Прандтля число состояний

КОЭФФИЦИЕНТ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ ВОДЫ, ИЗОБАРНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ, КОЭФФИЦИЕНТЫ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ И ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ, ЧИСЛО ПРАНДТЛЯ ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА В СОСТОЯНИИ НАСЫЩЕНИЯ [c.226]

По сравнению с системой пограничного слоя для несжимаемой жидкости в этом случае к уравнениям движения (5.1.32) и неразрывности (5.1.33) добавляется еще уравнение энергии (5.1.34) и уравненне состояния (5.1.35), а также задается зависимость коэффициента вязкости ц. от энтальпии (температуры). В уравнениях (5.1.32) — (5.1.34) введены следующие обозначения к = ср/с — отношение коэффициентов теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме = 11 1 — число Маха, характеризующее отношение скорости набегающего потока к скорости звука в нем а Рг = = 1Ср/Х — число Прандтля О. — коэффициент теплопроводности). [c.115]

Эта система уравнений дополняется термическим и калорическим уравнениями состояния и соотношениями для определения числа Прандтля Рг и коэффициента вязкости т]. [c.344]

Изобарная теплоемкость, теплопроводность, динамическая вязкость, число Прандтля воды и водяного пара в состоянии насыщения [56] — см. также рис. 31 [c.77]

В работе [79], как упоминалось выше, использовались силиконовые масла при числах Прандтля порядка 1000, а коэффициент формы Н/к изменялся от 1 до 60. При этом числа Рэлея составляли до 10 . Были определены также соответствующие распределения температур и скоростей. Для этого в жидкость вводился (во взвешенном состоянии) алюминиевый порошок, причем движения частиц порошка определяли собой картину течения. [c.257]

Задача. Теперь мы вернемся к случаю течения, проиллюстрированному на рис. 3, с целью выбора такой функции Г (г/), что наши вычисления будут справедливы, насколько возможно, для турбулентного пограничного слоя. Мы будем, как и ранее, предполагать, что газ является идеальным диссоциированным газом, введенным в разделе II,Г, и что число Льюиса равно единице. Число Прандтля принимается также равным единице. Для того чтобы пролить свет на практические вопросы, возникающие при охлаждении сопел ракетных двигателей, мы будем предполагать, что температура стенки определена и что состояние G является равновесным состоянием с известной энтальпией. Наша задача сводится к определению теплового потока. [c.201]

Знание закономерностей теплообмена в около- и сверхкритической области параметров состояния вещества имеет особое значение для теплоэнергетики в связи с применением воды при сверхкритическом давлении в качестве рабочего тела на тепловых электрических станциях. Известно также, что на АЭС эффективно использовать воду при сверхкритических параметрах в первом контуре реакторов с естественной циркуляцией. Напомним, что для воды = 22,12 МПа, = 547,3 К, а в критической точке энтальпия /г р = 2150 кДж/кг. Специфика гидродинамики и теплообмена в около- и сверхкритической области параметров состояния вещества состоит в том, что здесь своеобразно и немонотонно изменяются физические свойства теплоносителей в зависимости от температуры и давления (рис. 10.9). Теплоемкость с , число Прандтля Рг имеют максимум при псевдокритической температуре Т . Как указывалось выше (см. 10.5), при Т = Г р коэффициент объемного расщирения р также имеет максимальное значение. Изменение свойств теплоносителя по радиусу и длине обогреваемой (или охлаждаемой) трубы приводит к тому, что внутри потока из-за разности плотностей в различных точках среды развивается свободная конвекция (см. 10.5), изменяется характер турбулентных переносов теплоты и количества движения, деформируется профиль скорости, что в конечном счете сказывается на интенсивности теплоотдачи. Кроме того, в той части потока, где температура близка к Т , вследствие резкого изменения плотности среды происходит ускорение теплоносителя (это ускорение называется термическим) при его нагревании и замедление при его охлаждении. Таким образом, термогравитационная конвекция и термическое ускорение — два фактора, которые могут оказывать существенное влияние на гидродинамику и теплообмен в случае применения теплоносителей при [c.278]

Как известно, для индивидуального вещества в идеальногазовом состоянии число Прандтля не зависит от межмолекулярных сил для [c.79]

Предложена А. И. Лубченко в связи с аэродинамическим расчетом камеры двигателя 2Д-100 [42]. При этом он использует многочлен шестой степени относительно р, т. е. имеет еще один параметр формы камеры. На наш взгляд, при современном состоянии вопроса о локальной теплоотдаче в камерах нет особой необходимости в увеличении точности аэродинамического расчета потокораспре-деления рабочего тела, поскольку наша экспериментальная информация о тепловом нагружении относится к дискретным точкам на поверхности камеры и не претендует на повышенную точность (доверительный интеграл эксперимента — термометрия малоинерционной поверхностной термопарой — составляет, по Розенблиту, 10—15% [62]). Задавая параметр v и число Прандтля Рг, можно вычислить величины безразмерных коэффициентов теплоотдачи конвекцией = аб /Л и функции от р для днища камер типа MAN (чечевицеобразных) и Гессельмана. Соответствующие графики приведены на рис. 2.22—2.23. [c.132]

Положение будет отличным, когда жидкость заключена между двумя горизонтальными поверхностями, из которых верхняя поверхность имеет температуру, более низкую, чем нижняя. Теперь возникает поток тапла через жидкость в направлении от нижней к верхней поверхности и как следствие жидкость между двумя пластинами принимает такие температуры, что более холодные частицы жидкости располагаются над более теплыми. Для жидкостей, плотность которых уменьшается с увеличением температуры, это ведет к неустойчивому состоянию. Это состояние не порождает конвективных потоков до тех пор, пока произведение числа Грасгофа и числа Прандтля мало. Однако когда этот параметр достигает величины около 1700, возникает своеобразный случай свободно-конвективного потока, который можно наблюдать на рис. 11-12. (Рисунок был получен X. Зидентопфом поток сделан видимым с помощью крохотных алюминиевых частиц в жидости.) Поле потока имеет ячеистую структуру с более или менее правильными шестигранными ячейками. Внутри этих ячеек поток движется В Верх, а по периферии ячеек он возвращается вниз. Такое состояние потока поддерживается, пока величина произведения числа Грасгофа на число Прандтля не превысит 47 ООО. Выше этой величины поток изменяется беспорядочно и носит турбулентный характер. Более низкое критическое число Рейнольдса, при котором устанавливает этот вид потока, был теоретически вычислен Ре-404 [c.404]

Лыу и Алерс [191] изучали влияние числа Прандтля на хаос спиральных дефектов, используя как различные чистые газы (Аг, СО2, 5Рб), так и бинарные смеси газов (Не-8Рб, Не-СОг, Не-Аг). При этом Р варьировалось от 0,30 до 0,69 для смесей и от 0,69 до 1,00 для чистых газов. С уменьшением Р хаос спиральных дефектов возникал при все меньших . Это согласуется с существующим пониманием роли среднего дрейфа в генерации спиральных дефектов (см. ниже). Заметим, что в экспериментах с газовыми смесями существен эффект Сорэ. Критические числа Рэлея для возникновения конвекции и для появления хаоса спиральных дефектов к эффекту Сорэ чувствительны. Однако критическое значение приведенного числа Рэлея , при котором возникает хаотическое состояние, не обнаруживает зависимости от эффекта Сорэ. [c.116]

Наконец, Кси с соавторами [196] удалось смоделировать хаос спиральных дефектов. Расчеты проводились для круглых резервуаров. Если учитывался средний поток, при Г = 32 и Р = 1 моделируемые структуры в конечном состоянии содержали многочисленные вращающиеся спирали, заполняющие собой весь резервуар. При Г = 16 хаотическое состояние не достигалось, а возникала глобально упорядоченная структура — единственная спираль с двумя рукавами. Не развивался хаос спиральных дефектов и при Р = 6. Вообще, как выяснилось, решающими факторами для появления хаоса являются большие аспектные отношения и малые числа Прандтля. В отличие от того, что сказано о структурах с единственной спиралью, небуссинесковость не кажется необходимой для возникновения хаотических состояний со многими спиралями, так как они могут быть получены при д2 = 0. [c.118]

Конвекция не возникает в горизонтальном слое газа, плотность которого уменьшается с ростом температуры, если тепловой поток направлен вниз, т. е. изотермические поверхности в слое газа строго горизонтальны. Такое состояние газа устойчивое. Если газ нагревать снизу или сверху, но таким образом, что изотермические по-верхпостн в слое газа ие будут горизонтальными, то состояние газа станет неустойчивым. Однако конвективные токи возникнут только тогда, когда произведение числа Грасгофа Ог и числа Прандтля Рг достигнет примерно [c.195]

Длительное время без достаточных оснований считалось, что аг = 1. При этом механизмы турбулентного переноса импульса и любой пассивной скалярной субстанции оказывались идентичными (аналогия Рейнольдса). Согласно современным представлениям, если аналогию Рейнольдса и можно использовать для приближенных оценок переноса в некоторых реальных течениях, то область ее применимости сильно ограничена. По существу, это лишь расчет теплообмена при безградиентном обтекании воздухом плоской пластины. Турбулентное число Прандтля, как и определяющие его величины щ и является функционалом от физических, геометрических и кинематических свойств турбулентного потока. Турбулентные образования порождаются, развиваются и диссипируют в движущейся жидкости. Области порождения и диссипации пространственно разнесены. В каждой конкретной точке, вообще говоря, нет баланса между генерацией и диссипацией турбулентной энергии, а состояние турбулентности обусловлено предысторией проходящих через точку турбулентных образований, а также влиянием граничных условий. Так, близость теплопроводной стенки подавляет пульсации температуры турбулентной жидкости. Турбулентное число Прандтля, определяемое из решения соответствующих эволюционных уравнений, в общем случае не является постоянным во всех точках турбулентного потока. Для струйных течений Лаундер [9] рекомендует следующую оценку распределения турбулентного числа Прандтля [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология