Планк

На протяжении щести лет берлинский профессор Макс Планк занимался проблемой равновесного электромагнитного излучения абсолютно черного тела. Он искал единую формулу распределения энергии в спектре этого излучения. До него были известны формулы, описывающие два крайних случая — испускания длинных и коротких волн. Общее же решение было неизвестно. После долгих раздумий Планк пришел к выводу, что проблема может быть решена, если допустить, что энергия колебаний атомов Е (Планк полагал, что твердое тело можно представить -состоящим из атомов, колеблющихся около положения равновесия) может принимать не любые значения, но только кратные некоторому наименьшему количеству (кванту) энергии (е) . [c.7]

В 1900 г. Макс Планк дал объяснение этому парадоксу. Для этого ему пришлось посягнуть на священные устои науки, утверждавшие, что все изменения в природе совершаются непрерывным образом (природа не делает скачков). Согласно классической физике, свет определенной частоты испускается по той причине, что заряженные частицы-атомы или группы атомов-в твердом теле колеблются (осциллируют) с данной частотой. Это позволяет провести теоретическое вычисление спектральной кривой интенсивности, если известно относительное число осцилляторов, колеблющихся с каждой частотой. Предполагалось, что возможны любые частоты колебаний и что энергия, связанная с каждой частотой, зависит только от числа осцилляторов, колеблющихся с этой частотой. Не было никаких причин ожидать недостатка высокочастотных осцилляторов в синей и ультрафиолетовой областях спектра. [c.336]

Квантовая теория была создана при объяснении спектра излучения абсолютно черного тела (распределение колебательной энергии). М. Планк допустил, что энергию в форме лучей испускает движущийся в твердом теле электрон. Этот электрон является осциллятором и он может испускать энергию квантами (порциями), что отражается формулой [c.33]

В отличие от этого свет рассматривался как совокупность волн, распространяющихся в пространстве с постоянной скоростью при этом считалась возможной любая комбинация энергий и частот. Однако Планк, Эйнштейн и Бор показали, что свет при наблюдении в определенных условиях также способен проявлять корпускулярные (присущие частицам) свойства, т.е. имеет квантованную природу. [c.353]

Сам Планк говорил о своей гипотезе весьма скромно математический прием , рабочее предположение и т. д. Это была чисто формальная гипотеза,— писал он Р. Вуду,— и, по правде говоря, я не ожидал от нее бог весть чего, разве лишь одного — чтобы любой ценой получился положительный результат . Этот результат был доложен Планком на заседании Немецкого физического общества 14 декабря 1900 г. [c.9]

М. Планк определил, что невозможно построить периодически действующую машину, которая производила бы только поднятие груза и охлаждение источника теплоты . Эти формулировки исключают возможность создания вечного двигателя П-го рода (Во. Оствальд), который мог бы превращать теплоту в работу без разности температур. Если бы возможно было создать такой двигатель, который мог бы отбирать теплоту от воды океанов и работая при температуре океана, производить полезную работу, то использование этой энергии в течение 150 лет всеми тепловыми машинами и тепловыми электростанциями могло бы снизить температуру океана менее, чем на [c.87]

М, Планк предположил, что при абсолютном нуле энтропии не только равны для идеализированного твердого тела, но и равны нулю, то есть [c.102]

Для тербия (Мюнстер А., стр. 183) обнаружено аномальное изменение теплоемкости с понижением температуры ниже 1 К-Приведенные выше формулы показывают, что при 7->0 К и Ср=0. М. Планк постулировал (третий закон термодинамики), что для твердого, индивидуального тела с идеальной кристаллической решеткой при 7=0 К энтропия также равна нулю, то есть [c.215]

Планк разбил изменение состояния на два класса обратимые и необратимые процессы. [c.12]

Уже было упомянуто ( 10), что из принципа Каратеодори нельзя вывести увеличение энтропии при адиабатической изоляции (4.36). На этот факт обращал внимание еще Планк (1926). Если хотят получить все следствия вто- [c.58]

Интенсивность излучения является функцией температуры и длин волн. Эту функциональную зависимость для абсолютно черного тела Планк нашел аналитически на основе электромагнитной теории света [c.127]

Основной целью Рэлея было объяснение синего цвета неба. Для этого он разработал теорию рассеяния света частицами (1871 г.), согласно которой яркость рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. Следовательно, если исходный свет — белый, то рассеянный свет обогащается коротковолновыми компонентами и приобретает голубой оттенок, характерный также для многих коллоидных систем при боковом освещении, тогда как в проходящем свете остается больше длинноволновых компонент, которые придают ему красный оттенок. Позднее Рэлей, как и Планк, предположил, что рассеяние вызвано молекулами воздуха. Это предположение опроверг Л. И. Мандельштам в своей диссертации (1907 г.), показав, что основная часть рассеянного света обусловлена флуктуациями плотности в атмосфере. [c.20]

Квантовая механика (М. Планк, де Бройль, Э. Шредингер, [c.12]

Термодинамические процессы могут быть обратимыми и необратимыми (Макс Планк, 1887). [c.19]

М. Планк (1912) постулировал, что энтропия в уравнении (Vni.21) при достижении абсолютного нуля обращается в нуль независимо от физико-химической природы, свойств и агрегатного состояния простого вещества, т. е. [c.186]

Квантовая теория света. В 1900 г. Планк показал, что спо-собн<х ть нагретого тела к лучеиспусканию можно правильно [c.63]

Во второй половине XIX столетия голландские ученые К. Гульдберг и П. Вааге и русский физико-химик Н. Н. Бекетов сформулировали закон депствущих масс. В это же время П. Дю-гем выводит уравнение для расчета термодинамических свойств растворов (уравнение Гиббса—Дюгема). М. Планк (1887 г.) разделяет процессы на обратимые и необратимые, В. Нернст (1906 г.) формулирует тепловую теорему, а М. Планк в 1912 г. — третий закон термодинамики. Значительное влияние на развитие термодинамики химических процессов оказали работы Я. Вант-Гоффа (понятие о химическом сродстве, изобаре и изотерме), Рауля Ф., А. Л. Брауна и А. Ле-Шателье. [c.14]

Макс Планк (1858—1947) — крупный немевдиЯ физик, лауреат Нобелевской премии. Основные труды Пл-атса посвящены термодинамике и тепловому излучению. Введенное Планком представление о квантовом характере излучения и поглощения энергии сыграло весьма важную роль в развитии современного естеетвозиания. [c.63]

Сам Планк долгое время полагал, что испускаЕ1ие и поглош,е-ние света квантами есть свойство излучающих тел, а не самого излучения, которое способно иметь любую энергию и поэтому могло бы поглош,ать-ся непрерывно. Однако в 1905 г. А. Эйи-штейи, анализируя явление фотоэлек-) трического эффекта, пришел к [c.64]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Еще в 1900 г. при изучении некоторых особенностей спектров Планк ввел допущение, что излучение электромагнитных колебаний происходит не непрерывно, а порциями, не меньшими некоторого определенного предела. Эти наименьшие количества энергии е, названные квантами энергии, пропорциональны часюте излучаемых колебаний e = /гv, где к — элементарный квант действия ( 6). [c.29]

Для объяснения такого монотонного поведения энтропии Больцман, а затем Планк выдвинули гипотезу, что каждому макроскопическому состоянию с заданной энергией можно приписать определенный статистический вес (термодинамическую вероятность), под которым следует понимать число микросостояний, совместимых с указанным макросостоянием. Для системы, находящейся в определенном энергетическом состоянии с уровнем энергии каждая линейнонезависимая функция определяет одно микросостояние, а поэтому статистический вес следует определить, как число линейно-независимых функций, соответствующих данному уровню Если энергия системы определена макроскопически, т. е. задана средней энергией Е, под статистическим весом следует понимать совокупность микросостояний, которые соответствуют этой средней энергии. Разные макросостояния будут иметь разные вероятности их реализации, и процесс достижения термодинамического равновесия, следуя Больцману и Планку, в замкнутой системе можно интерпретировать в среднем как переход от менее вероятных состояний к более вероятным, т. е. [c.289]

Планк в качестве уравнения состояния предложил уравнение пятого порядка, которое лучше всего описывает реальное поведение газов и паров. Однако проводить расчеты по уравнениям третьего и пятого порядка очень неудобно, и поэтому в практике перегонки применяют общее уравнение состояния, в основу которого положены газовые законы Гей-Люссака и Бойля-Ма-риотта [c.71]

В термодинамике эти функции представляют прежде всего исторический интерес, потому что они были первыми характеристическими функциями, которые были введены (Массье, 1865), и потому что Планк широко использовал в своих исследованиях функцию Фа. Их современное значение для практики основано на двух особенностях во-первых, в таком представлении появляются в явном виде калорические величины и и Н в качестве переменных (что в полной мере будет показано в 24), во-вторых, Ф1 и Ф находятся в простой связи с соответствующими термодинамическими потенциалами (что не является общим для функций Массье — Планка). Сравнение выражений (22.8) с (21.28) и (22.12) с (21.35) показывает, что [c.111]

Диффузионные потенциалы возникают также на границе двух растворов, содержащих разные электролиты. Диффузионный потен циал на границе двух растворов с двумя разными сильными элек тролитами одинаковой концентрации, но имеющими один общий ио1 (например, КС1 и Na l или КС1 и KNO ), можно рассчитать по урав неиию (Гендерсон, Планк) [c.287]

Планк и Нэйс 2 йп кР Л К, Р.-1 1 1 Уравнение скорости пе интегрировано [c.318]

Решение этого уравнения оказалось возможным после виедения определенных представлений о закономерностях изменения состава системы, свойств растворителя, активностей и подвижностей ионов при переходе от раствора I к раствору II (Планк и Гендерсон). Наиболее распространены случаи, когда растворы I и II представляют собой либо один и тот же электролит с активностями ai и (например, [c.45]

В 1 00 г. при исследовании теплового излучения тел Планк установил некоторые закономерности, постулируя, что энергия дискретна. Вскоре после этого на основе анализа отклонений удельной теплоемкости, в частности для твердых тел, от правила Дюлонга — Пти (гл. 2) Эйнштейн пришел к аналогичным выводам (1907 г.). Так, при понижении температуры тела его молярная теплоемкость начинает уменьшаться. Такое изменение теплоемкости может происходить при сравнительно высокой температуре, например для твердых тел, характеризующихся сильным взаимодействием между частицами, располо-жекными в узлах кристаллической решетки, т. е. имеющими достаточно большую частоту колебаний V. Таким образом, только [c.24]

С помощью уравнения (235) можно вычислить лишь изменение энтропии, и нельзя сделать никаких выводов о ее абсолютном значении. На основе измерений теплового эффекта реакций при постепенном понижении температуры Нернст установил так называемый тепловой закон (который рассматривают также как третий закон термодинамики) по мере приближения температуры к абсолютному нулю изменение энтропии стремится к нулю. Справедливость теплового закона достоверно подтверждена на опыте. Планк предложил считать энтропию любого вещества при абсолютном нуле равной нулю. Тем самым открывается возможность точно рассчитать энтропию любого вещества при любых температуре и давлении, воспользовавшись уравнениями (244а) и (2446). Например, рассмотрим изменение энтропии воды в зависимости от температуры при постоянном давлении (рис. Б.22). При абсолютном нуле энтропия льда в соответствии с тепловым законом Нернста равна нулю. При возрастании температуры энтропия изменяется пропорционально Р, при дальнейшем повышении температуры обнаруживается более сложная зависимость от Т. В точке плавления энтропия скачкообразно увеличивается на величину энтропии плавления. В интервале О—100 °С энтропия снова непрерывно увеличивается, а при 100 °С обнаруживает скачок, равный энтропии испарения. При температуре 100°С энтропия пара постелен- [c.239]

