь первым приближением. Для теории газов это соответствует случаю идеального газа. В теории упругости каучука также используется понятие состояние идеального каучука . Ниже перечислены те условия [9], реализация которых обеспечивает достижение состояния идеального каучука. [c.23]

Можно считать, что изложенные выше данные удовлетворительно согласуются с этими условиями. Уравнение (1.44) представляет собой характеристическое уравнение состояния идеального каучука, а упругость, которая может быть описана подобным уравнением, называется идеальной каучукоподобной упругостью. [c.23]

Количественное определение частоты трехмерной сетки в полимере затруднено. Для этого можно использовать степень его набухания, однако соответствующая закономерность теоретически обоснована только для идеальных сеток и для малых степеней набухания. Возможно использование для. этих целей нек-рых механич. свойств. Поскольку в трехмерной системе невозможно течение (без разрыва химич. связей), процесс их деформации обратим. Однако трактовка результатов пока возможна только, если система ведет себя как идеальный каучук. Кроме того, поведение сшитого полимера при механич. испытаниях сильно зависит от взаимного расположения цепей в исходном полимере до сшивки . [c.397]

Полиэтилен, если судить по Гс его аморфной фазы, был бы идеальным каучуком, однако он имеет устойчивую кристаллическую структуру, что в значительной-степени снижает высокоэластические свойства и придает ему свойства эластичного пластика, а не каучука. [c.118]

На рис. 1.12 пунктирной линией обозначена область применимости уравнения (1.6), аналогичного уравнению состояния идеального газа РУ = пЯТ, которое также основано на представлении об энтропии. Ни теория эластичности идеального каучука, ни теория идеального газа не рассматривают особенности химического строения, а учитывают только характер молекулярного движения. [c.36]

При деформации идеального каучука внутренняя энергия [c.163]

Для и.аеального случая (т. е. для так называемого идеального каучука) обычно вводят следующие допущения [c.242]

При деформации идеального каучука вггутреггняя энергия изменяется и, следовательно, =0, Поэтому упругие си. [c.164]

При растяжении слабо вулканизованного каучука до длины, не превышающей 150% от первоначальной, удлинение сстровож-дается эквивалентным уменьшением поперечного сечения образца без уменьшения его объема. Следовательно, среднее расстояние между полимерными цепями для такого практически идеальною каучука остается постоянным, работа деформации не расходуется [c.374]

Рассмотрим теперь причины, приводящие к расхождению между теоретическими значениями, определенными согласно модели упругости идеального каучука, и результатами эксперимента для области достаточно больпшх удлинений (а > 5,5). Когда мы рассматривали одномерный случай, при определении числа микросостояний по уравнению (1.18) было использовано приближенное уравнение Стирлинга (1.17). Как уже отмечалось, для того чтобы применить уравнение Стирлинга, необходимо, чтобы как число шагов в направлении вправо ге +, так и число шагов влево ге , было достаточно большим по сравнению с единицей. Однако в области больших значений а цепные макромолекулы приобретают достаточно вытянутую конформацию, так что либо +, либо уже нельзя считать достаточно большим по сравнению с единицей. Следовательно, как можно видеть из рис. 1.5, наклон экспериментальной кривой при приближении ка 8 резко возрастает, в то время как теоретическая кривая даже при больших значениях а дает конечное значение напряжения. В силу уравнения (1.38) аналогичная ситуация является характерной и для трехмерного случая. [c.30]

Таким образом, задача состоит в анализе условий реализации идеального каучукоподобного состояния. Переход в область больших удлинений обычно сопровождается, например, проскальзыванием молекул друг относительно друга, кристаллизацией и тому подобными явлениями, в результате чего условия, перечисленные в разделе, посвященном упругости идеального каучука, практически не выполняются. Следовательно, можно сделать вывод о том, что применявшийся до настоящего времени подход, основанный на рассмотрении состояния единичных цепных макромолекул, в области больпшх относительных удлинений является неприменимым для описания упругости каучука. Естественно, были разработаны другие подходы с целью улучшения одномолекулярной модели и распространения их на области больших кратностей вытяжки. В подобных случаях для оценки влияния кристаллизации и других эффектов оказалось полезным проанализировать различие между результатами, предсказываемыми теорией, и экспериментальными данными. Однако в данной книге мы не будем пользоваться этим приемом, а дадим феноменологическое рассмотрение проблемы в более общем виде для случая больших деформаций. [c.30]

Закономерности эластической деформации реальных каучуков значительно сложнее, чем для идеального каучука. Прн деформации реальных каучуков происходит изменение объема, т. е. onst. Это означает, что средние расстояния между цепями изменяются, а следовательно, меняются и энергии взаимодействия. Иными словами, деформация реальных каучуков сопровождается не только изменением энтропии, но и изменением внутренней энергии, особенно при больших степенях растяжения, когда происходит кристаллизация натурального и некоторых синтетических каучуков. При этом наблюдается выделение большого количества тепла (тепловой эффект кристаллизации). [c.164]

Рассмотрим деформацию так называемого идеального каучука, т. е. тела, способного деформироваться при приложении небольших напряжений без изменения объема. Это означает, что средние расстояния между макромолекулами не меняются, следовательно, внутренняя энергия остается постоянной. Типичная кривая зависимости относительной деформации от напряжения при простом растяжении идеального каучука представлена на рис. 5.3. Видно, что закон Гука формально соблюдается только при очень малых напряжениях и деформациях. На втором участке кривой малым изменениям напряжения отвечают очень большие высокоэластические деформации. Третий участок кривой, на котором большим изменениям напряжения соответствуют очень малые величины деформации, обусловлен изменением структуры материала в про- [c.136]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология