Ньютона равновесного состояния

Участок ВС пластического течения, характеризующий равновесное состояние разрушения и восстановления структуры может быть описан также уравнением Ньютона (XIV. 2) с переменной вязкостью. Из (XIV. 2) и (XIV. 6) следует [c.268]

Шелудко с сотр. [109] предложил два оригинальных метода определения краевых углов в микроскопических горизонтальных пенных пленках. Первый —топографический метод — пригоден для определения малых краевых углов (приблизительно до 2°). Угол по этому методу определяют из параметров колец Ньютона, наблюдаемых при освещении мениска круглой микроскопической пленки. Точность измерения достигает 5 для углов 1°. Для определения больших краевых углов, возникающих обычно во вторичных (ньютоновских) черных пленках, предложен метод расширения . При образовании толстой пленки радиуса с нулевым краевым углом ее переход ко вторичной черной пленке происходит при постоянном объеме двояковогнутой линзы. В равновесном состоянии черная пленка с большим краевым углом будет иметь новый радиус > г . Зная форму двояковогнутой линзы до и после образования черной пленки, можно определить краевой угол. Погрешность данного метода для 0 10° составляет 2. [c.80]

Итак, существуют три мира явлений. Мир одних, провозглашенный в физике Ньютоном в 1687 г., качественно неизменен. Мир других, провозглашенный в термодинамике Клаузиусом в 1850 г., деструктивен. И, наконец, мир третьих, провозглашенный в биологии Дарвиным в 1859 г. и в естествознании Пригожиным в 1980 г., созидателен и склонен к эволюционному саморазвитию. Три мира - три научных мировоззрения - три языка, на которых человечество одновременно ведет диалог с природой. Явления первой и второй групп, как уже отмечалось, подчиняются принципиально разным законам природы (детерминистическим и статистическим соответственно), совокупности которых образуют их научные фундаменты. Представления, выработанные для описания явлений одной группы, не могут быть использованы для описания другой. Так, термодинамические функции состояния (температура, энтропия, свободная энергия и др.) теряют смысл для объектов и явлений, изучаемых классической физикой и квантовой механикой. В то же время такие физические понятия, как координаты, импульсы и траектории движения микрочастиц, волновая функция, уравнение Шредингера и др., неприемлемы для равновесной термодинамики. Явления третьей, промежуточной, группы не потребовали для своего описания раскрытия новых фундаментальных законов природы. Новизна рождающихся в результате статистико-детерминистических процессов структурных образований не в особых, ранее неизвестных свойствах микроскопических элементов, а в макроскопических организациях этих элементов с упорядоченной системой связей. Качественные изменения, происходящие при спонтанном переходе системы от хаоса к порядку, возникают благодаря кооперативному эффекту, проявляющемуся в процессе реализации возможностей микроскопических [c.23]

Коэффициенты вязкости и подвижности на криволиней1юм участке а-б линий течения нефти через капилляр (рис.3.2) или образец породы (рис.3.3) являются величинами переменными. Их можно вычис.чить, формально применяя линейные законы (вязкого трения Ньютона и фильтрации Дарси) для любой фиксированной точ1си участка а-б , соответствующей равновесному состоянию процессов разрушения и восстановления структуры в нефти при установившемся режиме течения. Так как коэффициенты вязкости и подвижности структурированной нефти - переменные величины, их принято называть кажущимися иш эффективными [26, 39]. [c.32]

То же самое можно сказать о понятии упругости и законе Гука в случае равновесного состояния тела. Поэтому оба понятия (вязкость и упругость), а также соответствующие законы (Ньютона и Гука) не могут быть приложены к случаю неравновесного или нестационарного процесса деформации . В этом случае требуется введение нового физического понятия, включающего в себя некоторым образом имеющиеся понятия вязкости и упругости, но не сводящегося к ним в какой бы то пи было форме , например к сложению унрух их и вязких свойств. Настоящий доклад посвящен краткому разбору этого явления. [c.214]

Из классических законов механики твердого и жидкого тела — законов Гука и Ньютона — следует, что каждому приложенному напряжению соответствует либо определенная деформация (закоН Гука), либо определенная скорость деформации (закон Ньютона). В обоих случаях равновесное состояние устанавливается мгновенно и фактор времени не имеет значения. Эти законы, однако, относятся к поведению идеальных тел. [c.77]

РЕЛАКСАЦИЯ МЕХАНИЧЕСКАЯ В ПОЛИМЕРАХ — изменение напряженного состояния полимера при переходе от неравновесного расположения элементов его структуры (цепных макромолекул, пачек макромолекул, микрокристаллов и др.) к равновесному. Р. вызывается механически и, в зависимости от режима действия, развивается в том или ином направлении. Вследствие Р. нарушаются законы Гука для упругих полимерных тел и закон вязкости Ньютона для текучих полимерных тел. В связи с этим, изучение явлений Р. имеет большое теоретическое и практическое значение. [c.213]

В методе мол. динамики эволющ Я состояния системы рассматривается с помощью численного интегрирования ур-ний Ньютона для движения каждой частицы (N = = 10 -10 ) при заданных потенциалах межчастичного взаимодействия. Равновесные характеристики системы получаются при усреднении по фазовым траекториям (по скоростям и координатам) на больпшх временах, после установления максвелловского распределения частиц по скоростям (т. наз. период термализации). [c.419]

Вообще говоря, даже наличие равновесного или стациоиарного состояния еще не обусловливает применимости закона Гука и Ньютона. [c.214]

Состояние равновесия реакции образования метанола обычно рассчитывают через коэффициенты летучести чистых компонентов с использованием методики, разработанной Ньютоном и Доджем . Данный метод достаточно хорошо освещен в отечественной литературе и здесь не рассматривается. Зависимость равновесной концентрации метанола от температуры и давления, рассчитанная по этому методу приведена в табл. 13. [c.22]