Слабые магнитные поля

Рис. 1-13. Эффект Зеемана для натриевого дублета (а) в присутствии слабого магнитного поля (б).

Таким образом, теперь ясно видна необходимость использования трех квантовых чисел для описания энергии электрона. Каждое новое квантовое число вводилось для удовлетворения требований эксперимента. Однако даже с этими тремя квантовыми числами невозможно было полностью объяснить линейчатые спектры. Например, действие слабого магнитного поля приводит к так называемому аномальному эффекту Зеемана, который нельзя было понять на основе модели Бора — Зоммерфельда. Кроме того, у атома Бора и его вариантов было множество других недостатков. Одним из них, и, по-видимому, наиболее существенным, была невозможность применения теории Бора к более сложным атомам. Приложение ее к спектру даже такого простого атома, как атом гелия, приводило к полной неудаче, и все попытки понять основы периодической системы в рамках модели Бора были безуспешны. Это показывает, что все вышеизложенное верно только для одноэлектронной системы. Такое ограничение не имеет смысла, и поэтому очевидна необходимость найти что-то лучшее. [c.37]

Задача 3.16. Нарисовать диаграмму расщепления всех уровнен атома Т1 в слабом магнитном поле. [c.82]

Ферромагнитными называются вещества, способные сильно намагничиваться даже в слабых магнитных полях. К ним относятся железо, никель, кобальт, некоторые сплавы. Ферромагнетизмом называют совокупность магнитных свойств, характерных для этих веществ. [c.153]

Слабое магнитное поле (зд,Рд,Я e Qq) выступает как возмущение Я . В общем влияние этого поля на энергии заключается в сдвиге невырожденного уровня квадруполя и в расщеплении двукратно вырожденного уровня [т.е. имеющего тфО, см. уравнение (14.6)]. Это изменение энергии невырожденных уровней квадруполя показано на рис. 14.6, Б и В для ядра, в котором 1=1 и т / 0. [c.269]

Выше было отмечено, что при выделении веществ повышенной плотности под вторичной полостью пониженного давления образуется зона погружения У1 /2. в которой средний химический состав веществ отличается от состава окружающей среды. Это является причиной возникновения термоэлектрических токов, и, как следствие, очень слабого магнитного поля. В неподвижном 146 [c.146]

ЯКР определяется в основном величиной e qQ (т. е. градиентом поля ед). Б слабых магнитных полях (0,5...2-10 Т) можно наблюдать смещение невырожденных и расщепление дважды вырожденных (по ГП1) квадрупольных уровней (эффект Зеемана). В результате увеличивается число возможных переходов и наблюдаемых частот ЯКР, что позволяет находить e gQ и г . [c.96]

Пусть система спинов (для простоты 5 = 1/2) и решетка находятся в термическом равновесии в присутствии очень слабого магнитного поля. При этом число ядер, имеющих по оси поля проекцию +V2 и — /з, окажется практически одинаковым из-за малости поля. Если включить магнитное поле, то термическое равновесие окажется нарушенным. Действительно, одинаковая заселенность уровней с проекциями + 1 и отвечает очень высокой температуре (кТ энергии взаимодействия). Необходимо [c.533]

Задача 3.21. Доказать, что в слабом магнитном поле переход между термами 2 и F i дает три линии. [c.93]

Задача 3.22. Найти, как изменяется спектральная картина переходов в атоме У при перемещении его из слабого магнитного поля в сильное. [c.93]

При помещении атома в слабое магнитное поле его уровни расщепляются, величина расщепления каждого уровня определяется формулой (3.104). Этот эффект обусловливает дополнительное рас- [c.82]

Рнс. 3.12. Расщепление термов и спектральных линий атома натрия в слабом магнитном поле [c.92]

Задача 3.19. Для каких переходов в атоме углерода в слабом магнитном поле [c.83]

Каков результат действия слабого магнитного поля на терм Р [c.36]

Сколько линий в спектре наблюдается у атома, помещенного в слабое магнитное поле, если атом имеет один электрон сверх конфигурации инертного газа [c.36]

Расчет показывает [13], что для случая слабого магнитного поля (соя < 1) относительное изменение сопротивления образца (рис. 139) Др по отношению к его удельному сопротивлению при отсутствии магнитного поля определяется выражением Ар р(Я)-р(0) [c.331]

При помещении атома в слабое магнитное поле его уровни расщепляются, величина расщепления каждого уровня определяется формулой (3.104). Этот эффект обуслов-ливаег дополнительное расщепление спектрал1.иых линий атома в магнитном поле, назьшаемое эффектам Зеемана. [c.91]

При слабом магнитном поле [13] [c.333]

Предел слабого магнитного поля, как мы видели выше, определяется условием сй т < 1. Сильным полем можно считать такое, для которого > 1, т. е. когда больше частоты столкновений 1/т. Если одновременно > йсо/ , то говорят о классическом пределе сильных полей, так как при этом тепловой разброс столь велик, что смазывает все квантовые эффекты. Чтобы наблюдать квантовые эффекты (см. ниже), должны быть соблюдены условия со т > 1 и < Йсо/ . [c.333]

Известен факт заметного воздействия слабых магнитных полей (напряженностью, например, в 10-30 кА/м ) на водные растворы и биологические объекты. Это можно объяснить тем, что молекулы данных веществ, особенно органических, весьма массивны, и, соответственно, спектр их собственных колебаний находится в области низких и сверхнизких частот. А это означает, что условие равенства трех частот с наибольшей вероятностью будет реализовываться в области слабых значений напряженности магнитного поля, дающих малые ларморовы частоты. [c.37]

Для расчета постоянные магниты считались идеально магнитотвердыми, то есть в них под действием слабых магнитных полей меняется лишь магнитная индукция В, но не намагниченность I. Магниты являются идеально магнитотвердыми, если коэрцитивная сила по намагниченности Яс заметно превосходит напряженность Я, создаваемую в них соседними магнитами. Для данной схемы все современные материалы постоянных магнитов удовлетворяют этому требованию. [c.99]

Классен В. И. О влиянии слабых магнитных полей на водные системы / В сб. Реакция биологических систем на слабые магнитные поля // Матер. Всесоюз. симпозиума АН СССР.— М. Минздрав СССР, [c.168]

Гальваномагнитные эффекты — эффект Холла, магнетосопротивле-ние и магнитная восприимчивость в силу их весьма высокой чувствительности к дефектам структуры позволяют ответить на вопросы о концентрации, типе и подвижности носителей тока. Эти эффекты возникают в помещенном в магнитном поле проводнике, когда вдоль него течет электрический ток. В слабых магнитных полях величина коэффициента Холла (Ну) при смешанной проводимости определяется соотношением концентраций и подвижностей электронов и дырок [c.94]

Получение сильных магнитных полей требует применения мощных электромагнитов, создание которых представляет определенные трудности. Поэтому в большинстве случаев для определения содержания феррита пользуются портативными электромагнитными или магнитными приборами, работающими в слабых магнитных полях. Эти приборы требуют калибровки по магнитным измерениям, произведенным в сильных магнитных полях, или по эталонам, содержание феррита в которых определено другими методами. [c.142]

СТВ-механизм 8-Т переходов. В предыдущей лекции также отмечалось, что синглет-триплетные переходы в РП могут индуцироваться сверхтонким взаимодействием неспаренных электронов с магнитными ядрами. В этом случае качественно можно рассуждать так. В сильных магнитных полях, которые намного больше локальных СТВ полей, СТВ индуцирует переходы между синглетным состоянием и одним из триплетных состояний Т(). Два других из триплетных состояний, Т , и Т ,, не вовлекаются изотропным СТВ в 8-Т динамику. В слабых магнитных полях ситуация прин- [c.32]

В ферромагнитных объектах = (Н) допущение = onst справедливо только для слабых магнитных полей. При работе с проходными ВШ часто применяют режимы, в которых проявляется нелинейность зависимостей (Н) и (Н). Численное решение уравнишя (3.2.18) в этом случае удается получить с использованием методов цифрового и аналогового математического моделирования. [c.115]

Жидкие кристаллы диамагнитны. Их магнитная восприимчивость вдоль длинной оси молекул больше, чем в перпендикулярном направлении. Благодаря этой особенности молекулы жидких кристаллов в магнитном поле ориентируются вдоль его силовых линий. Практически полная ориентация достигается в слабых магнитных полях. Тонкий слой ориентированного магнитным полем жидкого кристалла по свойствам аналогичен пластине, вырезанной из твердого монокристалла. Это свойство нематической фазы создает очень простой способ получения жидких монокристаллов прн помощи воздействий магнитного поля, в то время как выращивание твердых монокристаллов сталкивается со значительными трудностями. [c.245]

Задача 3.19. Для кашх переходов в атоме углерода в слабом магнитном поле будут наблюдаться нормальный и аномальный чффекгы Зе< мана [c.92]

Магнитные ядра могут взаимодействовать не только с решеткой, но и между собой. На каждый магнитный момент ядра, номещенного в поле Яо, действует слабое магнитное поле Ял, создаваемое соседними магнитными ядрами. Величина поля, создаваемого магнитным диполем. Ял равна и с ростом величины Я быстро падает, т. е. существенную роль могут играть [c.63]

Весьма ценными свойствами металлов являются их пластичность, упругость, прочность. Онн способны под давлением изменять свою форму, не разрушаясь. Это свойство металлов позволяет п.рокатывать их в листы или вытягивать в проволоку. Прочность и пластичность металлов зависят от температуры с повышением температуры прочность понижается, а пластичность возрастает. По степени твердости металлы значительно отличаются друг от друга. Так, калий, натрий — металлы мягкие (их можно резать ножом) хром по твердости близок к алмазу — царапает стекло. Температура плавления и плотность металлов также изменяются в ши- роких интервалах. Самый легкоплавкий металл — ртуть (температура плавления —38,87 °С) самый тугоплавкий— вольфрам (температура плавления 3370 °С). Плотность лития — 590 кг/м , а осмия — 22 480 кг/м Металлы отличаются также своим отношением к магнитным полям. По этому свойству они делятся на три группы ферромагнитные металлы — способные намагничиваться при действии слабых магнитных полей (например, железо, кобальт, никель и гадолиний) [c.389]

Целью настоящего исследования было изучение поперечного магнитосоиротивления (МС) пироуглеродов с различным совершенством структуры, которая создавалась термической обработкой. Анизотропные по структуре образцы пироуглерода получались путем пиролиза метана на графитовую подложку при температуре 2100° С с последующей термообработкой в интервале температур 2300 — 3000° С. Характеристики кристаллической структуры образцов контролировались методом рентгеновской дифракции с помощью дифрактометра ДРОН-2,0. Измерения величины МС пироуглеродов проводилось при температурах 4,2° К, 77° К и 300° К. Проведены измерения полевой зависимости МС в слабых магнитных полях. [c.144]