Подчеркнем, что часто встречающееся утверждение процесс необратим, так как сам по себе не-может протекать,в обратном направлении, — слишком узко. Планк настойчиво указывал на недостаточность этой формулировки Из того, что процесс сам по себе не идет в обратном направлении, еще не следует, что он необратим, как это, например, имеет место в случае многих, вполне обратимых механических процессов существенно, чтобы после окончания процесса нельзя было, применяя какие угодно вспомогательные средства, восстановить повсюду в точности начальное состояние, иначе говоря, чтобы нельзя бы по вернуть всю природу в то состояние, в котором она находилась к началу процесса . В качестве примера приведем анализ процесса расширения газа в пустоту. В данном случае вопрос об обратимости сводится к тому, возможен ли процесс, единственный результат которого заключался бы в сжатии газа без изменения его внутренней энергии. На сжатие газа надо затратить работу и, чтобы внутренняя энергия газа не увеличилась, надо отнять у него эквивалентное количество теплоты, наконец, чтобы никаких изменений в окружающем мире не произошло, надо было бы эту отнятую у газа теплоту некомпенсировално превратить в работу, что невозможно. Значит, расширение газа в пустоту необратимо. [c.92]

История химии (1976) -- [ c.330 ]

Физическая химия (1980) -- [ c.43 ]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.55 , c.81 , c.136 , c.155 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.48 ]

Справочник Химия изд.2 (2000) -- [ c.73 , c.77 ]

Свойства газов и жидкостей (1966) -- [ c.300 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.401 , c.471 ]

Водородная связь (1964) -- [ c.285 ]

Препаративная органическая фотохимия (1963) -- [ c.351 ]

Самоорганизация в неравновесных физико-химических системах (1983) -- [ c.33 , c.34 , c.70 , c.71 , c.85 , c.86 , c.98 , c.124 , c.126 , c.206 , c.207 ]

Общая химия 1986 (1986) -- [ c.61 , c.62 , c.65 , c.67 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.48 ]

Физическая химия (1961) -- [ c.10 , c.60 , c.433 , c.434 , c.436 , c.464 , c.473 , c.541 ]

Успехи общей химии (1941) -- [ c.47 , c.51 , c.54 , c.127 , c.154 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.9 ]

Периодический закон дополнительные материалы (1960) -- [ c.418 , c.419 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.304 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.304 ]

Общая химия Издание 18 (1976) -- [ c.60 ]

Общая химия Издание 22 (1982) -- [ c.63 , c.64 , c.67 , c.69 ]

Химическое равновесие и скорость реакций при высоких давлениях Издание 3 (1969) -- [ c.54 ]

Электрические явления в газах и вакууме (1950) -- [ c.87 , c.137 ]

Понятия и основы термодинамики (1970) -- [ c.58 , c.62 , c.75 , c.77 , c.91 , c.113 , c.123 , c.141 , c.148 , c.170 , c.212 , c.236 , c.240 , c.245 , c.255 , c.276 , c.279 , c.373 , c.374 , c.380 , c.381 , c.388 , c.389 , c.397 , c.409 , c.411 , c.413 , c.415 ]

Руководство по электрохимии Издание 2 (1931) -- [ c.29 , c.51 , c.52 ]

Краткий справочник химика Издание 6 (1963) -- [ c.528 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов (1964) -- [ c.318 ]

Химическая кинетика м расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.304 ]

Теория абсолютных скоростей реакций (1948) -- [ c.6 , c.14 , c.40 , c.106 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.96 , c.99 , c.110 , c.284 , c.324 , c.569 , c.756 , c.760 ]

Химическая термодинамика Издание 2 (1953) -- [ c.0 ]

Теоретические основы общей химии (1978) -- [ c.30 ]

Неорганическая химия (1994) -- [ c.25 ]

Новые воззрения в органической химии (1960) -- [ c.11 ]

Курс органической химии (0) -- [ c.23 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.78 , c.82 ]

Краткий справочник химика Издание 7 (1964) -- [ c.528 ]

Эволюция основных теоретических проблем химии (1971) -- [ c.247 , c.284 , c.330 ]

Основы предвидения каталитического действия Том 2 (1970) -- [ c.0 ]

Химия азокрасителей (1960) -- [ c.238 ]

Термодинамика реальных процессов (1991) -- [ c.4 , c.4 , c.27 , c.98 , c.258 , c.262 , c.267 , c.268 , c.310 , c.364 , c.406 , c.411 ]

Термодинамика химических реакцый и ёёприменение в неорганической технологии (1935) -- [ c.41 , c.199 , c.229 ]

Теоретические основы органической химии Том 2 (1958) -- [ c.39 ]

От твердой воды до жидкого гелия (1995) -- [ c.245 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология