Уравнение Бэджера

Уравнение (24) обобщает экспериментальные данные с точностью 20%. Влияние Цй на значения а обнаружено не было, но повторная обработка опытных данных Брукса и Бэджера показала незначительное снижение коэффициента теплоотдачи при уменьшении длины кипящего участка. [c.64]

Соотношение (30) согласуется с уравнением (24), приведенным в работе Бэджера (106]. [c.74]

Несколько иное уравнение приводит Бэджер [4] [c.467]

Возможно, это объясняется тем, что Эйстер, автор работы [9], получил свои численные данные, прибегая к эмпирическому уравнению Бэджера (стр. 184). [c.177]

Вышеприведенные формулы для определения энергии водородных связей являются полуэмпирическими и приближенными. Эти и другие уравнения типа уравнения Бэджера - Бауэра опираются на предположение о пропорциональности между разностью частот колебаний связи Н— О свободной и связанной водородной связью (ЛР) энтальпией водородной связи АН, Однако, как показано Иогансеном [Зб] и Пиментелом [4], в действительности зависимость АН от Д нелинейна, что особенно заметно для слабых водородных связей. [c.266]

Это подтверждено и исследованием дифрахши рентгеновских лучей перкислотами [59]. Сравнение положения полосы О—Н в условиях образования водородной связи с цетиловым спиртом в твердом состоянии (3250 см ) и с пальмитиновой кислотой в твердом состоянии (2900 см ) позволяет заключить [56], что прочность водородных связей в перкислотах вьшхе, чем в спиртах, но ниже, чем в карбоновых кислотах. Вычисленная энергия водородной связи пермуравьиной и перуксусной кислот (исходя из сдвига частот, равного для пермуравьиной кислоты 220 см и для перуксусной - 260 см оказалась равной 29-34 кДж/моль. Следует отметить, что при вычислении в уравнение Бэджера подставляли коэффициент,-найденный для спиртов, поэтому указанная величина энергии является лишь ориентировочной. [c.279]

На фиг. 33 изображено изменение коэффициента теплоотдачи практически неподвижного пара по высоте поверхности конденсации Я при = 14° С и Д = 20° С. Пунктирные кривые представляют собой результаты испытаний, а сплошные линии изображают результаты расчетов, проведенных на основе уравнения Нуссельта. Кроме результатов, полученных на основе опытов и изображенных на предшествующей фигуре пятью отрезками кривых, здесь даны также средние значения а, полученные иа основе опытов Мейсенбурга, Бэджера и Геббарда и действительные для 86 [c.86]

Оливер производил эксперименты в вертикальной никелевой трубке диаметром 12,6 мм и длиной 524 мм при тепловой нагрузке 103 000—703 000 ккал м час. Непосредственное сравнение опытов Оливера с данными Боуртса, Бэджера и Мейзенбурга провести трудно из-за различия в. методике обработки опытов однако создается впечатление, что при Re >65 ООО и возрастающей разности те.мператур значение постоянной в уравнении (130) увеличилось до 0,048, а при Re <65 ООО — до 0,1. [c.122]

Этот метод расчета усовершенствован Джекобом и др. Он основан на составлении дифференциальных уравнений, описывающих гидравлические и тепловые процессы при выпаривании, и последующем интегрировании результатов. Исследованы частные (пленочные) коэффициенты теплоотдачи для различных жидкостей, кроме воды. Коулсон и Макнили получили следующее выражение, с помощью которого скоррелировали также данные Бэджера, полученные для воды [c.290]

Найденные Жигером [62] константы вращения на основании изучения гонкой структуры полосы 7040 см совпали с ранее проведенными исследованиями в условиях высокой дисперсии. Жигер [62] вычислил моменты инерции, соответствующие значениям азимутального угла между О и 180°, причем пользовался величинами 1,48 Л (расстояние О—СЗ), 0,98 А (расстояние О—Н) и 102° (угол ООН) (уравнения, связывающие моменты инерции с атомными массами и размером молекул, установлены Вилсоном и Бэджером [70]). При варьировании азимутального угла от О до 180° получены следующие крайние значения моментов инерции /л 2,89—2,76 /д 32,0—35,1 и 1с 35,0—32,4-г-см . Эти моменты совместимы с величинами постоянных вращения, определенными на основании исследования полос 10 290 и 7040 см . Можно видеть, что гармоническая средняя больших моментов почти не зависит от величины, принятой для азимутального угла. Меньший момент инерции при переходе от цис-коп-фигурации к троне-конфигурации изменяется примерно на 5%. Поскольку этот момент в большей степени зависит от недостаточно точно определенного расстояния О—Н, чем от азимутального угла, определение точной величины последнего не имеет существенного значения. Жигер рассчитал, что наилучшее согласование меньшего момента инерции с найденной постоянной вращения окажется в том случае, если расстояние О—Н в перекиси водорода будет чуть больше, чем в воде (где оно равно 0,957Л). [c.281]

Впервые линейная корреляция между теплотами образования Н-связанных ассоциатов и сдвигами частот О— Н-колебаний бьиа установлена Бэджером и Бауэром [17]. Позднее Драго и сотр. [117, 119, 120, 127, 227, 316, 352, 353, 377, 422] сравнили теплоты реакций различных фенолов и спиртов с разнообразными донорными молекулами и обнаруживающиеся вследствие этих реакций частотные сдвиги О — Н-колебаний. На основании многочисленных спектральных данных были выведены эмпирические уравнения, связывающие теплоты образования ассоциатов со сдвигами частоты О —Н-групп, легко определяемыми из спектра. В табл. 5.1 представлены некоторые из этих уравнений. [c.113]

Для случая Ре >2100 и вертикальной трубы Киркбрайд и Бэджер [33] дают уравнение [c.203]

Теплоотдача при принудительной циркуляции (рис. 3-67) исследовалась также Бортсом, Бэджером и Мейзенбургом [120] в трубке диаметром около 20 мм и длиной около 4 м. При низких тепловых нагрузках процесс уподобляется теплоотдаче в вынужденном потоке. Для Re от 65 ООО до 307 ООО получено приближенное уравнение [c.260]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология