Эффект электрона светящегося

ЭФФЕКТ ЧЕРЕНКОВА и ЭФФЕКТ СВЕТЯЩЕГОСЯ ЭЛЕКТРОНА 441 [c.441]

Эффект Черенкова и эффект светящегося электрона. В рамках настоящего курса мы не имеем возможности уделить внимание другим видам излучения, кроме свечения газового разряда, хотя все эти виды излучения (термолюминесценция, свечение люминофоров, генерация рентгеновского излучения и т. д.) тесно связаны с электронными процессами в твёрдых или жидких телах. Но есть два недавно открытых вида излучения, которые неносредственно связаны с движением быстрых свободных электронов (т. е. электронов, находящихся вне атома) и которых необходимо коснуться в нашем курсе. Один из этих видов излучения движущегося электрона открыт и объяснён, а второй—теоретически предсказан советскими физиками. Эти виды излучения света носят названия 1) излучение или эффект Черенкова и 2) эффект светящегося электрона. Первое из этих явлений экспериментально обнаружено в 1944 году в лаборатории академика С. И. Вавилова П. А. Черенковым. Теория его создана в последующие годы С. И. Вавиловым, И. М. Франком и И. Е. Таммом. [c.441]

При использовании в фотометрических измерениях в качестве источников возбуждения ртутных ламп сверхвысокого давления чрезвычайно важно обеспечить хорошую стабилизацию их излучения. Основная трудность в этих случаях заключается в том, что даже при очень хорошей стабилизации электрического питания таких источников изображение их светящегося разрядного шнура непрерывно перемещается по поверхности возбуждаемого объекта, затрудняя тем самым правильную регистрацию интенсивности его свечения. Для устранения этого вредного эффекта можно воспользоваться электронной стабилизирующей схемой, которая была приведена в главе 16 (рис. 164). [c.418]

Условия, которые создаются в плазме вблизи анода и катода, также сильно различаются. За исключением приэлектродных областей, температура плазмы вдоль оси дуги меняется незначительно. Температура плазмы очень быстро возрастает в тонком слое непосредственно около анода и особенно в слое вблизи катода. Одновременно с температурой увеличивается степень ионизации. Наконец, в так называемом светящемся прикатодном слое концентрируются атомы легкоионизируемых элементов. Это обусловлено тем, что именно в этой зоне ионы и электроны рекомбинируют в нейтральные атомы. Эффект прикатодного (светящегося) слоя тем больше, чем выше температура плазмы, например при анализе следов элементов в угольной дуге. При той же температуре плазмы эффект прикатодного слоя тем сильнее, чем [c.266]

Возбуждение атомов, молекул, а также положительных ионов газа происходит за счёт неупругнх соударений первого рода с электронами, а иногда и с ионами, за счёт неунругих соударений второго рода с возбуждёнными частицами газа, за счёт поглощения квантов света и за счёт соударений быстрых нейтральных частип между собой (термическое возбуждение). Обратный переход возбуждённых частиц в нормальное состояние (а также на другие возбуждённые энергетические уровни, лежащие ниже данного уровня) имеет место путём спонтанного излучения энергии возбуждения или путём неупругих соударений второго рода без излучения. Излучение наблюдается также при рекомбинации заряженных частиц и при торможении большого числа электронов в сильных электрических атомных полях, а также при эффекте Черенкова и при явлении светящегося электрона (см. ниже, 125 гл. XV). [c.421]

Явление светящегося электрона—наиболее непосредственный способ наблюдения электрона, так как в этом случае мы непосредственно видим электрон, а не только констатируем результат его взаимодействия с каким-либо объектом, например с люминес-цирующим экраном. В противоположность эффекту Черенкова, излучение электрона в данном случае не обусловлено окружающей средой. Теория явления светящегося электрона подробно разра- [c.443]

СТОЯНИЮ от оси проволоки. Таким образом, вблизи проволоки он может оказаться достаточным для пробоя, а вдали, т. е. ближе к поверхности цилиндра, слишком малым. В этом случае в более или менее тонком слое вокруг проволоки возникает свечение — самостоятельный коронный разряд, сопровождающийся характерным шипением. Вне светящегося слоя развития электронных лавин не происходит, и ток здесь переносится только зарядами того же знака, что и заряд коронирующего электрода, проникающими из светящейся области. Иными словами, разряд вне Ъбласти свечения остается несамостоятельным. По мере увеличения напряжения сила тока коронного разряда увеличивается, светящийся слой расширяется и в конце концов наступает полный пробой. Таким образом, сила тока в короне ограничивается не сопротивлением внешней цепи, как в перечисленных выше формах самостоятельного разряда, а малой электропроводностью внешнего несве-тящегося слоя. По ряду признаков, т. е. по характеру свечения, малой плотности тока, виду вольт-амперной характеристики, низкой средней температуре газа и звуковым эффектам, коронный разряд сходен с описываемой ниже еще одной особой формой самостоятельного разряда — барьерным разрядом. [c.226]

Для катодолюминесценции характерна высокая концентрация возбуждённых СОСТОЯНИЙ в люминофоре, вызванная как мощностью возбуждения, так и поверхностным характером поглощения энергии бомбардирующих электронов. В области широко используемых ускоряющих напряжений (до 20 кУ) глубина проникновения электронов в толщу люминофора меньше короткого ультрафиолета (резонансная линия ртути 2537 А).Преимущественное рассеяние энергии в сильно нарушенных поверхностных зонах кристалла накладывает глубокий отпечаток на ход люминесцентного процесса. Вся сумма наблюдений позволяет рассматривать люминесценцию как одно из явлений, наиболее чувствительных к структурньш изменениям материала, особенно на его поверхности. Хорошо известно увеличение отдачи с ростом элементарного кристаллика люминофора и улучшением его структуры в процессе термической обработки. Обратный эффект имеет место при измельчении люминофоров. Падение отдачи вызвано здесь не только изменением оптических свойств среды, но и прямым нарушением люминесцентной способности. Для силикатов характерно, например, очень резкое падение светоотдачи при уменьшении размеров зерна до долей микрона, когда поперечник кристалла совпадает или становится меньше глубины проникновения электронов выданный материал [190]. Только путём специальных методов синтеза, которые гарантируют более совершенную перекристаллизацию, можно получить виллемит с хорошей люминесцентной способностью при размерах кристалла порядка 0,1—0,2 х. При переходе к более глубоко про-1шкающему возбуждению предельная величина светящихся кристаллов соответственно растёт. По наблюдениям свечения, при возбуждении ультрафиолетом максимум яркости для виллемита падает на размер зёрен 4—5 ц [86, стр. 573]. Дальнейшее измельчение понижает интенсивность свечения, и частицы меньше 1,5 л при наблюдении под [c.330]

Положительные ионы газа, ускоренные в области катодного падения потенциала, с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него электроны. Последние могут эмитироваться катодом также и вследствие фотоэлектрического эффекта, и ПО другим причинам, однако бомбардировка ионами является, по-видимому, главной причиной эмиссии. Эмитируемые катодом электроны (первичные электроны) имеют первоначально малые энергии и не могут ни возбуждать, ни ионизировать молекулы газа. Они должны сначада пройти в поле известное расстояние, зависящее от природы газа, прежде чем, приобретя достаточную энергию, получат возможность возбуждать при соударениях молекулы газа. Поэтому первая светящаяся область (катодное свечение) отделена от катода темным (астоновым) пространством. Известно, однако, что вероятности возбуждения и ионизации молекул электронами проходят с увеличением энергии ударяющих электронов через максимумы. Именно максимум функции возбуждения соответствует примерно удвоенной энергии возбуждения. [c.31]

По мнению авторов [23а] наблюдаемые эффекты адекватно описываются квантовомеханической интерпретацией, основанной на нелокальных волновых уравнениях типа Пиппарда, связывающих плотности тока и векторного магнитного потенциала А в сверхпроводниках. В этом случае тонкий несветящийся слой и светящаяся цилиндрическая оболочка отождествляются с токами куперовских пар, текущих во внешней и внутренней оболочках в противоположных направлениях. При этом несветящийся слой связан с нелинейной динамикой сверхпроводника 1 рода, шуба - сверхпроводящие вихри по типу Абрикосовских с центрами проскальзывания фазы в местах концентрирования нормальных электронов [c.372]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология