Ричардсона—Заки

Из уравнения (2.14) можно видеть, что потеря напора в псевдоожиженном слое приблизительно равна толщине слоя L и не зависит от размера частиц. Толщина расширяющегося слоя рас может быть вычислена по уравнению Ричардсона — Заки [c.80]

Для твердых сферических частиц широко известна упоминавшаяся ранее корреляция Ричардсона и Заки [122] [c.81]

В режиме Стокса /=1 для твердых частиц, капель и пузырей С= = 24/Ке для твердых частиц (корреляция Ричардсона и Заки [122]) л = 2,65 для капель и пузырей [62] п = 2,5 (Цц +0,1 с)- [c.88]

Наиболее удовлетворительный теоретический подход к расчету скорости частиц в тормозящей суспензии был предложен Ричардсоном и Заки [685] в виде двух моделей для осаждения сфер равного диаметра. В обеих моделях частицы расположены в центрах шестиугольников среды (рис. 1У-5). В одном случае [545] расстояния по вертикали между частицами такие же, что и по горизонтали (рис. 1У-5,б), тогда как в другой модели [347] частицы расположены горизонтальными рядами, примыкающими друг к другу (рис. 1У-5,а), так, чтобы сопротивление потоку было минимальным. [c.213]

Для упрощения дальнейших расчетов используем интерполяцию типа предлагавшейся Ричардсоном и Заки [37 ] и положим [c.68]

I — средневзвешенная кривая по экспериментальным данным, собранным в [38] II — эмпирическая корреляция Ричардсона и Заки [26] расчетные зависимости [c.181]

Эмпирические корреляции для расчета относительной скорости движения фаз. Для твердых сферических частиц широко известна корреляция Ричардсона и Заки [26] [c.182]

Ричардсон и Заки установили, что величина п зависит также от отношения диаметров частицы и аппарата. Ниже будет рассматриваться псевдоожижение лишь в достаточно больших трубах, для которых использование выражений (1.20) дает хорошие результаты. [c.33]

Если бы поведение однородного псевдоожиженного слоя было аналогично поведению неподвижного слоя такой же порозности, то можно было бы предсказать зависимость между С/ и е(т. е. результаты опытов Ричардсона и Заки), базируясь на уравнениях для неподвижного слоя, при точно измеренных значениях е. Как будет показано, уравнения для неподвижного слоя дают результаты, близкие к полученным Ричардсоном и Заки, хотя и в совершенно иной форме. [c.33]

Сопоставление результатов расчета по формулам Ричардсона и Заки [94 типа 11111 — г" н по эмпирическим уравнениям для неподвижного слоя [c.34]

В табл. 1 сопоставляются результаты расчета по соотношению (1,23) и соответствующей формуле Ричардсона и Заки [c.34]

Из табл. 1 видно, что для однородного псевдоожиженного слоя характерно некоторое соответствие между результатами, полученными по формуле Ричардсона и Заки и по уравнениям (1.22) и (1.23). Однако табл. 1 обнаруживает следующие систематические отклонения. [c.34]

Показатель функции порозности обычно рекомендуют рассчитывать по уравнениям Ричардсона и Заки [1]. Сопоставление этих зависимостей с опытными данными других авторов провел М. Лева [1 ]. Однако в качестве определяющей скорости им была принята, видимо, некоторая средняя скорость между критической н скоростью витания. Проведенное нами обобщение опытных данных различных авторов (рис. 3) показало, что эти уравнения дают при Аг < 10 заниженные значения показателя функции порозности. [c.56]

На рис. 11 представлены составляющие тепло- и массообмена, перенесенные сюда с рис. 8 и 9. Для характеристики третьей составляющей известное соотношение И. Ричардсона и В. Заки [6, 85] в области высоких значений Ке было решено совместно с формулой [c.159]

Объемная доля частиц носителя в таких системах зависит от характеристик ожижения частиц носителя с иммобилизованными клетками и скорости жидкости, отнесенной к сечению реактора (и). В общем случае, когда восходящий поток жидкости проходит через слой насадки, перепад давления в слое возрастает с ростом скорости потока до тех пор, пока он не уравновесит плавучую массу насадки. В этой точке слой насадки становится псевдоожиженным и скорость потока рассматривается как минимальная скорость ожижения (Уож). После этой точки перепад давления остается постоянным, но слой продолжает расширяться согласно уравнению, предложенному Ричардсоном и Заки [362] [c.184]

Значения п для сферических частиц, по данным различных исследователей, лежат в пределах 3,5-4. Зависимость (2.39) при значении 7 = 3,65, рекомендованном Ричардсоном и Заки [122], представлена на рис. 2.1 штрихпунктирной линией II. [c.73]

II - эмпирическая корреляция Ричардсона и Заки [122] расчетные зависимости. 1 — по формуле (2.25) при к=1,3 [104] 2 — ячеечная модель свободной поверхности [106] 3 - по формуле (2.33) [114, 120) 4 - по формуле [c.74]

В режиме Стокса (Аг< 1) Кв . ек Аг(175 откуда с учетом Ке = Аг/18 имеем Ur/U (1-< з)3.75 что близко к зависимости, предложенной Ричардсоном и Заки [122] для этого режима. [c.81]

С. Ф. Ричардсон и В. Н. Заки исследовали стесненное падение частиц (в основном шаров) различных диаметром (от 0,18 до 6,25 мм) и плотности (от 1,06 до 10,6 г/см ) в жидкостях разной вязкости (вода, глицерин, масло). Они подтвердили правильность формулы (6), но для вычисления показателя степени п предложили использовать формулы в зависимости от числа Рейнольдса [c.48]

Для случая ожижения частиц может быть получено из уравнения Ричардсона — Заки [194], которое при больших числах Рейнольдса (конечная скорость оценивается, исходя из режима течения, когда коэффициент гидравлического сопротивления I = onst) превращается в Уравнение [c.73]

Уравнением (IX,5) невозможно воспользоваться, пока не известны зависимость в от С7 и показатель степени т в выражении (IX,4). Корреляция для I/ (е), предложенная применительно к однородному псевдоожижению Ричардсоном и Заки может быть использована для оценки оптимального состояния лишь с небольшой точностью 0,6 обзоре литературы по теплообмену между псевдоожиженным слоем и поверхностью приводят следующее выражение как наиболее надежное [c.381]

Несмотря на то, что уравнение (119) приводит к правильным результатам при е = 1, когда и равно скорости свободного падения 7 для единичной частицы, работами Хаппеля [34], а также Адлера и Хаппеля [2] было показано, что в очень разбавленной фазе, когда е близко к единице, отношение О/С/ должно в своем изменении следовать соотношению 1—соп51(1—е) з. Это означает, что частицы оказывают заметное влияние одна на другую даже в том случае, если расстояния между ними достаточно велики. Такого вывода нельзя сделать из работы Ричардсона и Заки, поскольку в их опытах значение е почти всегда было меньше 0,95. Надо иметь в виду, что это значение (0,95), видимо, является верхним пределом порозности Е при практическом применении техники псевдоожижения. [c.33]

В табл. 1 сопоставляются результаты расчета по выражению (1.22) и соответствующей (для Ре<0,2) формуле Ричардсона и Заки (1.20), содержащий 8 .. Аналогичное сравнение было в 1958 г. сделано Хапиелем [34]. [c.34]

Изменения коэффициента сопротивления, толщины пограничного слоя и других факторов являются обычно функцие критерия Рейнольдса. Этот довод детально развит Ричардсоном и Заки [9] применительно к системе сфер. Такие результаты, но-види-мому, применимы для сфер диаметром на два порядка меньше, чем те, для которых измерялось давление. Это убедительный аргумент в пользу гидравлической моделл псевдоожиженного слоя. [c.39]

Возможное объяснение этих результатов состоит в том, что адсорбция имеет место на наиболее активной части поверхности силикагеля, вероятно, в очень тонких порах, сравнимых по размерам с диаметрами атома аргона или молекулы кислорода. Диффузия кислорода внутрь этих пор и наружу против равного парциального давления аргона может потребовать больше времени, чем 24 часа. Ричардсон и Вудхауз[ ] определили таким же способом адсорбцию смесей углекислый газ — закись азота на угле, добавляя сначала один газ, а затем уже другой. Они нашли, что замеш енив на поверхности идет вначале быстро, но затем замедляется и становится после 39 часов столь медленным, что они сомневались, будет ли когда-либо достигнуто равновеию. [c.658]

I — морской песок — вода [11] 2 — катализатор Сокони—вода til] 3 — стеклянные шарики — вода [11 ] 4 — свинцовая дробь — вода [1 U 5 — песок — вода [12] 6— стеклянные и металлические шарики — раствор глицерина [13], данные Вершора [14] 7 — данные Джотран-да [15] S — данные Джонсона [16] 9 — данные Хэтча [17J W — данные Юнга [18J // — усредненная зависимость 12— расчетная зависимость Ричардсона и Заки [1] [c.55]

Однако, согласно Ричардсону и Заки [194], для фонтана, где преобладают частицы с относительно высокими значениями чисел Рейнольдса, при донуш ении, что ускорение частиц пренебрежимо мало, можно записать [c.59]

Значение п в уравнении (6.3) зависит от режима потока. Используя либо обобщенное уравнение Вэна и Ю [258], цитированное Редди и др. и проанализированное Кунии и Левенпшилем [110], либо уравнение РичардсоНа и Заки совместно с законами предельной скорости Стокса и Ньютона, можно показать, что п [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология