Померанчук

Гуревич И. И., Померанчук И. Я. Теория резонансного поглош,ения в гетерогенных реакторах. В сб. Реакторостроение и теория реакторов . М., Изд-во АН СССР, 1955. [c.587]

Затвердевание жидкого Не при низких температурах сопровождается разупорядочением ориентаций ядерных спинов. Этот экспериментальный факт, вытекающий из анализа магнитных свойств Не, объясняет рост энтропии при затвердевании Не и связанную с этим отрицательную теплоту плавления. Энтропия при температурах порядка 0,05 К и ниже определяется, в основном, степенью упорядоченности спинов атомных ядер, т. е. квантовыми особенностями этого вещества. Впервые возможность упорядочения спинов при плавлении Не и связанных с этим аномалий энтропии и энтальпии была указана И. Померанчуком еще в 1950 г. Поэтому отрицательная теплота плавления Не иногда именуется эффектом Померанчука. [c.256]

Изотопическая разупорядоченность решётки. Изотопический беспорядок в кристаллической решётке существенно уменьшает фононную теплопроводность диэлектриков и полупроводников, если они достаточно чисты химически и совершенны структурно. Этот эффект был предсказан И.Я. По-меранчуком [145] в 1942 г. Изотопы, хаотично распределённые в решётке кристалла, в большинстве случаев представляют собой точечные дефекты, т.е. дефекты, размер которых много меньше длины волны тепловых фононов, доминирующих в теплопереносе. Эти дефекты вызывают упругое рассеяние фононов рэлеевского типа. На основе теории возмущений И. Я. Померанчук рассчитал рассеяние фононов, вызываемое различием масс изотопов, и нашёл, что его скорость пропорциональна квадрату разности масс. [c.80]

Первое экспериментальное подтверждение предсказания И. Я. Померанчука о том, что изотопы могут значительно влиять на теплопроводность, было получено Т. Джеболом и Дж. Халлом в 1958 г. [172]. Они нашли, что теплопроводность обогащённого до 95,8% кристалла германия в максимуме примерно в 3 раза больше, чем германия с природным изотопическим составом. Это увеличение теплопроводности качественно согласуется с теорией [149], хотя оказалось значительно меньше ожидавшегося 15-кратного увеличения, рассчитанного исходя из 15-кратного уменьшения параметра изотопического беспорядка. В работе [172] высказано предположение, что расхождение теории и эксперимента вызвано наличием в Ge ветви акустических фононов с сильной дисперсией, особенно вдоль кристаллографических направлений [001] и [111]. Для этой ветви фононные моды вблизи границы зоны Бриллюэна имеют низкую энергию, и трёхфононные процессы рассеяния без сохранения квазиимпульса остаются важным каналом теплового сопротивления до температур ниже, чем 0о/Ю 40 К (для Ge 0d = 375 К). Позже Дж. Каллауэй [173] получил хорошее согласие между своей моделью теплопроводности и экспериментальными данными работы [172] за исключением области температур вблизи максимума теплопроводности. Указанная выше особенность фононного спектра германия приводит к тому, что уже на достаточно низких частотах плотность фононных состояний отклоняется вверх от квадратичной дебаевской зависимости. В силу этого частотная зависимость скорости изотопического рассеяния [c.83]

Возможность такого излучения была предсказана в 1944 году Д. Д. Иваненко и И. Я. Померанчуком. Па основе этого предсказания явление светящегося электрона было обнаружено экспериментально в 1947 году Поллоком. В опытах Поллока свечение, испускаемое электронами, движущимися в синхротроне (видоизменение бетатрона), воспринималось невооружённым глазом в виде красноватого пятна при энергии в 30 мегаэлектрон-вольт и в виде голубовато-белого при энергии в 70 мегаэлектрон-вольт. Свечение было настолько ярко, что было видно даже при дневном свете. [c.443]

Отличия Не от Не связаны с разным спином их ядер. Легкий изотоп имеет спин Va и подчиняется статистике Ферми—Дирака, а тяжелый имеет спин О и подчиняется статистике Бозе—Эйнштейна. Это обусловливает разное поведение обеих жидкостей при очень низких температурах. Большинство теорий гелия П исходит из модели вырожденного газа, подчиняющегося статистике Бозе—Эйнштейна. На этой основе Лондон, Л. Д. Ландау и другие авторы [284] успешно объяснили особенности Не, его переход в состояние НеП и исключительные свойства последнего. С другой стороны, свойства Не могут быть объяснены моделью газа, подчиняющегося статистике Ферми — Дирака. На этой основе И. Я-Померанчук [500] и Е. М. Лифшиц [501] смогли предсказать ряд свойств Не и его растворов в Не. [c.248]

Вяняние примееей на распространение второго звука в гелии II. При наличии в гелии II атомов примесей (в том числе изотопа Не ) при достаточно низких температурах влияние примесей на термодинамические свойства жидкости становится преобладающим (см. 2)—обстоятельство, которое должно сказаться, очевидно, и на распространении второго звука в гелии II (этот вопрос был исследован Померанчуком [19], к работе, которого отсылаем за подробностями). [c.420]

Упомянем, что Ахиевер и Померанчук [25] рассматривали столкновения медленных нейтронов с ротонами и фононами с целью определения интенсивности рассеяния нейтронов в гелии II (оказалось, что гелий II практически прозрачен для медленных нейтронов). [c.423]

К и 2,931 МПа. В этой точке энтропии жидкого и твердого гелия равны Stb= =5ж= 1п2. Ниже этой температуры энтропия твердого гелия становится больше энтропии жидкого гелия, т. е. наблюдается соотношение удельных энтропий, обратное обычному. Таким образом, адиабатное сжатие смеси твердого и жидкого ЭДе вдоль кривой плавления будет сопровождаться охлаждением. Впервые метод Померанчука для получения температур ниже 18 мК осуществил Ануфриев [233]. [c.79]

Холодильная мощность д устройства на основе метода Померанчука [c.80]

Охлаждение по методу Померанчука происходит при адиабатном увеличении давления при этом точка,. характеризующая состояние Ще в камере (например, точка А рис. 3.38), будет перемещаться (по диаграмме рис. 3.38) в горизонтальном направлении (/-Ь. 5=сопз1) и вдоль кривой плавления по фазовой диаграмме. Видно, что более низкой начальной температуре на кривой жидкости соответствует более низкая конечная температура, получаемая после сжатия, и, что очень важно, большее количество жидкой фазы / при данной температуре. Быстрое увеличение твердой фазы начинается только ниже 3 мК. Достаточное количество жидкой фазы обеспечивает хороший теплообмен с охлаждаемым объектом, поскольку жидкость при этих температурах имеет теплопроводность, близкую к меди. [c.80]

Детально с охлаждением по методу Померанчука и конструкциями криостатов для этого можно познакомиться в [44]. [c.80]

Для получения температур ниже 1 К в настоящее время используют следующие методы до 0,3 К — испарение жидкого Ще под пониженным давлением ниже 0,3 К — эффект охлаждения при растворении Не в сверхтекучем Не, адиабатное размагничивание парамагнитных солей, ядерное размагничивание, эффект Померанчука. Физические основы этих методов кратко изложены в 3.7, подробнее (включая технические аспекты получения и измерения температур ниже (1 К)—в [44]. [c.317]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология