Трелоара

Для уже рассмотренного примера углеводородной цепи с длиной развернутой цепи 125,5 нм напряжение достигает величины, необходимой для ее разрыва при условии г> 124,7 нм. Другими словами, лишь 2 из 333 случайных звеньев длиной 0,377 нм направлены перпендикулярно вектору, соединяющему концы цепи, в то время как все остальные полностью выстроены в одном направлении. Даже для такого предельного растяжения функция Ланжевена дает хорошее приближение зависимости напряжение—деформация случайно свернутой цепи. Это становится очевидным при сравнении с так называемым точным решением Трелоара [2с], которое опирается исключительно на геометрическое (и комбинаторное) рассмотрение явления и для которого в случае предельных растяжений имеем [c.121]

Классическую теорию равновесной деформации молекулярной сетки впервые предложил Кун наиболее полное развитие она получила в работах Трелоара [48]. [c.146]

Данная (углеводородная) цепь может рассматриваться в кинк-модели в виде статистически свернутой цепи с учетом валентных углов, а также в виде свободно соединенной цепи. Среднеквадратичная длина и развернутая длина в обеих моделях соответствуют друг другу только в случае, когда используется случайное звено подходящей длины. Данное эквивалентное случайное звено длиной h достаточно короткое и содержит лишь несколько атомов цепи. Для цепей типа парафина Трелоар получил длину 1г 0,377 нм, для г ыс-полиизо-прена /г = 0,352 нм. Подобные эквивалентные случайные звенья примерно в два раза меньше, чем самые короткие длины сегментов, из которых можно образовать складку под углом 180°. [c.119]

Так называемую классическую теорию равновесной деформации молекулярной сетки впервые предложил Кун. Затем эта теория была развита в работах Джемса и Гута, Уолла и особенно в работах Трелоара [77]. [c.107]

Общие уравнения Трелоара [c.73]

Как указывает далее Трелоар 3.1 , общее уравнение деформации может быть получено как функция частных производных от (/ь Ь), так как /з=1 или /.1 2Лз=1. Для упрощения полагаем случай двумерного растяжения (аз О), тогда [c.73]

Согласно Трелоару [77], Ло = 1, So=0. Уолл и Флори считают, что Ло=1, Во=1- Джемс и Гут полагают Ло = /2, Во=0. Эдвардс считает для сеток с длинными цепями (редкие сетки) Ао — /г, о= = 0. Сам Аллен считает, что скорее Ло= /2, нежели Ло=1. Кроме того, автор подчеркивает, что ряд данных указывают на то, что вклад внутренней энергии в высокоэластические силы составляет 13-18%. [c.119]

Такое представление о механизме разрыва широко распространено, но вызывает возражения. Трелоар считал этот механизм маловероятным, поскольку допущение аффинной деформации цепей в области больших растяжений не соответствует реальной картине процесса деформации. Цепь, которая подвергается особенно сильному натяжению, может вместо разрыва перетащить соответствующие узлы в новые положения равновесия. И действительно, многие [c.335]

Согласно Трелоару константа Брюстера [c.20]

Джи и Трелоар производили измерения упругости пара в приборе, изображенном на рис. 71. После переливания ртути из ЕО в В часть растворителя из калиброванной трубки С перегоняется к каучуку Л, причем поглощенное количество жидкости измеряется по понижению уровня в С. Затем ртуть из В вновь переливается в ЕО и при постоян- [c.179]

Рис. 1.2. Типы одноосных деформаций (по Трелоару [21])

Это выражение аналогично выведенному Трелоаром [21] для идеального каучука , [c.26]

Такое представление о механизме разрыва широко распространено, но вызывает возражения. Так, Трелоар считает этот механизм маловероятным, поскольку допущение аффинной деформации цепей в области больших растяжений не соответствует реальной картине процесса деформации. Цепь, которая подвергается особенно сильному натяжению, может вместо разрыва перетащить соответствующие узлы в новые положения равновесия. Т действительно, уже первые исследования одного из авторов этой книги с сотр. > привели к выводу, что реальный механизм разрущения каучукоподобных полимеров отличается от представлений В. Куна. К такому же выводу пришли Патрикеев- и другие исследователи. [c.102]

Кинетическая теория высокоэластического состояния была в основном разработана в период 1930—1943 гг. Детальное описание процесса разработки данной теории и ее современного состояния дано, например, в классических работах Флори [1] или Трелоара [2]. Необходимыми условиями существования высокоэластического состояния являются наличие длинной цепной молекулы, обладающей внутренней гибкостью (свободно поворачивающимися звеньями), и отсутствие сильных вторичных связей, действующих между сегментами одной и той же цепной молекулы или между сегментом данной молекулы и окружающими сегментами других молекул. Тогда соотношение напряжение—деформация для одиночной конечной цепи получается из распределения конформационных преобразований цепи. Следуя Трелоару, кратко напомним, какие свойства цепи входят в соотношение между нанря кением и деформацией и каковы допустимые значения силы. [c.118]

Из сказанного понятно, что разработка методов определения степени ориентации по данным термической и механической предыстории потребует значительных теоретических и экспериментальных исследований. Создание таких методов является центральной проблемой в разработке способов целенаправленного формирования надмолекулярных структур в процессах переработки аморфных и кристаллических полимеров, поскольку ориентация влияет на механические, оптические и диэлектрические характеристики твердых полимеров. Подробное обсуждение свойств твердых полимеров выходит за пределы настоящей книги. Этот вопрос всесторонне рассмотрен в работах Алфрея [68], Лидермана [69], Трелоара [70], Тобольского [71], Ферри [72], Бики [73], Нильсена [74], Винсента [75], Мак-Крума, Рида и Вильямса [76], Штейна [77], Уорда [78] и Сэмюеля 60]. [c.77]

Уравнение Муни ф Уравнение Ривлина ф Общие уравнения Трелоара ф Вклад виутренше энергии в высокую эластичность ф Уравнение Огдена [c.72]

Явление двулучепреломления может иметь место в естественных анизотропных телах, а также в изотропных телах под влиянием внешнего воздействия под действием электрического (эффект Керра) и магнитного поля (эффект Коттона—Мутона), механической деформации в твердых телах, в ультразвуковом поле, двулуче-преломление в потоке (эффект Максвелла) и т. д. Явление двулучепреломления в твердых телах под влиянием механического воздействия впервые было открыто Брюстером в 1816 г. Одной из первых теоретических работ, посвященных анизотропии в твердых телах, была работа Шмидта. В дальнейшем работами Куна и Грю-на, Кубо, Исихары, Трелоара и другими была разработана статистическая теория фотоупругости материалов, подтвержденная многочисленными экспериментальными данными. В некоторых работах отмечается важная роль химических и ван-дер-ваальсовых связей в проявлении [c.80]

Догадкиньш и Трелоаром была предложена гипотеза о наличии в натуральном каучуке вторичных поперечных связей, играющих роль временных узлов пространственной сетки полимера. Существование их в других полимерах доказывается многими опытами > Доказательства образования локальных межмолекулярных связей в полимерах (водородные и вандерваальсовы связи) получены наблюдением их молекулярных спектров. Эти вторичные поперечные связи являются временными и сравнительно легко распадаются и восстанавливаются в процессе теплового движения, причем равновесие между разрушенными и не-разрущеннымн связями смещается с изменением температуры. В полярных каучуках существование временных узлов сетки очевидно, так как полярные группы соседних участков цепей легко образуют локальные поперечные связи. По мнению Ф. Бик-ки и некоторых других исследователей, роль временных узлов сетки могут играть также места перехлестов и перепутанностей макромолекул. р [c.117]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология