Спин-гамильтониан для квадрупольного взаимодействия

Усреднение квадрупольных взаимодействий в общем случае не дает нулевого значения даже при очень малых временах релаксации. Гамильтониан квадрупольного взаимодействия для подобных случаев определяется уравнениями (8.57) и (8.58). При достаточно высоких температурах, когда кТ превосходит по величине энергии всех электронных состояний, характеризуемых вектором J (но меньше спин-орбитального расщепления), значения (qti)T и Яху)т в уравнении (8.58) с хорошей точностью даются выражениями [43, 44] [c.354]

Конфигурацию исследовали очень тщательно. В октаэдрическом поле основным состоянием является -Е . Ожидается большой ян-телле-ровский эффект, позволяющий регистрировать спектр ЭПР при комнатной температуре. В тетрагональных комплексах основным состоянием является г , (оси х и ) направлены на лиганды) и наблюдаются узкие линии. Отметим, что в этом эксперименте можно обнаружить квадрупольное взаимодействие спина с ядром меди (см. гл. 9). Данные исследования методом ЭПР согласуются со спин-гамильтонианом [c.245]

Гамильтониан описывает взаимодействие спина ядра с орбитальным и спиновым моментами электронов, а также контактное взаимодействие Ферми, приводящее к появлению эффективного магнитного поля, которое проявляется в эффекте Мессбауэра. м включает в себя также электростатическое взаимодействие с электрическим квадрупольным моментом ядра несмотря на то что это взаимодействие вносит лишь небольшое возмущение в собственные функции основного состояния, оно играет важную роль в спектре Мессбауэра, поскольку связано с градиентом электрического поля. [c.261]

Окончательно спин-гамильтониан радикала, основное состояние которого является спиновым дублетом, в пренебрежении квадрупольным взаимодействием имеет вид [c.259]

В резонансном поглощении или резонансном рассеянии участвуют два состояния ядра. Каждое состояние взаимодействует с внеядерными полями посредством своих электрического монопольного, [магнитного [дипольного. и электрического квадрупольного моментов. Это взаимодействие может быть описано гамильтонианом, содержащим большое число координат. Даже если предположить, что ядро представляет собой твердое тело, мы сталкиваемся с вычислительной проблемой, решение которой находится вне возможностей современной теории, и для того, чтобы сделать какие-либо предсказания, необходимы аппроксимации. Очень полезным оказывается метод разделения переменных. Процедура состоит в сведении задачи к решению уравнения с угловыми переменными, которые описываются операторами угловых моментов, и уравнения с радиальными переменными, которые практически трактуются как полуэмпирические константы. Эта процедура известна как формализм спинового гамильтониана [1, 2]. Она с успехом применяется для интерпретации сверхтонкой структуры спектров в твердых телах. В рамках этого формализма имеется угловой момент 5, называемый эффективным спином и связанный с электронными координатами. Для свободных ионов или ионных решеток, в которых эффекты кристаллического поля очень слабы , 5 представляет собой полный угловой момент J. Однако для наиболее тяжелых атомов, доступных мессбауэровской спектроскопии, вырождение, связанное с J, снимается (частично или полностью) путем взаимодействия с лигандами (обычно через ковалентные связи), и основное состояние, как правило, является синглетом или дублетом. Квантовомеханическое описание этого основного состояния как линейной комбинации базисных состояний в 1 /, Лi )- или [c.399]

Фактически существуют три линии которые характеризуются угловой зависимостью, соответствующей рис. 13-7, а. Между 10 и 11 МГц расположены те линии, которые дают эффекты СТВ второго порядка. Две системы линий ДЭЯР из трех возникают за счет взаимодействия квадрупольного момента ядра с градиентом электрического поля на ядре, создаваемого захваченными электронами. Эти линии можно объяснить, рассмотрев спин-гамильтониан, который в дополнение к членам уравнения (13-1) содержит член квадрупольного взаимодействия [c.400]

В этом случае гамильтониан взаимодействия имеет вид = I -0-1 и представляет взаимодействие между ядер-ным спином (/> /2) и градиентом электрического поля в ядре. В результате реориентационных движений молекулы компоненты тензора квадрупольной связи Сгу оказываются случайными функциями времени, что дает механизм релаксации для ядер, обладающих квадрупольным моментом (/> /а). [c.92]

Характерная особенность температурной зависимости квадрупольного расщепления в РеСЬ была объяснена путем дополнения к гамильтониану электрического сверхтонкого взаимодействия обменного члена, который описывает спин-упорядочивающие взаимодействия. Параметры, входящие в гамильтониан, получены из анализа температурной зависимости экспериментальных мессбауэровских спектров. Схема уровней энергии для иона Ре в РеС1г, вычисленная на основе этого гамильтониана, согласуется с магнитными данными и данными по дифракции и рассеянию нейтронов. [c.195]